Коэффициент отражения комплексный

Рассмотрим результирующее поле, образующееся перед препятствием при падении на него гармонической волны — интерференционную картину, образованную падающей и отраженной волнами. Для общности предположим, что коэффициент отражения — комплексный [c.145]

По аналогии с непрерывной системой отношение комплексной амплитуды отраженной волны к амплитуде падающей называют коэффициентом отражения в п-м звене [c.304]

В общем случае коэффициент отражения от зеркальной поверхности диэлектрика описывается формулами Френеля. При анализе отражения от поверхности металлов необходимо учитывать комплексный характер этого коэффициента, обусловленный большой поглощательной способностью металлов. [c.50]

Работа прибора основана на определении комплексного коэффициента отражения электромагнитной энергии от полупроводниковой структуры, находящегося в функциональной зависимости от параметров структуры. При контроле в волноводе изменяются фаза и амплитуда стоячей волны. Изменение фазы определяют с помощью специального устройства, имеющего на выходе электронно-лучевую трубку. Компенсация фазовых изменений, вносимых образцом, производится механическим фазовращателем, положение ручки которого при компенсированной фазе показывает реактивное сопротивление измеряемого образца. Стрелочным прибором измеряют амплитуду электромагнитных волн в минимуме и по этому показанию определяют активное сопротивление образца. Размеры щелевого излучателя 4 X X 0,2 мм в 8-миллиметровом диапазоне радиоволн. [c.251]

Комплексное значение импеданса означает, что давление и колебательная скорость для жидких сред не совпадают по фазе. Сдвиг фазы происходит в результате многократных отражений волн в слое. Выражение для коэффициента отражения по амплитуде можно получить из (1.32), заменив Z на Zbx- [c.90]

Для решения задач практической радиофизики часто необходимо определять электрические характеристики диэлектриков с большими потерями в них сверхвысокочастотной (СВЧ) энергии. Для этих целей предложена и апробирована методика комплексных измерений. Известно, что непосредственно измеряемыми величинами при исследованиях на СВЧ [1] являются модули коэффициентов отражения ]R и поглощения Т и их фазы и соответственно. В принципе любая пара этих величин позволяет рассчитать комплексную диэлектрическую постоянную вещества [c.141]

Выбранные методы позволяют определить непосредственно в изделии большое количество различных физических характеристик таких как скорость и затухание упругих волн (продольных, сдвиговых, поверхностных, изгибных, Лэмба, Лява и др.), коэффициент отражения и преломления упругих волн, угол поворота плоскости поляризации сдвиговых волн, диэлектрическую проницаемость, тангенс угла электрических потерь, коэффициент затухания электромагнитных волн, коэффициенты отражения, прохождения и преломления электромагнитных волн СВЧ и ИК диапазона, которые могут быть использованы при комплексном контроле механических, технологических и структурных характеристик композиционных полимерных материалов. [c.104]

Так как падающая волна отражается от решетки с комплексным коэффициентом отражения Со = — ao e то на достаточно больших расстояниях от решетки, где затухающими гармониками можно пренебречь, электрическое поле имеет вид [c.47]

Рассмотрим слоистую волноводную структуру (рис. 11.2) с металлической подложкой (среда III). Показатель преломления металлической подложки является комплексной величиной. Например, комплексные показатели преломления меди, золота и серебра при X = 6328 А равны соответственно = 0,16 - г3,37 0,16 - /3,21 и 0,067 - /4,05. Коэффициенты отражения этих металлических поверхностей крайне высоки (почти 100%), особенно при скользящем падении (в 90°), вследствие большой мнимой части (большого коэффициента экстинкции) и малой вещественной части показателя преломления 3. Действительно, если — чисто мнимое число, то волна в среде III всегда затухает. Коэффициент отражения света от такой идеальной металлической поверхности всегда равен 100% независимо от угла падения и состояния поляризации. Таким образом, идеальный металл, подобный этому, может обеспечивать полное отражение, необходимое для локализованного распространения. Среда с чисто мнимым показателем преломления имеет отрицательную диэлектрическую проницаемость и нулевую оптическую проводимость. Для меди, золота и серебра мы имеем соответственно п = -11,33 - /1,08 -10,28 - /1,03 и -16,40 - /0,54. Заметим, что мнимая часть величины п, которая пропорциональна оптической проводимости а, мала для всех трех металлов. [c.511]

Комплексная амплитуда 14 Коэффициент отражения 236 [c.611]

Свойства объекта, определяющие его способность отражать и рассеивать падающее на него излучение, описываются коэффициентом отражения излучения по интенсивности В х, у, z) или амплитуде Ь х, у, z) — функциями координат на поверхности объекта. Коэффициент отражения по амплитуде является комплексной функцией, которая может быть представлена в виде [c.7]

Отметим, что при комплексных значениях спектрального параметра Л уравнения (2) могут, вообще говоря, иметь решения, экспоненциально убывающие как при т- +с , так и при оо. значения Л образуют дискретный спектр и совпадают с нулями коэффициента а а(Л )=0, аналитически продолженного в верхнюю полуплоскость Im Л>0. Как показано в [8], потенциал однозначно определяется данными рассеяния, включающими совокупность нулей коэффициента а, значения Ь =Ь(Л ) и коэффициент отражения /"(Л)— =Ыа, заданный на вещественной оси AgR. [c.221]

Коэффициенты отражения и трансформации различных волн по току, определяемые формулами 4, суть, вообще говоря, комплексные числа. Положим [c.26]

Если распространяющаяся в волноводе с волновым числом —h волна отражается от открытого конца с комплексным коэффициентом (Отражения [c.44]

Звуковые колебания в трубах, открытых с одного конца, были теоретически исследованы еще Гельмгольцем [16] и Рэлеем [17]. Трудность этой задачи связана с необходимостью учета диффракции на отверстии трубы, так как волна, распространяющаяся в трубе по направлению к открытому концу, отражается, излучая часть своей энергии в пространство. Для облегчения теоретического анализа этого вопроса указанными авторами были сделаны некоторые искусственные допущения (в частности, предполагалось, что труба оканчивается бесконечным плоским фланцем), не соответствующие действительности и ставящие под сомнение количественную применимость полученных ими результатов в обычных случаях. Однако диффракционные задачи такого типа могут быть решены вполне строго. При этом, наряду с другими величинами, вычисляется и (комплексный) коэффициент отражения волны в трубе от открытого конца, определяющий характер звуковых колебаний, устанавливающихся внутри трубы при ее возбуждении источником колебаний определенной частоты. [c.92]

Поскольку ЛЛо есть комплексная амплитуда зеркально отраженной волны, До является комплексным коэффициентом отражения. Условие применимости формулы (46.17) имеет вид [c.240]

Заметим, что первый член (IV.5.6) представляет собой падающую, а второй отраженную волну. Отношение комплексных отраженной и падаюш,ей волн есть коэффициент отражения [c.127]

В этом случае коэффициент отражения является комплексной вели- [c.413]

В видимом диапазоне спектра это выражение с хорошей точностью описывает не только отражение света от поверхности прозрачных материалов (стекло, щелочно-галоидные кристаллы и т. д.), но и от поверхности многих полупроводниковых кристаллов, которые визуально совершенно непрозрачны уже при толщине в доли миллиметра. Например, для монокристалла кремния на длине волны He-Ne лазера Л = 633 нм 9 и я 0,02) коэффициенты отражения, полученные с помощью выражений (2.23) и (2.24), отличаются на 0,003%, что несущественно. То же выполняется при облучении кремния на второй гармонике Л = = 532 нм лазера на алюмо-иттриевом гранате (п 4,1 и я 0,05). Однако для излучения азотного лазера в ближнем УФ диапазоне (Л = = 337 нм, п 1=а 5,2 и я 3,1) мнимая часть комплексного показателя преломления кремния уже играет существенную роль результаты. [c.43]

Для металлов основной вклад в поляризуемость в инфракрасном диапазоне дают свободные носители заряда, в видимом и ультрафиолетовом диапазонах заметным становится также вклад связанных электронов. Экспериментальные данные по температурным зависимостям показателей преломления металлов практически отсутствуют. Причина заключается в том, что для металлов измерить можно только коэффициент отражения, а затем по измеренному Н необходимо определить два параметра (действительную и мнимую части комплексного показателя преломления), которые сравнимы по величине. Это трудная задача. В табл. 3.4 приведены рассчитанные значения комплексного показателя преломления (для линии Л = 0,69 мкм рубинового лазера и Л = 1,06 мкм для лазера на неодимовом стекле или УАО К(1 " ") для некоторых металлов при температурах 300-Ь 1000 К. Данные носят качественный характер. [c.81]

Отсюда, умножая (3.24) на комплексно-сопряженную величину г е , находим коэффициент отражения при нормальном падении [c.163]

Рассмотрим цилиндрический акустический интерферометр с площадью поперечного сечения А, заполненный газом со средней плотностью р, в котором скорость звука равна с. Обозначим акустический коэффициент затухания через а, длину волны — через Л, волновое число к=2п1Х и / г и Нг — коэффициенты отражения соответственно отражателя и излучателя, которые в общем случае могут быть комплексными. Сумма механического импеданса излучателя Zt и газа ZL(l) составляет полный импеданс Z(l), где I — длина полости, поскольку и сам излучатель, и газовый столб влияют на величину скорости. [c.102]

Отношение комплексных, с учеюм поглощения, коэффициентов отражения [c.66]

Рассматривается комплексный метод измерения диэлектрической постоянной сильнопоглощающих веществ на СВЧ. В качестве исходных измеряемых параметров выбраны величины коэффициентов отражения и поглощения. Для иллюстрации метода приведены результаты и последовательность измерений радиофизических свойств цементного шлама. [c.259]

Учитывая поглощение слоя и подложки, подставим комплексные значения = Ргге и Г23 = р2зе Р= в формулу (1.60) и, опустив громоздкие преобразования (см. работу [9]), запишем выражение для коэффициента отражения системы слой—подложка [c.36]

Ясно, что введение комплексного показателя преломления при вычислении F(r) позволяет единообразно учесть не только фазовые, но и амплитудные искажения, возникающие за счет неравномерного распределения коэффициента усиления. Кроме того, в величину F(r) могут быть, как ив 2.5, включены множители, описьшающие неравномерное распределение коэффициента отражения по поверхноста зеркал и т.п. [c.161]

Теория звуковых колебаний в открытой с одного конца цилиндрической трубе занимает особое положение. Здесь комплексный коэффициент отражения основной ( поршневой ) звуковой волны от конца трубы определяет резонансную кривую открытых акустических резонаторов (в том числе их резонансные частоты и декремент затухания, обусловленного излучением). Поэтому задача о диффракции звуковых волн на открытом iKOiHue трубы ставилась в ряде теоретических работ еще в прошлом веке. Однако ввиду отсутствия строгого подхода результаты, полученные в этих работах с помощью различных искусственных допущений, оказывались ненадежными, и поэтому сопоставление их с экспериментальными данными не могло привести к вполне определенным выводам. Полученные нами точные результаты устраняют эту неопределенность (гл. П1). [c.195]

Штенцель [15] провел подробные расчеты параметров рассеянной волны для значений волнового фактора ka в пределах от 0,5 до 10. Расчеты сделаны с использованием других функций и содержали вычисления комплексного коэффициента отражения по давлению г р. [c.306]

В области непрямых переходов (400 нм < Л < 1200 нм), происходящих при поглощении световых квантов одновременно с поглощением или рождением фононов, отражение монотонно уменьшается вследствие уменьшения показателя преломления с длиной волны. В этой области х п, поэтому коэффициент отражения определяется только действительной частью комплексного показателя преломления (при этом для пластинок толщиной порядка долей миллиметра выполняется условие непрозрачности аН > 1). Спектры отражения и пропускания в области прозрачности кремния (Л 1 мкм) приведены в предыдущем параграфе (см. рис. 2.6 и 2.7). Для ряда полупроводниковых монокристаллов (81, Се, СаР, СаАз, 1п8Ь, 1пАз) спектры отражения экспериментально получены в диапазоне от ближней инфракрасной области до глубокого ультрафиолета (/гг/ = 1,5-ь25 эВ, Л = = 826,54-49,6 нм) [2.9. [c.45]

Эллипсометрия. В общем случае для ненулевого угла падения линейно поляризованный свет при отражении от поверхности становится эллиптически поляризованным. При отражении происходит не только изменение интенсивности, но и скачок фазы световой волны, обусловленный комплексным характером коэффициента отражения. Отношение комплексных коэффициентов отражения Гр = гр ехрг5р и rs — г8 ехрг<58 при р- и 5-поляризациях света можно представить как [c.48]

Коэффициент зеркального отражения. Коэффициенты отражения Кд и Кр изменяются с температурой поверхности вследствие того, что действительная (п) и мнимая (х) части комплексного показателя преломления зависят от температуры. Для сильнопоглощающего материала возможна термометрия при зондировании поверхности под любым углом, для пластин из прозрачного материала необходимо облучать поверхность под углом к нормали. [c.97]

При падении светового пучка под углом к нормали наблюдаются не только разные коэффициенты отражения, но и разные изменения фазы отраженных световых волн для 8- и р-поляризованных компонент пучка. Регистрация различий фазовых скачков для разных поляризаций света лежит в основе эффективного метода диагностики поверхности — эллипсометрии [4.29]. Величины фазовых скачков зависят от действительной и мнимой частей комплексного показателя преломления материала. Поскольку обе части зависят от температуры, эллипсометрию можно применить для измерения температуры поверхности. Первые работы по эллипсометрической термометрии монокристаллов кремния и германия появились 30 лет назад [4.30, 4.31]. [c.104]

Потная трансформация продольных волн в сдвиговые в твердом теле осуществляется также прп углах падения из жидкости в 9кр = ar sin ( / /), т. е. в случае полного внутреннего отражения продольной волны, а этот случай также реализу ется почти для всех сочетаний жидкостей и твердых тел, поскольку почти всегда С/ > и 9 / > 9 (см. рис. 67, г). При в = (9kp)i преломленная продольная волна распространяется в твердом теле параллельно его границе, а при углах падения 9 > (9 p)i угол 9/ становится комплексным, чему, как известно, соответствует неоднородная продольная волна (в твердом теле), экспоненциально затухающая при удалении от его границы. Наконец, при 9 (9 р)2 = ar tg (с /сх) то же самое произойдет и со сдвиговой волной, после чего коэффициент отражения падающей на твердое тело продольной волны ири всех углах падения становится по абсолютной величине равным [c.228]

На рис. 2.22 приведены графики, рассчитанные по этим формулам. Видно, что при угле падения, близком к третьему критическому (когда — 2sin2p=0), резко падает амплитуда поперечной и возрастает амплитуда продольной волны. При углах падения, больших третьего критического, Ri O, j t = l. При этом коэффициент отражения Rt становится комплексным числом, [c.50]

Предположим, что на плоскую поверхность сильно поглощающего вещества надает под некоторым угло.м ip нучок света. Если комплексный показатель преломления вещества [x = i ix, то на основании формул Френеля можно получить отношение коэффициентов отражения для р- и -компонентов. Обозначая отношение коэффициентов отражения через п вводя для удобства замену р —sin" ф = (а— 6)% из формул Френеля можно получить следующую формулу [c.489]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...