Давление отражения

Так как было принято, что импульс ударяющихся о стенку молекул равен импульсу отраженных молекул, то полученная величина давления складывается из двух равных частей давления ударяющихся и давления отраженных молекул [c.153]

Следящие системы с пневматическими датчиками могут использоваться для стабилизации расстояния до поверхности изделия и для слежения за кромкой, зазором, разделкой. Датчик типа сопло-заслонка работает при избыточном давлении питания Pq = 0,14 МПа и обеспечивает выходной сигнал / = 0,02...0,1 МПа. Диаметр отверстия сопла = 0,5...1,0 мм, диаметр дросселя dj = 0,25 мм. Наибольшее расстояние, контролируемое датчиком, измеряется десятыми долями миллиметра, что затрудняет его использование при грубых поверхностях, характерных для многих свариваемых изделий. Датчик, основанный на использовании давления отраженной струи, работает при избыточном давлении / = 0,1...0,2 МПа. [c.113]

После закрытия затвора подходящие к нему волны понижения давления, отраженные от резервуара, будут вызывать такие же волны. Через промежуток времени //а после закрытия затвора у резервуара возникает волна понижения напора ДЯ[, определяемая с учетом потерь напора в водоводе, условно сосредоточенных в двух одинаково расположенных по его концам диафрагмах [c.117]

Заметим, что последняя формула, определяющая отношение амплитуд давлений отраженной и падающей волн, аналогична выражению (2.13), которое описывает отношение амплитуд напряжений отраженной п падающей волн в электрической линии передачи. [c.92]

Вычислим амплитуду звукового давления, отраженного пластиной, в приближении Кирхгофа. Если источник сферической волны, находящейся в точке Ml (рис. 4.6), создает на элементе dS поверхности звуковое давление [c.202]

Звуковое давление отраженной волны составляет —93,5% давления падающей волны, а прошедшей —6,5%. Отрицательный знак означает изменение фазы по отношению к падающей волне на противоположную если в какой-либо момент падающая волна имеет положительный максимум звукового давления (избыточное давление), то одновременно в отраженной волне на границе будет отрицательное давление (разрежение). Этот случай показан на рис. 2.1. [c.31]

Так как значения звукового давления отраженной и преломленной волн резко различаются между собой, для наглядности масштабы на рнс. 2.7—2.11 тоже следует принимать различными. Как уже отмечалось в разделе 2.1, звуковое давление более I, т. е. более 100 % звукового давления падающей волны, не противоречит закону сохранения энергии. Однако при оценке рисунков и соответствующих таблиц следует проявлять осторожность вблизи неустойчивой области входа и выхода, т. е. при углах падения около 90° расчетные большие амплитуды в действительности не достигаются вследствие превращения на границе в отраженную волну с противоположной фазой (см. раздел 2.5). [c.42]

Чтобы рассчитать звуковое давление отраженной волны, можно воспользоваться формулами (3.1) и (3.2), в которых нужно вычислить расстояние от соответствующей точки изображения. Эта точка изображения (или линия изображения в случае цилиндрической волны) и является источником, от которого можно вести новый дальнейший расчет распространения волны независимо от возникновения точки изображения. [c.68]

Пусть сферическая волна падает на сферическое или цилиндрическое зеркало тогда для звукового давления отраженных волн в зависимости от расстояния до вершины д могут быть выведены следующие формулы [c.68]

Однако И на всем пути через цилиндр звуковое давление отраженной волны выше, чем в случае плоской задней стенки, которое для сравнения тоже приведено на рис. 3.15. Только непосредственно в точке ввода оба давления уравниваются, т. е. при сравнении сплошного цилиндра и плоской пластины такой же толщины отражение от задней стенки будет таким же интенсивным, как посланная волна, если интенсивность посланной волны в обоих случаях одинакова происходит также и многократное эхо, как это показывает простой расчет. [c.75]

Отражение скачка приводит к деформации границы струи, которая в точке В отклоняется на угол 82>8 .Это отклонение вызывается расширением струи. Таким образом, при отражении от свободной границы струи, вдоль которой давление сохраняется постоянным или падает, скачок уплотнения преобразуется в волну разрежения. Если давление вдоль границы возрастает, то в зависимости от интенсивности изменения давления отражение может быть погашено или оно происходит с сохранением знака (как и от твердой стенки). [c.178]

Что касается выражения для р —давления отраженной волны, то вид этого последнего определяется тем обстоятельством, что в отраженной волне скорость с получает отрицательное значение (знак минус). В связи с этим изменение по знаку претерпевает как коэфициент / о = РоС, стоящий перед скобкой (3. 18) и являющийся в рассматриваемом случае модулем, так [c.114]

Следует отметить некоторое несоответствие между рис. 3.8 н 3.9. Так, согласно рис. 3.8, р (для крупных частиц диаметром 2,37 мм) с ростом давления несколько уменьшается, что не нашло отражения на рис. 3.9. [c.75]

Давление света с точки зрения квантовой теории света. Величину давления света можно вычислить, исходя также из квантовых представлений. С точки зрения теории фотонов давление света на поверхность происходит в результате передачи светом импульса при поглощении и отражении поверхностью. [c.352]

В общем случае можно определить величину давления света на поверхность, характеризуемую некоторым коэффициентом отражения R. В этом случае из общего числа N падающих фотонов поглощается (1 — R) N, отражается RN фотонов. Давление, оказываемое на поверхность, в этом случае равно [c.352]

К моменту времени = 21/а отраженная волна пройдет путь I и достигнет затвора — закончится 2-я фаза гидравлического удара. Затем от затвора пойдет волна отрицательного ударного давления —Руд = —роа (см. рис. 42) вследствие гашения скорости v обратного [c.102]

По-прежнему ограничимся случаем плоских волн. Рассмотрим нормальное падение волны на границу раздела, а затем исследуем наклонное падение и выведем законы отражения и преломления электромагнитных волн. Введем основные понятия и обозначения и получим фазовые и амплитудные соотношения на границе раздела двух диэлектриков (формулы Френеля). Используя полученные соотношения, решим ряд задач, научное и прикладное значение которых весьма велико. Распространяя метод на случай границы раздела диэлектрик — проводник, получим основные сведения об электромагнитной волне в проводящей среде. В заключение рассмотрим возникновение светового давления. Таким образом еще раз убедимся, что теория Максвелла позволяет получить информацию о весьма разнообразных физических явлениях. [c.71]

Закончим изложение физических явлений, связанных с отражением электромагнитной волны, рассмотрением причин возникновения давления света. Расчет этого весьма общего явления впервые был проведен Максвеллом для случая отражения световой волны от поверхности металла. Экспериментальное подтверждение расчета П. Н. Лебедевым сыграло большую роль в утверждении электромагнитной теории снега. [c.107]

Возникновение давления свети при его отражении от металлической поверхности [c.107]

Легко показать, что при отражении электромагнитной волны от металлической поверхности должна возникать сила светового давления, совпадающая по направлению с вектором плотности потока электромагнитной энергии S (рис. 2.24). Для количественного описания этого эффекта нужно воспользоваться формулами Френеля с подстановкой в них комплексных значений диэлектрической проницаемости, характеризующих отражение от металла электромагнитной волны. Такие довольно громоздкие вычисления могут явиться полезным упражнением для закрепления понятий, введенных в 2.5. Ниже мы получим выражение для светового давления в самом общем случае. Этот простой вывод будет базироваться на элементарных представлениях электронной теории. [c.108]

Нетрудно заметить, что эффект светового давления должен наблюдаться при отражении электромагнитных волн от любого вещества или их поглощении в облучаемом образце. Действительно, при всех изменениях светового потока должна возникать дополнительная сила, которую можно интерпретировать как давление света. Если исходить из наличия в веществе заряженных частиц (электронов), то мы вправе предположить, что при взаимодействии электромагнитной волны с веществом, приводящем к отражению или поглощению части светового потока, электрическая компонента электромагнитного поля будет раскачивать электрон с силой qE, сообщая ему скорость v. Другая составляющая электромагнитного поля (И) будет воздействовать на движущийся заряд с силой Лоренца Af q [vH]/ . Усреднение за период колебаний приводит к тому, что эффективное действие на движущийся заряд оказывает только эта составляющая силы Лоренца, которая много меньше (и << с) раскачивающей электрон силы [c.108]

Теперь уже нетрудно вычислить световое давление в общем случае. Пусть на площадку а падает излучение, плотность энергии которого W. Площадка частично поглощает это излучение, а частично его отражает. Если обозначить плотность энергии в отраженной волне, то, по опре- [c.109]

Очевидно, что при полном отражении (например, при отражении от идеального металла) энергетический коэффициент Z = 1 и световое давление определится по формуле [c.110]

Это равенство представляет собой содержание так называемого принципа взаимности давление, создаваемое в точке В источником, находящимся в точке А, равно давлению, создаваемому в А таким же источником, находящимся в В. Подчеркнем, что этот результат относится, в частности, и к тому случаю, когда среда представляет собой совокупность нескольких различных областей, каждая из которых однородна. При распространении звука в такой среде на поверхностях раздела различных областей происходит отражение и преломление. Таким образом, принцип взаимности применим и в тех случаях, когда на пути своего распространения от точки Л к В и обратно волна испытывает отражения и преломления. [c.412]

Такой высокочастотный акустический прибор можно использовать для определения положения источника звука, но только в том случае, когда звуковые волны могут пройти через прозрачную границу к датчику гидрофона. Смотровые окна рабочих частей гидродинамических труб изготавливаются из лусита, который довольно хорошо пропускает ультразвук. В случае, когда зона кавитации полностью окружена хорошо отражающими поверхностями, например, металлическими стенками или воздухом, образуемый ими канал может действовать как волновод и передавать кавитационный шум по всей системе. Это объясняется высокой отражательной способностью на поверхностях раздела с большим изменением акустического импеданса рс, например на границе между жидкостью и металлом или воздухом. Если изменение рс мало, как на границе жидкости и лусита, звуковое давление отраженного шума составляет малую часть от звукового давления падающего шума. Другая трудность заключается в отделении звука, приходящего непосредственно от кавитационного источника, от отраженного звука, я также звука от других источников. Отражающие зеркала позволяют концентрировать звуковую энергию аналогично концентрации света небесных тел в зеркальном телескопе. [c.600]

В качестве излучателей и приемников ультразвука используют пьезопластины из пьезоэлектрической керамики или пьезокварца. Излучатели и приемники ультразвуковых волн называют пьезопреобразователями. При подаче на пьезопластину электрического напряжения она изменяет свою толшину. Если напряжение знакопеременно, то пластина колеблется в такт с этими изменениями, создавая в окружающей среде упругие колебания. При этом пластина работает как излучатель. И, наоборот, если пьезоэлектрическая пластина воспринимает импульс давления (отраженная ультразвуковая волна), то на ее обкладках вследствие прямого пьезоэлектрического эффекта появятся электрические заряды, величина которых может быть измерена. В этом случае пьезопластина работает как приемник. [c.259]

U -Ь dp/Q = U -1- ш (р), где и Vi р — скорость и давление невозмущенного пластинкой газа (w (р) — функция давления, зависящая только от термодинамических свойств газа и его знтропии). В момент t газ тормозится около пластинки и останавливается, поскольку пластинка покоится. Новое давление слева от пластинки, соответствующее остановившемуся газу (и = 0), обозначим через pi- Тогда J+ = u + w (р) — w (pi). Индикатор зарегистрирует давление отражения —pi. Поскольку функция w известна, шкалу индикатора можно проградуировать так, чтобы показание ивздикатора давало непосредственно величину инварианта /+ [c.32]

Отражение от изогнутого цилищ ра или изогнутой кромки клина. Вычислим величину звукового давления, отраженного цилиндром с искривленной осью (рис. 4.9, а). Ось в виде плоской кривой (х) и точка излучения-приема находятся в плоскости ху. Дальнейшие вычисления основаны на предположениях, что г > X, / > X, где / — длина оси. Кроме того, будем считать, что стрелка прогиба кривой в пределах длины также больше длины волны. Принятые предположения дают возможность исходить из асимптотических представлений теории дифракции, использовав в качестве эталонного решения выражения для бесконечного цилиндра с прямолинейной осью, записанные в п. 4.3.1. [c.207]

Максимальное давление отражения Дротр, действующее в начальный момент времени на фронтальную плоскую преграду, которая нормально расположена к направлению распространения волны, определяют по формуле [c.6]

Звуковые давления отраженной и проходящей волп следует-отнести к звуковому давлению падающей воли1>1 и юлучить отношения [c.31]

Датчик, основанный на использовании давления отраженной струи, работает при избыточном давлении питания Ро (ОД - 0,2) МПа. С помощью этого датчика можно контролировать положение поверхности изделия на расстояиш до б мм. Перспекчивно использование струйно-акустических датчиков, в которых выходной сигнал определяется параметрами ультразвуковых колебаний, возникающих в результате взаимодействия воздушной струи с поверхностью изделия. Два струйных датчика можно использовать для измерения положения линии таврового или углового соединения с внутренней стороны. Сканирующий струйно-акустический датчик применяют для определения не только отклонения линии соединения, но и для измерения параметров разделки, т. е. для решения задач технологической адаптации. [c.186]

При решении динамической упругопластической задачи возникает вопрос о пространственно-временной аппроксимации процесса взрывной запрессовки трубки в коллектор. На рис. 6.3 представлена схема расчетного узла ячейки коллектора для расчета собственных напряжений и деформаций. Здесь Явн — внутренний радиус трубки б — толщина трубки, S — толщина стенки коллектора а — ширина перемычки между отверстиями. Выбор величины радиуса Ян проводится посредством численных расчетов из условия инвариантности НДС от Rh при неизменных характере и уровне импульсной нагрузки при взрыве. Расчет НДС проводится в осесимметричной постановке и отражает ряд существенных особенностей процесса запрессовки трубки в коллектор. К ним относятся возможность учета сложного характера распределения во времени и пространстве давления на внутренней поверхности трубки, обусловленного неодновременной детонацией цилиндрического заряда. Кроме того, с помощью специальных КЭ достаточно хорошо моделируется условие контакта трубки с коллектором в процессе прохождения прямых и отраженных волн напряжений при динамическом нагружении. Учет указанных особенностей позволяет рассчитывать неоднородное поле напряжений и деформаций по высоте трубки (толщине коллектора) и, следовательно, достаточно надежно при учете общ.их, остаточных и эксплуатационных напряжений проанализировать НДС в зоне недовальцовки, в которой инициировались имеющиеся разрушения в коллекторе. [c.334]

Если время закрытия < 2Иа, где 2Иа представляет время пробега ударной волны от затвора к резервуару и обратно, то суммарное давление, накопившееся у затвора за время Т , можно вычислить по формуле (XII—16). Тавдй гидравлический удар называется прямым, В противном случае (т. е. при Т. > 2//а) к неуспевшему еще закрыться затвору через промежуток времени 211а от начала закрытия начнут прибывать одна за другой отраженные от резервуара отрицательные элементарные ударные волны. Они складываются с волнами, продолжающими возникать у затвора, в результате чего суммарное давление у затвора не достигает величины А,Оуд, вычисляемой по формуле (XII—16). Такой гидравлический удар называется непрямым. [c.347]

Особенностью ММ на м и к р о у р о в н е является отражение физических процессов, протекающих в непрерывных пространстве и времени. Типичные ММ на микроуровне — дифференциальные уравнения в частных производных (ДУЧП). В них независимыми переменными являются пространственные координаты и время. С помощью этих уравнений рассчитываются поля механических напряжений и деформаций, электрических потенциалов, давлений, температур и т. п. Возможности применения ММ в виде ДУЧП ограничены отдельными деталями, попытки анализировать с их помощью процессы в многокомпонентных средах, сборочных единицах, электронных схемах не могут быть успешными из-за чрезмерного роста затрат машинного времени и памяти. [c.38]

А. А. Ильюшиным был сформулирован постулат изотропии [8] образ процесса нагружения в пятимерном пространстве деформаций полностью опреде- Рис. 5.7 ляется только внутренней геометрией траектории деформаций Э з) и скалярными функциями — давлением P —dQ темпепатцпой T(s), скоростью s. —т. е. образ процесса инвариантен относительно преобразований вращения и отражения всего образа в (рис. 5.7). [c.99]

Давление света. С представлением о свете как о потоке частиц связано предположение о существовании светового давления. Если частица света обладает массой т, то при столкновении ее с поверхностью твердого тела может произойти либо поглощение частрщы, либо ее отражение. В первом случае изменение импульса частицы равно Ap=mv, во втором оно в два раза больше р = 2ти. Поэтому при одинаковой плотности потока светового излучения давление света на зеркальную поверхность должно быть в два раза больше давления иа черную поверхность, поглощающую свет. [c.303]

Пусть на исследуемую площадку ( S - 1 в единицу времени падает по направлению нормали N фотонов. Часть из них отражается, часть поглощается. Если, как обычно, обозначить через Я энергетический коэффициент отражения, то каждую секунду отразится f N фотонов, а (1 — I )N фотонов будет поглощено. При отражении каждого фотона произойдет изменение импульса, равное 2hvj . При поглощении фотона изменение импульса будет hv/ . Световое давление, определяемое суммой импульсов, которые переданы площадке (SS = 1, [c.446]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...