Момент диполя

Рассмотрев пару параллельных поверхностей с расположенными на этих поверхностях зарядами таким образом, что заряд элемента одной поверхности равен по абсолютной величине и противоположен по знаку заряду элемента другой поверхности (оба элемента вырезаются общими нормалями к обеим поверхностям), и устремляя расстояние между поверхностями к нулю при сохранении момента диполя, можем считать, что на предельной поверхности Sj непрерывно распределены диполи с плотностью Общий потенциал всех диполей равен [c.100]

При пропускании молекулярного пучка через магнитное поле магнитные диполи будут ориентироваться, и атомы с различной ориентацией магнитных диполей отклонятся неоднородным полем на разные углы. В результате иучок расщепится на несколько пучков, причем величина расщепления будет пропорциональна градиенту поля и величине магнитного момента диполя. Олы-ты Штерна — Герлаха были сделаны в 1921 г. с нейтральными [c.72]

Электрическая поляризация вещества, состоящего из полярных молекул, отличается от электрической поляризации вещества, состоящего из неполярных молекул. Молекулы, имеющие постоянные дипольные моменты, поляризуются полем не только вследствие индукции, т. е. появления наведенного дипольного момента, определяемого поляризуемостью, но и вследствие ориентации молекул полем. При отсутствии поля молекулы в результате теплового движения расположены хаотично (рис. 16.2, а) и поэтому векторная сумма всех моментов диполей в среднем близка к нулю. При наложении внешнего электрического поля на каждый диполь действуют силы, стремящиеся ориентировать его параллельно электрическому полю (рис. 16.2,6). В этом случае сумма всех дипольных моментов молекул уже не равна нулю и диэлектрик приобретает электрический момент. Такой тип поляризации называют ориентационной, или дипольной, поляризацией. [c.7]

Дипольная поляризация (нрк. ориентационная поляризация, релаксационная поляризация, тепловая поляризация) — электрическая поляризация, обусловленная преимущественной ориентацией электрических моментов диполей в одном направлении в диэлектрике. [c.104]

Поток, который получается в пределе, называется диполем, постоянная М, его характеризующая,— моментом диполя, а ось х (в данном случае) — осью диполя. Вычислим потенциал скоростей и функцию тока диполя. [c.110]

Электрический момент диполя р — векторная величина, равная произведению заряда Q диполя на его плечо I [c.14]

Кулон-метр равен электрическому моменту диполя, заряды которого, равные каждый 1 Кл, расположены на расстоянии 1 м один от другого. [c.14]

Поток электрического смещения Электрическое смещение Электрическая ёмкость Абсолютная диэлектрическая проницаемость Электрический момент диполя Плотность электрического тока Линейная плотность электрического тока Напряженность магнитного поля [c.27]

Постоянную м. в этих формулах называют моментом диполя, а ось X, на которой расположены исходные источник и сток, — осью диполя. [c.220]

Величину т называют моментом диполя, а прямую, соединяющую центры исходных источника и стока, — его осью. [c.277]

Причем Я о определяется через момент диполя q из соотношения [c.448]

Исключая при помощи (27.2) момент диполя из выражения (27.1), найдем выражение для функции тока (справедливое для г Го) [c.91]

Это течение называется течением от точечного диполя в пространстве, С называется моментом диполя, а направление 8 — его осью. Точка Хр, Уо, Хо, где расположен диполь, является особой точкой, в ней, как легко проверить, скорость бесконечна. Жидкость, если С >0, вытекает из этой точки по направлению 8 и втекает в ту же точку с противоположной стороны (рис. 67). [c.158]

Знак минус показывает, что если моменты диполей направлены в одну сторону, то между ними возникает сила притяжения, [c.228]

Электрический момент диполя. Из формулы для электрического момента диполя (7,4) [c.245]

Единицу момента диполя можно также определить как момент такого диполя, который в однородном электрическом поле с напряженностью, равной единице, будучи расположен перпендикулярно полю, испытывает механический момент, равный единице. Из формулы для механического момента, испытываемого диполем, [c.245]

Электрический момент диполя. Формула (7.4) [c.265]

Момент диполя электрический Рэ ЬТ1 [c.356]

Электрический момент диполя [c.397]

Момент диполя магнитный 225, 356, 391 --электрический 225, 245, 265, 356, 390 [c.425]

Приближенное выражение для величины сигнала может быть получено из интегрального рассмотрения общего сжатия диэлектрического слоя ири прохождении волны нагрузки. Сжатие диэлектрика уменьшает его толщину и, следовательно, увеличивает среднюю плотность диэлектрика и число диполей в единице объема (общее число диполей при сжатии не меняется). Если пренебречь изменением момента диполя при сжатии, можно пренебречь и изменением их суммарного момента при постоянной напряженности электрического ноля. Суммарный момент не зависит от конкретного распределения деформации но толщине диэлектрика. Следовательно, средняя по толщине величина коэффициента поляризации х меняется пропорционально толщине диэлектрического слоя [c.189]

Произведение ml = М называется магнитным моментом диполя. Приведенная формула имеет место и для всякого физического магнита, если под М понимать магнитный момент этого магпнтл, т. е. сумму моментов элементарных магнитных диполей, на которые можно мысленно разложить физический магнит. [c.178]

Следовательно, линия тока С = О состоит из оси х и этой окружности. Чтобы представить общий характер течения, следует построить другие линии тока (рис. 7.5). Если принять во внимание, что в идеальной жидкости условие, определяющее любую линию тока (и = 0), совпадает с условием на твердой границе, то можно окружность радиусом (линию тока) заменить твердой поверхностью, причем течение от этой операции не нарушится. Тогда, не учитывая течение внутри окружности, получим ее обтекание (точнее — обтекание круглого цилиндра) потенциальным потоком с постоянной скоростью Uo вдалеке от цилиндра (в бесконечности). Исключая из рассмотрения момент диполя М = 2nwo o. получаем окончательные выражения для функций U7, ф и ) потока, обтекающего круглый цилиндр [c.223]

Полагая моменты диполей нз цилиндрическом участке равными нулю (/П(,2 = = гпо1 = 0), получаем = 0,030. [c.539]

Величина момента диполя т определится из последнего равенства и будет равна т = 2nRlVo. [c.178]

Зависимость диэлектрической проницаемости неполярной жидкости от температуры (рис. 1-2) связана с уменьшением числа молекул в единице объема, как это пояснялось на стр. 19. По абсолютному значению ТКе неполярной жидкости приближается к температурному коэффициенту объемного расширения жидкости р. Следует помнить, что ТКе, и р отличаются знаком. Значение диэлектрической проницаемости неполярных жидкостей обычно не превыашет 2,5 (табл. 1-4). Поляризация жидкостей, содержащих дипольные молекулы, определяется одновременно электронной и дипольной поляризациями. Такие жидкости обладают тем большей диэлектрической проницаемостью, чем больше электрический момент диполей и число молекул в единице объема. [c.24]

Таким образом, в слабых Электрических полях поляризация диэлектрика пропорциональна напряженности электрического поля. При воздействии на среду гармонической электромагнитной волной Е = А QS (wt — Kz) поляризация диэлектрика изменяется во времени по закону р = ро os at с той же частотой, что и частота падающей электромагнитной волны. Изменение поляризации во времени определяется изменением электрического момента диполей, поэтому в диэлектрике возникает переизлученное поле той же частоты. [c.75]

Оценку величины М. п. можно получить, сравнивая результаты теоретич. расчётов с эксперим. данными. Для Fe (Тс 10 К), напр., X ss 5000 и Я ss 5 10 Э. Такие большие значения X и Н не могут быть объяснены электродинамич. взаимодействием носителей магн. моментов. Диполь-диполъное взаимодействие моментов даёт значение Я 10 Э, что соответствует Тс 10 К, Природа М. п. оставалась непонятой вплоть до создания квантовой механики, В. Гейзенберг (W. Heisenberg, 1928) предположил, что поле Н связано с обменной частью эл.-статич. взаимодействия электронов, зависящей от взаимной ориентации их спинов S [c.196]

К проявляющимся в этих веществах конкурирующим взаимодействиям, влияющим на установление разл. видов магн. упорядочения, относятся обменное взаимодействие и косвенное обменное взаимодействие ферро-п антиферромагн. характера зависящее от взаимной ориентации магн. моментов диполь-дипольное взаимодействие, осциллирующее РККИ-обменное взаимодействие. В регулярных кристаллич. структурах такие взаимодействия могут приводить к появлению сложной неколлинеарной магнитной атомной структуры (в т. ч. несоизмеримой). В нерегулярных твердотельных системах (аморфных веществах, неупорядоченных двух-или многокомпонентных сплавах и твёрдых растворах) благодаря конкуренции и хаотич. взаимному расположению магн. а примесных ионов (вызывающих иногда случайное изменение локальной оси маги, анизотропии) возникает фрустрация магн. моментов, приводящая к образованию состояния С. с. В этом случае для расчёта наблюдаемых физ, величин кроме обычного термодвнамич. усреднения по ансамблю систем е Гиббса распределением вероятности (обозначаемого <...)) необходимо дополнит, усреднение (обозначаемое чертой сверху) по всем возможным реализациям хаотич. расположения маги, моментов или набора взаимодействий между ними при этом в качестве ф-цНи распределения обычно выбирается комбинация дельтафункций или Гаусса распределение. Полное (но математически сложное) решение задачи усреднения по случайным конфигурациям для свободной энергии С. с, даёт т. н. метод реплик (от франц. replique — копия, образ). [c.634]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...