Диполь пространственный

Аналогично плоскому диполю (VII. 14) можно получить диполь пространственный. Если возьмем источник и сток равной мощности и расположим их на равных расстояниях от начала координат а и затем начнем их приближать к началу координат так, чтобы предел lim Qa =.т оставался постоянным, то получим [c.177]

Иными словами, в среде создается ансамбль диполей, колебли-щихся с частотами со d= СО2 и имеющих постоянную фазу в плоскостях, перпендикулярных векторам ftj dz fej. В направлениях ftj + к — 2 среда должна генерировать, следовательно, излучение с частотами o)i Wj, 1 — а соответственно. Заметим, что скорость V пространственного изменения фазы диполей, например, с частотой oi -f равная [c.844]

Для нахождения поля скоростей при пространственном обтекании тел, наряду с методом особенностей (применение источников, стоков и диполей), широко пользуются полями скоростей, создаваемыми вихревыми линиями. Изучим поле скоростей, вызываемых или индуцируемых вихревыми линиями. [c.56]

Диполь точечный пространственный 158 Дислокации линейные 542 —, непрерывно распределенные по объему 543 [c.562]

Своеобразные черты имеет резонансное Д. с. на атомы, помещённые в поле интенсивной стоячей волны. С квантовой точки зрения стоячая волна, образованная встречными потоками фотонов, вызывает толчки атома, обусловленные поглощением фотонов и их стимулированным испусканием. Средняя сила, действующая на атом, при этом не равна нулю вследствие неоднородности поля на длине волны. С классич. точки зрения сила Д. с, обусловлена действием пространственно неоднородного поля на наведённый им атомный диполь. Эта сила минимальна в узлах, где дипольный момент не наводится, и в пучностях, где градиент поля обращается в нуль. Макс, сила Д. с. по порядку ве-личины равна F Ekd (знаки относятся к синфазному и противофазному движению диполей с моментом d по отношению к полю с напряжённостью Е). Эта сила может достигать гигантских значений для d l дебай, мкм а 10 В/см сила F 5-10 эВ/см. [c.554]

Точно так же, как и в случае плоского обтекания круглого цилиндра, можно найти пространственное обтекание сферы, накладывая однородный поток, параллельный, например, оси Ог, со скоростью на поток от диполи [c.281]

Для того чтобы найти зависимость поля от заряда, учитывающую влияние электрода, можно воспользоваться принципом зеркального отражения. В соответствии с этим принципом поле заряда, находящегося у электрода, частично компенсируется полем виртуального заряда, который располагается симметрично относительно плоскости электрода и имеет противоположный знак. Таким образом, у поверхности кристалла возникает своеобразный диполь. Для качественного рассмотрения зависимости А W ) будем считать, что Zq < 1/ . где V — пространственная частота решетки. В этом случае поперечные компоненты поля пропорциональны дипольному моменту заряда М, который в свою очередь пропорционален произведению Qzg, d [c.131]

Из теории твердого тела следует, что при наличии стабильной связи между атомами в трехмерном кристалле, пространственная конфигурация из положительно заряженных ионных остовов и внешних электронов обладает более низким значением полной энергии, чем любая другая конфигурация. Для ковалентной связи важную роль играет угловые направленные связи. Вандерваальсовское взаимодействие существует всегда между близко расположенными атомами или молекулами. С уменьшением расстояния между атомами электронные облака атомов начинают перекрываться, что приводит к ослаблению притяжения. Перекрытие электронных облаков двух атомов с почти заполненными электронными оболочками возможно лишь при переходе некоторых электронов в более высокие квантовые состояния, для чего требуется дополнительная энергия. Перекрытие электронных оболочек приводит к эффектам диполь - дипольного притяжения и отталкивания [15]. [c.159]

Современные измерения с высокой чувствительностью [ магнитного ноля в фотосфере укрепили ту точку зрения, что цикл солнечной активности имеет магнитную природу. Например, магнитограммы вроде тех, что показаны на рис. I, выявили наличие магнитных полей не только в самих пятнах, но и в обширных областях спокойной солнечной поверхности, где существует среднее поле, равное всего лишь 1—2 Гс [2]. Представляется, что магнитный поток в этих крупномасштабных областях берет начало на широтах солнечных пятен. Этот поток развивается так, как если бы он представлял собой остатки после диссипации солнечных пятен, обусловленной гидродинамическим движением в слоях, которые лежат под фотосферой. Благодаря высокому пространственному разрешению в любой из этих областей, в которых знак среднего поля может быть одним и тем же на протяжении десятков градусов солнечной поверхности, выявляется сеть мощных сгущений магнитного поля порядка 2000 Гс, разделенных областями, по-видимому, свободными от поля. Масштаб этих областей (около 30 000 км в диаметре) соответствует масштабу поднимающихся конвективных ячеек в самых верхних слоях Солнца. Это говорит о том, что поток, выходящий наружу у вершины каждой конвективной ячейки, выталкивает поле к границам ячейки, концентрируя его там, где газ опускается. Однако наличие сгущений обеих полярностей в районах, где в общем преобладает одна полярность, указывает на то, что поля концентрируются и запутываются подповерхностными движениями.- Имеются также свободно разбросанные по солнечной поверхности небольшие магнитные диполи, или короткоживущие активные области, которые, по-видимому, вносят незначительный вклад в результирующее магнитное поле. [c.207]

Диполь в пространстве. Рассмотрим теперь поток, который получается из пространственного источника и пространственного стока равных расходов Q в пределе, когда Q— o, а расстояние между центрами источника и стока 2з—>0. [c.197]

Направленный характер ВКР обусловлен интерференцией когерентных вторичных волн, испускаемых диполями в различных точках рассеивающей среды. Результат интерференции зависит от фазовых соотношений между этими волнами и от геометрических условий эксперимента. Для стоксова излучения условия фазового синхронизма, обеспечивающие пространственное накопление эффекта преобразования энергии возбуждающего излучения в рассеянное, выполняются в любом направлении. На опыте обычно возбуждается только одна стоксова мода с наименьшими потерями. Если рассеивающая среда находится вне резонатора, наиболее благоприятные условия для преобразования энергии узкого возбуждающего пучка в стоксово излучение соответствуют его распространению по ходу пучка, так как при параллельном расположении пучков объем среды, где происходит их взаимодействие, намного больше, чем для внеосевого направления. [c.505]

Течение, описываемое уравнениями (7.7.13), представляет собой предельный случай пространственных источника и стока. По аналогии с плоским случаем такое течение следует назвать пространственным диполем. Величину М назовем моментом диполя. Если пространственный диполь расположен в начале координат, то ф и г его на основании [c.179]

Из этих равенств следует, что уравнения линий тока пространственного диполя будут [c.179]

Существует множество теорий, касающихся причин возникновения обратимого тока абсорбции, например теория многослойного конденсатора. Кроме того, это явление объясняется также ориентацией постоянных диполей, смещением пространственных зарядов и т. д. Однако во всех случаях считают, что существует тесная связь с механизмом возникновения диэлектрических потерь. Известны следующие эмпирические формулы, характеризующие ток абсорбции [c.114]

Точно так же, как и в случае плоского обтекания круглого цилиндра, можно найти пространственное обтекание сферы, накладывая однородный поток, параллельный, например, оси Oz, со скоростью Ус на поток от диполя с моментом, ориентированным вдоль этой оси, но в сторону, противоположную набегающему потоку (рис. 131). Складывая функции тока (46) и (48), найдем функцию тока составного потока ) [c.363]

Для оценки влияния угла р на величину С использовался метод пространственных диполей [c.111]

Нелинейность в электродинамике появляется и по другой причине. Электрические и магнитные поля создают не только силы (квадратичные по полю) в проводниках, поляризующихся и намагничивающихся материалах (в пространственно неоднородных полях для последних двух случаев), но и моменты сил, которые, в частности, приводят к выстраиванию электрических и магнитных диполей вдоль приложенных электрического и магнитного полей соответственно, если такого упорядочивания не было ранее. Этот момент сил квадратично зависит от векторов электромагнитных полей. При макроскопическом описании сплошной среды наличие ненулевой плотности объемного момента сил проявляется в отсутствие симметрии тензора напряжений. Этим обстоятельством наряду с другими пренебрегают в классической линейной теории пьезоэлектричества, но оно очень важно при описании кристаллов сегнетоэлектрика и ферромагнетика. [c.13]

Но это еще не все в XIX столетии было обнаружено, что при действии электрического поля на заряженное тело, пространственно неоднородного электрического поля на поляризующееся тело и пространственно неоднородного магнитного поля на намагниченное тело в нем возникает плотность массовых сил. Кроме того, на электрический диполь, помещенный в электрическое поле (например, между обкладками конденсатора), и на магнитный диполь (стрелка компаса), находящийся в магнитном поле (между полюсами магнита или в магнитном поле Земли), действует момент сил, пока диполь не приобретает определенную ориентацию. Наконец, открытия в молекулярной физике и квантовой механике в XX столетии показывают, что некоторым материальным телам можно приписать плотность спина (внутренний момент импульса), который проявляется в макроскопически наблюдаемых эффектах. Поэтому естественно рассмотреть следующие общие уравнения, описывающие среды в электромагнитных полях, которые заменяют уравнения (2.4.20), (2.4.21), (2.4.24), (2.4.26) и (2.8.10) [c.158]

Пространственные размеры и смещение от равновесия каждого иона полагают столь малыми, что вклад в локальное поле в точке равновесия данного иона, вносимый любым ионом с равновесным положением 1, в точности определяется полем диполя с моментом е (с1) и (К -Ь д) -Ь р (К 4- с1). [c.165]

Какую поляризацию имеет нотиа, излучаемая диполем Нарисуйте пространственное распределение поля, излучаемого осциллируюш,им диполем. В каком направлении будет максимальное излучение и в каком его не будет вообще [c.453]

He MOtpH на дисперсию показателя преломления, можно добиться выполнения условия пространственной синфазности, если применить в качестве нелинейной среды анизотропные кристаллы. В анизотропной среде плоская волна с заданным направлением волнового вектора распадается на две волны, ортогонально поляризованные и распространяющиеся с различными, вообще говоря, фазовыми скоростями. Каждая линейно-поляризованная первичная волна индуцирует в среде совокупность диполей с характерным для данной волны пространственным распределением фаз. Вторичные волны, испускаемые этими диполями, в свою очередь разлагаются на ортогонально поляризованные волны с различными фазовыми скоростями, и удается так подобрать материал пластинки и направление распространения первичной волны, что для вторичных волн с одной из поляризаций выполняется условие пространственной синфазности. [c.842]

Смола имеет пространственный рост молекул. Этим объясняется ее термореактивность. Бакелитовая смола представляет собой полярный диэлектрик, диэлектрическая проницаемость и тангенс угла диэлектрических потерь которого в большей мере зависят от температуры и частоты. В стадии А это резко выражено, а в стадии С эта зависимость показана слабо, так как из-за плотности и жесткости молекулярной структуры диполи в интервале температур до 140° С мало подвижны. [c.98]

Пространственная x iyKTypa геомагнитного поля. МПЗ имеет пространств, распределение вокруг Земли, формируя совместно с солнечным ветром магнитосферу — многосвязную систему электрич. и маги, полей и потоков заряж. частиц. Магнитосфера не симметрична относительно дневной и ночной стороны маги, поле с дневной стороны сжато солнечным ветром до расстояния ЮЛз [Вз — радиус Земли) и имеет вытянутый хвоста с ночной стороны на многие млн. км. Линии магн. поля в магнитосфере делятся па замкнутые (= 3/ з), близкие к линиям магн. диполя, и открытые, уходящие в хвост магнитосферы. Замкнутые линии магн. поля Земли являются геомагнитной, ловушкой для заряж. частиц, образующих радиационные пояса Земли [c.81]

Молек-ула недиссоцнированной воды построена асимметрично и центры тяжести положительных и отрицательных зарядов не совпадают. Пространственное расположение составных частей молекулы воды таково, что на одном (водородном) конце или полюсе сосредоточен положительный заряд, а на другом (кислородном) - отрицательный. Такие молекулы называются полярными, и в электрическом поле они ведут себя как диполи. [c.19]

Рассмотрим предельный случай, когда q-> оо, /->0, причем ql — M = onst. В этом случае течение называется течением от пространственного диполя. Разложим выражение в квадратных [c.189]

Чистая вода диссоциирует слабо. Однако недиссоциированная молекула воды образует диполь, так как в ней катион водорода Н+ и анион кислорода О пространственно расположены под углом 110°. Ионы растворенной в воде соли или перешедшие в раствор ионы металла электростатически взаимодействуют с диполями воды. Это явление называется гидратацией (рис. 1.1). [c.11]

В молекулах, принадлежащих к достаточно Б лсокому классу симметрии (не ниже кубического, например молекула СС1 ,), пространственное распределение поляризуемости а представляется сферой и, очевидно, производная от а по нормальной координате также представляется сферой в случае полносимметричного колебания. Здесь электрический вектор возбуждающего света совпадает ло направлен ю с возбуждаемым диполем молекулы, и соответствующая линия в спектре комбинационного рассеяния окажется полностью поляр Зованной, что объясняется так м же образом, как и для рэлеевской линии. [c.761]

Когда показатели преломления на частотах со и 2со одинаковы, когерентная длина 4ог обращается в бесконечность. В этом случае на протяжении всего пути в нелинейной среде наблюдается переход энергии от исходной волны ко второй гармонике. Так происходит потому, что при n(2 u)=n( u), т. е. k2=2k, исходная волна, создающая нелинейную поляризованность среды на частоте 2со, и испускаемые средой на этой частоте вторичные волны распространяются с одинаковой фазовой скоростью и фазовые соотношения между ними всюду одинаковы. Вся нелинейная среда действует как объемная сфазированная решетка элементарных диполей с максимумом излучения в направлении распространения. Условие п(2со)=п(со) или e(2 u)=e( u) называется фазовым или пространственным синхронизмом исходной волны и ее второй гармоники. При его выполнении выражение (10.21) становится неопределенным. Чтобы раскрыть неопределенность при е(2со)=е(со), преобразуем в нем знаменатель e(2 u) —e( u)=n (2 u) —n ( u)=[n(2 u) + n( u)] [n(2 u) — [c.491]

Широкое применение цифровых электронных вычислительных машин сделало целесообразным применение к задачам обтекания метода интегральных уравнений. В последние годы получают развитие численные методы построения течеций идеальной несжимаемой жидкости с помош,ью распределенных особенностей (вихрей, источников-стоков, диполей). Одним из преимущ еств этих методов по сравнению с методами комплексного переменного является возможность их применения для построения не только плоских, но и пространственных течений. Эти методы опираются на хорошо разработанную в математике обш,ую теорию потенциала. В 1932 г. П. А. Вальтер и М. А. Лаврентьев, пользуясь указанной обш,ей теорией, получили интегральное уравнение относительно интенсивности распределения вихрей вдоль криволинейного контура и предложили метод последовательных приближений для его решения. В статье М. А. Лаврентьева, Я. И. Секерж-Зеньковича и В. М. Шепелева (1935) указанный способ применяется к построению обтекания бипланной системы, состояш,ей из двух бесконечно тонких искривленных дужек. Задача сводится к решению системы двух интегральных уравнений методом последовательных приближений и доказывается сходимость такого процесса. В последние годы развивались численные методы расчета произвольных систем тонких профилей. С. М. Белоцерковский (1965) использовал схему замены вихревого слоя (как стационарного, так и нестационарного) конечным числом дискретных вихрей, сведя задачу к решению системы алгебраических уравнений. В работах А. И. Смирнова (1951) и Г. А. Павловца (1966) используется схема непрерывного распределения вихрей и с помощью интерполяционных полиномов Мультхопа расчет также сводится к решению системы алгебраических уравнений. [c.88]

Молекулы недиссоциированной воды построены асимметрично. Прямые линии, соединяющие центры положительных (ионы водс рода) и отрицательных (ионы кислорода) зарядов, образуют угол 104,5 (рис. 1.2). Поэтому они являются диполями, т. е. имеют два противоположных по знаку заряда, центры которых не совпадают пространственное расположение составных частей молекулы таково, что на одном (водородном) конце или полюсе сосредоточен лоложительный, а на другом (кислородном) полюсе — отрицательный заряд. Такое строение молекул обусловливает, в частности, возможность образования межмолекуляриых, водородных связей, которые создают сложную структуру как жидкой воды, так и пара. [c.7]

Структура синтетических смол (полимеров) может состоять из линейных, разветвленных и сетчатых (пространственных) цепей молекул. Звенья цепи молекулы полимера могут быть нейтральные (аполярные) или представлять собой диполи с различной величиной дипольного момента. Полярность звеньев молекул полимера, а следовательно, и пластмассы оказывает большое влияние на изоляционные, механические и технологические свойства материала. Чем выше полярность звеньев молекулы, тем больше электростатические силы между звеньями соседних молекул. Из двух полимеров, имеющих одинаковый молекулярный вес, но различную полярность звеньев, полимер с большей полярностью имеет более высокую температуру перехода в вязкотекучее состояние, меньшую растворимость и худшую свариваемость. Аполярным молекулам свойственна наибольшая гибкость. [c.61]

Среди фундаментальных решений волнового уравнения, на основании свойств котррых было достигнуто понимание очень сложных источников звука, следующим по степени важности после точечного (монопольного) источника является диполь-пый источник. Акустический диполь, как будет показано в данном разделе, обладает некоторыми свойствами рассмотренного в разд. 1.4 пространственного точечного источника, которые даже более ярко выражены различие между дальним полем и ближним полем здесь более значительно и приводит к еще большей неэффективности диполя как генератора акустической энергии (оказывается, что в этой роли точечный пространственный источник, хотя и малоэффективный по сравнению с одномерными источниками, затмевает всех своих трехмерных соперников ). [c.39]

Оптическая анизотропия кубических кристаллов. Дипольные переходы. Во введении уже указывалось, что оптическая анизотропия кубических кристаллов ), рассмотренная теоретически в работах [10, 11], а также [5, 34], наблюдалась на опыте [12] (исследовался кристалл СнзО при низкой температуре в области квадрупольного перехода Х = 6125А). Оптическая анизотропия в кубических кристаллах может проявляться не только в области квадрупольных переходов, но также и в области дипольных переходов и вообще вдали от всяких переходов. При этом под диполь-ным переходом мы, как обычно, понимаем такой переход, на частоте которого диэлектрическая проницаемость без учета поглощения и пространственной дисперсии (для кубического кристалла речь идет о скаляре вц(и))) обращается в бесконечность. Из этого определения следует, что дипольным переходам всегда соответствуют отличные от нуля силы осциллятора (см., например, выражение (6.13)). Что же касается квадрупольных переходов, то на частоте этих переходов тензор диэлектрической проницаемости обращается в бесконечность только при учете пространственной дисперсии. В п. 4.2 уже было подчеркнуто, что разложения тензоров (ш, к) и ег. (ш, к) в ряд по к., вообще говоря, не являются разложениями по мультиполям. Поэтому при исследовании таких разложений характер перехода сказывается в первую очередь на частотной зависимости коэффициентов. Вдали от перехо- [c.194]

Здесь т — эффективная масса ту — коэффициент, учитывающий затухание колебаний, например, вследствие процессов излучения (Оо — резонансная угловая частота нормального колебания -Бд 1) — поле, действующее на диполь. Поскольку в оптическоь диапазоне частот размеры молекул много меньше длины волны, поле, действующее на диполь, можно считать пространственно однородным. Действующее поле. Бд в однородном диэлектрике отличается от среднего макроскопического поля в среде на величину 4я Р/3 и равно [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...