Удары без приращения скорости

Это уравнение называют основным уравнением удара. Приращение скорости за время удара пропорционально величине ударной силы и совпадает с ней по направлению. [c.113]

При ударе материальной точки об идеальную связь приращение скорости направлено параллельно нормали, а скорости падения и отражения расположены в одной плоскости с нормалью I/ (нормальной [c.292]

Следствие 5.7.2. Если активные удары отсутствуют, то приращение скорости центра масс системы равно нулю. [c.434]

Таким образом, в случае прямого гидравлического удара при скорости воды в стальном трубопроводе 1 м/с приращение давления Ар составит примерно 1 МПа см. формулу (6.25)]. Такое резкое повышение давления представляет опасность для трубопровода, поэтому для предупреждения аварии необходимо предусматривать защитные меры. [c.103]

При гидравлическом ударе приращение давления, вызванное торможением потока, пропорционально его плотности, скорости распространения в нем звука и скорости течения до торможения. Эта формула была получена Н. Е. Жуковским и носит его имя. Рассмотрим теперь схему распространения фронта волны давления. Примем, что жидкость невязкая и распространение волны давления осуществляется без рассеивания механической энергии. [c.365]

Приращение давления, возникающее в конце трубы в связи с гидравлическим ударом, такое же, как и при прямом гидравлическом ударе. Принимая скорость распространения звука в воде примерно 1300 м/с и время закрытия водопроводного крана ts = 3 с, получаем, что прямой гидравлический удар может осуществиться в трубопроводе длиной не менее /=с 5/2= 1300-3/2= 1950 м. [c.372]

Из этого уравнения непосредственно видно, что приращение скорости за любой промежуток в течение удара направлено одинаково с положительной нормалью. Другими словами, если бы мы построили годограф скорости частицы за время удара, то получили бы отрезок прямой, параллельной нормали. Скорость Фд падения и скорость отражения лежат, следовательно, в плоскости, нормальной к поверхности f(x, у, г, /) = 0, и их проекции на касательную плоскость равны между собой [c.611]

Ау — приращение плотности жидкости, вызванное гидравлическим ударом бр — приращение давления, вызванное гидравлическим ударом бу — приращение скорости жидкости в трубопроводе т) — объемный к. п. д. насоса fis. Цар — соответственно коэффициенты расхода через следящий золотник и через дроссель у — удельный вес жидкости е — плотность рабочей жидкости [c.6]

Амплитудные спектры ударных воздействий. Важной дополнительной характеристикой импульса ускорения (t) является его амплитудный спектр, т. е. модуль изображения функции (t) по Фурье. Примеры амплитудных спектров типичных испытательных импульсов при простом и сложном ударе приведены в табл. 2 и на ри Ь и 7. Спектральная плотность на нулевой частоте (0) (табл. 2) не зависит от формы импульса и равна его площади, т. е. импульсу ударного ускорения, численно равному приращению скорости изделия в результате удара [c.480]

Форма импульсов и движение системы. При ударных испытаниях необходимо учитывать характер движения объекта в результате ударного нагружения. Если удар носит колебательный характер (см. рис. 1, г) и его спектр на нулевой частоте (0) = = О, то согласно формуле (4) суммарное приращение скорости изделия после удара Аи= 0. Такие импульсы могут применяться при использовании записей реального удара или эталон. ЫХ ударных спектров. Когда для испытаний применяются эталонные импульсы, А (0) = Av фО (табл. 2, рис. 3) и изделие, находившееся до удара в состоянии покоя, после улара приобретает некоторую остаточную скорость v (Т) — = Аи. Если эту скорость не погасить, то стол испытательной установки с изделием будет двигаться со скоростью v Т) до упора. В резу.льтате столкновения с упором изделие подвергнется вторичному удару, который может вызвать в нем [c.481]

Кинематические ударные воздействия разделяются на удары с приращением скорости (Ад > 0) и без приращения скорости (Ад = 0). Удары без приращения скорости отличаются тем, что скорость источника в конце удара равна его скорости ДО удара. Они возникают при взрывах, землетрясениях и т. п. Часто такое ударное воздействие по своему характеру приближается к нестационарному вибрационному. [c.21]

По величине полного импульса 5о ударные воздействия подразделяют на удары с приращением (см. рис. 2, а—е) и без приращения скорости. [c.267]

Импульсы ударов с приращением скорости называют односторонними, если за время удара а (/) сохраняет знак. В описании односторонних импульсов различают фронт нарастания и фронт спада (или срез) импульса с длительностями соответственно и х . Так, импульсы, приведенные на рис. 2, а, б, д, имеют вертикальный фронт нарастания (Т1 = 0) для импульса по рис. 2, г длительность Т1 равна т/2. [c.267]

Удары без приращения скорости 267 [c.456]

Удар по свободному телу. Кинематический результат приложения заданного мгновенного импульса к свободному твердому телу определяется конечными приращениями скорости центра масс тела Ду и угловой скорости тела До. Проекции этих приращений на связанные с телом главные центральные оси (за время удара ориентация системы осей в пространстве не меняется) [c.407]

Рассмотрим материальную точку массой т, которая ударяется о неподвижную стену АА. Скорость точки равна до удара Vi, после удара v i. Приращение скорости составит [c.584]

Так как при ударе действуют только расталкивающие силы (а не притягивающие ), то приращение скорости каждого тара вследствие удара направлено всегда от второю шара. [c.122]

Полное действие силы тяжести может быть обнаружено лишь в безвоздушном пространстве, и в нем тела, независимо от их строения, падают с равномерно возрастающей скоростью и именно так, что в конце 1-ой секунды приобретают скорость 9,81 т и затем постоянно, через каждую секунду скорость эта возрастает на 9,81 т это приращение скорости в секунду называется ускорением. Итак, ускорение силы тяжести равно 9,81 т это ускорение силы тяжести может быть замечено не только падающей, но и летящей птице так, мы видим, что, пока птица готовится к удару крыльями, сила тяжести с ее ускорением начинает действовать на птицу и заставляет ее опускаться на некоторую величину до тех пор, пока новый удар крыльями не поднимет птицу на ту самую величину и не уничтожит таким образом действие силы тяжести. [c.23]

В случае конечной силы следует определять и изменение положения, и изменение скорости частицы. Следовательно, необходимо разбить все рассматриваемое время на бесконечно малые проме-жутки и определять эффект действия силы на каждом из них. В случае бесконечно большой силы, которая действует на бесконечно малом промежутке времени, перемещение равно нулю и приращение скорости является единственным элементом, подлежащим определению. Такие силы называются ударными и их удобно измерять с помощью импульса Р. В природе, конечно, нет таких сил, но имеются силы, которые очень велики и действуют в течение очень короткого времени. Например, силы такого рода возникают при ударе молота. Эти силы можно считать ударными, и рассуждения будут более или менее правильными в зависимости от величины силы и кратковременности ее действия. Эти силы можно рассматривать и как конечные, и тогда можно найти малые перемещения тела за короткое время их действия. [c.76]

После цикла сжатия демпфирующее устройство возвращает толкающую платформу в начальное положение, после чего она готова принять новый очередной удар. Суммарное приращение скорости полета ракеты зависит от числа ядерных взрывов. [c.22]

Рассмотрим одну материальную точку. Пусть точка с наложенной на нее связью имеет скорость и. Эта связь снимается ударом с нмпульсом 5. перпендикулярным к скорости и. Ударный импульс 5 может быть импульсом любой ударной силы, перпендикулярной к скорости точки и, способный освободить точку от связи. Скорость точки в конце удара обозначим й. Для приращения кинетической энергии за время удара, пользуясь теоремой Кельвина, получаем [c.487]

Последнее уравнение определяет приращение угловой скорости при ударе ( 118), после чего из прочих уравнений находятся поперечные импульсивные реакции 5и, Siy, S2X, S2y и сумма продольных импульсивных реакций Siz-f S2z- [c.364]

И. Хотя действия импульса и удара можно всегда ввести в вычисления подобно действиям ускоряющих сил тем не менее в тех случаях, когда определяется только общая величина сообщенной скорости, можно избавиться от рассмотрения последовательных приращений, и импульсивные силы можно принять просто эквивалентными сообщенным движениям. [c.331]

В отличие от невозмущенного движения возмущенное движение является непериодическим, и удар вибратора об очередную ступеньку произойдет спустя время Xi= = 2nn + Si, отличающееся от расчетного периода (его будем обозначать то = 2л ) на малую величину 61. Подставляя в уравнение (7.17) Tj и исключая невозмущенное движение, найдем с точностью до малых второго порядка приращения безразмерных координаты Дз к и скорости Ажк вибратора в конце первого интервала возмущенного движения, выраженные как функции начальных [c.246]

Скорость V при гидравлическом ударе есть функция времени t и координаты д и поэтому ее полное приращение dv равно [c.14]

Исследуем влияние характера зависимости К (р) на параметры волнового процесса в гибких шлангах, т. е. на скорость а передачи импульса давления и на приращение 8р давления вследствие гидравлического удара. Исследование волновых процессов в трубопроводах приведено в работе И- Е. Жуковского [17]. Как Сле [c.74]

Формулы (5) и (35) показывают нам, что в задаче об ударе вихревое движение жидкости, заключенной в полости, и трение ее частиц не играют никакой роли. Предположим, что в момент < на тело подействовали пары с весьма большими моментами Ь, М, Х, которые в бесконечно малое время — < изменили угловые скорости т ш,, о з в т , щ, юз-Так как во вторые части формул (35) не входят приращения Л, ч, сР, за время удара — I будут бесконечно малы, отсюда м, и, Лю, а следовательно, н [c.279]

После достижения ударной волной входного отверстия вся жидкость в трубе от резервуара до затвора будет сжатой. При этом скорости движения ее частиц будут равны нулю, а давление в трубе будет выше первоначального давления, обусловленного высотой уровня жидкости в резервуаре. Избыток давления в трубе вызовет отток жидкости из нее в резервуар. Вначале начнет обратное движение тонкий слой жидкости, ближайший к резервуару, затем все новые слои, и через время А/ по всей трубе жидкость будет двигаться к резервуару. Там, где происходит обратное движение, давление становится равным первоначальному. К. концу отрезка времени 2 A от закрытия затвора вся жидкость в трубе будет двигаться к резервуару, и давление в трубе будет первоначальным. Вслед за этим останавливаются слои жидкости, начиная от затвора, с постепенным понижением давления против первоначального. Это явление (отрицательная волна удара) распространяется от затвора к резервуару до тех пор, пока не остановится вся жидкость в трубопроводе. На это потребуется третий отрезок времени At. Вслед за этим вновь начнется движение к затвору и так будет продолжаться некоторое время, пока колебания не затухнут вследствие потерь энергии на трение и на деформации материала. Ход затухания колебаний зависит от массы жидкости в трубопроводе, ее вязкости и начального импульса (приращения силы), вызвавшей это явление. Выше описано явление так называемого положительного гидравлического удара. [c.129]

Из последнего уравнения определяется приращение угловой скорости вращения за время удара [c.388]

Отсюда для приращения обобщенных скоростей в момент удара выводим [c.140]

Согласно (18) величина Sq импульса ударного воздействия а (/) соответствует значению спектральной плотности (гео) на частоте со = 0. Таким образом, пиковые значения смещения и ускорения виброизолированного объекта при ударе малой продолжительности (сод-< 1) не зависят ни от формы, нн от продолжительности ударного импульса и определяются лишь приращением скорости Sq основания, так что [c.274]

Если при ударе возникли бы притягивающие силы, то быпо бы наоборот приращение скорости каждоцэ шара после удара было бы направлено ко вто [c.122]

Получим выражение работы внутренних сил взаимодействия в системе ракета — отделяющиеся частицы . Внутренними силами являются реактивная сила Р, приложенная к ракете, и противодействующая ей сила —Р, приложенная к отделяющейся частице. Элементарные импульсы реактивной (Рс ) и противодействующей —РсИ) сил сообщают материальным точкам с массами т и (1т приращения скоростей у и Уг соответственно. Для вычисления работы воспользуемся теоремой Томсона и Тета в теории импульсивных движений (см., например, 13]) работа ударной силы при ударе равна произведению импульса этой силы на вектор средней скорости (для доударного и послеударного значений скорости) материальной точки, к которой приложена ударная сила [c.206]

Здесь o i — oxo,. .. —приращения скоростей координат, обуотовленных ударными силами. Величины Л, У,. .. представляют собой интегралы от возмущающих сил и, следовательно, служат для измерения ударов. Если U — силовая функция для импульсов, введенная в т. I, гл. VIII, то имеем X = dUldx, Y = = dU/dy,. .. [c.96]

I. Часы в случае линейного трения. Мы начнем рассмотрение со случая линейного трения и удара с постоянным количеством движения, причем будем предполагать сначала, что спусковой механизм действует только один раз за период (удар, например, наносится при прохождении положения равновесия слева направо) ). Этот случай может быть исследован методом, аналогичным примененному для рассмотрения лампввого генератора с /-характеристикой. Действительно, если логарифмический декремент затухания системы d (затухание мы считаем малым), а приращение скорости, которое получает система при ударе, а, то при начальной скорости (мы считаем начальным момент, непосредственно следующий за ударом) скорость через период будет [c.198]

Вопрос исключения возможности сепекции ББ и ЛЦ по граекторным (баллистическим) признакам не исчерпывается выбором соответствующей конфигурации боевых порядков. Одним из демаскирующих признаков может оказаться порядковый номер ББ в цепочке,еслн такая информация станет известна обороняющейся стороне. Для исключения этого признака следует обеспечить случайный порядок взаимного расположения ББ и ЛЦ в различных цепочках. Другим демаскирующим признаком могут служить траекторные параметры ступени разведения, которая сопровождает боевые порядки элементов БО на внеатмосферном участке траектории и движение которой также наблюдается радиолокационными средствами ПРО. Поэтому сразу после разведения целесообразно осуществить увод ступени разведения от боевых порядков элементов БО путем придания ей некоторого приращения скорости, величина и направление которого должны быть случайными и не повторяться на различных ракетах, участвующих в нанесении группового ракетного удара. [c.428]

Удар по телу с неподввхной точкой (рис. 6.7.4, а). При ударе проекции приращения угловой скорости Дш откосительно неподвижной точки О определяются теми же вьщажениями (6.7.2), ще XJ ,Уf ,Zцf - координаты точки приложения импульса в системе осей с началом [c.407]

Удар по телу с веподвихной осью (рис. 6.7.4, б). Если ось Oz совмещена с осью вращения, ось Ох проходит через точку приложения мгновенного импульса 8, то приращения угловой скорости и пять проекций импульсов [c.408]

При движении на боковой путь стрелочного перевода появляются дополнительные условия, определяющие допускаемые скорости. Эти условия сводятся к ограничению ударно-динамических эффектов в горизонтальном поперечном направлении, вызывающих недопустимые (с точки зрения нормальной эксплуатации) воздействия на путь, подвижной состав и пассажиров. Рассматривается несколько критериев, регламентирующих возникающие динамические эффекты первый связан с необходимостью ограничения потери кинетической энергии при ударе гребня колеса в криволинейный остряк при противошерстном движении, два других — с необходимостью ограничения непогашенного поперечного ускорения экипажа анп и скорости его приращения 1). [c.76]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...