Закон поглощения излучения

В тепловой части алгоритма решаются уравнения, определяющие процесс распространения тепла в среде. Это уравнение энергии, модифицированный закон Фурье для теплового потока, закон поглощения излучения, а также калориметрическое и термическое уравнения для тепловых и электронных составляющих давления и энергии (VI.13), (1.15) — (1.22). Их совместное решение представляет определенные сложности. Это связано с нелинейностью полученной системы уравнений, а также с наличием малого параметра при производной в уравнении для теплового потока. [c.171]

Итак, опираясь на общие законы теплового излучения, надежно подтвержденные опытом, и на новые квантовые представления о процессах испускания и поглощения света, Эйнштейн вывел формулу Планка и тем самым показал, что зарождавшаяся в то время квантовая теория находится в соответствии с одним из фундаментальных законов физики. [c.737]

Данные по средней длине пути луча для газовых тел различной геометрической формы приводятся в литературе [Л. 88]. Поправка на отклонение от закона аддитивности для газовых смесей за счет взаимного поглощения излучения компонентами берется из графиков на рис. 18-7. [c.435]

Новые методы определения концентрации, основанные на использовании законов поглощения и рассеяния -излучения радиоактивных изотопов в веществе, дают возможность осуществления непрерывного автоматического контроля технологических процессов. [c.223]

Измерение плотности сред. Возможность измерения плотности среды по поглощению в ней бета или гамма-излучения следует из основного закона поглощения [c.321]

Применение законов теплового излучения к этим средам связано с необходимостью установления количественных соотношений между ослаблением излучения вследствие поглощения и ослаблением вследствие рассеяния. [c.145]

НЕПРОЗРАЧНОСТЬ звёздного вещества — рассчитанный на единицу массы и усреднённый но частотам коэффициент поглощения излучения. В звёздах энергия переносится либо конвекцией (в конвективных вонах), либо излучением (в зонах лучистого равновесия). Лишь в сверхплотном веществе нейтронных звёзд и белых карликов перенос энергии обязан теплопроводности вырожденного электронного газа. Внутри звёзд интенсивность излучения почти изотропна, т. е. почти не зависит от направления его распространения. В результате плотность потока энергии излучения на частоте V подчиняется закону диффузии [c.325]

ЭЙНШТЕЙНА ЗАКОН ТЯГОТЕНИЯ—см. Тяготение. ЭЙНШТЕЙНА КОЭФФИЦИЕНТЫ—коэф., характеризующие вероятности излучательных квантовых пере.ходов. Введены А. Эйнштейном в 1916 при рассмотрении теории испускания и поглощения излучения атомами и молекулами на основе представления о фотонах при этом нм впервые была высказана идея существования вынужденного испускания. Вероятности спонтанного испускания, поглощения и вынужденного испускания характеризуются соответственно коэф. Ai i, и Вц (индексы указывают на направление перехода между верх. и ниж. уровнями энергии). Эйнштейн одновременно дал вывод Планка зако-т излучения путём рассмотрения термодинамич. равновесия вещества и излучения и получил соотношения между [c.497]

Как известно, поглощение излучения связано с его взаимодействием с частицами (молекулами) тела. Последние в период между столкновениями практически не взаимодействуют друг с другом и их взаимодействие с излучением является индивидуальным . В таком случае степень поглощения излучения должна быть прямо пропорциональной количеству частиц (молекул) тела, находящихся на его пути (гипотеза Бера). Эта гипотеза хорошо подтверждается в средах с малыми концентрациями поглощающего вещества. С ростом концентраций увеличивается вероятность взаимодействий между частица ми (молекулами) поглощающего вещества, что ведет к заметным отклонениям от гипотезы Бера. Если рассмотренная выше излучающая система (слой) находится в состоянии радиационного равновесия, то, очевидно, на основании закона Кирхгофа спектральная излучательная способность (степень черноты) слоя в произвольном направлении равна его спектральной поглощательной способности в том же направлении [c.527]

Закон Кирхгофа относится к испусканию и поглощению излучения в среде, находящейся в термодинамическом равновесии. Он устанавливает, что интенсивность излучения (г), испускаемого в некотором направлении в сре- [c.64]

Элементарная теория поглощения излучения обычно основывается на предположениях о точечном источнике монохроматического излучения и на экспоненциальном законе поглощения. Точный расчет для реальных условий должен заключать в себе учет конечности размеров источника, спектра энергии излучения, а также отклонений закона поглощения от простой экспоненты. [c.211]

Поглощение излучения изделием выражается экспоненциальным законом [c.148]

Солнце, в основном, подчиняется законам температурного излучения. Распределение энергии в непрерывном спектре Солнца зависит от абсолютной его температуры и очень близко, как уже отмечалось, к распределению энергии по спектру абсолютно черного тела при температуре 5400° К (см. рис. 66, б). Максимальной интенсивности на земной поверхности это излучение достигает нри 500 м л. В ультрафиолетовой части спектра оно простирается практически только до 290 м 1, т. е. области очень сильного поглощения света озоном в верхних слоях земной атмосферы. [c.237]

В этой главе излагаются основы аналитической теории образования спектральных линий. После изложения сведений о профилях поглощения выводятся законы перераспределения излучения по частоте при рассеянии, В остальной части главы изучается случай полного перераспределения по частоте. Рассмотрены те же плоские среды, что и при монохроматическом рассеянии бесконечная и полубесконечная среды, а также конечный слой. Некоторые сведения о рассеянии при более сложных законах перераспределения будут даны в следующей главе. [c.136]

Величина Е. д/д1)Р. представляет собой мощность, переданную от поля среде в единице объема (ср. ч. I, 1.3) в соответствии с этим величина /% )Е. д/д1)Р. есть число фотонов, энергия которых передается среде в единицу времени в единице объема при поглощении (излучении) энергии ЙО в единице объема инверсия заселенностей изменяется на +2 (—2) поэтому в пренебрежении релаксацией уравнение (2.36-13) представляет собой не что иное, как закон сохранения энергии для всей системы, состоящей из поля и среды. [c.261]

Для расчетов температурного поля и оценок погрешностей изыеренин температур и плотностей тепловых потоков на облучаемой поверхности термоэлектрического калориметра необходимо решение одномерной (по х. ) линейной краевой задачи теплопроводности для неограниченной пластины (контактного слоя), находящейся в идеальном тепловой контакте (граничные условия четвертого рода) с полуограниченньш телом (телом калориметра). Для времен 10 сек и непропускающего излучение контактного слоя поглощение можно считать поверхностным, чему соответствуют граничные условия второго рода на облучаемой поверхности. Для времен 10 сек следует учитывать закон поглощения излучения и пользоваться внутренним источником тепла в контактном сдое (см. 5.3). Если же контактный слой пропускает излучение, то задача теплопроводности должна решаться с учетом источников тепла в контактном слое и в теле калориметра. Однако, по данным [Юз,lto], подобные слои очень ТОНКИ и обладают значительным электрическим сопротивлением (порядка сотен ом), что делает их пригодными, главным образом, в качестве термометров сопротивления. [c.686]

Однако в общем случае следует принимать во внимание, что между детектором и излучающим сферическим поясом имеется защита, в которой происходит ослабление излучения по экспоненциальному закону. Толщина защиты возрастает по мере удаления от оси, связывающей детектор с центром источника. Увеличение мощности источника, обусловленное возрастанием его поверхности, компенсируется увеличением поглощения излучения защитой. Это позволяет ориентироваться на постоянную величину F. В частном случае, соответствующем направлению //, площадь поверхности сферических поясов ограничена конструкциями реактора (рис. 1.4). Эти конструкции являются более слабым источником захватных уквантов, чем охватываемый ими слой защиты (сказывается повышенное самопоглощение у-квантов в стали). [c.322]

В связи с обсуждением опытов Вавилова м ы обращали внимание на изменение числа поглощающих частиц под влиянием мощного падающего излучения. Однако это не единственный эффект, имеющий место при больших интенсивностях света. В 156 подчеркивалась тесная связь законов поглощения и дисперсии с представлением об атоме как о гармоническом осцилляторе, заряды которого возвращаются в положение равновесия квазиупругой силой. Если интенсивность света, а следовательно, и амплитуда колебаний зарядов достаточно велика, то возвращающая сила уже не будет иметь квазиупругий характер, и атом можно представить себе как ангармонический осциллятор. Из курса механики известно, что при раскачивании такого осциллятора синусоидальной внешней силой (частота ш) в его движении появляются составляющие, изменяющиеся с частотами, кратными со, — двойными, тройными и т. д. Пусть теперь собственная частота осциллятора соо. подсчитанная в гармоническом приближении, совпадает, например, с частотой 2ш. Энергия колебаний зарядов в этом случае особенно велика, она передается окружающей среде, т. е. возникает селективное поглощение света с частотой, равной со = /2 0o. Таким образом, спектр поглощения вещества, помимо линии с частотой о),,, должен содержать линии с частотами, равными /гСОо, а также /зй)(, и т. д. Коэффициент поглощения для этих линий, как легко понять, будет увеличиваться с ростом интенсивности света. [c.570]

Теоретические формулу примут более простой вид, если вместо к ввести величину х = к Х14к), характеризующую поглощение излучения с длиной волны >. в каком-либо веществе (в данном случае в металле). Длина волны Я в исследуемом веществе связана с длиной волны >.о в вакууме известным соотношением Х—Ка/п, где п — показатель преломления вещества. Тогда закон Бугера — Ламберта — Бера можно записать в виде [c.26]

Для определения закона поглощения радиоактивного излучения в пульпе была проведена серия экспериментов в диапазоне изменения плотности пульны от 1 до 2,3 кг1л. Проверка постоянства условий измерений осуществлялась на воде. Для всех измерений скорость счета на воде находилась в пределах 2%. После проверки постоянства условий измерения, в короб 3 (рис. 2) засыпалась руда и определялась плотность пульпы путем отбора проб в колбу известной емкости с ее последующим взвешиванием. На каждой величине плотности производилось 8—10 отборов проб для взвешивания и 5—6 измерений скорости счета. Абсо- [c.178]

В Ленинградском физико-техническом институте АН СССР в 1952 г. под руководством профессора С. В. Стародубцева разработан бесконтактный -(-лучевой плотномер для непрерывного контроля плотности (консистенции) пульпы в пульпопроводах землесосных снарядов. Измерение плотности пульпы основано на законе поглощения ( лучей веществом. Интенсивность прошедшего через пульпопровод j-излучения измеряется галогенными счетчиками с усилительпо-интегрирующей схемой. Принципиальная электрическая схема прибора приведена на рис. 1. Внешний вид прибора показан па рис. 2 и 3. Конструкция прибора герметична. [c.184]

В 1873 г. эти исследования были продолжены Е. Россом. Им был сформулирован закон поглощения инфракрасного излучения Луны земной атмосферой, зафиксированы изменения излучения в зависимости от фаз Луны [69]. В 1885 г. С. П. Ланглей провел радиометрические измерения во время лунного затмения [70]. [c.376]

Отличительная особенность теплового излучения заключается в том, что оно органически присуще всякому макрофизическому телу и количественно определяется одним только температурным уровнем последнего. Поэтому тепловое излучение называют также излучением температурным. Будучи возбуждаемо и непрерывно поддерживаемо внутренними микроструктурными движениями вещества, тепловое излучение каждого тела во внешнее пространство имеет место совершенно независимо от свойств и состояния окружающих тел, в частности, и тогда, когда последние находятся при температуре, совпадающей с температурой данного тела. Многие важнейшие законы теплового излучения основываются именно на том факте, что оно в неприкосновенном виде развивается в термически равновесных системах, наличие же или отсутствие равновесности в других отношениях вообще не играет какой-либо роли. Первым следствием отсюда служит утверждение, что испусканию теплового излучения непременно сопутствует более или менее интенсивное поглощение падающего на тело извне излучения, причем в условиях термического равновесия оба эффекта компенсируют друг друга. Если же взаимодействующие излучением тела находятся при разных температурах, то для каждого из них баланс [c.187]

В общем случае коэффициент поглощения неодинаков для излучения с различными длинами волн. Поэтому закон поглощения рассматривается в первую очередь для монохроматического излучения. В качестве первого, и притом в большинстве случаев удов летворительного, приближения оказывается возможным принять, что изменение интенсивности луча при проходе ч ез тело прямо пропорционально самой интенсивности, т. е. [c.394]

Кроме ослабления излучения за счёт рассеяния, обычно наблюдается ослаблеиис в результате поглощения излучения молекулами воздуха и а )розолем. Применительно к ослаблению солнечных лучей идтоог место закон Бугера [c.143]

КЙРХГОФА ЗАКОН ИЗЛУЧЕНИЯ — один из осн. законов теплового излучения, устанавливающий зависимость между испусканием и поглощением эл.-магн. излучения телом определ. темп-ры Т. Открыт Г. Р. Кирхгофом (G. R. Kir hhoff) в 1859, положил начало развитию теории равновесного теплового излучения. [c.368]

Отражение рентг. излучения на идеально гладкой поверхности раздела однородная среда — вакуум для и р-поляризаций (см. Поляризация света) характеризуется коэф. отражения Л, и Л соответственно, рассчитываемыми по Френеля формулам. Если пренебречь поглощением излучения внутри среды (это в большей степени справедливо в ЖР-области), Спелля закон для рентг. излучения запишется в виде [c.346]

Особую группу Ц. с. образуют сложные многоатомные молекулы, напр, молекулы красителей в разл. растворах или молекулы живых организмов. В бесструктурных н относительно широких полосах испускания и поглощения этих центров проявляются общие статистич. закономерности, в нек-ром отношении аналогичные законам теплового излучения (в частности, Степанова универсальное соотношение). Для описания их спектров используют т. н. конфигурац. модель возбуждённых и основных уровнен энергии Ц. с. Аналогичную модель с той или иной степенью обоснованности и точности используют для описания и нек-рых др. Ц. с., напр, образованных ионами Т1 в КС1 и др. щёлочно-галоидных кристаллах. [c.427]

Экспернменгальн14е методы. Существуют 2 осн. способа наблюдения Ц. р. Первый состоит в измерении поглощения эл.-магн. мощности. Второй с1юсоб использует то обстоятельство, что поглощение излучения приводит к возрастанию энергии носителей. Это, в свою очередь, приводит к изменению проводимости ст полупроводника на пост. токе. Зависимость изменения До от со или от Н воспроизводит линию Ц. р. Этот способ имеет то преимущество, что детектором является сам образец. Кроме того, обычно этот способ оказывается более чувствительным, чем измерение поглощения. Однако в тех редких случаях, когда в ггределах резонансной линии возникает смена механизма рассеяния (а), смена механизма рекомбинации носителей (б) или изменение типа проводимости (в), то кривая Да (со) или Аа(Н) в случаях (а) и (б) становится двуг орбой, а в случае ( ) ф-ция Дсг(Я) напоминает закон дисперсии показателя преломления. [c.432]

Плотность лучистого теплового потока является алгебраической суммой испускаемого и поглощаемого излучения. Первая величина равна степени черноты е материала, умноженной на а, постоянную Стефана— Больцмана (5,669-10" вт1м град ), умноженную на абсолютную температуру поверхности раздела в четвертой степени T град . Вторая величина равна падающему лучистому потоку, умноженному на соответствующий коэффициент поглощения. Рассматрийаеиоя Более подробные сведения об основных Фаза законах теплового излучения, понятиях и определениях содержатся в учебниках и руководствах по теплотехнике. г, [c.93]

Закон поглощения такой же, как и для Р-излучения . oroi=iZ4E Комптон Цнопяриз . В отличие от р-излучения сильное влияние порядкового номера Z элемента-поглотителя [c.209]

Закон сохранения энергии для конечного объема сплошной среды. В процессах обработки металлов давлением происходит преобразование не только механической энергии путем совершения работы. Существенную ролБ играет также преобразование энергии с помощью теплообмена. Теплота из внешней среды может подводиться к телу либо через его поверхность (теплопроводностью, поглощением излучения, конвекцией), либо непосредственно в объеме тела (при пропускании электрического тока, воздействии переменного электромагнитного поля). [c.148]

О (в нашей задаче начало отсчета выбирается на выходном зеркале 1 ГЛОН)к. Начальное распределение функций я (г) задается равномерным вдоль координаты г. Распределение поля t/i (г) можно получить путем пересчета распределения поля в дальней зоне /Уд (г) (заданное распределение) на зеркало 1 через свободное пространство, задавая размеры апертуры ГЛОН и расстояние, на котором при заданной длине волны генерации определяется дальняя зона излучения этого лазера. На рис. 3.30 приведен результат пересчета и определения поля Ui (г) для ГЛОН на молекулах аммиака (NH3). Зная теперь начальные распределения я (г) и (г) при 2 = 0, можно осуществить последовательный пересчет распределения поля (г) с зеркала 1 на зеркало 2 (поле /72 (О) резонатора ГЛОН (первая итерация). Осуществляя далее последовательные итерации по пересчету поля на зеркала резонатора ГЛОН, можно построить итерационный процесс и для зависимости % (г) с помощью соотношения, вытекающего из закона поглощения Бугера [c.172]

Линейный показатель поглощения. Поглощение излучения веществом определяегся по закону Бугера [c.117]

В основе абсорбциопиь х изд ерений леж т закон поглощения, согласно которому считается, что кажды сло 1 равно толщины поглощает равную долю проходящего через 1 его излучения. [c.380]

Взаимодействие излучения с прозрачными средами. Если исходить из основного предположения, что среда прозрачна, то, очевидно, надо под термином взаимодействие иметь в виду процесс распрострапения излучения в среде. Основные законы распространения света в прозрачных средах, справедливые в рамках линейной оптики, общеизвестны [1]. Это закон прямолинейного распространения света закон независимости световых пучков законы отражения и преломления на границе различных сред законы поглощения Бугера и Вера. В основе всех этих макроскопических ааконов лежит одна общая микроскопическая закономерность поляризация среды иод действием поля излучения описывается первым, линейным членом р = />< > = разложения индуцированной поляризации по степеням напряженности поля Е. [c.15]

Большая длительность импульса излучения. Критерием является обратное неравенство т > Трел. В таких условиях процесс споптанной релаксации атомов из возбужденного в основное состояние играет существенную роль, увеличивая эффективное число атомов в основном состоянии и, тем самым, увеличивая поглощательную спдсобпость среды. Одиако сам процесс поглощения излучения носит тот же характер, что и в случае малой длительности,— линейное поглощение, справедливость законов Бугера и Бзра (с заменой N Ng/ , > N), неизменность формы лазерного пмиульеа. [c.185]

Эта зависимость вытекает из закона Ламберта — Бера при условии, что скорость фотоокислення пленкообразователя пропорциональна интенсивности поглощенного излучения. Как видно из приведенной зависимости, с увеличением объемной концентрации пигмента стойкость пигментированного покрытия к процессам фотоокислительной дес укции повышается. [c.49]

При линейной зависимости скорости фотбокисления т интенсивности света в соответствии с основными законами классической фотохимии степень разрушения определяется общей дозой поглощенного излучения. Ис- следование зависимости потери массы лаковых покрытий БМК-5 от дозы излучения при интенсивностях УФ-излучения лампы ДРТ-375, различающихся в 8 раз, показало, что степень разрушения покрытия при различных интенсивностях излучения определяется дозой излучения (рис. 3.3). Это дает основание считать, что инициирование фотоокисления покрытий БМК-5 толщиной 10 мкм обусловлено одноквантовыми процессами, фотоокисление протекает в кинетической области и диффузия кислорода не лимитирует процесс фотоокисления. [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...