Импеданс

Для исследования состояния поверхности металлических образцов и процессов адсорбции на ней, а также свойств окисных и защитных изоляционных пленок на поверхности металла применяют емкостно-омический метод (рис. 358). Емкость и сопротивление исследуемого электрода определяют компенсационным методом — подбором соответствующих величин емкости и сопротивления Rs на мостике переменного тока с осциллографом в качестве нуль—инструмента. В электрохимических исследованиях этот метод сочетают с поляризационным методом, измеряя импеданс (полное активное и реактивное сопротивление цепи переменного тока) при различных значениях потенциала исследуемого электрода (см. 166). [c.465]

До сих пор не говорилось о том, каким образом может быть измерена скорость звука. Выше мы обращали внимание на отклонение свойств газа от идеального состояния и отмечали, что скорость Со относится к безграничному пространству. На практике, особенно в области низких температур, скорость звука измеряется в относительно небольшой колбе, которая должна иметь постоянную температуру. В настоящее время наиболее точные измерения скорости звука осуществляются при помощи акустического интерферометра с цилиндрическим резонатором. Акустические волны возбуждаются в трубе излучателем, расположенным на ее конце длина волны находится измерением перемещения отражателя между соседними резонансными максимумами. Положение стоячих волн определяется по импедансу излучателя. В этом состоит одна из трудностей акустической термометрии по сравнению с газовой. В газовой термометрии измеряемые величины, объем и давление, являются величинами статическими, хотя и существуют проблемы, связанные с сорбцией, о которой говорилось выше. В акустической термометрии измеряемые величины носят динамический характер — это акустический импеданс излучателя, например, при 5 кГц, вязкость и теплообмен со стенками трубы. Все это оказывается источником специфических трудностей при измерении, и для правильной интерпретации результатов измерения необходимо полное понимание физической сущности процессов распространения акустических волн. [c.101]

Рис. 3.10. Комплексный механический импеданс излучателя интерферометра.

Характеристики входного каскада усилителя, такие, как чувствительность, полоса пропускания и собственный уровень шумов, не должны зависеть от импеданса источника шума. [c.116]

В измерительной схеме рис. 3.17 чувствительный усилитель напряжения с высоким входным импедансом и чувствительный усилитель тока с низким входным импедансом подключаются к одному и тому же источнику шума. Эффективная полоса пропускания системы составляет около 40 кГц при среднем значении частоты 45 кГц. Точность определения температуры зависит от стабильности усилителей, особенно от их внутренних [c.118]

Поверхностный импеданс Z определяется как отношение комплексной величины ( )), описывающей переменное электрическое поле с частотой (о на поверхности, к проинтегрированной комплексной плотности тока J x) [c.751]

Импеданс определяется следующим выражением [c.912]

Величину импеданса удобно относить к значению активного сопротивления Я в нормальном состоянии, равному для диффузного случая [c.912]

Для случая Т — О частотная зависимость импеданса получается из уравнений (5.4) — (5.7) [c.912]

При повышении температуры мы переходим область со АГ и попадаем в область А < Г со. Здесь можно воспользоваться тем, что предельное значение импеданса при со > А не зависит от температуры и соответствует нормальному металлу. Поэтому, не делая существенной ошибки, мы можем пользоваться формулой (5.16) в качестве интерполяции. [c.913]

Изотопический аффект в сверхпроводниках 631, 638, 679, 680, 752 Импеданс поверхностный 751, 912 Инверсии кривая 45—47, 62, 63 [c.928]

Импеданс акустический 161 Имнульс 71 [c.331]

Фугасное действие 14 Характеристический импеданс 81 [c.440]

С помощью метода комплексных амплитуд (для тока, напряжения, импеданса) можно построить различные семейства резонансных кривых амплитуды смещений (амплитуды заряда на конденсаторе, напряжения на конденсаторе), амплитуды скорости [c.86]

Вещество Плотность Скорость распространения волн С 1 О" , м/с Характеристический импеданс для [c.193]

В НК применяют головную волну, возникающую при падении продольной волны на границу твердого тела под углом, равным или несколько большим первого критического. Если поверхность твердого тела свободна (вне участка соприкосновения с преобразователем) или слабо нагружена (контактирует со средой, имеющей низкий характеристический импеданс), то интенсивность этой волны на поверхности тела равна или близка к нулю. Максимум интенсивности соответствует волне, распространяющейся под углом 10—15° к поверхности тела. [c.198]

Если две протяженные среды разделены слоем толщиной h, то коэффициенты отражения и преломления зависят от соотношения толщины слоя и длины волны. При нормальном падении продольной волны полуволновой слой (или кратный ему) не влияет на ее прохождение и отражение. Четвертьволновый слой (или равный нечетному числу четвертей волн) приводит к ухудшению прохождения, когда характеристический импеданс [c.200]

Рассмотрим цилиндрический акустический интерферометр с площадью поперечного сечения А, заполненный газом со средней плотностью р, в котором скорость звука равна с. Обозначим акустический коэффициент затухания через а, длину волны — через Л, волновое число к=2п1Х и / г и Нг — коэффициенты отражения соответственно отражателя и излучателя, которые в общем случае могут быть комплексными. Сумма механического импеданса излучателя Zt и газа ZL(l) составляет полный импеданс Z(l), где I — длина полости, поскольку и сам излучатель, и газовый столб влияют на величину скорости. [c.102]

Вид действительной и мнимой частей R(l) и —Х(1) импеданса излучателя Хь(1) легко найти. Видно, что Ом является максимумом, а величина Ам равна полуширине при половинной высоте R(l) и что геометрическим местом точек импеданса Хь(1) является окружность диаметром Ом с центром Zt+ Дл72 на комплексной плоскости, поскольку [c.103]

При ВЫСОКИХ частотах [57] поправка, связанная с пограничным слоем, становится малой, однако возникает неуверенность, связанная с возможностью возникновения мод высокого порядка. Наличие моды высокого порядка, по-видимому, можно обнаружить по круговой диаграмме для импеданса или по резонансным пикам для случая, когда излучатель представляет собой кристалл кварца. Несмотря на детальное изучение проблемы [12, 13], пока нет возможности однозначно ответить на вопрос какая из возможных мод высокого порядка возбуждена в высокочастотном интерферометре и каков связанный с ней вклад По всей видимости, наличие такой моды зависит от двух факторов во-первых, от частоты обрезания и, во-вторых, от того, колеблется ли излучатель так, что воз буждает данную моду. Если излучатель совершает идеальные поршневые колебания, то возникает только одна, так называемая нулевая мода, или плоская волна независимо от того, на какой частоте это происходит. Для высоких частот не удается получить нужной информации о характере колебаний излучателя, поскольку амплитуда слишком мала, чтобы ее можно было заметить интерференционным методом. В этом случае о присутствии моды можно лишь догадываться, изучая особенности поведения излучателя и резонансные пики. [c.110]

Здесь Z v)—импеданс цепи, зависящий от частоты V. Уравнение (3.73) напоминает выражение для плотности энергии черного тела, находящегося в равновесии со стенками. Оба уравнения получены при суммировании нормальных мод в рассматриваемой системе. В гл. 7, где говорится о черном теле, показано, как получается плотность мод или число Джинса для электромагнитного излучения в параллелепипеде. Для данного случая распространение тепловых флуктуаций может происходить только по линии, соединяющей два резистора. Уравнение (3.73) получено в предположении, что распределение энергии, как и для электромагнитного излучения, подчиняется статистике Бозе — Эйнщтейна. [c.113]

Один из первых мостов такого типа описан в статье Хилла и Миллера [82]. Это двойной мост Кельвина его принципиальная схема, на которой показаны также импедансы входных цепей, приведена на рис. 5.51. Внешний и внутренний делители механически связаны между собой, и отношение плеч все время остается постоянным. Если 2,- и 2о — входные импедансы соответственно внутреннего и внешнего делителей, то условие точного баланса записывается в виде [c.257]

Для заданного значения / поле не завис11т от сечения провода и количества витков в катушке. Действительное число витков и поперечное сечение проводов полностью определяются импедансом источника энергии. В случае низкого значения импеданса (большая сила тока и низкое напряжение) необходимо применять небольшое количество витков большого сечения. В случае высокого значения импеданса (небольшая сила тока и высокое напряжение) требуется большое число витков малого сечения. В иослед-нем случае соленоиды изготовляются из проволоки с квадратным сечением или плоской ленты, навитой слоями или расположеихю в ви де галет [87]. Хорошая конструкция соленоидов при низком значении импеданса была разработана Биттером. Витки его магнитов состоят из плоских медных шайб, каждая из которых разрезана и поверхность которых защищена тонкими слоями изолятора. Шайбы соединены между собой своими концами, образуя единую цепь. В катушке этого типа плотность тока вблизи оси выше, чем у наружных частей, а это приводит к более высокому значению G (см. выше). Описание конструктивных деталей можно найти в оригинальных работах [85, 86]. [c.454]

Ииплард (частное сообп1енис) отмечает, что интерпретация экспериментов по анизотропии сомнительна, поскольку действитольиап часть поверхностного импеданса велика на применявшихся частотах. Способ экстраполяции к пределу низких температур не исключал в.шяния поправочных членов. [c.690]

Зависимость глубины проникновения от поля. Пиппард [74] наблюдал небольшую, но весьма важную зависимость глубины проникновения в олове от поля соответствующие данные изображены пунктирной линие па фиг. 13. Оказалось, что ДХ/Х пропорционально квадрату нанряженностц ноля Н. Приведенная на графике величина ДХ/Х является относительной разностью между глубиной проникновения в поле, равном критическому значению при данной температуре, и глубиной проникновения без поля. Измерения проводились микроволновым методом. Определялась зависимость реактивной части поверхностного импеданса от приложенного статического магнитного поля. [c.739]

Большое количество экспериментальных и теоретических работ было посвящено изучению сверхпроводников в полях высокой частоты. Некоторые из них выполнены с нолями, малыми по амплитуде поверхностный импеданс измерялся на микроволновых частотах. Обзорная статья Пин-парда [50] подводит итог этим работам и содержит ссылки на литературу. Другим вопросом является изучение кинетики фазового перехода в этом случае интерес представляют поля с большой амплитудой во всех областях спектра. Теория разрушения сверхпроводимости переменными полями большой амплитуды обсуждалась Лифшицем [10G, 107], Мы подведем здес1, только итог теоретической стороне работ по поверхностному импедансу. [c.751]

Хотя двухжидкостная модель и объясняет качественно активную часть импеданса Л и ее изменение с температурой, однако нри попытке получить количественное согласие с экспериментальными данными возникают трудности. Пиппард [111], используя, в частности, анализ размерностей, нашел эмпирические формулы, согласующиеся с опытными данными в различных температурных областя.х. При относительно низких температурах, когда Н в сверхпроводящей фазе составляет менее 5% своего значения в нормальной фазе, данные могут быть описаны формулой [c.751]

Импеданс. Соотношение между j и А монгно подставить в уравнение Максвелла и иолучнть выражение для зависимости векторного потенциала от координаты. [c.912]

При низких температурах имеем ГСсо- А. В этой области применимы формулы (5.15) в случае, если (о < 2А (0), или (5.16), (5.17), если со>2А(0). В первом случае < ((о) будет мало отличаться от значения Re <2 (со) при Т =0, равного 2я (со/2А), и выражение для импеданса имеет впд [c.913]

В высокочастотном импедансном методе (ультразвуковой диапазон) преобразователь излучает продольную волну. Условия ее возбуждения зависят от акустического импедан -са участка поверхности объекта контроля. Акустический импеданс, в свою очередь, зависит от наличия или OT yi -ствия расслоения (метод обычно применяют для контроля СЛОИСТЫХ материалов). [c.174]

Следовательно, амплитуда отраженной волны зависит от величины разности Рь з — Pa j. Если эта величина равна нулю, что равносильно равенству р ,аз = pa i, то отраженные волны не возникают. Произведение ра называется характеристическим импедансом среды. Из (1.5.42) следует если р Пз > Pa i, то амплитуда перемещения при отражении сохраняет знак амплитуды прямой волны, фаза колебаний изменяется на я если р ,аз <С ра и то амплитуда перемещения при отражении меняет знак, фаза не изменяется. [c.81]

Рис 39 Схема электрического моста для измерения импеданса полимерного покрытия Z/, Z - нмпедансы плеч электрического моста Zj - регулируемый импеданс Z4 - импеданс электрохимической ячейки О осциллограф Г - генератор переменной частоты [c.65]

Отношение акустического давления к колебательной скорости в упругой волне называется акустическим импедансом. В обш,ем случае это параметр комплесный. Для безграничной среды, потери ультразвуковой энергии в которой пренебрежимо малы, удельный механический импеданс является действительной величиной, равной характеристическому импедансу материала Z [c.192]

Оптические волны в кристаллах (1987) -- [ c.21 ]

Основы теории металлов (1987) -- [ c.106 ]

Теория звука Т.1 (1955) -- [ c.483 ]

Акустика слоистых сред (1989) -- [ c.28 , c.97 , c.127 , c.200 , c.216 , c.261 ]

Колебания и волны Введение в акустику, радиофизику и оптику Изд.2 (1959) -- [ c.98 ]

Колебания и звук (1949) -- [ c.111 ]

PSPICE Моделирование работы электронных схем (2005) -- [ c.172 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...