Прирост (приращение) энтропии

Прирост (приращение) энтропии см. Энтропии прирост (приращение) [c.157]

Здесь As — прирост энтропии системы рабочее тело -f + окружающая среда , отнесенный к единице массы рабочего тела величина As равна сумме приращений энтропии системы в процессах теплообмена при подводе и отводе теплоты и производства полезной работы. Обычно прирост энтропии в процессе подвода теплоты не принимают во внимание, рассматривая количество подведенной теплоты (7i и температуру рабочего тела в процессе подвода теплоты как заданные величины, имеющие смысл исходных данных для термодинамического анализа. [c.511]

Приведенные выше рассуждения легко могут быть обобщены. Предположим, что приращение энтропии выражено уравнением (4.1) с использованием данного набора величин сродства Xk и соответствующих скоростей Jk- Введем новый набор величин сродства которые представляют собой линейные комбинации прежних величин сродства, и выберем новый набор скоростей таким образом, чтобы величина прироста энтропии не изменилась [c.59]

В случае, подобном данному, не только суммарное приращение энтропии, обусловленное всеми необратимыми процессами, положительно, но имеются также необратимые процессы или группы необратимых процессов, которые вносят свои отдельные положительные доли в суммарную величину прироста энтропии. В уравнении (4.52) каждый член в отдельности больше нуля [c.71]

Выведем теперь уравнение (С.З) как условие минимального значения ежесекундного прироста энтропии для данной величины Х . Используя уравнение (6.2) и соотношение взаимности Онзагера Ь 2 = 21, получаем, в соответствии с уравнением (6.1), повое выражение для величины приращения энтропии в единицу времени [c.91]

В этом разделе мы рассмотрим приращение энтропии как функцию времени более подробно, чем это было сделано в главе VI. Используя обозначения, принятые в уравнении (6.26), запишем ежесекундный прирост энтропии в виде [c.108]

Состояние газа в этом скачке-разрыве меняется от невозмущенного до конечного почти адиабатически. В самом деле, если все сжатие исходного газа до давления р мы разбили на п этапов — п слабых ударных волн со скачком давления Ар = (р — ро)/п, то в каждом из них прирост энтропии AS пропорционален (АрУ 1/п и полное приращение энтропии при кумуляции п волн пропорционально nAS при п-уоо. Таким образом, [c.79]

Основным ее исходным положением является известная формула эпохи различаются не тем, что производится, а тем, как производится, какими средствами труда. Далее логически выводятся и аналитически записываются, как и в обычной термодинамике, два закона. Однако в уравнении первого закона (сохранения энергии, как известно) слева вместо количества тепла записаны... полные затраты труда при расширенном воспроизводстве , справа же вместо изменения внутренней энергии — прирост затрат труда на выпуск продукции , к которому прибавляются вместо работы действительные затраты общественно необходимого труда . Затем записываются по аналогии с уравнением состояния идеального газа уравнение состояния экономического производства и, наконец, вырах<ение энтропии экономического производства как отношение приращения полных затрат труда к абстрактной численности персонала, участвующего в выпуске данной продукции. [c.182]

Выделим из Дз ту часть приращения энтропии системы, которая обусловлена необратимостью процессов теплообмена между рабочим телом и теплоотдатчиком или теплоприемииком. Если обозначить рассматриваемую часть через Д5 т (индекс птъ означает, что Аз,1,п относится к процессу передачи теплоты), то Аз будет равно сумме Дз ш + Дз р Азпр — прирост энтропии системы вследствие необратимости процесса производства работы, [c.518]

Такие две реакции пазьшаютсп сопряженными реакциями. Термодинамическое сопряжение реакций позволяет одной из реакций идти в сторону, обратную той, в которую она должна идти на основании своего собственного сродства. Подобное взаимодействие необратимых процессов более подробно будет рассмотрено в следующей главе . Так, например, при термодиффузии диффузия вещества навстречу градиенту концентрации сопровождается отрицательным приращением энтропии, но этот эффект компенсируется положительным приростом энтропии, обусловленным потоком тепла. [c.43]

В разделе 3 главы V мы уже познакомились с типичным стационарным неравновесным состоянием — термомолекулярной разностью давлений. В этом состоянии перенос вещества равен нулю, а перенос энергии между двумя фазами с разными температурами и величина приращения энтропии не равны нулю. Но параметры состояния системы не изменяются со временем, так что данное состояние вполне может рассматриваться как стационарное неравновесное состояние или, короче, как стационарное сосюнние. Такие сосюнния не следует путать с равновесными состояниями, характеризующимися тем, что скорость прироста энтропии равна нулю. [c.90]

Такой же термический КПД имеет обратимый цикл, состоящий из двух изотермических и двух политропных участков (рис. 5.2), при условии, что теплоемкость с обоих политропных процессов одинакова. Действительно, в этом случае из равенства нулю общего прироста энтропии за цикл, равного сумме приращений энтропии теплоотдатчика А5 о и теплоприемника А5тп, имеем - -qJT2, = О и, следовательно. [c.143]

Теплообмен между источниками теплоты и нагреваемым телом вследствие нера- нства температур имеет необратимый характер. Приращение энтропии всей сис-змы из-за необратимости теплообмена в /-м подогревателе равняется (на 1 кг подогре-аемого тела) Д5 /) = А5( > — Ад( )1Т где —количество теплоты, передан-ой источником теплоты в у-м подогревателе рабочему телу, равное согласно равнению теплового баланса с (Г(- ) — а Д5(/) — прирост энтропии [c.149]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...