Излучатель полный

В газоструйном стержневом излучателе ГСИ-2 тот же принцип выброса воздуха был применен нами для генератора, расположенного в параболическом рефлекторе. В этой модели (рис. 74) воздух транспортируется по отводной трубе с воздухосборником, установленным соосно с резонатором. Правда, в подобном излучателе полного удаления воздуха достигнуть не удалось (по-видимому, из-за малого сечения отводной трубы), однако отношение количества выбрасываемого воздуха и попадавшего в камеру озвучивания было больше 5 1. [c.104]

В описываемом проекте тепловые трубы не только подводят тепло к катодам, но и являются составной частью анодных излучателей использованной энергии. Рабочая температура таких анодных труб не превышает 800° С. Все анодные тепловые трубы, имеющие изогнутую форму и переменное сечение, компонуются в единую сборку, образуя относительно легкий и компактный излучатель. Полный вес всего генератора с защитой равен 1 358 кг. [c.109]

До сих пор не говорилось о том, каким образом может быть измерена скорость звука. Выше мы обращали внимание на отклонение свойств газа от идеального состояния и отмечали, что скорость Со относится к безграничному пространству. На практике, особенно в области низких температур, скорость звука измеряется в относительно небольшой колбе, которая должна иметь постоянную температуру. В настоящее время наиболее точные измерения скорости звука осуществляются при помощи акустического интерферометра с цилиндрическим резонатором. Акустические волны возбуждаются в трубе излучателем, расположенным на ее конце длина волны находится измерением перемещения отражателя между соседними резонансными максимумами. Положение стоячих волн определяется по импедансу излучателя. В этом состоит одна из трудностей акустической термометрии по сравнению с газовой. В газовой термометрии измеряемые величины, объем и давление, являются величинами статическими, хотя и существуют проблемы, связанные с сорбцией, о которой говорилось выше. В акустической термометрии измеряемые величины носят динамический характер — это акустический импеданс излучателя, например, при 5 кГц, вязкость и теплообмен со стенками трубы. Все это оказывается источником специфических трудностей при измерении, и для правильной интерпретации результатов измерения необходимо полное понимание физической сущности процессов распространения акустических волн. [c.101]

Свеча—единица силы света, значение которой принимается таки.м, чтобы яркость полного излучателя ирп температуре затвердевания платины была равна 60 се на 1 слг-. [c.663]

Пусть приемник радиации представляет определенным образом ориентированный рупор, соединенный с кристаллическим детектором и волноводом. Такая система пропускает электромагнитную волну с вполне определенным направлением колебаний (с линейной поляризацией). При повороте излучателя относительно приемника на угол п/2 мы будем наблюдать полное исчезновение сигнала. Этот опыт иллюстрирует излучение передатчиком линейно поляризованной электромагнитной волны (если бы излуче- [c.22]

Выходное отверстие может быть принято за полный излучатель. [c.179]

В соответствии с решением ХП1 Генеральной конференции по мерам и весам (1967) единице силы света было дано определение кандела — сила света, испускаемого с площади 1/600000 м сечения полного излучателя [c.179]

Пусть Q — полный поток излучения излучающей плоскости 1 (рис. 4.18), Ql2 — та часть потока <5ь которая попадает на ряд параллельных труб 2. Тогда средний угловой коэффициент излучения в системе излучатель — трубы будет равен [c.192]

Кандела — сила света, испускаемого с площади 1/600000 м сечения полного излучателя, в перпендикулярном этому сечению направлении при температуре излучателя, равной температуре затвердевания платины при давлении 101325 Па. [c.90]

В первом поколении схем сбора измерительных данных математическая идея метода реализуется в самом последовательном и ясном виде. Объект сканируется одиночным коллимированным лучом. Сначала при поступательном (линейном) движении жесткой рамы, на которой закреплены излучатель и детектор, регистрируется полная проекция слоя р (г, ф) при фиксированном угле ф = ф . Затем рама поворачивается на достаточно малый угол Дф = 80/М, и повторяется очередной цикл линейного перемещения рамы. Такой процесс заканчивается обычно после измерения М проекций в процессе поворота рамы на 180°. Каждая четная проекция измеряется при обратном направлении линейного сканирования. [c.462]

В этих системах при фиксированном мгновенном пространственном положении излучателя, коллиматоров и многоэлементного блока детекторов одновременно измеряется несколько сот (до 10 ) данных об интегральном ослаблении вдоль веерообразной системы направлений. И далее в процессе вращения рентгенооптических элементов схемы за один полный оборот регистрируется весь необходимый набор из 10 —10 измерительных данных. Наибольшее распространение получили два типа чисто вращательных систем третьего поколения — с одновременным вращением рентгеновского излучателя, коллиматоров и линейной сборки из сотен детекторов, жестко [c.464]

Основная доля активности этих изотопов в реакторах типа PWR и BWK остается в реакторной воде. Для доступа к оборудованию первого контура при работе реактора от излучения и требуется защита, однако после остановки реактора вследствие малого времени жизни активности затруднений при обслуживании не возникает. и являются чистыми пози-тронными излучателями с энергией р-частиц 1,19 и 0,649 Мэе соответственно. Несмотря на то что в течение нескольких часов после остановки реактора они дают основной вклад в полную активность, их излучение поглощается стенками трубопроводов ц не препятствует доступу к оборудованию. [c.153]

Для определения экономической эффективности различных методов и средств технического контроля проме-жуточных операций и работ в ряде случаев целесообразно пользоваться не показателем всех затрат, т. е. полной себестоимости продукции, а только величиной затрат на выполнение отдельных операций или работ. Это касается, например, случаев, когда при одном и том же методе могут быть использованы разные средства с одними и теми же результатами, как, например, при решении задачи на выбор разных конструкций контрольных автоматов, различных излучателей при использовании метода гамма-дефектоскопии и др. Однако удешевление контроля не должно быть самоцелью. Основной задачей улучшения технического контроля является соблюдение заданного качества выпускаемой продукции и снижение потерь труда и материалов в результате брака в производстве. Больше того, внедрение новых методов и средств технического контроля. может в ряде случаев привести к увеличению расходов на контрольные операции, однако по мере того, как это мероприятие начнет давать результаты, увеличение расходов будет постепенно компенсироваться снижением издержек производства. [c.49]

Сейчас нами исследования направлены на использование р-излучателей для объемной ионизации, то есть для полной нейтрализации статического электричества в объеме аппарата или помещения. Предварительные эксперименты по получению биполярного воздуха для нейтрализации статического электричества в объеме дали положительные результаты. В настоящее время разрабатываются приборы, которые позволят определять количество ионов, необходимое для полной нейтрализации зарядов в определенном объеме. [c.295]

При определении суммарного результирующего потока для системы серых излучателей, кроме этого, необходимо также измерить лишь в точке N эффективную температуру радиометром полного излучения. [c.155]

Промежуточные излучатели, изготовленные, как правило, из огнеупорных керамических материалов или из жаростойких металлов, воспринимают тепло селективным излучением и конвекцией от продуктов сгорания и передают его полным спектром излучения к водоохлаждаемым поверхностям, расположенным в топке. [c.78]

Исследования влияния промежуточных излучателей на топочный теплообмен, проведенные И. Я. Сигалом, осуществлялись в водоохлаждаемой камере-калориметре (рис. 34), в которой сжигался природный газ Дашавского месторождения со средней теплотой сгорания 8450 ккал/нм . Внутренний диаметр камеры — 0,191 м, высота — 0,665 м. В верхней части камеры находился торцовый калориметр конической формы. В камере была установлена горелка с полным предварительным смешением газа с воздухом. Огневая-насадка горелки представляла собой металлическую пла- [c.79]

Для измерения температуры раскаленных тел применяют так называемые радиационные пирометры или пирометры полного излучения 1[Л. 125, 29]. Эти пирометры градуируются по потоку излучения черного тела. Такая градуировка однозначно связывает температурную шкалу прибора с температурой и соответствующим тепловым потоком излучения черного тела. При визировании этого прибора на какое-нибудь нагретое тело радиационный пирометр показывает температуру такого черного излучателя, который посылает тепловой поток, равный по величине тепловому потоку, излучаемому данным нагретым телом. [c.15]

Рассмотрим цилиндрический акустический интерферометр с площадью поперечного сечения А, заполненный газом со средней плотностью р, в котором скорость звука равна с. Обозначим акустический коэффициент затухания через а, длину волны — через Л, волновое число к=2п1Х и / г и Нг — коэффициенты отражения соответственно отражателя и излучателя, которые в общем случае могут быть комплексными. Сумма механического импеданса излучателя Zt и газа ZL(l) составляет полный импеданс Z(l), где I — длина полости, поскольку и сам излучатель, и газовый столб влияют на величину скорости. [c.102]

Свеча — силы света одного квадратного сантиметра полного излучателя (абсолютно черного тела, полностью поглощающего всю падающую на него энергию излучения) при темпер.чтуре затвердевания платины (2046,6 К) по направлению нормали к излучающей поверхности. [c.14]

Основными у-излучателями радиевой цепочки являются ко-роткоживущие продукты распада радона [РаВ и Ра(С-ьС - -+ С")]. Спектр у-квантов включает около 50 линий и охватывает диапазон энергий 0,05—2,44 Мэе [7, 8]. Собственно R2i T j2 = = 1602 года)—слабый у-излучатель. Он испускает у-кванты с энергией 1 = 0,186 Мэе (0,04%) и 2 = 0,260 Мэе (0,00007%) с гамма-постоянной / v=0,038 р-см ч-кюри). На практике обычно рассматривается Яа в равновесии с короткоживущими продуктами распада РаВ и Ра(С-1-С + С") - В этом случае полная гамма-постоянная Ку=9,36 р-см 1 ч-мкюри), а после начальной фильтрации 0,5 мм Р1 Ку=8,4 р-см 1(ч-мкюри). [c.206]

Характеристика а-, р- и уизлучений основных изотопов, входящих в состав твэлов, приведена в работах [7, 8]. Наибольший вклад в дозу от у-излучателей обусловлен присутствием Ра234 и2), полная у-постоянная которого /Су =6,4 р-см ДчУ. Хмкюри). При высоком обогащении урана возрастает вклад в поле у-излучения от Т11231(и )с численным значением /Су = = 0,5 р см 1 ч-мкюри). [c.227]

Чтобы придать формуле (107) реальное физическое содержание, Планк вводит гипотезу естественного излучения, аналогичную гипотезе молекулярного хаоса. Ее суть в том, что отдельные волны, из которых со(лоит электромагнитное излучение, полностью не когерентны, или, что то же самое, отдельные излучатели непосредственно не взаимодействуют между собой. Мерой энтропии построенной Tai HM образом системы будет, следуя Больцману, число всевозмо сных электромагнитно различных размещений энергии между излучателями. Для того чтобы число таких размещений oкaзaJЮ ь конечным, Планк вынужден был предположить, что полная энергия системы складывается из конечного числа элементарных порций энергии Мы рассмотрим, и в этом состоит самый важный момент всего расчета, что Е может быть разделена на совершенно определенное число конечных равных частей, и введем при этом универсальную постоянную А=6,55 10 эрг-с. Эта постоянная, умноженная на частоту резонаторов v, дает элемент энергии е в эргах, и при делении на е мы получим число элементов энергии, которые [c.155]

Драма идей (Эйнштейн). Идеи Планка по многим причинам не привлекли сначала особого внимания физиков. Во-первых, теория излучения в эти годы не была центральной проблемой, внимание ученых было сосредоточено на таких крупнейших событиях, как открытие радиоактивности А. Беккерелем (1896) и открытие электрона Д. Томсоном (1897). Это было время острых нападок Э. Маха, В. Оствальда и других на основы молекулярно-кинетической теории. Во-вторых, немалую роль играла и необычность предположений, положеьшых Плаыком в основу вывода формулы. Они находились в полнейшем противоречии с законами классической физики, согласно которой обмен энергией между отдельными излучателями и электромагнитным полем мог быть только непрерывным (происходить в любых количествах). Планковская гипотеза трактовала его как прерывный, дискретный процесс. В то же время ученые не могли не замечать очевидного факта — формула (108), полученная на основе резко расходящейся с классической физикой гипотезы, прекрасно описывала опытные данные. Необходимо было по-ново-му осмыслить предпосылки вывода. [c.156]

Полный излучатель — и лучатсль, изготовленный из материала, обладающего свойствами 4t pnoro тела. Такими свойствами обладают платина и плавленый оксид тория при температуре затвердевания платины. [c.179]

Как видно из изложенного, задача сводится к определению составляющих электромагнитного поля, образующегося в результате взаимодействия между полем падающей волны и полем, создаваемым частицей как вторичным излучателем под действием падающей волны. Эта задача для разного рода частиц решалась Ми [Л. 58], Риди [Л. 61] и рядом других исследователей. Наиболее полное исследование рассеяния и поглощения на взвешенных частицах применительно к широкому кругу задач было выполнено в последние годы К. С. Шифриным [Л. 40]. [c.14]

Для эффективного использования метода инфракрас ного облучения надо предварительно тщательно изучить спектральные характеристики нагреваемого материала и соответственно подобрать характеристики излучателей. Излучатели должны быть такой формы и так расположены по отношению к материалу или изделию, чтобы возможно полнее и равномернее осветить все поверхности, подлежащие нагреву. Для небольших сушилок нетрудно выполнить механизм, позволяющий передвигать излучатели в направлении к материалу и тем изменять расстояние до облучаемой поверхности, влияющее на мощность излучения и его равномерность. Это облегчает регулирование режима, что важно при переменных условиях сушки. [c.158]

Т, о., все расположенные вблизи пути частицы атомы будут излучать когерентно. Это и происходит в случае излучения Черенкова — Вавилона. Во всех др. направлениях, для к-рых OS У)-= г= с/и)У е, возбуждённые атомы излучают некогерентно. То же самое происходит при скорости частицы и<с/Ув. В однородном веществе И. разных излучателей полностью погашается. Если в веществе присутствуют микроскопич. неоднородности, то полного погашения волн от разных излучателей в точка наблюдения не происходит. Наличие поверхности раздела двух сред препятствует взаимному погашению полей в точке наблюдения от излучателей, находящихся по разным сторонам поверхности раздела и увеличивает интенснвность некогерентного высвечивания возбуждённых атомов, т. е. переходного И. [c.104]

Полная излучаемая мощность мон<шоля любого радиуса выражается через его производительность ф-лон W—p k Q f8n. Для малых ка объёмная скорость излучателя V=i na vo приближённо равна его производительности Q. Поэтому для малых пульсирующих сфер [c.106]

Взаимовлияние излучения и вещества характерно для излучающей плазмы. Действителыю, с одной стороны, само излучение обусловлено ускорением частиц и его спектр формируется их тепловым движением, а с др. стороны, радиац. потери плазмы ограничивают её темп-ру, т. е. интенсивность движения частиц. В горячей разреженной плазме И. п. имеет определяющее значение также и в формировании распределения ионов по кратностям ионизации (см. Ионизационное равновесие), а для данного Z/ — по возбуждённым уровням. Эти распределения вместе с максвелловским распределением электронов по скоростям (к-рое обычно легко поддерживается их частыми взаимными столкновениями и потому не искажается излучением) образуют полный набор излучателей для ЛИ, ТИ, ФИ и ЦИ. В свою очередь, частицы плазмы влияют на форму излучаемых спектров, приводя к уширению спектральных линий, й на распространение излучения в среде (см. ниже Запирание излучения, а также Перенос излучения). Наиб, полным взаимовлияние плазмы и излучения оказывается для ЛИ дискретность спектра предопределяет его чувствительность к многообразным уширяющим воздействиям электронов и ионов, а ко1[центрацня излучающих электронов на возбуждённых уровнях в сильной степени определяется скоростью радиац. процессов девозбуждения и возбуждения. [c.108]

При пространственно-временном сближении точек 1 и 2 случайные световые поля Vi t) и V. t), образованные наложением полей множества элементов источника о (в общем случае независимых), становятся всё более подобными и в пределе тождественными, чему соответствует полная взаимная когерентность, т, е. lYii(0)l=l По мере взаимного удаления точек 1 и 2 корреляция между процессами и падает, т. к. поля элементарных излучателей для точек 1 i 2 суммируются теперь с разл. амплитудами и фазами из-за разности расстояний до этих точек. Различие во временах т также приводит к снижению корреляции ввиду конечной ширины спектра излучения. При этом конкретные механизмы потери корреляции могут быть различными. Напр., если излучателями служат идснтич- [c.395]

МУЛЬТИПОЛЬНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ -излучение, обусловленное изменением во времени мультипольных моментов системы. Излучение огранич. системы источников представляет собой расходящиеся сферич. волны, так или иначе промодулированеые по угл. переменным. Его анализ естеств. образом приводит к разложению излучаемого поля по полному набору сферических функций, обладающих определ. угл. зависимостью. При этом сама система источников, описываемых ф-циями координат (г) и времени (i), может быть представлена в виде набора вполне определ. конфигураций излучателей — мультиполей. Отд. мультиполи как источники излучения характеризуются только ф-циями времени — мультипольными моментами. Их зависимость от времени связана как с внутр. динамикой системы, так и с пе-рем. внеш. воздействиями. Представление излучаемого системой поля в виде суперпозиции полей отд. мультиполей плодотворно не только в прямых задачах исследования поля излучения сложных источников, но и в обратных задачах восстановления свойств источников по характеристикам их излучения. [c.219]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...