Давление звука при отражении

Давление звука при отражении 364 Дефлаграция 662 [c.731]

Если точно так же проанализировать значение коэффициентов отражения и прохождения волн колебательной скорости, то получается следующий результат. При прохождении звука в акустически мягкую среду волны колебательной скорости практически не изменят фазы при отражении. Амплитуды падающей и отраженной волн, находясь в одинаковой фазе на границе раздела, складываются, и у самой границы образуется пучность колебательной скорости, а в акустически жесткой среде стоячая волна колебательной скорости смещена по отношению к стоячей волне давления на Х/4. [c.182]

Согласно равенству (7,16) при отражении звука, распространяющегося в трубе большого сечения, которая переходит далее в трубу малого сечения (б > г), не будет происходить скачка фазы давления, но фаза скорости частиц будет претерпевать скачок, равный к (как и при отражении от среды с большим акустическим сопротивлением При обратном соотношении [c.160]

Измерения были выполнены Дэвисом и др. [13] с помощью двух разных методов. В одном из них заполненная жидкостью стальная трубка закрывается с обеих сторон свободными поршнями. В один из поршней выстреливают свинцовой пулей. В результате в жидкости образуется волна сжатия, отражающаяся от поршня на противоположном конце трубки. Под действием полученного импульса отражающий поршень приходит в движение. Если его масса не слишком велика, то знак импульса давления в отраженной волне меняется на противоположный и в жидкости возникают отрицательные давления. Зная массы поршней, зависимость от времени давления, развивающегося при ударе пули, плотность жидкости и скорость звука в ней, можно рассчитать величину и продолжительность импульса давления и его значение в отраженной волне. Если вода прилипает к поршню- и жидкость сопротивляется растяжению, то отражающий поршень затормозится. Если же возникает кавитация, то торможения не происходит. По результатам измерения движения поршня определяют отрицательное давление, при котором происходит разрыв жидкости. [c.77]

Итак, рассмотрим автомодельную задачу об отражении ударной волны от свободной поверхности. Так как давление в газе за отраженной волной равно начальному давлению перед падающей волной, то отраженная волна должна быть волной разрежения. При этом возможны три случая. В первом случае, когда интенсивность ударной волны невелика, скорость газа за ней меньше скорости звука и отраженная волна Римана, несмотря на ее снос движущимся газом вправо, движется в пространстве влево от первоначального положения свободной поверхности х (рис. 2.13,6, а). Если интенсивность ударной волны настолько велика, что скорость газа за ней сверхзвуковая, то отраженная волна Римана сносится газом вправо от сечения х (рис. 2.13.6, в). [c.216]

Звукоизоляция есть выраженное в децибелах ослабление звукового давления, обусловленное помещением материала между излучателем и приемником звука, при отсутствии дифракционных и рефракционных эффектов. Звукоизоляция обусловлена совместным влиянием отражения звука от материала и поглощения звука в нем. Однако в любом окне и в большинстве экранов поглощение практически пренебрежимо мало. [c.321]

Основным параметром, -используемым для нахождения а, г] или б, является комплексный акустический импеданс на границе между водной средой и поглощающей средой со стороны воды. Различные модификации импедансной трубы использовались главным образом в воздушной акустике [3, 4]. Наилучшим методом оценки подводных поглотителей звука является эхо-им-пульсная методика [2, 5]. В ней измеряется комплексный коэффициент отражения А при отражении короткого звукового импульса от границы 2 . Модуль А равняется отношению отраженного звукового давления к падающему. Фаза А выражается сдвигом фазы отраженного звука. Тогда [c.341]

В этом параграфе речь шла об электромагнитных волнах. Аналогичные явления — отражение и преломление — возникают и при падении на границу раздела сред волны иной физической природы. Например, для звуковых волн роль импеданса Z играет произведение рс плотности среды на скорость звука, и отражение будет происходить от границы между средами с различными рс. Если волна падает на границу раздела жидких или газообразных сред, в которых могут распространяться только продольные волны, расчет коэффициентов Френеля весьма прост, поскольку не требуется рассматривать волны различных поляризаций. Приравнивая звуковые давления и нормальные компоненты колебательной скорости по обе стороны границы раздела, можно получить формулы, аналогичные (7.9) [c.54]

Эти величины всегда положительны, и их полусумма равна единице. При очень малом (вторая среда акустически очень мягкая по сравнению с первой, как, например, при отражении подводного звука от поверхности моря) давление стремится к нулю, [c.133]

Случай > О (обычно имеющий место на практике) соответствует частичному переходу энергии падающей звуковой волны из среды в препятствие. Это может быть как поглощение звуковой энергии препятствием (превращение ее в тепло, как, например, в звукопоглощающих материалах, которыми облицовывают стены залов для уменьшения гулкости ), так и пропускание акустической энергии в среду позади препятствия, не связанное с поглощением. Более редкий случай <>0 приводит к росту энергии звука в среде при отражении это — случай активного препятствия таково, например, препятствие в виде фронта пламени, скорость горения которого зависит от давления. [c.145]

В предыдущем параграфе мы видели, что излучаемая мощность монополя сильно меняется, даже если вблизи него расположена только одна стенка, так как тогда монополь работает дополнительно против давления, создаваемого звуком, отраженным от стенки. На большом расстоянии стенка практически не меняет работы монополя. В волноводе с прямоугольным сечением монополю приходится работать против давления, создаваемого бесчисленными отражениями прямого звука от всех четырех стенок волновода. Поэтому влияние волновода на работу монополя оказывается более сильным, чем влияние одной стенки, и, главное, это влияние сохранится и для широких волноводов при большом расстоянии излучателя от стенок. [c.319]

Определим теперь радиационное давление, оказываемое плоской звуковой волной на границу раздела двух сред, когда направление распространения волны перпендикулярно к поверхности раздела. Давление звука на поверхность раздела равно разности потоков импульса через две неподвижные поверхности, расположенные параллельно границе раздела с двух сторон от нее. При этом следует иметь в виду, что в первой среде, наряду с падающей волной, распространяется отраженная волна, а во вторую среду проходит преломленная волна. Связь между волнами определяется граничными условиями, заключающимися в равенстве на поверхности раздела давлений и нормальных к поверхности проекций скоростей [c.64]

При частотах, при которых длины волн малы по сравнению с размерами экрана, будет иметь мес то отражение звуковых воли. Поэтому на поверхности ленты, обращенной к источнику звука, будет иметься удвоенное давление, а на другой стороне давление (переменное) будет равно нулю. При этом, конечно, действующая на ленту сила будет гораздо больше, чем в случае когда она, определяется разностью давлений, но зато акустическая характеристика для всех частот выше той, при которой наступает отражение, будет определяться независимостью от частоты отношения действующей силы к давлению. Следовательно при постоянном давлении сила будет также постоянна, а так как механическое сопротивление растет с частотою, то скорость, а следовательно и э.д.с., будут убывать с частотою [c.190]

Это равенство представляет собой содержание так называемого принципа взаимности давление, создаваемое в точке В источником, находящимся в точке А, равно давлению, создаваемому в А таким же источником, находящимся в В. Подчеркнем, что этот результат относится, в частности, и к тому случаю, когда среда представляет собой совокупность нескольких различных областей, каждая из которых однородна. При распространении звука в такой среде на поверхностях раздела различных областей происходит отражение и преломление. Таким образом, принцип взаимности применим и в тех случаях, когда на пути своего распространения от точки Л к В и обратно волна испытывает отражения и преломления. [c.412]

Толщина h волокнисто-пористого материала обычно выбирается из следующего условия. Амплитуда звукового давления в звуко вой волне, отраженной от жесткой задней поверхности, при выходе из слоя не должна превышать 6% от амплитуды падающей волны. Для соблюдения этого условия толщина слоя должна быть не менее двух следующих значений при условии, что средняя пористость будет порядка 0,8, а нижняя граничная частота ЮО гц [c.61]

Схема течения в косом срезе решетки СА показана на рис. 9.12. Течение газа в косом срезе при > 1 происходит аналогично течению при обтекании внешнего тупого угла большего 180°. В минимальном сечении (в горле СА) скорость газа равна скорости звука. Около выходной кромки (в точке т ) происходит почти скачкообразное падение давления от его критического значения в горле (ртк ,) до величины pi на выходе из сопла. В результате из точки т исходит серия волн )разрежения, при прохождении через которые поток разгоняется и поворачивается в сторону свободной границы струи. Отражение волн разрежения от спинки соседней лопатки и возникновение скачков уплотнения в результате взаимодействия струй, вытекающих из соседних каналов, усложняет картину течения в косом срезе, но не нарушает общей закономерности разгона сверхзвукового потока в области косого среза. [c.155]

Выясним условия, при которых скорость передачи сигналов в коммуникационном канале может стать равной скорости распространения звука в данной среде, и, соответственно, вместо характеристики рв = /(/), показанной на рис. 43.1 сплошной линией, получается характеристика pв=f(0 показанная на том же рисунке штрих-пунктирной линией, а также получаются и соответствующие характеристики изменения по времени расхода и мощности. Рассмотрим вместе с тем и вопрос о влиянии отражения волн на конце канала на характеристики изменения по времени выходного давления и расхода [5]. [c.387]

Значения изэнтропических модулей упругости находятся из соотношения объемной и продольной скоростей звука. В области умеренных давлений ударного сжатия величина объемной скорости звука с удовлетворительной точностью рассчитывается из следующего простого приближения. Экспериментально установлено, что в координатах давление — массовая скорость изэнтропы разгрузки ударно-сжатых металлов отклоняются от ударной адиабаты или ее зеркального отражения не более, чем на 3% при давлениях по крайней мере до 50 ГПа [21]. В приближении совпадения ударной адиабаты и изэнтропы разгрузки в координатах р, и получим с учетом (1.3), (1.5) [c.84]

Таким образом, из диаграммы видно, что хотя и падающая, и отраженная волны разрежения имеют упругопластический характер, их взаимодействие в случае достаточно большой (больше удвоенной амплитуды упругого предвестника) интенсивности падающего импульса сжатия происходит в области пластического деформирования. При этом траектории Р ив области отрицательных давлений имеют наклон, определяемый объемной сжимаемостью вещества, следовательно, при расчете растягивающих напряжений следует использовать величину объемной скорости звука с ,. [c.155]

Заметим, что V2 л — 0 = совпадает с предельным углом для ударных волн небольшой амплитуды. Вычисленные по этой формуле давления удовлетворительно согласуются с экспериментальными измерениями давления при маховском отражении ударных волн небольшой амплитуды. Приведем пример, в котором можно применить полученные результаты. При распространении ударных волн в атмосфере угол между направлением движения волны и поверхностью Земли может изменяться в результате изменения скорости звука (г) и скорости ветра и (г) с высотой г. [c.309]

Измерение коэффициента звукопоглощения материалов. Одним из наиболее распространенных методов измерения коэффициентов поглощения различных звукопоглощающих материалов при нормальном падении звуковых волн является метод акустического интерферометра со стоячими волнами. Динамический громкоговоритель, помещенный над верхним концом длинной (3-—4 м) металлической трубы (рис. 133), создает плоские волны, фронт которых перпендикулярен к оси трубы (для этого длина волны должна быть больше диаметра трубы по крайней мере в 2 раза). В том случае, если на другом конце трубы имеется акустически жесткая стенка, звуковые волны полностью отражаются от нее в результате сложения падающих и отраженных волн возникают стоячие волны с узлами, звуковое давление в которых равно нулю. Если же вместо жесткой стенки, на которую падает звуковая волна, имеется звукопоглощающий материал, который частично поглощает звук, образующиеся в трубе стоячие волны уже не будут иметь резко выраженные узлы (минимумы) давления то же самое будет иметь место и для амплитуды акустической скорости, с той лишь разницей, что узлу давления будет соответствовать пучность скорости, и наоборот. Если бы звукопоглощающий [c.215]

Пусть область сжатия достигла открытого конца. При распространении области сжатия в трубе происходит передача импульса в направлении распространения волны (направлении +г), обусловленная наличием импеданса. На открытом конце воздух вытекает из трубы, попадая в условия, при которых импеданс равен нулю (2а для комнаты равен нулю, о чем было сказано выше), т. е. невозможна передача импульса. В этом случае вытекающий поток создаст разрежение на открытом конце. Воздух на ближайшей к трубе части области разрежения испытывает меньшее сопротивление, чем обычно , и стремится заполнить эту область, которая, таким образом, смещается влево (мы считаем, что звук по трубе распространяется вправо). Воздух, примыкающий к сместившейся области разрежения, снова стремится вправо и т. д. Мы видим, что сжатие, перемещавшееся в направлении +г, вызвало разрежение, перемещающееся в направлении — г. Волна скорости, имевшая вид импульса, бежавшего вдоль оси +г, вызовет волну скорости того же знака в обратном направлении —2 (чтобы заполнить разрежение, молекулы всегда смещаются в направлении +г). Мы видим, что на открытом конце трубы коэффициент отражения для волны скорости положителен, а для волны давления отрицателен. [c.225]

Следовательно, амплитуда волн длиной в 1 см уменьшается в отношении е 1 после прохождения расстояния в 88 м. Длина волны ь 10 см соответствует примерно g четвертой октавы для этого случая л равняется 8800 м. Таким образом, оказывается, что при атмосферном давлении влияние трения не должно быть заметным при обычных наблюдениях, за исключением только звуков, расположенных вблизи верхнего предела музыкальной гаммы. Смягчение звуков на расстоянии, как это замечается в гористых странах, пожалуй, следует приписать трению, благодаря которому более высокие и более резкие компоненты постепенно выключаются. Часто, должно быть, замечалось, что звук с едва-едва передается, а то и вовсе не передается эхом, и я обнаружил ), что на расстоянии 200 м сильный свист утрачивает свой характер даже при отсутствии отражения. Возможно, что и этот эффект также обязан вязкости. [c.307]

Снижение отражения обычно измеряют с помощью установки, показ анной на рис. 6.2. Падающий и отраженный звуки (звуковые давления) измеряются зондовым гидрофоном, который помещается вблизи образца материала. Для разделения этих двух измеряемых сигналов применяют два способа. Используя импульсный режим, можно разделить падающий и отраженный звуковые импульсы на промежуток времени, который требуется импульсу, чтобы пройти путь от гидрофона к образцу и обратно. При использовании интерферометрического метода оба сигнала перекрываются и их уровни вычисляются по интерференционным максимумам и минимумам, которые обусловлены конструктивной и деструктивной интерференцией. Как и при измерении звукоизоляции, основные трудности связаны с отражениями и дифракцией. Дифракционные эффекты в этом случае не ограничиваются обычной дифракцией на краях препятствия. Если плоская волна падает нормально на отражающую пластинку, то отраженная волна неотличима от той, которую излучала бы сама пластинка, если бы она служила излучателем. Зонд, расположенный вблизи пластинки, находится в ближнем поле, или в зоне [c.328]

В случае квавистационарного периодического звукового поля (см. гл. 1, 3), как это следует из (1.57), радиационное давление на замкнутый в звуковом поле объем должно обращаться в нуль. Этот результат естествен, так как в таком звуковом поле средний по времени импульс в трубке тока сохраняется. Условие квазпстационарно-сти не выполняется, например, на границе звукового пучка, при отражении звука от препятствий конечного размера. Эти случаи требуют более тщательного анализа. Из (1.58) следует, что радиационное давление Р на идеальный поглотитель направлено вдоль трубки тока и равно [c.182]

При распространении звука из акустически жесткой среды в мягкую (е 1) коэффициенты звукового давления имеют значения Гр —1 tp O. Это значит, что при прохождении волны давления из воды в воздух или из любой акустически жесткой среды амплитуда отраженной волны давления приблизительно равнаг амплитуде падающей волны, но имеет противоположный знак. Иными словами, фаза давления при отражении от акустически мягкой среды изменяется на я. В результате на границе раздела в жидкости общее давление равно нулю, а в толще >йидкости образуются стоячие волны давления с узлом у поверхности раздела. [c.182]

По сравнению с обычными источниками лазеры с их высокой спектральной интенсивностью существенно повысили предельную чувствительность оптико-акустического метода. Он позволяет при мощности излучения в 1 Вт регистрировать очень малый коэффициент поглощения в газе при атмосферном давлении, когда вся поглощенная энергия переходит в тепло, на уровне 10 см". Это для многих молекул соответствует их относительному уровню концентрации в газовой смеси 10 — 10 %. Оптико-акустический эффект можно использовать и для анализа жидких и твердых образцов при возбуждении в них звуковых колебаний. Однако гораздо чувствительнее этот метод оказывается при регистрации звука не непосредственно в исследуемых образцах, а в находящемся вокруг них газе, формирование звука в котором происходит за счет процесса теплопередачи от поверхности образца. Наиболее перспективен такой метод для определения коэффициента пропускания прозрачных диэлектриков (приблизительно до 10 см ), помещаемых внутрь замкнутой камеры, заполненной каким-либо непоглощающим излучение газом (рис. 11.63, б). Кроме того, он эффективен в спектроскопии сильнопоглощающих сред (рис. VII.63, е), когда газ нагревается за счет поглощенной в образце мощности при отражении. По последней схеме можио [c.442]

Тс оборотов, то благодаря такому отсеканию сплошными стенками проходящего через окна пара и попеременному сжатию и разрежению воздуха около стенок цилиндра получается звук, число колебаний к-рого Ъ1=пк, По исследованиям Тиндаля (1872 г.) наиболее подходящая высота тона для звуковых сигналов морских С.—400 колебаний в ск. С. дают завывающий звук, высота тона которого зависит от скорости вращений цилиндра при пуске С. Чтобы эта скорость могла устанавливаться вполне определенной при данном давлении пара, на оси цилиндра устроен регулятор, состоящий из двух грузов 9, к-рые при вращении цилиндра стремятся удалиться от центра и этим прижимают плечи рычагов 10 к цилиндрич. поверхности корпуса С. Чем больше скорость вращения цилиндра, тем ббльшая сила трения разовьется между рычагом 10 и цилиндрич. корпусом, а поэтому необходимо и повышение давления пара для поддержания этой скорости и наоборот. Т. о. вес грузов 9 играет существенную роль в высоте звука С. При изготовлении С. с определенным числом отверстий для впуска пара определенного давления желаемую высоту звука при испытании ее достигают изменением веса грузов 9 регулятора. При получении требуемой высоты звука С. по весу грузов определяются уже и другие размеры прибора (высота, ширина и пр.). Часто в сиренах устраивают приспособления для трогания цилинд-ра б с места, чтобы останавливать цилиндр в положении, когда окна его не будут совпадать с окнами неподвижного цилиндра и движение не может начаться от давления пара. Рупор усиливает передачу на большие расстояния. Усиление звука в нем обусловливается 1) отражением, или отбрасыванием, звуковых воли от внутренней поверхности трубы в одном направлении и 2) дрожанием самих стенок рупора, что объясняет лучшую сльппимость и по всеМ [c.437]

Рис. 12.8. Амплитуда звукового давления при отражении сферической волны от движущейся срепы с параметрами п = 0,5 то = 0,1 М = 0,5 при в = п13 и различных расстояниях от мнимого источника а - полное отраженное поле р, прн распросгранеинн звука по Течению = О, кривая 7), против течения = л, кривая 2) и в отсутствие течения (кривая 3) б - роль различных компонент поля в формировании р, прн = О (7 - зеркальноотраженная компонента 2 - боковая волна 3 - полное отраженное поле)

Для измерения скорости звука в жидкостях при очень низких температурах или в сжиженных газах используются специальные установки. Бэр [144] первый измерил скорость звука в сжиженном кислороде при атмосферном давлении. Специальная аппаратура для этих измерений описана Липманом [1206]. На фиг. 280 изображен измерительный сосуд и крепление пьезокварца. Сжиженный газ находится в дьюаров-ском сосуде D с плоскопараллельным дном. Через латунную крышку К с резиновой прокладкой, закрывающую сосуд сверху, в жидкость опущена кварцевая трубка, закрытая с обоих концов окошками. К ее нижней части пр1Гкреплен при помощи особого держателя пьезокварц Р. Свет падает сверху сквозь трубку и диффрагирует на звуковой волне. При таком устройстве устраняются искажающие диффракционную картину отражения от поверхности сжиженного газа, всегда неспокойной и не поддающейся полной очистке. Дальнейшее понижение температуры сжиженного газа осуществляется отсасыванием пара через отверстие Л. Измерение давления пара при помощи присоединенного к отверстию В манометра позволяет определить температуру. [c.228]

Результаты сравнения изменения давления по времени при движении ударной волны в воде и в смеси жидкости с пузырьками газа, полученные на описанной выше экспериментальной трубе, приведены в [13]. Из анализа, приведенного в этой работе, следует, что волна давления, распространяющаяся в жидкости при отсутстии пузырьков воздуха, является акустической и распространяется со скоростью, равной скорости звука в воде (примерно 1400 м/с), как в прямом, так и в обратном (отраженная волна) направлении. С введением незначительного по объему количества газа резко снижается скорость распространения прямой волны. За фронтом волны наблюдается интенсивный осцилляционный процесс, вызванный дисперсией и диссипацией энергии, который с течением времени затухает. Распространение отраженной ударной волны в пузырьковой смеси существенно отличается от распространения волны давления в жидкости, не содержащей пузырьков газа. Существенно возрастает амшгитуда отраженной волны по сравнению с прямой. В несколько раз возрастает и скорость распространения обратной волны по сравнению с прямой. Для безразмерной скорости распространения волны давления в газожидкостной среде однородной пузырьковой структуры в [76] получена следующая зависимость ее от отношения давления Pi во фронте волны к его значению ро в невозмущенной части среды [c.38]

Для пузырькового слоя конечной толщины также можно пользоваться решением (6.18), если пренебречь отражением звука на границе слоя. Пусть, например, через слой водородных пузырьков протяженностью 20 см проходит волна с частотой 30 кГц и амплитудой давления 3,2 10 Па. Положим удельное газосодержание равным 3 10 , а радиус пузырьков 0,7 10 см. Тогда вeJшчины о и о. введенные выше, равны соответственно 10 см и 1 с, что для безразмерной толщины слоя дает х = 2. При этом нарастание Ш1тенсивности прошедшего через слой звука от величины 0,14 до 0,55 происходит за время 4 с. [c.211]

Оказывается, не так просто оборудовать заглушенную хамеру (рис. 11.1). Прежде всего трудно получить большое поглошение звука. Если, например, коэффициент поглощения материала, располагаемого на ограничивающих поверхностях камеры, будет равен 0,99, то при этом интенсивность отраженной волны будет составлять 0,01 от интенсивности волны, падающей на эти поверхности /отр ==аотр/пад=0,01/дад. А по давлению это отношение будет составлять 0,1, так как /отр//пад = р отр/р пад. Давление в пучности будет рав-яо 1,1 рпад, а в узле — 0,9 рпад- Неравномерность по давлению составят [c.247]

Рассмотрим, как влияет отражение волн на характеристики переходного процесса, используя данные численных примеров. Примем за исходные следующие условия. На входе в канал, показанный на рис. 43.1, и на выходе из него установлены оди-накрвые дроссели с площадью проходного сечения /д=/1=/2= 0,24 мм . Расходные характеристики дросселей Qa = лдfд po — —Ра) и Рв = Слд/дРв определяются (при данном значении/д) значением коэффициента Слд=0,39. Рабочей средой является воздух процесс протекает при температуре 15° С, плотность воздуха р = 0,125 кГ сек 1м и скорость распространения волны, равная скорости звука, с = 340 м1сек. В момент времени / = 0 перед входным дросселем создается избыточное давление Ро= = 60 ллг вод. ст. до этого избыточное давление в канале равно нулю и течения воздуха по каналу не происходит. [c.392]

Поскольку для проведения измерений в образец наряду с датчиками вводятся прокладки изолирующего материала, показания датчиков могут иметь некоторую инерционность. Искажения определяются временем установления (в процессе многократных отражений волн в прокладках) давления в изоляции, равного сжимающему напряжению в окружающей среде в направлении, перпендикулярном плоскости датчика. Инерционность особенно значительна при регистрации волн малой интенсивности. Численное моделирование эволюции импульсов нагрузки в упругопластическом теле с жидкоподобными прокладками [35] показывает, что инерционные искажения с характерным временем 0,1 мкс вносят систематическую погрешность (рис.2.9). С ростом давления искажения регистрируемого профиля уменьшаются вследствие возрастания скорости звука в изолирующих прокладках. При регистрации волновых профилей [c.55]

Очень часто измерение шума какой-либо машины приходится производить непосредственно в том помещении, где данная машина устаповлепа. При этом, часто встречаются с затруднениями, связанными с искажающим воздействием помещения. Это воздействие обусловлено влиянием возникающих в помещении звуковых волн, отраженных от стон, пола п потолка, которые, накладываясь на звуковые волны, идущие непосредственно от источника звука, создают сло/К-ное звуковое поле, затрудняющее оценку измеряемого звукового давления. Степень такого воздействия тем больше, чем меньше объем помещения. [c.543]

В самом деле, проследим процесс образования первичной волны сжатия. Нормальное пламя в начальный период своего распространения всегда движется с положительным ускорением. Вследствие этого от фронта пламени, как было сказано, непрерывно бегут со скоростью звука элементарные волны сжатия. При повышении температуры газа последующие элементарные волны сжатия будут непрерывно нагонять предыдущие, постепенно формируя волну сжатия. В двигателе ускорение ноомаль-ного сгорания недостаточно, чтобы первые элементарные волны сформировали первичную волну сжатия где-то между фронтом пламени и стенкой цилиндра. Однако отразившись от стенки, они продолжают формирование волны сжатия при обратном движении. После отражения от противоположной стенки волна сжатия, пусть еще несформировавшаяся, размытая, с небольшой амплитудой, после своего прохождения через фронт пламени начнет суммироваться со второй серией элементарных волн сжатия. Условия для этого слияния особенно благоприятны, если принять во внимание, что скорость распространения волны сжатия больше скорости элементарных волн второй серии, бегущих впереди нее, и меньшее скорости элементарных волн, распространяющихся позади. Этот процесс слияния элементарных волн с основной волной сжатия повторяется в каждом цикле отражения. Схематически процесс слияния элементарных волн иллюстрируется на фиг. 65. Очевидно, с каждым циклом отражения перепад давления ь первичной волне сжатия будет увеличиваться. [c.175]

При падении звуковых волн с интенсивностью /пад на какую-либо перегородку больших размеров в сравнении с длиной волны интенсивность звука с другой стороны перегородки /пр в условиях отсутствия отражения звука в пространстве за перегородкой будет определяться только звукопроводностью перегородки. Коэффициент звукопроводности апр=/пр//пад=р вр/р пад или в логарифмических единицах (звукоизоляция перегородки) Опер=/-пад— пр== = 20 1 (рпад/рпр), где Ьпр и пад — уровни звукового давления с внутренней и внешней сторон перегородки. [c.207]

НИИ столба воздуха подразделяются на язычковые п мундштуковые. В язычковых ЛР и. колебания возбуждаются продуванием воздуха через расположенное в основании трубы и закрытое легким клапаном (язычком) отверстие. Под действием внешнего избыточного давления язычок захлопывает это отверстие и создает внутри трубы импульс сжатия, распространяющийся к ее открытому концу, после отражения от к-рого возвращается к закрытому язычком концу трубы в виде импульса разрежения и, отразившись от него, вновь двигается к открытому концу. При вторичном отражении от открытого конца разрежение переходит в сжатие и, возвращаясь к. месту возбуждения, создает избыточное давление, уравновешивающее внешнее. При этом язычок открывает входное отверстие и в трубу вновь подается имнульс дав.чения. Т. о., движение воздуха внутри трубы управляет с помощью язычка возбуждающим ато движение внеигнпм давлением и поддерживает установившийся процесс автоколебаний. При каждо.м отражении от открытого конца происходит частичное излучение звука в окружающую среду. Высота звука зависит от длпны столба воздуха, а тембр — от формы раструба, излучающего колебания, и от характеристик язычка. [c.334]

Гена — 6600 м/с при теплоте взрыва порядка 4,2 кДж/кг. Если скорость детонации больше скорости звука (рис. 40, с), то отраженная звуковая волна у р может разрушать только что созданное сварное соединение. Поэтому взрывчатое вещество ВВ подбирают такого типа (аммониты, гранулиты и зерногранулиты), чтобы скорости детонации получались от 2500 до 3500 м/с. Тогда отраженная звуковая волна ударяется в свариваемую плоскость (рис. 40, б) раньше, чем давление взрыва ударом соединит верхнюю пластину с нижней. [c.93]

Произведем над указанными соотношениями преобразование Лапласа по t (параметр р) и двустороннее преобразование Лапласа (преобразование Фурье с комплексным параметром is) по х. Ввиду того что волна давления, излучаемая штампом, при л <С —t отсутствует [как видно из (20.1), скорость звука в жидкости принята за единицу], преобразование Лапласа ф (р, х, у) при х— —сх) убывает не медленнее, чем ехр рх) (по теореме запаздывания). Что касается поведения изображения ф при л > оо, то ф —> onst (л —>оо), так как действие штампа от л (л > 0) не зависит, а изображение волны, отраженной от свободной поверхности (влияние свободной поверхности), при л —> оо экспоненциально убывает по причине, указанной выше. Отсюда следует, что двустороннее преобразование Лапласа по х над преобразованием Лапласа ф [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...