Приращение идеальной скорости

ПРИРАЩЕНИЕ ИДЕАЛЬНОЙ СКОРОСТИ [c.688]

Это — хорошо известный закон приращения идеальной скорости , связывающий начальные значения скорости и массы ракеты (Vo, Mo) с их мгновенными значениями (и, М). [c.689]

Формулировки экстремальных принципов для упруго-пластической среды, следующей уравнениям теории течения (при идеальной пластичности и при наличии упрочнения), приводятся в заключительной части главы ( 69). Эти принципы в отличие от предшествующих определяют экстремальные свойства приращений (или скоростей) смещений и приращений напряжений, отвечающих малым приращениям внешних сил или заданных перемещений. Естественно, что такие локальные свойства, связанные с дифференциальным характером уравнений теории пластического течения, труднее использовать для эффективного построения решения, и они интересны прежде всего в принципиальном отношении. [c.285]

При ударе материальной точки об идеальную связь приращение скорости направлено параллельно нормали, а скорости падения и отражения расположены в одной плоскости с нормалью I/ (нормальной [c.292]

Одной из основных проблем этого сочинения Карно является вывод условия равновесия машины при помощи расчета приращения работы сил (термина такого еще нет) на виртуальных перемещениях точек приложения сил. Карно вводит вместо машины заменяющую схему грузов, производящих посредством нитей в точках приложения сил те же действия, что и сами силы. Пусть в некоторой точке М была приложена сила F точка М имела бы в первое мгновение после нарушения равновесия геометрическое движение (т. е. перемещение, допустимое связью со скоростью и. Угол между направлением силы F и скоростью и обозначен через г. Вместо силы F в той же точке по схеме Карно подводится нерастяжимая невесомая нить по направлению действия силы F. К свободному концу нити, свисающей после огибания идеального направляющего (дающего нити нужное направление в точке М) блока, подвешен груз Р такой же величины, как и сила F. Так поступает Карно в каждой точке системы. В результате он приходит к системе грузов, связанных посредством частей машины, в точках которой присоединены нити, несущие грузы. Равновесие полученной системы грузов трактуется с помощью принципа Торричелли о наинизшем положении центра тяже- [c.99]

Таким образом, может быть сформулирована следующая теорема. Если, следуя Мизесу [1], определять ассоциированный закон пластического течения исходя из представлений экстремальности приращения заботы напряжений при заданном деформированном состоянии, то для сжимаемых идеально пластических сред, условие пластичности которых задано в виде (1.2), компоненты девиатора скоростей деформации прямо пропорциональны частным производным по компонентам напряжений части условия пластичности, зависящей от второго и третьего инвариантов девиатора напряжений, причем выражение [c.134]

При распространении пластической зоны новью материальные элементы постепенно переходят в пластическое состояние, в то время как в тех элементах, которые начали уже раньше деформироваться пластически, составляющие главных напряжений начинают постепенно менять свою величину. Так как приращения деформации в данном элементе происходят при последовательно меняющихся значениях трех главных напряжений, удовлетворяющих условию пластичности для идеально пластичного материала, то внутри пластической зоны следует рассматривать зависимости между напряжениями и скоростями деформации для пластических частей деформации [подобные зависимости (30.13) введены для состояния конечных деформаци , но справедливы и для малых деформаций]. Поскольку полная деформация е есть сумма упругой (е ) и пластической деформаций е" — скорости [c.519]

Величина М является модулем упрочнения (это есть отношение приращения напряжения к приращению пластической деформации) в случае простого растяжения или сдвига. При Моо получим упругое тело. Имеем рО =/С + 4 ы/3, т. е. получим скорость распространения продольных упругих волн. Если же М = О, то тело идеально пластическое. В этом случае получим [c.55]

Получим формулу Циолковского, т. е. определим приращение скорости КА под действием тяги двигателя в идеальном случае, когда полет совершается в безвоздушном пространстве и вне поля притяжения. Если тяга двигателя все время направлена по вектору скорости, то траектория КА будет прямолинейной. Уравнение движения КА в проекции на направление скорости [c.135]

Будем считать, что приращение скорости для каждой суб-ракеты определяется по идеальному закону [c.714]

Величины а W а представляют влияние системы вихрей и называются коэфициентами влияния для осевой и угловой скоростей. Осевая скорость должна изменяться непрерывно при переходе через плоскость винта и имеет одну и ту же величину Непосредственно перед и за винтом. Приращение скорости по сравнению со скоростью далеко перед винтом целиком вызвано системой сбегающих вихрей эта индуцированная скорость равна или aV. При определении величины индуцированной скорости предположено, Что сбегающие вихри идут назад по винтовым линиям. Это допущение равносильно предположению, что можно пренебрегать сужением струи, получающимся в действительности оно теряет силу, когда коэфициент влияния а имеет значительную величину. Индуцированная скорость такого идеального вихревого цилиндра в бесконечно-удаленной точке позади винта равна удвоенной величине индуцированной скорости в плоскости винта, лежащей На конце цилиндра следовательно осевая скорость далеко позади винта имеет величину V + 2а). Этот результат находится в полном согласии с выводами теории идеального пропеллера. [c.150]

Идеальный вариант его реализации, предполагающий импульсное приращение скорости, если ие накладывать ограничений на условия встречи, требует проведения лишь одной коррекции. [c.343]

Преимущество В. п. м. состоит в том, что из них сразу получаются ур-ния движения соответствующей механич. системы, не содержащие неизвестных реакций связей. Достигается это тем, что эффект действия связей учитывается не заменой их неизвестными силами (реакциями), а рассмотрением тех перемещений и движений (или приращений скоростей и ускорений), к-рые точки этой системы могут иметь при наличии данных связей. Напр., если точка М движется по гладкой (идеальной) поверхности, являющейся для неё связью (рис. 1), то действие этой связи можно учесть,, [c.67]

Др или А У Ус- То, что в действительности наибольшее достижимое значение А У составляет лишь около 80% от У говорит о том, что указанный процесс не является идеальным ), так как часть энергии источника питания превращается в кинетическую энергию расходуемой массы. При ненулевой полезной нагрузке доля энергии, уносимой вытекающим потоком, возрастает, и приращение скорости А У составляет все меньшую часть V,.. [c.271]

Формула (5.1.5) определяет идеальную скорость, т. е. приращение скорости КА под действием тяги в идеальном случае (отсутствуют атмосфера и притяжение). В реальных условиях величина импульса скорости ДУ, потребная для проведения маневра, должна быть увеличена на величину потерь Д цот, возникающих из-за действия притяжения центрального тела, а также некомпла-нарности векторов тяги и скорости. Сумма указанных величин составляет характеристическую скорость маневра [c.136]

СКОРОСТНОЙ НАПОР (динамическое давление) — кинетич. энергия единицы объёма идеальной несжимаемой жидкости ре /2, где р — плотность жидкости, V — скорость её течения входит составной частью в Бернулли Уравнение. Измеряется с помощью трубки Пито — ПраяДТЛЯ (см. Трубки, измерительные). СКОРОСТЬ — одна нв основных кинематич. характеристик движения точки ю = dr/dt, где dr — элементарное перемещение (или приращение радиуса-вектора г) точки в данной системе отсчёта за время dt. Направлен вектор о по касательной к траектории в сторону движения точки. По модулю V dt/dt, где dt— элементарный путь точки за время dt. [c.546]

В идеальных газах при заданной темп-ре з. не зависит, от давления и растёт с ростом темп-ры как У Т. ИзменвниеС. з. равно Ас// Т = с/2 Т, где Дс и Д Т— малые приращения скорости и темп-ры по сраввеншо [c.546]

Как было показано в данной главе, при стационарных внешних воздействиях (постоянная внешняя нагрузка, стационарное циклическое нагружение) изменение вектора самоуравновешенных напряжений pj, является всегда направленным. Устойчивость идеально вязкой конструкции и связанная с ней выпуклость потенциала ползучести определяют стремление к стабилизации процесса деформирования, постепенное (в общем случае асимптотическое) приближение к состоянию, при котором приращение неупругой деформации становится совместным в любой момент времени (при неизменяю-щейся нагрузке) либо в целом за цикл (циклическое нагружение). Заметим, что аналогичная тенденция к стабилизации процесса деформирования была отмечена в гл. 4 (при выходе на прямолинейный участок после поворота траектории в девиаторном пространстве на некоторый угол). Указанная закономерность вытекает из закона градиентальности скорости неупругой деформации к поверхностям [c.204]

В работе [13] Ниехофф исследовал возможность использования гравитационного поля Юпитера для доставки межпланетных зондов к Сатурну. Эта работа вновь подтвердила вывод о целесообразности запуска таких зондов в конце 70-х годов. Кроме того, Ниехофф "изучал перспективы запусков зондов для исследования Солнца с использованием гравитационных полей планет. Он показал, что таким полетам свойственна большая продолжительность (до трех лет), но что при наличии обычных двигательных установок использование облета Юпитера является, по-видимому, единственной возможностью осуществить пролет зонда вблизи Солнца на расстоянии от него не более 0,1 а. е, Ниехофф также доказал, что идеальные требуемые приращения скорости при использовании гравитационного поля Юпитера являются почти одинаковыми -как для пролета на расстоянии в пределах 0,1 а. е,, так и для попадания зонда в Солнце. [c.20]

Рассуждения Гриффита могут быть представлены в следующей форме. Представим идеально упругое тело, содержащее трещину (поверхность разрыва перемещений или разрез нулевой трещины) площадью S. Предположим, что тело деформировано некоторой системой внешних объемных и поверхностных усилий Fi, pi. Предположим далее, что внешняя граница тела фиксирована и поверхность разрыва перемещений получает некоторое приращение SS. Приращение SS соответствует освобождению внутренних связей в упругом теле. Работа внешних сил при фиксированных границах равна нулю, а упругая энергия тела уменьшается на величину SW. Величина SW/SS получила название скорости освобождения упругой энергии при распространении трещины. [c.377]

Упруго-пластическое тело принадлежит к системам с мгновенной реакцией (5гу, == 0). Введение дополнительной гипотезы о существовании поверхности нагружения и применение квазитермодинамического постулата Драккера, по-видимому, наиболее просто позволяют получить ассоциированный закон течения, лежащий в основе современной теории упругопластических сред. Вместо постулата Драккера можно использовать также следующие два допущения а) вся необратимая работа переходит в тепло, б) скорость приращения энтропии максимальна возможно принять и некоторые другие допущения. Согласно ассоциированному закону роль эксперимента, кроме определения термоупругих констант, сводится к определению поверхности нагружения и ее изменения при необратимых процессах деформирования. Использование дополнительных физических принципов дает возможность найти в специальной форме функционалы ijmn И Сц ИЗ меньшего числа опытов. Тело называют идеально упругопластическим, если соответствующая поверхность нагружения не изменяется при любо 1 процессе деформирования (в этом случае ее называют также поверхностью текучести или условием текучести). [c.369]

Если к идеальному полупроводнику приложить электрическое поле, то электроны под действием этого поля начнут свободно двигаться, ускоряясь полем. Однако в реальных кристаллах направленное движение электрона все время нарушается из-за его столкновения с рассеиваюи1,ими центрами. Такими центрами являются колеблющиеся узлы решетки, ионизированные атомы примеси, нарушения кристаллической решетки и т. д. Электрическое поле стремится создать наиравленное движение, а искажения кристаллической решетки рассеивают электроны. В результате устанавливается некоторое динамическое равновесие, которое характеризуется тем, что электроны совершают дрейфовое движение, которое является суперпозицией движения в электрическом поле и хаотического теплового движения. До тех пор, пока скорость дрейфа мала по сравнению с тепловой скоростью (при напряженности поля ( = 10 е/сл приращение энергии на длине свободного пробега электрона составляет эв, т. е. мало по [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...