Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Приращение

Подставляя полученное значение площади, подсчитанное в квадратных миллиметрах, в равенство (4.73), определяем приращение скорости V за время Ai = 2 — Если скорость Ус, в положении / равнялась нулю (рис. 4.39, б), то скорость V , в положении 2 равна  [c.111]

Полученное значение приращения скорости V на участке — —4 откладываем в виде отрезка (5 —5 ) на ординате, проведенной в точке 3 (рис. 4.39, б), прибавляя к отрезку (3 —3") отрезок (2— —2 ).Производя такие же построения для последующих промежутков времени, получаем диаграмму Ус = V (i). Для большей точности вычислений можно подсчет площадей вести от положения 1.  [c.111]


Указанный метод может быть распространен на группы всех классов с любым сочетанием вращательных, а также поступательных высших пар. Метод является приближенным и может применяться только в тех случаях, когда имеет место процесс сходимости и каждое последующее приближение дает меньшее изменение приращения силы пли момента, чем предыдущее.  [c.260]

Из полученных выражений видно, что за время разбега механизма происходит приращение его кинетической энергии.  [c.306]

Во время установившегося движения это приращение за целый цикл движения механизма равно нулю. За время выбега механизма происходит отдача кинетической энергии, накопленной им за время разбега.  [c.307]

Рассмотрим отдельно установившееся движение. Для каждого полного цикла этого движения приращение кинетической энергии механизма равно нулю (см. уравнение (14.3))  [c.308]

В этом равенстве Иф есть масштаб углов поворота и цм — масштаб моментов. Приращение кинетической энергии па участке (2—3) пропорционально площади [2"2 3 3 ], приращение кинетической энергии на участке 3—4 пропорционально площади [3"3 4 4"] и т. д.  [c.351]

Подсчитав величины указанных выше площадей, можно построить диаграмму Г = Г (ф) изменения кинетической энергии Т звена приведения в функции угла поворота ф (16.1,6). Построение начнем с положения 1. Подсчитаем площадь [/ 2 2 7"1 в квадратных миллиметрах. Пусть эта площадь равна Si, мм" , тогда приращение кинетической энергии на участке /—2 равно  [c.351]

Чистый приток / Приращение н 1  [c.12]

Второй член в левой части представляет собой приращение энтропии среды, окружающей рассматриваемый элемент объема, на единицу массы последнего. Таким образом, левая часть описывает полное приращение энтропии, а т Vy представляет собой диссипацию энергии, т. е. скорость ее необратимого превращения во внутреннюю энергию.  [c.52]

Действительно, рассмотрим классическое уравнение механической теории простых жидкостей, т. е. уравнение (4-3.12). Пока не сформулированы гипотезы гладкости для функционала невозможно определить, будет ли скачкообразная деформация (и, следовательно, бесконечно большая мгновенная скорость деформации) соответствовать конечному или же бесконечному мгновенному значению мгновенного напряжения. Если сформулированы гипотезы гладкости, такие, как обсуждавшиеся в разд. 4-4, то это неявно предполагает, что скачкообразные приращения деформации и напряжения соответствуют друг другу, т, е, что возможны бесконечные значения мгновенной скорости деформации.  [c.243]


Приращение энтропии в процессе парообразования определяется формулой  [c.37]

Приращение кинетической энергии на выходе из сопла можно определить по формуле (5.11)  [c.168]

Рассматривая конечные приращения Др = р — и AV — V —  [c.9]

Рассматривая конечные приращения АГ = F — У, и АГ — = 2 — У] и принимая (гг постоянным, получаем  [c.10]

Таким образом, в рассматриваемом случае координаты а и пространственной кривой линии АВъ точке С получают отрицательные приращения.  [c.355]

Выражения (7-7) и (7-8) будут равны, если приращение энтальпий компонентов будет  [c.235]

Заменим в уравнении (16.41) d(p шагом интегрирования Аф. Тогда величина d o приращения скорости может быть заменена разгюстью ( oj+1 — (Oj), а величина dJприращения приведенного момента инерции — разностью / (i+i) — Ущ-. где t и г + 1 — дг1 а положения звена приведения, соответствующие началу и КОИН.У интервала Аф = Фг+г — ф(.  [c.348]

Изменение кинетической энергии всегда пропорционально площадям, заключенным между кривыми моментов движущих сил и сил сопротивления (на рис. 16.1, а эти площади заштрихованы). Этим площадям следует приписывать знак плюс или минус в зависимости от того, какая работа будет больше момента движущих сил или момента сил сопротивления. Так, на участке 1—7 криг.ая момента движущих сил расположена выше кривой момента сил сопротивления, и, следовательно, приращение кинетической энергии положительно наоборот, на участке 7—10 приращение кинетической энергии отрицательно и т. д. За все время работы механизма, соответствующее углу поворота Ф, приращение кинетической энергии равно нулю, и сумма всех заштрихованных площадей со знаком плюс должна равняться сумме площэлтей со знаком минус, так как в момент пуска механизма и в момент его остановки скорость точки приведения равна нулю. Точно такое же равенство должно иметь место и за время установившегося движения на участке 13—25, потому что в этом случае угловая скорость звена приведения механизма через каждый цикл возвращается к прежнему значению.  [c.351]

Регулирование периодических колебаний скоростей при уста-иовнпшемся движе1ши механизма обычно выполняется соответ-ствуюн им подбором масс его звеньев. Массы звеньев должны быть подобраны так, чтобы они могли аккумулировать все приращения кинетической энергии механизма, имеющие место при превыиге-нии работы движущих сил над силами сопротивления. Эта аккумулированная массами звеньев кинетическая энергия должна быть отдана механизму обратно, когда работа сил сопротивления будет превышать работу движущих сил.  [c.374]

Если через Д5хол обозначить приращение энтропии холодного источника, то Qi=To S a , тогда  [c.29]

После представления рассматриваемого тела в виде сетки составляются уравнения теплового баланса для каждого узла. Система балансовых уравнений представляет собой разностный аналог дифференциального уравнения тег лопро-водности, в котором произзодные заменены отношениями конечных приращений (разностей) независимых переменных.  [c.115]

Знак минус в формуле обусловлен том, что положительному приращению давления р соответствует отрицательное приращение (т. е. умстлпате) объема V.  [c.9]

Чтобы подсчитать приращение кинетической энергии рассматриваемого участка струйки за время dt, необходимо из кинетической энергии объема 1 — 2 вычесть кинетическую энергию объема 1 — 2. При вычитании кинетическая эаергня промежуточного объема 1 — 2 сократится, и останется лишь разность кинетических энергий элемек-тов 2 — 2 и 1 — 1, сила тяжести каждого из которых равна dG. Таким ои1пи ом, приращение кинетической энергии равно  [c.39]

Это приращение количества движения обусловлено импульсом всех внешних сил, действующих на объем кидкости между сечениями 1—1 п 2—2, —сил давления в первом и второ.м сечениях PySy и р.2 2, силы тя лсести всего объема G, а также реакции стенок русла R, которая складывается из сил давления и трения, распре-  [c.55]

На рис. 476 показана пространственная кривая линия с иррегулярной вершиной в точке С. Полукасательные сторон в точке стыка направлены так же, как и главные нормали — в разные стороны. Дуги кривой линии в окрестности точки стыка расположены по разные стороны соприкасающейся и спрямляющей плоскостей. Положение главных нормалей в точке стыка сторон показывает, что полукасательные сторон получают приращения углов их поворота а с различными знаками.  [c.355]


Дуги кривой линии расположены по разные стороны соприкасающейся и спрямляющей плоскостей. Положение главных нормалей показывает, что полукасательные сторон получают приращения углов их поворота а одного знака.  [c.355]

Полученные выражения согласуются с критериальным уравнением (6-3). В отличие от последнего зависимости (6-7) и (6-8 ) непосредственно указывают (с учетом исходных допущений) по крайней мере на три важнейших обстоятельства 1) интенсивность теплообмена с потоком газовзвеси выше, чем с чисто газовым потоком 2) относительное приращение интенсивности ANun/Nu прямо пропорционально отношению коэффициентов аэродинамического трения т/ и отношению коэффициентов неравномерности (скольжения) компонентов по скорости и температуре если в общем случае то ANun/Nu пропорционально концентрации твердого компонента в степени л 1 3) относительное приращение интенсивности теплообмена прямо пропорционально отношению теплоемкостей компонентов Ст/с.  [c.185]

Для случая охлаждения потока в формуле (6-25) следует брать плюс. В любом случае межкомпонентная нерав номерность зависит от температурного Stjt) и временного (xtHa) симплексов. Она тем меньше (ф(—>-1), чем меньше величина отношения приращения расчетной температуры дисперсного потока к температуре нагрева жидкости и чем меньшую часть общего времени пребывания (движения) частиц в канале составило бы время, необходимое для межкомпонентного температурного равновесия.  [c.196]


Смотреть страницы где упоминается термин Приращение : [c.111]    [c.342]    [c.350]    [c.383]    [c.73]    [c.14]    [c.12]    [c.39]    [c.44]    [c.55]    [c.71]    [c.76]    [c.134]    [c.136]    [c.189]    [c.191]    [c.243]    [c.274]    [c.288]    [c.355]    [c.401]    [c.6]   
Основные законы механики (1985) -- [ c.92 ]



ПОИСК



374—375 — Компоненты 184 — Накопление 55, 56, 183 — Понятие полная — Приращение

374—375 — Компоненты 184 — Накопление 55, 56, 183 — Понятие упругая — Понятие 132 — Приращение

P решение линейных краевых задач, численное приращения

Аэродинамические силы определение приращений

Вектор приращения деформаций

Вектор приращения деформаций интенсивности напряжений

Вектор приращения деформаций напряжений

График для определения приращения энтропии в адиабатно-изобарном процессе

Грина тензор деформаций приращений деформаций

Девиатор приращений пластической деформации

Деформация Интенсивность приращений

Деформация во вращающемся пластическая 13, 21, 42, 50 Компоненты 25 — Принцип максимума работы 53 — Тензор приращения

Деформация пластическая 34, 36, 57 — Компоненты 136 — Понятие 132 — Приращение 144 — Развитие

Деформация приращений

Изменение величины приращения энтропии во времени

Изменение полной энергии системы при малом приращении длины трещины

Интегрирование методом конечных приращений

Интенсивность приращения пластических деформаций

Интенсивность скоростей деформаций приращений деформаций

Иптенсизиость деформаций — Понятие приращений напряжений

КОНЕЧНЫЕ ПРИРАЩЕНИЯ — КРИВИЗНА ЛИНИИ

Как определить конечный результат движения Вектор перемещеКак связан вектор перемещения с приращением радиус-вектора

Компоненты Угол вида приращений

Компоненты Эквивалентное приращение

Компоненты деформаций Упругое изотропное приращения деформаций

Конечность приращений времени в строгой постановке задач классической механики

Конечные приращения количества движения, кинетического момента и кинетической энергии

Конечные приращения — Формул

Конечные приращения — Формул для функции нескольких переменных— Формулы

Математические модели в ’’приращениях

Метод малых приращений

Метод приращений

Микронапряжения г- Приращения

Неоднородность поля приращения температур

Общие теоремы для упруго-пластического тела в рамках теории приращения деформаций

Определение приращений внутренней энергии и энтальпии

Определение приращений и скоростей деформации

Определение приращений нагрузок при потере устойчивости

Определение приращения свободной энергии и энтальпии

Определение приращения энтропии

Отношение общее приращение энергии

Оценка приращения сейсмической балльности

Параметры приращения счетчика

Поле приращения температур

Потеря устойчивости приращения сил и моменто

Приращение Деформаций деформации пластической

Приращение Деформаций деформации полной

Приращение Деформаций деформации упругой

Приращение Деформаций интенсивности напряжений

Приращение Деформаций моментов

Приращение Деформаций усилий

Приращение вектора

Приращение высотности за счет скоростного наддува

Приращение давления при взаимодействии скачка уплотнения с пограничным слоем

Приращение деформаций, Скорости деформаций

Приращение дополнительной работы деформации

Приращение жесткостей

Приращение идеальной скорости

Приращение индивидуальное (субстанциональное)

Приращение калорических параметров состояния

Приращение кинетической энергии потока газа и его графическое изображение

Приращение минимального времени выполнения задания относительное допустимое

Приращение объема относительное

Приращение окружной деформации

Приращение пластической мотор-гдисторсиц,. связанное с движением дефектов. Уравнение баланса

Приращение предельное

Приращение разности хода интерферирующих лучей

Приращение системы скользящих векторов

Приращение скорости

Приращение температур

Приращение энтропии

Приращения векторов внешних нагрузок

Приращения векторов внешних нагрузок проекции

Приращения внутренней энергии и энтальпии

Приращения действительные деформаций

Приращения действительные напряжения

Приращения деформаций теория

Приращения для функции нескольких переменных

Приращения компонент векторов при изменении положения связанных осей

Приращения компонентов деформации

Приращения конечные

Приращения конечные для функции нескольких переменных

Приращения конечные для функции нескольких переменных— Формула

Приращения конечные — Формулы для функции нескольких перемен

Приращения конечные — Формулы пых — Формула

Прирост (приращение) энтропии

Процессы со стационарными приращениями

Работа внешних сил приращение

Работа напряжений на приращениях деформаций пластических

Распространение приращения

Распространение приращения давления

Решение дифференциального уравнения неустановившегося движения по методу конечных приращений

Свойства максимальные действительного напряженного действительных приращений напряжения

Свойства минимальные действительных приращений деформации

Скорость деформации. Завихренность. Приращения деформации

Случайные процессы независимыми приращениями

Случайные функции со стационарными приращениями

Случайный процесс гауссовский в первых приращениях

Соотношения между конечными приращениями напряжений и приращениями деформаций

Степень неоднородности поля приращения температур

Структурная функция и случайные процессы со стационарными приращениями

Тарельчатая ректификационная колонна каналы связи для приращений

Тензор бесконечно малых приращений

Тензор бесконечно малых приращений деформации

Тензор бесконечно малых приращений приращения пластической деформации

Тензор бесконечно малых приращений скорости деформации

Тензор приращений деформации

Тензор приращений кривизн оболочк

Тензор приращений пластической деформации

Теорема о конечном приращени

Теоретические основы и расчетные зависимости для определения приращения пьезометрического напора

Требуемые приращения скорости в задаче построения боевых порядков

Трусделла тензор приращений напряжений

Угол вида деформированного приращения деформаций

Удары без приращения скорости

Упрочнение Приращение напряжений

Уравнение для конечных приращений интенсивностей и фаз световых пучков

Уравнения в приращениях

Уравнения равновесия в приращениях главных напряжений

Уравнения совместности деформаций в приращениях

Условие Приращение деформаций

Условие Приращение напряжений

ФРЕНЕ ФОРМУЛА конечных приращений

ФРЕНЕ ФОРМУЛА конечных приращений для функции нескольких переменных

Формулы дифференцирования конечных приращений

Формулы дифференцирования конечных приращений для функции

Эквивалентное напряжение. Эквивалентное приращение пластической деформации

Эквивалентное приращение пластической деформации

Энергия приращений

Энтальпия смеси газов — Приращение

Эффективное приращение пластической деформации

Яумманна тензор приращений напряжений



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте