Интенсивность линий поглощения

Таким образом, согласно (10.28) интенсивность линий поглощения можно представить как [c.62]

Спектры излучения молекул называют полосатыми, потому что они имеют вид полос, состоящих из близко расположенных линий. Такой вид спектра обусловливается размыванием линейчатого электронного спектра излучения молекулы за счет энергетических переходов молекулы между колебательными и вращательными уровнями энергий. Энергетическое расстояние между колебательными уровнями значительно больше, чем между вращательными. Поэтому полоса в спектре образуется как бы в два этапа — на определенных расстояниях от частоты излучения в результате электронного перехода образуются линии колебательного спектра, а около каждой линии колебательного спектра образуются очень близко расположенные линии за счет вращательных переходов. Изучение спектров излучения молекул и их комбинационных спектров рассеяния показало, что комбинационные частоты П,, Пз,. .. всегда совпадают с соответствующими разностями частот колебательного спектра молекул или, другими словами, комбинационные частоты совпадают с собственными частотами колебаний молекул. Однако не всем собственным частотам колебаний молекул удается сопоставить комбинационную частоту в спектре комбинационного рассеяния и, кроме того, нет простой связи между интенсивностью линии поглощения в спектре- молекулы и соответствующей линии комбинационного рассеяния. [c.299]

Интенсивность линии комбинационного рассеяния обусловливается легкостью поляризуемости молекулы на соответствующей комбинационной частоте, а интенсивность линии поглощения определяется легкостью возбуждения колебаний молекулы излучением соответствующей частоты. Эти два физических фактора различны по своей природе, и поэтому между интенсивностями линий поглощения и соответствующих линий комбинационного рассеяния нет прямой связи. [c.300]

Аналогичное выражение существует и для интенсивности линий поглощения, но зависимость от частоты в этом случае линейная. По измерению температур с помощью линий поглощения выполнено очень мало работ. [c.344]

Определение температуры возбуждения требует определения Nb и Na. Практически для этого требуется получить как можно больше значений N, соответствующих различным значениям %. Зависимость от х и определяет температуру возбуждения. Для того чтобы получить значения N из интенсивностей наблюдаемых линий спектра, следует обратиться к рассмотрению кривой роста (т. е. изучить профиль линий). Вообще говоря, интенсивность линий поглощения у звезд зависит от многих факторов, помимо числа участвующих атомов. Обычно влияют затухание излучения, столкновения и эффект Допплера при тепловом движении. Кроме того, у некоторых линий имеют место эффекты Штарка и Зеемана или уширение благодаря сверхтонкой структуре. Турбулентность небольшого масштаба может при соответствующих условиях имитировать эффект Допплера. Все эти причины, конечно, видоизменяют профиль спектральной линии и соответственно влияют на ее общую интенсивность. [c.400]

Если исследуемое вещество в лабораторных условиях не излучает заметным образом, но способно пропускать излучение, то применяют абсорбционный анализ. Через пробу данного вещества пропускают излучение от источника, часть энергии которого поглощается атомами или молекулами этого вещества, и в спектре излучателя появятся линии или полосы поглощения. По положению и интенсивности линий поглощения определяют [c.331]

Абсолютная интенсивность линий поглощения 44 [c.597]

Выражение для интенсивности линии поглощения, обусловленной переходом между КВ-состояниями молекулы У / и У"Н можно записать в виде [c.180]

Интенсивности линий поглощения [c.43]

Спектр представляет собой набор линий, находящихся друг от друга на расстоянии, не превышающем 0,1 нм. Интенсивность линий поглощения различается примерно на два порядка. Необходимо отметить наличие в спектре поглощения большого количества перекрывающихся линий поглощения. [c.165]

Изотопические соотношения 44, 46 Изотопический эффект 44 Интенсивность излучения 111, 119 Интенсивность линии поглощения 43, 65, 163 Интерференция линий 92 [c.244]

Подстановка (1.7) в (1.6) позволяет определить температурную зависимость интенсивности линии поглощения. Для спектральных частот оптического диапазона [c.16]

Водяной пар имеет широкий набор изолированных линий поглощения в видимом и ИК-Диапазонах спектра. Наличие нескольких изолированных и довольно интенсивных линий поглощения [c.190]

Здесь (t) — общий гамильтониан для спинов, включающий энергию их взаимодействия в присутствии постоянного поля и радиочастотного поля, вращающегося с частотой оа (uj. Интегральная интенсивность линии поглощения пропорциональна 6(0), а второй момент линии равен [c.524]

Дифференциальное поглощение лазерного излучения молекулами вещества данной компоненты является чувствительным и селективным методом измерения содержания конкретной компоненты в атмосфере. Существуют два метода проведения таких измерений. Оба предполагают использование двух лазерных импульсов с незначительно отличающимися длинами волн (одна выбрана таким образом, что находится в сильно поглощающей части интенсивной линии поглощения молекул интересующей нас компоненты атмосферы, другая соответствует дальней части крыла этой линии поглощения) и последующее сравнение ослабления этих двух импульсов. Разница в методах объясняется разным механизмом отражения лазерного излучения к приемной системе лидара. В одном методе используется упругое рассеяние от атмосферных аэрозолей и включений — это метод ДПР (дифференциальное поглощение и рассеяние). Другой метод основан на рассеянии лазерного излучения от какой-либо удобно расположенной топографической мишени. Предельным случаем второго метода может служить использование уголкового отражателя. [c.276]

В методе ДПР две длины волны лазера, Яо и Яо + бЯ, выбирают таким образом, чтобы Яо соответствовала центральной длине волны какой-нибудь интенсивной линии поглощения интересующих нас молекул, а ЯоЧ-бЯ лежала на крыле этой линии. Если обозначить Яо бЯ через Яа. и использовать уравнение (7.23) (форму лидарного уравнения для упругого рассеяния), то отношение сигналов отраженной мощности на двух длинах волн составит [c.276]

Аналогичное явление Вуд наблюдал и в парах ртути, причем в данном случае возбуждающий свет представлял собой излучение ртути с Я = 253,7 нм. Конечно, сосуд с парами должен быть сделан из кварца и источником возбуждения должна служить ртутная линия, испускаемая, например, ртутной кварцевой лампой, горящей в таких условиях, при которых возбуждающая линия Я = = 253,7 нм достаточно резка и интенсивна (исключено поглощение возбуждающей линии более холодными слоями паров ртути, могущими скопляться в периферической части разряда). Удается наблюдать испускание и второй линии ртути Я = 185,0 нм, которая гораздо сильнее поглощается и наблюдение которой поэтому значительно труднее. [c.727]

В 1916 г. в связи с анализом проблемы равновесного теплового излучения Эйнштейн дополнил квантовую теорию Бора количественным описанием процессов поглощения и испускания света. Новые понятия и представления, введенные Эйнштейном, полностью сохранили свое значение до наших дней и служат основой теоретического анализа большинства вопросов, касающихся интенсивности линий испускания и поглощения. [c.730]

Таким образом, упрощенные представления квантовой теории объясняют основные черты комбинационного рассеяния света. Однако остается неосвещенным ряд его важных особенностей. Прежде всего обращает на себя внимание существующее различие между спектром комбинационного рассеяния и инфракрасным спектром поглощения. Это различие заключается в том, что некоторые интенсивные инфракрасные линии поглощения не наблюдаются в спектрах комбинационного рассеяния и наоборот. [c.128]

Действительно, интенсивность линии частоты V в спектре комбинационного рассеяния определяется тем, насколько значительно меняется поляризуемость молекулы при колебании, соответствующем этой частоте. Интенсивность же инфракрасной линии поглощения той же частоты зависит от того, насколько хорошо реагирует молекула на электромагнитное поле проходящей световой волны. Эта реакция определяется изменениями электрического дипольного момента молекулы при соответствующем колебании. Изменение поляризуемости и изменение дипольного момента могут быть по-разному выражены при различных колебаниях. Поэтому одни из этих колебаний будут лучше проявляться в инфракрасных спектрах, другие — в комбинационных. [c.128]

Поэтому двухатомная молекула, образованная разными атомами, имеет химическую связь промежуточного типа. При колебании такой молекулы (рис. 40, б) одновременно изменяются и поляризуемость и дипольный момент. В этом случае будет наблюдаться и GKP и спектр ИК-поглощения. Например, в ряду молекул НС1, НВг, HJ по мере уменьшения полярности связи падает интенсивность ИК-полосы поглощения, в то время как интенсивность линии комбинационного рассеяния возрастает. [c.101]

Горячие звезды с линиями поглощения Не II Линии поглощения Не I (линии Н усиливаются к массу А) Линии Н достигают наибольшей интенсивности и затем ослабевают усиливаются линии Са И Линии Са И усиливаются, линии Н ослабевают развиваются линии металлов Сильные линии Са II и других металлов линии Н ослабевают Сильные линии металлов появляются полосы поглощения СН и N Сильные полосы TiO [c.1208]

Интенсивность линий комбинационного рассеяния света зависит от частоты возбуждающего света. При больших расстояниях по частотам от области электронного поглощения молекул она пропорциональна o , а при приближении к полосе электронного поглощения происходит более быстрый рост интенсивности комбинационного рассеяния света. [c.267]

Рассматривая фотографии, нриьедениые на рис. 5 АЗ,б,в, замечаем, что расстояние между крюками у интенсивной линии поглощения титана (3989А) значительно больше, чем у с.лабой линии (4025А), хотя условия фотографирования крюков были одинаковы. Определяя отношение расстояний между крюками, [c.227]

Интенсивность линии поглощения определяется произведением числа N поглощающих атомов на силу осциллятора / , для соответствующего перехода [см. (4.13)]. Следовательно, измерение расстояния между крюками позволяет определить произведение Nfih для исследуемой линии. E jni из каких-либо дополнительных опытов оценить число N поглощающих атомов, то применение метода крюков позволит измерить силу осциллятора fiky вероятность перехода и связанное с ней время жизни атома в возбужденном состоянии f M. (4.13а)]. [c.228]

Твердые вещества имеют широкие полосы поглощения и для накачки целесообразно использовать газоразрядные лампы с широким спектром излучения. Газообразные вещества имеют относительно узкие и весьма интенсивные линии поглощения и возбуждаются нередко с помощью газового разряда в самой активной среде, — т. е. в газе. Для газовой смеси удается получить высокую инверсию населенности при определенном режиме газового разряда. К таким средам относятся смеси гелия и неона, гелия и ксенона, неона и кислорода, аргона и кислорода и др. Обычно газовая среда состоит из двух газов, в которой активным является один из газов, а второй лишь используется для не-, редачи энергии накачки к частицам активного газа например, в ге-лийнеоновом ОКГ в состав смеси входит гелий Не и неон Ne в соотношении 10 I давление составляет 1 мм рт. ст. Источником стимулированного излучения служат атомы неона. Возбуждение достигается либо с помощью высокочастотного генератора, либо с помощью тлеющего разряда в трубке при высоком постоянном напряжении. Возбужденные атомы гелия с большим временем жизни, 1000 мксек, передают при столкновениях свою энергию атомам неона. В смеси азота с углекислым газом излучательные переходы совершаются между уровнями молекул СОз, а возбужденные атомы азота лишь передают свою энергию углекислому газу. В генераторах на аргоне генерация возникает при дуговом разряде в аргоне. Возможно использование и других газов. — [c.223]

Снек [ 3] определял интенсивность линий поглощения в возбужденном водороде. Он получил отношение интенсивностей для трех первых линий бальмеровской серии Н , Н и Н . При этом тонкая структура была отчасти разрешена каждая из линий расщеплялась на две составляющих—одну длинноволновую и одну коротковолновую. Отношение интенсивностей определялось отдельно для длинноволновых и коротковолновых составляющих линий Н , Н , Н . Приведем результаты измерений для длинноволновых составляющих [c.425]

По мере перехода от холодных звезд к горячим. 1ННИП нейтральных элементов ослабевают и заменяются линиями ионизованных. Т. к. при неизменной темп-ре интенсивность линии поглощения возрастает ( уменьшением давления, существует различие в спектрах звезд с нлотпыми атмосферами (звезды-карлики) и протяженными разреженными атмосферами (звезды-гиганты и сверхгиганты). Добавочными индексами, стоящими перед обозначением спектра — d (карлик), [c.8]

Интенсивность линии поглощения, обусловленной переходом нз нижнего КВ-состояния в верхнее К / , согласно кванто- [c.43]

Из формулы (5.14), видно, что для повышения чувствительности трассового метода дифференциального поглощения при заданном Аг следует выбирать наиболее интенсивные линии поглощения атмосферного газа с максимальными значениями дифференциального коэффициента поглощения Аа. В лидарной же схеме зондирования методом дифференциального поглощения ситуация другая, поскольку погрешности измерений лидарных сигналов, как правило, существенно изменяются по трассе зондирования, а следовательно вдоль нее изменяется и чувствительность газоанализа. В этом случае выбор наиболее интенсивных линий поглощения атмосферного газа может наоборот привести к снижению чувствительности газоанализа в объеме Аг, удаленном на расстоянии Е от точки расположения лидара, так как интенсивное поглощение зондирующего излучения в максимуме линии поглощения вдоль трассы длиной г приводит к существенному спаду лидарного сигнала в точках г Аг/2 и соответственно к значительному увели- [c.138]

Абсорбционный метод, основанный на селективном поглощении лучистой энергии анализируемыми компонентами сложной смеси, является одним из самых избирательных методов газового анализа, что обустовлено высокой специфичностью спектров поглощения различных веществ. По данным фирм-разработчиков аналитических приборов США, Японии, ФРГ, более 40% приборного парка, используемого в промышленности и в лабораторной практике для газового анализа, основаны на оптическом абсорбционном методе. Для ана 1иза и измерений в рассматриваемых газоанализаторах используются ближняя и средняя ИК-области спектра, в которых р 1сположены характерные интенсивные линии поглощения природного газа. [c.65]

До сих пор мы не обсуждали квантовую интерпретацию закономерностей, касающихся интенсивностей спектральных линий. Совпадение частот некоторых линий испускания и поглощения имеет в квантовой теории простое объяснение — такие линии приписываются переходам между одной и той же парой уровней. Однако вопрос о том, существует ли какая-либо связь между величиной коэффициента поглощения и интенсивностью линии испускания той же частоты, не находил ответа. Опыт показывает, далее, что интенсивности линий в спектре излучения одного и того же атома могут отличаться в десятки и сотни раз, причем в разных источниках по-разному. Например, в спектре свечения натриевой газоразрядной лампы, кроме желтых 1)-линий (X = 589,0 и 589,6 нм), присутствует больщое число других линий, тогда как в пламени газовой горелки возбуждаются почти исключительно Л-линии. И наоборот, существуют такие линии, для которых отнощение их интенсивностей практически одинаково во всех источниках света. [c.730]

В видимой области все прозрачные вещества не имеют полос поглощения. При переходе в ультрафиолетовую область спектра большинство таких веществ обладает интенсивным поглощением. Для всей видимой области справедливо неравенство со<Со)о, т. е. дисперсия рассматривается вдали от линий поглощения. Это означает, что частота собственных колебаний осциллирующего электрона соответствует ультрафиолетовой области спектра. Раз сокр<о)<ыф, то Иф> 1,р, т. е. для прозрачных веществ в соответствии с опытом наблюдается нормальная дисперсия. [c.92]

Исследования Мёссбауэра показали, что спектры испускания и поглощения 7-излучения имеют для охлажденного вещества вид, представленный на рис. 8.12. Каждый спектр состоит из узкой интенсивной линии (ее называют теперь [c.207]

В основе количественного анализа по спектрам комбинационного рассеяния света лежит пропорциональная зависимость между интенсивностью комбинационных линий и количеством молекул в единице объема (см. (3.11), (3.48)). При наличии смеси веществ интенсивность линий каждого из компонентов, как правило, прямо пропорциональна его концентрации. В растворах эта пропорциональность иногда нарушается из-за межмолекулярного взаимодействия, которое изменяет симметрию молекулы и производную ее полшзизуемости dajdQi, что оказывает влияние на интенсивность комбинационных линий. Сильное изменение частоты, интенсивности и ширины линий комбинациО Н НОго рассеяния света (так же как и полос ИК-спектра поглощения) наблюдается, например, при образовании межмолекулярной водородной связи в индивидуальных жидкостях (вода, спирты и др-), а также в растворах. [c.138]

За поглотителем расположен счетчик 3. Измеряется зависимость скорости счета счетчика от скорости источника. Если скорость источника достаточно велика, то линия испускания сдвигается благодаря эффекту Допплера, так что резонансного поглощения нет. При уменьшении скорости допплеровский сдвиг уменьшается и линия испускания начинает приближаться к линии поглощения. Когда эти линии пересекутся, начнется интенсивное резонансное поглощение. В результате скорость счета резко падает, как это изображено на графике (рис. 6.32). Таким образом, плавно меняя скорость, можно измерить положение и ширину мёссбауэровской линии (или линий, если их несколько). [c.269]

Для эффективной работы активатор должен иметь широкую полосу или группу интенсивных полос поглощения, соответствующих переходам на уровни, лежащие выше метастабильного уровня. Причем вероятность безызлучательных переходов с этих уровней на ме-тастабильный уровень должна быть больше, чем на основной. Выполнение этого требования позволяет значительно увеличить кпд лазера. В спектрах поглощения активного материала должны отсутствовать линии поглощения на длине волны генерации лазера, поскольку это сделает эффект генерации вынужденного излучения неэффективным. [c.66]

Иттриево-алюминиевый гранат. Кристалл YgAljOia активируют ионами неодима, а также двойными примесями — Сг , Но + — и др. При введении неодима последний замещает в решетке граната трехвалентный иттрий. Наиболее интенсивная линия в сйектре люминесценции при температуре 77° К наблюдается при основной волне 1,0648 мкм,. Время жизни метастабильного состояния при концентрации Nd + около 3% составляет 200 мксек. Кристаллы с трехвалептными редкоземельными ионами имеют относительно узкие полосы поглощения, что затрудняет процесс накачки. Для повышения эффективности накачки вводят дополнительные элементы (сенсибилизаторы), передающие свою энергию возбуждения ионам-активаторам. Например, [c.221]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...