Приращение температур

Это свойство частотомера приводит к дополнительному вкладу в среднеквадратичное отклонение а и, следовательно, к приращению температуры То, которое определяется как [c.122]

Исследуем, как влияет граничное условие (3.12) на распределение температуры внутри пористой стенки. Для этого рассмотрим наиболее простой случай подачи газа по нормали к ней (3.9), когда даже при сложном радиационно-конвективном нагреве стенки приращение температуры охладителя до выхода из нее определяется из уравнения теплового баланса на внепшей поверхности [c.52]

Температурное поле есть распределение температур в теле в конкретный момент времени оно может выражаться как в абсолютной температуре (Г), так и в приращении температур (Ar) по отношению к начальной температуре тела Т ,. В общем случае температурное поле может быть функцией не только координат X, у, Z отдельных точек, но и времени t [c.141]

В дифференциальных уравнениях (5.30)... (5.32) Т означает температуру или приращение температуры в точке равномерно нагретого тела. Если начальная температура тела равномерна и равна Гн, то полное значение температуры Т равно М- -Т , где Т — приращение температуры. [c.151]

Приращение температуры в точках бесконечного тела в случае действия мгновенного точечного источника будет выражено следующим уравнением [c.158]

Структура уравнения (6.2) позволяет установить влияние количества введенной теплоты и теплофизических свойств материала на температуру отдельных точек тела. Чем больше Q, тем выше температура точек тела в любой момент времени. Приращение температуры прямо пропорционально количеству введенной теплоты Q (рис. 6.2, а). [c.159]

Температура точек тела, расположенных на различных расстояниях R от точки О, вначале повышается, достигает максимума, а затем уменьшается (рис. 6.2, б). Чем дальше от места введения теплоты находится точка, тем позже достигается максимальная температура и тем ниже ее значение. С течением времени конечное количество теплоты растекается в неограниченном объеме полубесконечного тела и приращения температуры всех точек стремятся к нулю. [c.159]

Рис. 6.2. Приращения температур от мгновенного точечного источника в полу-бесконечном теле в зависимости

Коэффициент X входит как сомножитель времени t. Поэтому с увеличением X картина распределения приращения температур в теле остается подобной, но процесс изменения температур ускоряется. [c.160]

Приращение температуры в пластине от мгновенного линейного источника с равномерным распределением теплоты по толщине при отсутствии теплоотдачи с поверхностей может быть получено путем интегрирования температурных полей (6.1) от мгновенных точечных источников [c.161]

Приращение температуры от мгновенного плоского источника Q2=Q/F в стержне без теплоотдачи выражается уравнением [c.162]

Приращение температуры зависит только от координаты х в направлении вдоль стержня и времени t. [c.162]

Предположим, что мгновенный точечный источник теплоты мощностью q действовал в течение бесконечно малого отрезка времени dt и с тех пор прошло время /. Тогда приращение температуры точек тела на основании уравнения (6.2) [c.163]

Если источник теплоты не прекращал своего действия в течение времени t, то приращение температуры определится путем интегрирования выражения (6.9) в пределах от О до t , [c.163]

Приращение температуры определяем по формуле (б.II) [c.164]

Линейный источник теплоты в пластине. Рассмотрим случай линейного источника теплоты в пластине без теплоотдачи. Так же как и для точечного источника теплоты, из уравнения (6.6) находим приращение температуры [c.164]

Плоский источник теплоты в стержне. Рассмотрим случай нагрева плоским источником теплоты полубесконечного стержня без теплоотдачи. Поступая аналогично предыдущим случаям, из выражения (6.8) с учетом 6 = 0 находим приращение температуры [c.164]

Неподвижный непрерывно действующий источник теплоты переменной мощности. Определение приращений температуры точек тела при действии источника теплоты переменной мощности принципиально ничем не отличается от ранее рассмотренных случаев с источниками теплоты постоянной мощности. Если мощность источника теплоты изменяется во времени, т. е. q = q t), то необходимо взамен постоянной величины q в уравнения (6.9), (6.12) и (6.14) подставить функцию q t), а затем провести интегрирование. Разумеется, при этом может оказаться, что интегралы взять невозможно. В таких случаях их определение следует производить численно, составляя таблицы или программу для ЭВМ. [c.165]

Искусственно можно представить, что после прекращения действия источника теплоты q продолжают действовать одновременно в одной и той же точке фиктивный источник теплоты q и фиктивный сток теплоты —q. Под стоком теплоты будем понимать такой источник теплоты, действие которого вызывает отрицательное приращение температуры. Фиктивный источник и фиктивный сток теплоты будут взаимно уничтожаться, т. е. будет соблюдаться условие о прекращении существования действительного источника теплоты начиная с момента времени /=/о. Изменение температуры в период выравнивания определится как разность приращений температур источника и стока теплоты АТ" . Например, для точечного источника, используя выражение [c.167]

Точечный источник теплоты постоянной мощности q движется с постоянной скоростью V прямолинейно из точки Оо в направлении оси X (рис. Л,а). Допустим, что с момента движения источника прошло время и он находится в точке О. Вместе с источником теплоты перемещается подвижная система координат, начало которой совпадает с местоположением источника теплоты, т. е. с точкой О. Требуется определить приращение температуры точки А(х, у, z). [c.168]

Для этого запишем приращение температуры в точке А от мгновенного точечного источника теплоты, который действовал в течение времени dt в точке О. С момента выделения теплоты в точке О прошло время t. Используем уравнение (6.2), полагая Q = qdt, а расстояние О А = - J x + 2 . Тогда [c.168]

Суммируем приращения температуры от всех элементарных источников теплоты на линии ООо. Время распространения теплоты от мгновенного источника в точке О равно нулю, а от мгновенного источника в точке Оо равно t . Поэтому интеграл берем в пределах от О до [c.168]

Уравнение (6.21) выражает приращения температур в полу-бесконечном теле в стадии теплонасыщения, т. е. когда температура отдельных точек непрерывно повышается. Приращение температуры в стадии теплонасыщения численно определяют по номограмме, приведенной в п. 6.3. [c.169]

Температура в направлении от источника теплоты убывает обратно пропорционально R, т. е. по закону гиперболы. Приращения температуры на данном расстоянии R прямо пропорциональны мощности источника теплоты q и обратно пропорциональны коэффициенту теплопроводности к. Распределение температуры не зависит от теплоемкости материала ср. [c.170]

Уравнение, описывающее приращение температур в пластине, получим так же, как в случае точечного источника теплоты. Приращение температуры в точке А от мгновенного линейного источника теплоты, который действовал в точке О, составит в соответствии с уравнением (6.6) [c.171]

Уравнение (6.25) выражает приращение температур в пластине в стадии теплонасыщения. Предельное квазистационарное состояние достигается при В этом случае уравнение (6.25) [c.171]

Рис. 6.9. Приращение температур в предельном состоянии при движении линейного источника теплоты в бесконечной пластине [< =

Приращение температуры в точке А от мгновенного плоского источника, который действовал в точке О t с назад, составит [c.174]

Интегрируем приращения температуры от всех мгновенных источников теплоты в пределах от О до t [c.174]

Уравнение (6.29) описывает приращение температуры в пластине в стадии теплонасыщения. Предельное квазистационарное состояние достигается при оо. В этом случае уравне- [c.174]

Рис. 6.10. Распределение приращений температуры по длине стержня при движении плоского непрерывно действующего источника

Рис. 6.1. Распределение приращений температуры по радиусу R в различные моменты времени в процессе распространения теплоты от мгновенного точечного источника в полубесконечном теле (<3 = 2000Дж, ср = 4 Дж/(см -К), а = = 0,1 см /с)

Увеличение теплоемкости ср при Я = onst равносильно одновременному уменьшению Q и к. Приращение температуры точек тела уменьшается при одновременном замедлении процесса распространения теплоты. На рис. 6.2, в представлены для сравнения термические циклы в одной и той же точке тела при разных ср. [c.160]

Из выражения (6.11) следует, что при t = onst приращение температуры убывает с увеличением расстояния R несколько [c.163]

Пример 1. На поверхности массивного тела из низкоуглеродистой стали горит неподвижная дуга, которую можно считать точечным непрерывно действующим неподвижным источником теплоты. Определить приращение температуры в точке на расстоянии / = 1,5 см спустя / = 20 с после начала нагрева при t/ = 30B /=200 А к. п. д. т) = 0,7. По табл. 5.1 находим значение теплофизн-ческих коэффициентов [c.163]

ЛИМ некоторый элементарный слой толщиной dx, в котором при (=0 содержится количество теплоты dQ = срТнЕ dx. Будем рассматривать его как мгновенный плоский источник теплоты. Данный элементарный источник теплоты находится от рассматриваемой точки А на расстоянии х— х dx ). Следовательно, приращение температуры в точке А через время t от данного источника теплоты составит [c.166]

Распределение приращения температуры по поверхности массивного тела на расстоянии у, равном 1, 2, 3 см, представлено соответствующими кривыми на рис. 6.8, в. Температура точек при приближении источника теплоты резко возрастает, достигает максимума, а затем убывает. Снижение температуры происходит с меньшей скоростью, чем ее подъем. Максимум температуры в точках, находящихся не на оси Ох, достигается после прохождения источником теплоты плоскости, параллельной уОг, в которой находится рассматриваемая точка. В более удаленных от оси Ох точках максимальная температура достигается позже и имеет меньщее численное значение по сравнению с точками, расположенными ближе к оси Ох. Штриховой линией на рис. 6.8, а соединены точки с максимальной температурой на плоскости хОу. Поверхность раздела областей нагрева и остывания получается путем вращения штриховой кривой относительно оси Ох. Область впереди штриховой кривой нагревается, позади — остывает. [c.169]

Рис. 6.8. Приращение температур в предельном состоянии при движении точечного источника теплоты на поверхности полубес-конечного тела [< = 4000Вт, о = 0.1 см/с, а = 0.1 см /с. Я, = = 0,4 Вт/(см-К)]

Картины распределения приращения температуры в пластине (рис. 6.9) и в плоскости хОу массивного тела (см. рис. 6.8) качественно имеют много общего. Отличие заключается в том, что изотермы в пластине еще более вытянуты, чем в полубеско-нечном теле. Степень вытянутости изотерм зависит не только от условий сварки и теплофизических свойств материала, но и от теплоотдачи в воздух. [c.172]

Интегралы в уравнениях (6.21), (6.25) и (6.29) неберущие-ся, поэтому приращение температур в стадии теплонасыщения удобнее вычислять по номограммам. [c.175]

Представим приращения температуры АТ в периоде теплонасыщения как произведение приращения температуры в предельном состоянии АГпр на коэффициент теплонасыщения [c.175]

Предельное приращение температур ЛГпр в движущейся координатной системе, начало которой совпадает с источником теплоты, вычисляют по формулам (6.22), (6.26), (6.30). Из рассмотрения характера кривых на номограммах (см. рис. 6.11) следует, что чем ближе расположена к источнику теплоты рассматриваемая точка тела, тем раньше и тем быстрее возрастает [c.175]

Температуру в период выравнивания можно определять путем использования фиктивного источника теплоты и стока теплоты аналогично случаю, рассмотренному выше (в п. 6.1). Рассмотрим случай, когда источник теплоты в точке прекратил движение и перестал действовать (рис. 6.12,6). Будем, однако, предполагать, что фиктивный источник теплоты той же мощности продолжает свое движение с той же скоростью v. Вместе с ним движется фиктивный сток теплоты такой же мощности, как источник. Очевидно, что источник и сток теплоты будут взаимно уничтожаться. Формальное введение фиктивных источника и стока теплоты необходимо лишь для удобства численного определения приращения температуры в период ее вырав- [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...