Синфазность

При совместном действии нормального Оа и касательного та напряжений (изгиб, кручение), изменяющихся синфазно. [c.16]

Рассмотрим форму колебаний основного тона и примем, что ко-.лебания всех масс синфазны. Закон движения для -й массы напишем в следующем виде [c.485]

Векторы и Я в бегущей плоской монохроматической волне колеблются синфазно , т. е. они одновременно и в одних н тех же точках пространства достигают максимального и минимального значения. [c.22]

Синфазность векторов и Я вытекает также нз системы (2.6), если е и II вещественны. [c.24]

Следовательно, (у, О и (у, t) одновременно и в одних и тех же точках пространства достигают максимального (или же минимального) значения, т. е. они не только в пространстве, но и во времени колеблются синфазно. [c.25]

Так как Е п Н изменяются синфазно, то очевидно, что значение плотности потока энергии колеблется с удвоенной частотой по сравнению с Е (или Н) и изменяется от значения S ,i = О до = [c.26]

Определение параметров и построение цепных контуров. Производят проектирование цепных передач с оптимальными параметрами, повышенной надежностью, долговечностью за счет высокой точности корректирующих поправок и синфазности движения цепных элементов [1,3]. [c.568]

Так как в свободной волне векторы Е и Н синфазны, т.е. одновременно и в одних и тех же точках пространства достигают максимального или минимального значения, то легко изобразить распространение линейно поляризованной волны на графике (рис. 1.5), избрав в качестве осей координат направления векторов Е (ось X) и Н (ось У) и направление распространения (ось Z). Совершенно аналогичная картина получается для зависимости от времени поля линейно поляризованной волны, наблюдаемой в определенной точке пространства. [c.30]

Это очень важное свойство станет более очевидным, когда будет введен вектор, характеризующий распространение энергии. Часто такую свободно распространяющуюся волну называют бегущей, чтобы отличить ее от стоячей волны (см. 2.1), где синфазность векторов Е и Н не имеет места. [c.31]

Если П2 > 1, то знаки Ею и Eqo будут различны. Это значит, что изменяется на п фаза вектора Ej по отношению к вектору Е, тогда как векторы Н и Hi колеблются на границе раздела двух таких диэлектриков синфазно. На рис. 2.2, иллюстрирующем возникновение стоячей волны, показан именно этот случай. [c.74]

Таким образом мы убеждаемся, что для стоячей электромагнитной волны во времени имеется сдвиг фаз Аф = я/2 между векторами Е и И, которые в свободной волне были синфазными. [c.77]

Нетрудно показать, что ( 20) и и ( оо) и всегда совпадают по знаку. Действительно, если О < ф + ф2 < V2, то sin (ф+ф2)>0. Вне зависимости от того, какой из углов (ф или срг) больше, os (ф—фг) положителен в пределах О <(ф — фг < л/2 и, следовательно, векторы ( 2)11 и Е всегда синфазны. Аналогичные рассуждения убеждают нас, что таким же образом ведут себя векторы (Е2)х и Е . [c.90]

Для того чтобы установить, когда (Ei)n и Ен синфазны, надо [c.90]

Если угол падения больше угла Брюстера (ф + ф2 > л/2), то компоненты (Ei),, и (Ei)j ведут себя по-разному фаза (Ei)j. по-прежнему (так же как и при малых углах падения) противоположна фазе падающей волны, а (Ei),, синфазна Ец. Следовательно, при угле Брюстера скачком изменяется разность фаз между (El) II и (Ei)j — при углах ф < фВр они были синфазны, а при больших углах колеблются в противофазе (рис. 2.14, в). Этот вывод из формул Френеля неоднократно проверялся на опыте, причем было замечено, что вблизи угла Брюстера изменение происходит не столь резко, как следовало бы из приве- [c.91]

В заключение кратко охарактеризуем фазовые соотношения между отраженной и падающей волнами для случая > 2 (Ф < Ф2). Для волны, в которой вектор Е колеблется в плоскости падения (Е /= О, Ej 0), анализируя соотношение (2.9), находим, что (El) II и Е синфазны при ф < фвр и противоположны по фазе при ф > фБр- Для волны, в которой Ej и Е перпендикулярны плоскости падения (Ej О, Ец = 0), во всех случаях (ф < фВр и Ф ФБр) векторы (Ei)j и Ех совпадают по фазе. [c.92]

Участки фотографий с повышенным значением освещенности отвечают, очевидно, тому, что волны, приходящие в них из различных точек матового стекла, оказываются, по случайным обстоятельствам, преимущественно синфазными. Наоборот, в участках с пониженной освещенностью происходит взаимное гашение волн, приходящих из разных точек матового стекла. Для того чтобы степень синфазности этих волн существенно изменилась, нужно сместиться в плоскости фотопленки на некоторое расстояние его среднее значение и будет определять размер области когерентности. Таким образом, среднее зерно есть область когерентности, и средний его размер есть размер области когерентности. Изменение размера зерен с изменением расстояния с1 между матовым стеклом и фотопленкой согласуется с расчетом, ибо размер области когерентности / ог пропорционален й. [c.110]

Аналогию между зонной пластинкой и линзой можно проследить более полно, если несколько видоизменить постановку вопроса. Будем считать, что величина f = Гт/тХ, характеризующая зонную пластинку и излучение, является заданной, и найдем значения а и Ь, для которых волны, проходящие через прозрачные кольца пластинки, оказываются синфазными. С помощью соотношения (34.1) получаем [c.157]

В отличие от линзы, зонная пластинка дает не одно, а много изображений источника. В самом деле, сместим точку наблюдения в такое положение чтобы в пределах каждого прозрачного кольца зонной пластинки укладывалась не одна, а три зоны Френеля. Действие двух из них будет взаимно скомпенсировано, и амплитуда колебаний в точке определяется лишь третьей зоной. Вместе с тем, волны, приходящие в 5 от нескомпенсированных зон всех колец пластинки, остаются синфазными, т. е. амплитуда колебаний в выбранной точке В также имеет повышенное значение. Разность фаз между волнами от нескомпенсированных зон соседних колец увеличивается в три раза (в сравнении с точкой В), [c.157]

Если среда вполне однородная, взаимное гашение будет иметь место для вторичных волн, испускаемых любой парой равновеликих объемов, расположенных на волновом фронте и отстоящих друг от друга на расстояние I. Этим доказывается сделанное утверждение, что в однородной среде свет будет распространяться только в первоначальном направлении и рассеяние света будет отсутствовать. Полное гашение вторичных волн происходит для любого угла 9, кроме 0 = 0, ибо в этом направлении распространения падающей волны все вторичные волны складываются синфазно и образуют проходящую волну. [c.576]

Таким образом, в данном случае амплитуда поля, излучаемого источником в целом, равна сумме амплитуд волн, исходящих от всех атомов. Условие, выражаемое равенством (222.4), называется условием пространственной синфазности ). [c.773]

Итак, если излучение атомов, составляющих макроскопический источник света, когерентно и, кроме того, выполняется условие пространственной синфазности, то излучение источника в целом сосредоточено в малом дифракционном угле и амплитуда вблизи оси пучка в N раз больше амплитуды волны, испускаемой отдельным атомом. Отмеченные особенности характерны для оптических квантовых генераторов, т. е. рассмотренная схема представляет собой модель квантового генератора. [c.774]

Естественно возникает вопрос, существует ли способ, с помощью которого можно добиться предполагавшейся выше синфазности излучения атомов, находящихся на макроскопических расстояниях друг от друга, и если можно, то в чем этот способ состоит [c.774]

Согласно (228.3) на длине L укладывается целое число полуволн, т. е. равенство (228.3) совпадает с условием максимума интенсивности в интерференционной картине, создаваемой в интерферометре Фабри-Перо. Такое совпадение неудивительно, поскольку условие цикличности для фазы означает синфазность волн, прошедших любое число циклов, а это же условие определяет и максимумы интерференционной картины (см. 30). [c.797]

Утверждения о существовании сверхкоротких импульсов и о строгой синфазности многих типов колебаний представляются, согласно изложенным соображениям, физически эквивалентными одно соответствует описанию явления на временном языке, другое — на спектральном. В связи с этим для обозначения режима генерации сверхкоротких импульсов используется термин излучение лазера с синхронизованными типами колебаний. [c.813]

Толщина СЛОЯ / ог. Для которого разность фаз ы) — называется длиной когерентности. Согласно (236.6), максимально возможная амплитуда второй гармоники при 2 = 4ог имеет такое же значение, как при выполнении условия пространственной синфазности - -и толщине пластинки, равной [c.841]

Эта зависимость изображена на рис. 167 (жирная кривая)., ЛюбЬе сочетание напряжений т и а, находящееся. между ограничивающей кривой Тпр-< пр и осями координат (например, точ1 а а), является безопасным. Коэффициент надежности для каждого сочетания можно определить, построив сеть кривых равной надежности с уменьщением значений -[-I и сг 1 пропорционально коэффициенту надежности п (тонкие кривые).. Диаграммы на рис. 167 составлены для симметричных знакопеременных циклов при синфазно изменяющихся напряжениях т и а. Закономерности, вытекающие из этих диаграмм, распространяют и на асимметричные циклы, а также на случаи асинфазного изменения т и а.. [c.287]

В случае симметричного цикла с соблюдением синхронности и синфазности напряжений условие прочности в амплитудах главных напряжений в соответствии с гипотезой наибольи]их касательных напряжений запишется так [c.600]

Оценку влияния концентрации напряжений при изгибе с кручением обычно осуществляют на основании соответствующих усталостных испытаний на машине, позволяющей создавать одновременное нагружение образца крутящими и изгибающими моментами при различном их соотношении. На рис. 564 представлены результаты экспериментов при синфазном изменении нормальных и касательных напряжений при симметричном цикле (o ik, t ik — пределы выносливости при симметричном цикле для образцов с концентрацией только при изгибе и только при кручении соответственно а<, , Га предельные амплитуды для образцов с концентрацией при одновременном действии изгиба и кручения). [c.603]

Приведенная формула применима не только в случае синфазного нзмеиеипя а и т, но и при таких циклах, когда максимумы а и т лостигаюгся не одновременно. [c.407]

Главные колебания соответствуют движению синфазно (т. е. оба заряда движутся в одну сторону, сохраняя постоянное расстояние) и противофазпо (т. е. оба заряда движутся в противоположные стороны, отклоняясь одинаково от своих положений равновесия в разные стороны). [c.473]

Синфазность колебаний jaeKTopoB Е н Н. Для доказательства синфазности векторов и Я в бегущей волне рассмотрим одномерную задачу, т. е. положим, что плоская волна распространяется вдоль оси у. Тогда согласно вышеизложет1ым свойствам электромагнитной волны векторы Ё и Н будут направлены, как показано на рис. 2.2, соответственно по осям, Z и X, т. е. [c.24]

Слои наносятся следующим образом. На стекло (рис. 5.15) наносят определенное число диэлектрических пленок с разными показателями преломления, но с одинаковой оптн1№ской толщиной, равной i/4, причем их наносят так, чтобы между двумя слоями с большим показателем преломления (например, сульфид цинка, для которого rii 2,3) находилась диэлектрическая пленка с малым показателем преломления Па (например, фторид лития с По 1,3). Легко убедиться, что в этом случае все отраженные волны будут синфазными и потому будут взаимно усиливаться. Характерным свойством такой высокоотражающей системы является тот факт, что она действует в довольно узкой спектральной области, причем чем больше коэффициент отражения, тем уже соответствующая область. Например, значения коэффициента отражения R 0,9, полученного с использованием семи слоев, добиваются в области шириной АХ — 5000 А. [c.108]

Если П1 > П2, то знаки Ею и Eqo совпадают. Следов 1тельно, реализуется тот случай, который был выбран (рис. 2.1) в качестве исходного на границе раздела двух диэлектриков векторы Е и Е] колеблются синфазно, а фазы векторов Н и Hi отличаются на п. [c.74]

Итак, будем считать, что Епад и Еотр находятся в противофазе на границе раздела тогда Н ад и Нотр должны быть синфазными. В этом случае [c.76]

Если ф + ф2 < л/2 (т.е. ф < Фвр), то (Ei),, и Е ц колеблются в лротивофазе. При ф + ф2 > п/2 (ср > ф р) обе компоненты напряженности электрического поля синфазны. Зависимость от угла падения разности фаз между падающей и отраженной волнами иллюстрируют полученные выводы (рис. 2.14, а). [c.91]

Нетрудно заметить, что в этом случае все отраженные волны синфазны и усиливают друг друга. Для некоторой области длин волн, близкой к /-0 (удовлетворяющей условию i/i = 2 2 0/4), мы получим максимумы, ширина которых тем меньше, чем больше число интерферирующих пучков. Так, например, если нанести семь слоев, то легко добиться коэффициента отражения fR = 90 /<1 в области шириной около 500А. Для получения Л 99% (такие коэффициенты отражения необходимы в лазерной технике) надо нанести 11—13 слоев. [c.220]

Пусть расстояние 5152 = 21, расстояние от 515а до экрана ОМ = == П, а расстояния от 51 и 8 до какой-либо точки экрана N — соответственно и Если 51 и 5а синфазны (ср = 0), то центральный максимум лежит на средней линии в точке М (51УИ — 5аЛ1 = 0). [c.74]

Рассмотрим сначала простейший случай голограммы плоской волны, когда опорная волна также плоская (ср. 58). В этих условиях слои почернения фотоэмульсии, отвечающие точкам синфазного сложения световых колебаний, располагаются параллельно биссектрисе угла между волновыми векторами ко и к опорной и предметной волн, причем расстояние между соседними слоями равно й = Я./281п /2б (см. упражнение 267). На рис. 11.13, а слои почернений условно обозначены сплошными линиями и изображены в сильно увеличенном масштабе. [c.262]

Из условия пространственной синфазности (222.4) видно, что фазы ф/ волн SJ должны изменяться в зависимости от положения излучающегося атома по такому же закону, по которому изменяется фаза в световой волне. Это означает, что агентом, фазирующим излучение атомов, должна быть световая же волна. Вместе с тем, в гл. XXXIII указывалось, что для микроскопического описания спектральных свойств теплового излучения А. Эйнштейн ввел представление о вынужденном испускании. Одно из основных свойств вынужденного испускания состоит в том, что волны, излучаемые атомом в этом процессе, имеет такую же частоту и такую же фазу, что и действующая на атом волна. Благодаря указанному свойству, как будет показано в 223, фазнровка излучения удаленных атомов может обеспечиваться вынужденным испусканием. [c.774]

Таким образом, разобранный пример позволяет следующим образом интерпретировать необходимость выполнения фазовых условий. Если условия (228.2) не выполняется, то вторичные волны, будучи одинаковыми по амплитуде, но не синфазными, полностью гасят друг друга. Только строгая синфазность бесконечного числа вторичных волн с равными амплитудами обеспечивает их сложение по амплитуде и отсутствие взаимного гащения. [c.798]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...