Приращения внутренней энергии и энтальпии

Приращение внутренней энергии и энтальпии [c.65]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПРИРАЩЕНИЙ ВНУТРЕННЕЙ ЭНЕРГИИ И ЭНТАЛЬПИИ [c.114]

Закон Гесса. Основой термохимии является закон Г. И. Гесса, по которому тепловой эффект определяется начальным и конечным состоянием системы и не зависит от пути перехода (промежуточных стадий) из начального в конечное состояние. Это находится в полном соответствии с первым законом термодинамики так как Qv = AU и Qp = AH, то, следовательно, Qp и Qv не зависят от пути перехода из одного состояния в другое в такой же мере, в какой приращение внутренней энергии и энтальпии не зависит от пути перехода. [c.40]

Так как удельные внутренняя энергия и энтальпия являются функциями состояния, их приращения однозначно определяются двумя начальными и двумя конечными параметрами состояния рабочего тела. [c.65]

Для идеального газа удельная внутренняя энергия и энтальпия являются функциями только одного параметра—температуры, поэтому и их приращения зависят от изменения только температуры и определяются простыми зависимостями (4.24) и (4.26) [c.65]

Так как температура в изотермическом процессе остается неизменной, удельные внутренняя энергия и энтальпия также не изменяются — их приращения равны нулю [c.71]

Приращение внутренней энергии и приращение энтальпии рассмотрим для общего случая, когда в парогазовой смеси содержится влага в жидкой фазе [c.33]

В случае изохорного процесса все тепло расходуется на изменение внутренней энергии смеси. На диаграмме I-S внутренняя энергия смеси не отражена, поэтому необходимо сначала найти связь между приращением внутренней энергии и приращением энтальпии в изохорном процессе. Для этого воспользуемся выражениями для количества тепла. [c.125]

В адиабатно-изотермическом процессе неизменным остается только один параметр —температура. Внутренняя энергия и энтальпия смеси возрастают, а соответствующее количество работы затрачивается. Приращение внутренней энергии численно равно абсолютному значению работы изменения объема, а приращение энтальпии —абсолютному значению технической работы. [c.129]

В случае потока (открытой системы) в преобразовании энергии [см. формулу (e)J принимает участие помимо внутренней энергии потенциальная энергия давления и потенциальная энергия гравитации. Последняя, как правило, имеет пренебрежимо малое значение сравнительно с другими составляющими полной энергии рабочего тела. Пренебрегая ее значением, найдем, что энергия тела, способная превращаться в потоке в приращение кинетической энергии и во внешнюю работу, состоит из внутренней энергии U и потенциальной энергии давления pV. Сумма этих двух величин составляет новую физическую величину, называемую энтальпией, обозначаемую буквой / [c.24]

Приращение удельной внутренней энергии и удельной энтальпии вычисляют по формулам (6.1) и (6.2) приращения удельной энтропии по (6.12) при условии = j, т. е. [c.68]

Простым примером применения уравнения (4-2) является адиабатический поток газа из большого резервуара (в котором давление и температура существенно не меняются) в малую камеру низкого давления. Когда давление в малой камере повышается, приращение внутренней энергии в этой камере равно первоначальной энтальпии входящего газа. [c.24]

Заменив удельную энтальпию Я ее выражением через удельную внутреннюю энергию, давление и удельный объем Н = Е + РУ, получим зависимость между приращением внутренней энергии, давлением Р и удельным объемом на фронте ударной волны при заданных значениях Рр, Яр и Пр [c.102]

Энтальпия, энтропия и внутренняя энергия перегретого пара определяются из уравнений приращения этих параметров в изобарическом процессе перегрева. [c.70]

Сопоставляя уравнение (2.9) с выражениями для полных дифференциалов внутренней энергии (2.20) и энтальпии (2.21), получаем аналитическое выражение первого начала термодинамики для простых тел, в котором все приращения независимых переменных допускают экспериментальное измерение [c.36]

Эгу величину и следует называть напором насоса (компрессора), так как она соответствует действительному приращению удельной механической энергии жидкости. Полная внутренняя работа, затраченная на повышение давления 1 кг массы, изображается площадью 5—6—2—3 в соответствии с формулой (2.191) как разность энтальпий при = с [c.118]

В соплах турбины на приращение кинетической энергии потока газа, которая преобразуется далее на лопатках турбины в полезную работу, расходуется, как мы уже знаем из гл. 2 и 7, с одной стороны, внутренняя энергия расширяющегося газа, а с другой стороны, работа проталкивания его, равная разности значений р, v ъ начале и конце процесса расширения. Поэтому полезная работа 1 кг газа, совершаемая в турбине при адиабатическом процессе, будет равна разности энтальпий газа перед ту1)биной и после нее. Эта работа за вычетом работы, затрачиваемой на собственные нужды при осуществлении цикла, воспринимается потребителем энергии 8. [c.391]

Из этих уравнений видно, что тепло, сооби аемое телу при его истечении расходуется на увеличение внутренней энергии тела, на внешнюю работу и на приращение внешней кинетической энергии, при перемещении в пространстве, т. е. на увеличение скорости ш или на увеличение энтальпии тела и кинетической энергии. [c.242]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...