Определение приращения энтропии

Из этого вытекает следующий простой способ графического определения приращения энтропии системы в любом необратимом цикле по известным значениям qi, q . На плоскости T—s проводят изотерму Т= = Т, причем Т = Тг, и откладывают на ней точку D начального состояния рабочего тела и точку С начала процесса отвода тепла в обратимом цикле Карно с тем же qi. Затем на указанной изотерме находят точку Е, определяемую условием 7 2(sjs—Sd) = 72 . Длина отрезка ЕС (или Е С ) составит искомое значение приращения энтропии системы As. [c.343]

График для определения приращения энтропии в адиабатно-изобарном процессе [c.94]

Таким образом, для определения приращения энтропии от увлажнения при известных d , Рз, 2 и Ad следует измерить на графике фиг. 36 отрезок между линиями р и при заданном Ad и отложить его на той же вертикали от луча ОА вверх. Расстояние от конечной точки отложенного отрезка до кривой соответствующего значения d 2> взятое в масштабе энтропий, дает искомую величину AS. [c.95]

Для определения приращения энтропии газа при дросселировании достаточно по шкале энтропии отсчитать расстояние между точками шкалы р, соответствующими начальному и конечному давлению. [c.15]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПРИРАЩЕНИЯ ЭНТРОПИИ [c.115]

Прежде чем приступить к определению приращения энтропии в рассматриваемом случае, напомним, что энтропия является функцией состояния и поэтому изменение энтропии при любом переходе тела из одного состояния в другое будет иметь одно и то же значение, равное разности энтропии в этих состояниях. Из этого следует, что если известно конечное состояние, достигаемое в результате действительного процесса, то обусловленное им изменение энтропии может быть найдено из рассмотрения какого-либо воображаемого обратимого перехода из начального в конечное состояние указанный прием определения изменения энтропии в действительных необратимых процессах имеет самое общее значение. [c.68]

Из этого вытекает следующий простой способ графического определения приращения энтропии системы в любом необратимом цикле по известным значениям <7i и 9а. [c.176]

Согласно определению, приращение энтропии имеет вид AS = [c.117]

Рис. по. Определение приращения энтропии перегретого пара [c.255]

Рассмотрим приращение энтропии, причем ограничимся определением AS только для парогазовой составляющей смеси. [c.33]

Для расчета адиабатных процессов сжатия или расширения, протекающих при неизменной концентрации пара (п. 14, ч. I), надо иметь возможность достаточно простым приемом определить приращение энтропии от термодинамической необратимости адиабатно-изобарного процесса, возникающей вследствие массового воздействия. Иными словами, необходимо рассчитать приращение энтропии от необратимости изобарного процесса увлажнения насыщенного влажного воздуха до состояния его насыщения. Для определения [c.94]

Этот прием имеет самое общее значение и может применяться и в тех случаях, когда необходимо вычислить приращение энтропии системы As из-за необратимости какого-либо определенного процесса, входящего в цикл. Тогда, полагая все остальные процессы цикла обратимыми, по начальной и конечной точкам рассматриваемого процесса легко с помощью указанного построения найти As . [c.176]

При рассмотрении процесса парообразования на ру-диаграмме можно было пренебречь подогревом жидкости от 0° С до температуры кипения, потому что увеличение ее объема в этот период незначительно и такое приближение можно считать справедливым. В T s-диаграмме по оси абсцисс отложены значения энтропий. На приращение энтропии в период подогрева жидкости затрачивается большое количество теплоты, которым пренебречь нельзя, поэтому рассмотрение Ts-Ai -граммы начнем с определения удельного количества теплоты, необходимого для подогрева 1 кг воды от 273 К до температуры кипения. [c.132]

В результате для всех машин с обратимым циклом Карно кпд т] максимален и равен Если цикл необратим, то кпд оказывается меньше этой величины. Пропорция Карно положена в основу определения абс. температурной шкалы (см. Температурные шкалы). Следствием 2-го начала Т. (пропорции Карно) явл. суш ествование энтропии 8 как ф-ции состояния. Если ввести величину 8, изменение к-рой при изотермич. обратимом сообщении системе кол-ва теплоты есть А8— AQ/T, то полное приращение 5 в цикле Карно будет равно нулю на адиабатич. участках цикла Дб О (т. к. Д< =0), а изменения на изотермич. участках компенсируют друг друга. Полное приращение энтропии оказывается равным пулю и при осуществлении произвольного обратимого цикла, что доказывается разбиением цикла на последовательность бесконечно тонких циклов Карно (с малыми изотермич. участками). Отсюда следует (как и в случае внутр. энергии), что энтропия 8 явл. ф-цией состояния системы, т. е. изменение 5 не зависит от пути перехода. Используя понятие энтропии, Клаузиус (1876) дал наиболее общую формулировку 2-го начала Т. существует ф-ция состояния системы — её энтропия 5, приращение к-рой (18 при обратимом сообщении системе теплоты равно [c.752]

Найдем формулы для вычисления приращения удельной энтропии. По определению (см. 3.6), дифференциал удельной энтропии ds = 8q/T. [c.66]

Перейдем к определению внутренней энергии и и энтропии (в расчете на единицу объема). Приращения этих величин равны [c.215]

В п. 3.6 было показано, что любой квазистатический процесс, включающий изменение переменных х, и не вполне обратимый, приводит к появлению потока в фазовом пространстве, эквивалентного некоторому порождению энтропии /5 > 0. Это порождение энтропии может зависеть от состояния системы и ее истории иначе говоря, оно полностью определяется приращениями (1х и может быть выражено, согласно (3.40), через температуру и элементарную работу диссипации. На определенном этапе процесса и dW зависят, таким образом, от приращений йх . [c.53]

Для адиабатной группы механически обратимых процессов формула (II. 39) дает приращение энтропии только вследствие необратимости массового-воздействия. Для определения приращения энтропии только вследствие-необратимости массового воздействия в процессах, протекающих с теплообменом, нужно из правой части выражения (И. 39) вычесть (с учетом знака) приращение энтропии от теплообмена. Для изотермических процессов этот вычитаемый член равен отношению количества подводимого или отводимогок [c.35]

В точках пересечения тальпы с линиями и Sp = onst (точки Е и F) находим параметры, необходимые для определения приращения энтропии AS от необратимости процесса увлажнения по графику в правом нижнем углу диаграммы I-S № 1. Определив величину AS, откладываем ее от точки F вправо и находим точку F, определяющую давление в конце сжатия р - Зная величину рз. вычисляем искомую степень повышения давления я = pa/pi- [c.140]

Чтобы процесс разделения протекал обратимо, необходимо в каждом сечении разделительного аппарата обеспечить бесконечно малую разность потенциалов (разность температур и химических потенциалов). Иначе говоря, фазы должны находиться в квазиравновесном состоянии. Если разделение происходит при постоянном давлении, то условие равновесия требует прежде всего определенного, меняющегося в зависимости от концентрации, т. е. от сечения к сечению, соотношения количеств обеих фаз. Последнее, в свою очередь, естественно вызывает необходимость подвода тепла во всех сечениях разделительного аппарата. Если бы процесс обратимого разделения удалось реализовать, то затраченная работа была бы минимальной. Несмотря на теоретическую ясность схемы такого процесса, практические трудности на пути его осуществления, в технике разделения газов до сих пор не преодолены. Из многочисленных предложений, только одно прочно вошло в практику — это предложение Лахмана, согласно которому в воздухоразделительную колонну вводится предварительно охлажденный поток несжатого воздуха. Поэтому за теоретическую схему реального процесса разделения можно принимать так называемую схему адиабатической ректификации с неограниченной поверхностью контакта фаз. Степень необратимости процесса разделения в таком аппарате будет различна в зависимости от типа колонны. В каждом конкретном случае приращение энтропии можно легко определить по диаграмме у—s, как разность изменения энтропий встречных потоков. [c.176]

Для определения действительного места расположения на диаграмме кривых насыщения при давлениях, отличных от атмосферного, Ф. Бошня-кович ввел поправку. Эта поправка, как ясно из предыдущего, должна равняться приращению энтропии в изотермическом процессе изменения давления от р = 1,0132 ата до заданного давления р. [c.83]

Эта номограмма (приложение 7, см. вкладку в конце книги), построенная Я-М. Рубинштейном (Л. 2], может применяться наряду с описанной выше диаграммой для определения энтальпии, адиабатного теплоперепада и приращения энтропии при расширенип и сжатии воздуха и продуктов сгорания топлив. Она основана на тех же исходных положениях и опытных данных о теплоемкостях и отличается простотой пользования и компактностью. [c.14]

При наличии необратимых потерь в адиабатической системе возрастает ее энтропия. Для определения этого возрастания применим равенство (45) к параметрам адиабатически и изэнтропически заторможенного газа, что допустимо, так как изэнтропическое торможение не может влиять на приращение энтропии. Получим [c.132]

Упруго-пластическое тело принадлежит к системам с мгновенной реакцией (5гу, == 0). Введение дополнительной гипотезы о существовании поверхности нагружения и применение квазитермодинамического постулата Драккера, по-видимому, наиболее просто позволяют получить ассоциированный закон течения, лежащий в основе современной теории упругопластических сред. Вместо постулата Драккера можно использовать также следующие два допущения а) вся необратимая работа переходит в тепло, б) скорость приращения энтропии максимальна возможно принять и некоторые другие допущения. Согласно ассоциированному закону роль эксперимента, кроме определения термоупругих констант, сводится к определению поверхности нагружения и ее изменения при необратимых процессах деформирования. Использование дополнительных физических принципов дает возможность найти в специальной форме функционалы ijmn И Сц ИЗ меньшего числа опытов. Тело называют идеально упругопластическим, если соответствующая поверхность нагружения не изменяется при любо 1 процессе деформирования (в этом случае ее называют также поверхностью текучести или условием текучести). [c.369]

Чтобы еще иначе характеризовать потери механической энергии газа при прохождении его через прямой скачок, вспомним, что при наличии необратимых потерь в адиабатической системе возрастает ее энтропия. Для определения этого возрастания применим равенство (45) к параметрам адиабатически н изэнтропически заторможенного газа, что допустимо, так как изэнтропическое торможение не может влиять на приращение энтропии. Получим [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...