Маховское отражение ударной волн

Маховское отражение ударной волны 588 [c.732]

Маховское отражение ударной волны от клина. [c.145]

Заметим, что V2 л — 0 = совпадает с предельным углом для ударных волн небольшой амплитуды. Вычисленные по этой формуле давления удовлетворительно согласуются с экспериментальными измерениями давления при маховском отражении ударных волн небольшой амплитуды. Приведем пример, в котором можно применить полученные результаты. При распространении ударных волн в атмосфере угол между направлением движения волны и поверхностью Земли может изменяться в результате изменения скорости звука (г) и скорости ветра и (г) с высотой г. [c.309]

Рис. 3.]0. Регулярное (а) и маховское (б) отражения ударной волны от сферы. ] — невозмущенный газ. 2—фронт

При таких предположениях задача легко решается графически. В результате применения этого метода видно существование предельного угла падения, при превышении которого наступает маховское отражение. При достаточно больших углах между волной и стенкой возникающая отраженная ударная волна распространяется быстрее, чем точка пересечения падающей волны с поверхностью стенки. Таким образом, пересечение падающей и отраженной ударных волн происходит над поверхностью стенки, и по мере распространения эта точка удаляется от стенки. [c.157]

Отдельно рассмотрим взаимодействие падающей ударной волны со стенкой без учета вязких эффектов. Если ударная волна попадает на стенку, расположенную наклонно по отношению к волне, то она отражается от нее. При отражении ударной волны возможны несколько различных типов отражения, приведенных на рис. 4.16 обычное (а), простое маховское (б), сложное маховское (в), двойное маховское (г). Характер отражения зависит от числа Маха, интенсивности ударной волны, угла наклона стенки, термодинамических свойств газа. Случай обычного отражения приведен на рис. 4.16 (случай а). Падающая ударная волна I отражается от стенки в точке А. Отраженная волна обозначена буквой [c.234]

При простом маховском отражении (случай б) отраженная волна/и течение со скольжением ТС выходят из точки пересечения наклонной ударной волны Т и маховской ударной волны АТ. Точка Т называется тройной. Отраженная волна ТЯ имеет гладкую кривизну. На рис. 4.16, в приведен случай сложного маховского отражения. Отраженная ударная волна имеет переходную зону ТК, точка К связывает тройную точку и волну КЯ. Схема двойного маховского отражения показана на рис. 4.16 (случай г). Можно отметить появление второе отраженной волны КЯ. [c.234]

При 1 > Правильное отражение невозможно и падающая ударная волна должна разветвиться на некотором расстоянии от поверхности тела, так что возникает картина изображенного на рис. 107 типа с тройной конфигурацией ударных вола и отходящим от точки разветвления тангенциальным разрывом (такую конфигурацию называют маховским отражением). [c.588]

Границы регулярного и маховского отражения плоской ударной волны от плоской стенки показаны на рис. 3.11. По оси абсцисс отложен перепад давлений на ударной волне. По оси ординат отложен угол падения волны. Ниже кривой 1 возможно только регулярное отражение. Выще кривой 2 — только маховское. В области между кривыми 1 тл. 2 возможны как регулярное, так и маховское отражения. [c.77]

Теневые фотографии показывают плоскую вертикальную ударную волну, набегающую на клин с полууглом раствора 25". Регулярное отражение, показанное на предыдущей серии снимков, при меньших углах раствора клина заменяется показанной здесь картиной маховского отражения. Третья ударная волна - маховская ножка-идет нормально к поверхности и в тройной точке пере- [c.145]

Как показывает теневая фотография, если падающая ударная волна достаточно сильна (в данном случае она движется со скоростью 2400 м/с), обыкновенное маховское отражение заменяется так называемым нерегулярным маховским отражением. Здесь маховская ножка первоначального маховского отражения только что дошла до основания клина. Однако характерная особенность новой [c.146]

Первая из приводимой здесь серии последовательных теневых фотографий демонстрирует обыкновенное маховское отражение плоской улар-ной волны, как на фото 236 и 237. После того как ударная волна проходит через основание клина, происходит отрыв потока и зарождаются вихревые слои, которые сворачиваются так, как показано иа фото 81, Дальнейшее взаимодействие кли- [c.149]

Описанный метод использовался, в частности, для измерений профилей давления в цилиндрических вставках, расположенных на оси детонирующего заряда ВВ [37]. В этих условиях детонационная волна, скользящая вдоль образующей цилиндра, возбуждает в нем коническую сходящуюся ударную волну. Отражение конической ударной волны на оси цилиндра имеет нерегулярный характер и сопровождается образованием вогнутого Маховского диска [38]. На некотором расстоянии процесс стабилизируется — в цилиндрической вставке образуется стационарная ударно-волновая конфигурация, имеющая форму, близкую к усеченному конусу, и распространяющуюся со скоростью детонации заряда ВВ. [c.59]

Введение. Проблема нерегулярного (маховского) отражения слабых ударных волн, известная как парадокс Неймана, характеризуется тем, что классическая трехударная теория не позволяет адекватно описать структуру течения вблизи тройной точки. Впервые противоречия с классической трехударной схемой Неймана были выявлены в экспериментах [1] по дифракции скачка на клине. Эти и последующие эксперименты [2-7] показали, что для слабых падающих скачков с числами Маха Mi <1.5 решения по трехударной теории либо плохо согласуются с результатами эксперимента, либо не существуют. [c.235]

Рис. 21.2. Маховское отражение косой ударной волны

Приведенная выше схема правильного или нормального отражения (см. рис. ПО) на практике не осуществляется, если интенсивность падающей волны слишком сильна или угол р велик. В этих случаях, как показывают эксперименты, образуется волна ОЯ, которая встречает падающую волну 03 не на границе, а в некоторой точке над ней (рис. 111). От этой точки к границе идет прямая ударная волна ООу. Состояние газа за отраженной волной далеко от границы определяется последовательным прохождением волн 08 и ОЯ. Вблизи границы газ проходит только одну головную волну ООу. Такое отражение называется неправильным, или маховским, отражением. Из граничного условия и непрерывности давления следует, что в областях за ударными волнами 00 и ОЯ давление газа одинаково, а скорости имеют одинаковое направление, по величине же они так же, как плотность, различны. Эти условия будут выполнены, если допустить существование линии контактного разрыва ОК между указанными выше областями газа (см. рис. 111). Такое допущение находится в согласии с наблюдениями. В окрестности контактной поверхности ОК течение газа завихренное. Как было отмечено выше, маховское отражение наблюдается при больших значениях числа М или угла р. С другой стороны, при указанных значениях этих чисел по формуле (1.20) мы получим комплексные значения угла ш. Отсюда следует вывод маховское отражение [c.443]

СКОСТЯМИ (С. л. Соболев, 1934). Другой пример применения теории малых возмущений представляет маховское отражение ударной волны произвольной амплитуды, когда направление движения ударной волны почти параллельно отражающей поверхности (Г. Ф. Лудлоф, Adv. Appl. Me h , V. 3, 1953 русский перевод в сб. Проблемы, механики, 1955). В этом случае вариации давления газа в возмущенной области предполагаются малыми по сравнению с избыточным давлением — Pq за фронтом падающей ударной волны. Поэтому результаты, полученные в двух указанных выше примерах взаимодействия ударных волн, не перекрываются между собой при (р — Ро) - -0. [c.307]

Рис. 3.9. Отражение ударной волны от пло4кой стенки, а — регулярное отражение, б — простое маховское, в — сложное махов-скве, г — двойное маховское. 5 — падающая волна, К — отраженная волна, Т — тройная точка, К — контактная поверхность

Отражение плоской ударной волны от плоской стенки. При малых углах падения ударной волны имеет место регулярное отражение (рис. 3.10, а). При возрастании угла падения начиная с момента, когда в системе координат, связанной с точкой пересечения волновых фронтов, скорость потока за отраженной волной близка к скорости звука, регулярное отражение становится невозможным. Возникает махонское отражение (рис. 3.10,6). При этом частицы газа проходят через два ударных фронта либо через ножку маховской конфигурации (ударная волна ОА на рис. 3.10, а). Эти две области течения разделены контактной поверхностью. Различают простое махов-ское и сложное маховское отражения (рис. 3.10, в, а). Кроме того, существует двойное маховское отражение, при котором на отраженной ударной волне возникает вторая тройная точка (рис. 3.10, 6). [c.77]

При стационарном отражении плоской ударной волны от твердой поверхности переход происходит при а = ам- Примером нестационарного отражения ударной волны может служить падение плоской волны на искривленную стенку или на затупленное тело. Угол падения волны при этом непрерывно меняется. В этом случае, как и при квэзистационарном (автомодельном) течении, переход от регулярного отражения к маховскому происходит при а>ао. По этому поводу было высказано следую- [c.77]

Однако может случиться, что Х1 > Хтах(М2), т.е. угол обратного поворота потока в отраженном скачке превышает максимальный угол поворота, так как М2 < М1, а Хтах уменьшается с уменьшением М. В этом случае поворот на угол Х1 невозможен, и картина регулярного отражения разрушается, превращаясь в конфигурацию ударных волн с тройной точкой. От тройной точки отходит поверхность тангенциального разрыва, так как сжатие газа в двух косых скачках в общем случае неэквивалентно сжатию в одном скачке. Такая конфигурация отражения называется маховским отраоюением ударных волн. Этот случай показан на рис. 21.2, а. Иногда говорят, что в этом [c.159]

Обыкновенное маховское отражение от клина. На интерферограмме в полосах бесконечной ширины видны линии постоянной плотпости за плоской ударной волной, набегающей симметрич )о на клин с полууглом раствора 22.5. Ясно видны разрывы плотности при переходе че-103 каждую из линий скольжения. [GrifTith. Bleakney. 1954] [c.146]

Протяженность области сверхзвуковых скоростей в случаях, рассмотренных выше, ограничена концом первой бочки , где в результате маховского отражения висячего скачка от оси симметрии образуется интенсивная (почти прямая) ударная волна ( диск Маха ), занимающая значительную часть сечения струи. С уменьшением ро/ре размер диска Маха , а одновременно - и области дозвуковых скоростей за ним быстро сокращается. Поэтому для параметров, осред-ненных по элементарным отрезкам у оси симметрии, которые могут пересекать дозвуковые зоны, выполняется неравенство (1.1), т.е. поток в этом смысле остается сверхзвуковым. Данное обстоятельство делает возможным применение развитого метода для расчета слабо недорасширенных струй без ограничения по х. Именно такому случаю отвечают рис. 9 и 10, соответствующие ро/Ре = 2.0. [c.153]

В результате возникает маховское отражение от поверхности Земли. Хотя в указанном примере изменение угла наклона ударной волны невелико (d ( q + U)ldz — 10 сек ), это небольшое отклонение может привести к заметному изменению давления в ударной волне. Таким образом, маховское отражение можно приближенно рассматривать как результат сгу-ш ения лучей, которое происходит вблизи отра-жаюш,ей поверхности. В связи с аналогией между уравнениями (6.1) —,(6.2) и уравнениями одномерного сжимаемого газа методы исследования в обоих случаях аналогичны. [c.310]

Прандтля — Майера (см. рис. 1.1, б). Внутри волны формируется висячий скачок уплотнения, который, как и падающий скачок уплотнения в перерасширенной струе, отражается от оси струи с образованием маховского диска и тройной конфигурации ударных волн [7]. Отраженный скачок уплотнения этой конфигурации вы- [c.17]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...