Диполь

Температурную зависимость восприимчивости парамагнитного вещества легко вычислить, предположив, что оно состоит из отдельных невзаимодействующих диполей и что первое возбужденное состояние достаточно далеко от основного. Такое вычисление приводит к закону Кюри, согласно которому [c.123]

II последующему их слиянию. Постепенно пузырьки газа достигают такой величины, что заметной становится действующая на них сила выталкивания (результирующая сил тяжести и Архимеда). Под действием этой силы большие газовые пузырьки движутся вверх. При этом благодаря диполь-дипольному или кулоновскому взаимодействию они захватывают мелкие пузырьки газа II еще больше увеличиваются в объеме. [c.159]

Будем предполагать, что наиболее вероятны двойные соударения пузырьков газа. Электрическое поле будем считать однородным II квазистационарным. При помещении дисперсной газожидкостной системы в такое поле пузырьки газа будут поляризоваться II взаимодействовать друг с другом (диполь-дипольное взаимодействие). Касаясь одного из заряженных электродов, пузырьки могут приобрести собственный заряд, что приводит к кулоновскому взаимодействию. [c.159]

Отметим, что, хотя в уравнении (4. 7. 1) интегрирование по размерам пузырьков ведется до бесконечности, из-за быстрого убывания константы коалесценции К (У, У) при У У . фактически учитывается коалесценция пузырьков с размерами меньше критического. Перемещение мелких пузырьков газа в жидкости происходит благодаря их тепловому (броуновскому) движению, а электрическое поле при этом только увеличивает вероятность коалесценции пузырьков в силу их диполь-дипольного взаимодействия. Поскольку такое взаимодействие является короткодействующим, электрическое поле не влияет на относительно большие перемещения пузырьков. Для больших пузырьков газа роль теплового движения сильно уменьшается, математически это отражается на быстром убывании К , У) при У, У оо. [c.162]

Скорость уб определим из равенства силы сопротивления и силы диполь-дипольного взаимодействия [c.170]

Для того чтобы найти явный вид функции распределения пузырьков газа по размерам (х, т), необходимо определить значение константы гравитационной коалесценции К У, V). Пусть большой пузырек газа с объемом V поднимается в жидкости со скоростью и. За счет диполь-дипольного (либо кулоновского) взаимодействия зтот пузырек может захватить малый газовый пузырек объемом У, поднимающийся в жидкости со скоростью и, Обычно константу гравитационной коалесценции записывают следующим образом [c.174]

Перейдем к определению коэффициента захвата Для этого необходимо решить уравнение движения пузырьков газа с учетом их диполь-дипольного взаимодействия. Без учета мультиполей уравнение для силы диполь-дипольного притяжения имеет вид (ср. с (4. 7. 45)) [c.174]

Выделение спиновых систем в качестве обособленных макроскопических объектов оказьшается возможным в силу следующих обстоятельств. В основе всего лежит тот факт, что электрон и многие атомные ядра, помимо того, что они являются носителями элементарных электрических зарядов, являются еще и элементарными магнитными диполями. Это значит, что их можно представлять в виде магнитных стрелок невообразимо малых размеров. [c.89]

Как и всякая магнитная стрелка, электрон и ядра взаимодействуют с магнитным полем Но специфика микромира такова, что ориентация этих элементарных магнитных диполей в магнитном поле не может быть произвольной. Например, магнитные диполи электрона, протона и многих других ядер могут быть направлены только либо по, либо против поля. У некоторых ядер, правда, возможных ориентаций может быть больше, но их всегда конечное число. Для простоты мы будем рассматривать слз чай двух возможных ориентаций. [c.90]

И, наконец, существенно, что влияние обычного теплового движения на ориентацию магнитных диполей электрона или ядер, точно так же, как и обратное влияние этой ориентации на тепловое движение часто бывает очень невелико. Тогда их можно рассматривать как не зависящие друг от друга. Таким путем мы и приходим к объекту, который называют спиновой системой. Она состоит из элементарных магнитных диполей, расположенных в фиксированных точках пространства. Спиновыми такие системы называют потому, что существование магнитного диполя у электронов или ядер тесно связано с существованием у них собственного механического момента импульса, который называют спином. [c.90]

Схематически такая ситуация и изображена на рис.4.4, на котором показаны два уровня энергии и размещенные на них диполи. На нижнем уровне диполи ориентированы по направлению магнитного поля Д а на верхнем —в противоположном направлении. Различные микросостояния, соответствующие этой картинке, отличаются тем, какие 1из N частиц имеют большую энергию. Число этих микросостояний равно, очевидно, числу способов, каким можно выбрать I каких-то частиц из полного их числа N [c.91]

Но как измерить температуру спиновой системы, если ее нельзя приводить в контакт ни с каким термометром В этом случае в качестве термометрического вещества используют саму спиновую систему, подобно тому, как для этой цели используют идеальный газ в газовых термометрах. Только вместо давления теперь измеряют вклад в суммарную намагниченность вещества, связанный со спиновой системой. Этот вклад пропорционален разнице между числами магнитных диполей, N-1 и /, повернутых, соответственно, по и против поля. Из формулы (4.25) следует, что он определяется температурой и может быть использован поэтому для ее измерения. [c.94]

Выражение (2-68) связывает между собой вторые производные по перемещениям обоих ионов диполя. Подставляя в (2-68) значения вторых производных из (2-67), получаем после приведения подобных членов [c.60]

Выражение (2-85) определяет энергию, излучаемую одним диполем на частоте то. С корпускулярной точки зрения излучение, заполняющее полость, можно представить в виде фотонного газа. Если энергию одного фотона умножить на число фотонов, находящихся в данном квантовом состоянии, то это будет не что иное, как энергия излучения, приходящаяся на данную частоту [c.63]

Излучение линейного гармонического осциллятора. Рассмотрим излучение атома на основе модели линейного гармонического осциллятора. Нейтральный атом можно рассматривать как совокупность гармонических осцилляторов (колеблющихся диполей). Такое уподобление связано с тем, что излучение изолированного атома эквивалентно излучению совокупности гармонических осцилляторов. [c.29]

Как известно из курса электричества, колеблющийся диполь является источником сферической электромагнитной волны, векторы напряженности которой на больших расстояниях от источника , в так называемый волновой зоне, равны по величине и взаимно перпендикулярны. В этом легко можно убедиться , если воспользоваться сферической системой координат. Положим, что радиус-вектор R, проведенный из точки О в точку наблюдения М, составляет угол О с направлением дипольного момента р (рис. 2.5). Решая волновое уравнение для волновой зоны, можно получить следующие выражения для (t) и Н (t) [c.30]

При 0 = О, т. е. вдоль диполя, Я = = О, следовательно, S — О, т. е. диполь не излучает электромагнитной энергии в направлении своей оси. [c.31]

При 0 = я/2 Е = макс. следовательно, 5 = т. е. максимальное излучение происходит по направлению, перпендикулярному оси диполя. [c.31]

Еще раз отметим, что излучение исходит из центра диполя, т. е. вектор S направлен по единичному вектору Rq. Формула (2.35) определяет мгновенное значение потока электромагнитной энергии, излучаемой по направлению 0. Диаграмма зависимости S от по- [c.31]

Некоторые особенности эффекта Керра в жидкости. Следует остановиться на особенности эффекта Керра в жидкостях. При включении внешнего электрического поля искусственная анизотропия жидкости не исчезает мгновенно. Требуется определенное время, так называемое время релаксации, зависящее от структуры данной жидкосги, для того, чтобы анизотропная жидкость снова перешла б изотропное состояние, т. е. повернутые диполи под [c.291]

Гидратация ионов играет большую роль в процессах коррозии, так как при соприкосновении металлической поверхности с раствором элсктролига возможно взаимодействие между электрически заряженными частицами раствора и иои-атомами металла, которое может привести к переходу последних в раствор в виде гидратировагшых ионов. Кроме диполей воды, ион может быть окружен и оболочкой из других диполей. В общем случае это явление носит название солтжатации. [c.13]

В качестве примера рассмотрим явления, наблюдающиеся при погружении цинка в чистую воду. В результате действия молекул воды, являющихся диполями, ионы цинка иа поверхности металла гидратируются и некоторое количество их переходит в слой воды, соприкасающийся с поверхностью металла. С увеличением числа ионов цинка, перешедщих в раствор, число осво-бодивщихся электронов на поверхности металла увеличивается. Повышение заряда на металле усиливает электростатическое [c.16]

Мп(ЫН4)2(В04)2бН20, могут примсняться при более высоких температурах, чем ЦМН, поскольку первое возбужденное состояние для них соответствует очень высоким температурам. Ниже температуры перехода 164 К кубическая решетка ХМК перестраивается в орторомбическую. Магнитные свойства ХМК достаточно хорошо известны [34] в связи с простотой основного состояния, а ионы в узлах решетки расположены на относительно больших расстояниях, так что диполь-дипольное взаимодействие становится незначительным. Дюрье [23] для ХМК нашел значения 6 = 0,00279 К , 0=12 мК и показал, что при температурах выше 1 К членами вида 1/Р и более высоких порядков можно пренебречь. Таким образом, соль ХМК с успехом может применяться в магнитной термометрии для области температур выше 0,3 К. Теория магнитного состояния для МАС изучена значительно хуже ввиду гораздо более трудного для описания основного состояния, чем у ХМК. Пока не получено достаточно точных численных значении для 0 и б, каждое из которых определяется экспериментально для конкретного образца. Тем не менее поведение индивидуальных образцов МАС довольно точно описывается уравнением (3.88) [c.126]

V 1 APjA j )j , no порядку совпадающего с величиной Tj . Вторая неточность состоит в том, что изменение импульса жидкости из-за ухода из выделенного объема V одной сферической дисперсной частицы подсчитывалось в [25] как изменение импульса из-за перемещения центра соответствующего диполя в безграничной жидкости. Это неверно, ибо возмущение A j (v), инициируемое рассматриваемой v-й частицей в смеси, содержащей много таких [c.153]

Если пузырьки газа являются незаряженными, то благодаря поляризующему эффекту внешнего электрического поля они начинают взаимодействовать друг с другом (диполь-дипольное ваа-имодействие). Энергия такого взаимодействия равна [11] [c.167]

Эффективность столкновений множества капель была также определена Линбладом с Семонином [491]. Для поля потока около сферы, рассчитанного Праудманом и Пирсоном [618], которые объединили решения Стокса и Озеена в предположении, что потенциальное поле напряженностью Е за пределами сфер однородно, они решили задачу взаимодействия двух капель радиусами и аг, образующих диполь с моментом р = а Е, ориентированным в направлении приложенного поля. Таким образом, [c.478]

Силы и моменты, действующие на твердую частицу, обусловлены результирующим зарядом, эпектрическим диполем (постоянным или наведенным диполем в зависимости от материала) в электрическом поле, возникающим благодаря заряженным частицам и внешнему полю, и магнитным диполем в магнитном поле. Пренебрегая влиянием магнитных диполей, определим силу действующую на твердую частицу [c.480]

Дальше нужно сказать, что в большинстве соединений молекулы содержат четное число электронов и их магнитные диполи всегда ориентированы взаимно антипараллельно. В этом случае они как бы привязаны друг к другу и никак не реагируют на внешнее магнитное поле. Но существуют и такие соединения — их называют парамагнитными,—ъ атомах или молекулах которых число электронов нечетно, так что один электронный диполь остается нескомпенсированным. В магнитном поле у таких атомов или молекул, помимо возможности двигаться, колебаться или вращаться, возникает еще одна возможность изменять свое состояние иметь свой магнитный диполь направленным либо по, либо против поля. В первом слзгчае их потенциальная энергия будет чуть меньще, а во втором —чуть больще, и мы обозначим разницу между ними через А. [c.90]

Точно такие же дополнительные степени свободы появляются в магнитном поле у атомов или молекул, содержащих в своем составе ядра с отличным от нуля магнитным диполем. Магнитный диполь протона, например, тоже может быть ориентирован либо по, либо против поля, и в первом случае его потенциальная энергия будет чуть меньше, а во втором —чуть больще. [c.90]

Каждая частица такой системы — элементарный магнитный диполь — может находиться только в двух состояниях, и если энергию нижнего мы примем за нуль, энергия верхнего будет равна Д. Движение частицы состоит при этом в перескоках из одного состояния в другое в общем смысле движение как раз и заключается в изменении состояния. Микроскопическое же состояние всей системы можно описать, )жазав, в каком из этих дв)ос возможных состояний находится каждая частица. [c.91]

Сложное Движение частиц, образующих твердое Тело, можно в определенном приближении разложить на сумму нормальных колебаний, каждое из которых обычно характеризует собой волну, расгфостраняющуюся в системе. С этой точки зрения система 1предста1вляет собой совокупность гармонических осцилляторов, причем каждому нормальному колебанию соответствует свой собственный осциллятор. Такого рода колеблющиеся осцилляторы можно рассматривать как квантовую систему диполей, возбуждающих элементарные порции энергии — фононы. [c.42]

Энергия фотона при Ч астоте у равна hv, при частоте Уо—hvo Обозначим величину этой энергии через о-С другой стороны, мы установили, что энергия, излучаемая одним диполем, по выражению (2-85) на частоте Уо равна 1. Нетрудно видеть, что отношение 1/уо будет отличным от отношения о/уо- Отношение Ео1ха = к, т. е. постоянной Планка, а Ефуо равно g причем gпостулатов Планка при выводе им законов черного излучения. [c.63]

При 0 = onst получим = 1/R. Следовательно, излучаемая осциллятором волна является сферической. На основании третьего вывода можно обосновать выбор волновой зоны. Как известно, поле статического диполя уменьшается при удалении от его центра согласно закону /R , т. е, (.тат 1/ в отличие от Е 1/ . Следовательно, именно в области волновой зоны можно избавиться от влияния стап т. е. можно его не учитывать. [c.31]

Если считать размеры молекул (диполя) исчезающе малыми по сравнению с длиной волны падающего света, то можно ограничиться рассмотрением дииольного рассеяния, согласно которому электрическое 1юле световой волны, получаемой диполем в точке, находящейся на расстоянии г от диполя, значительно превышающем его размеры, равно [c.312]

Деполяризация рассеянного света. Иной результат получается в том случае, когда молекула рассеивающей среды анизотропная. Если в первом случае было безразлично, как орнеитирована молекула по отношению к направлению электрического вектора падающего света, то во втором случае оно имеет существенное значение. В зависимости от ориентации молекулы по отношению к возбуждающему полю направление индуцированного колеблющегося диполя может совпадать с направлением электрического поля света (возбуждающего поля). В качестве примера рассмотрим предельный случай — полную анизотропию, т. е. модели так называемой жесткой налочки где поляризуемость во всех направлениях, кроме одного, совпадающего с осью палочки , равна нулю (а = а, [c.316]

Пусть на такую молекулу, поляризуемость котолой отлична от нуля, только вдоль АВ (рис. 13.5) падает линейно-поляризованный свет, причем так, что электрический вектор падающего света, колеблющийся вдоль оси Z, составляет некоторый угол -ф с осью молекулы АВ. Положим, что АВ расположена в плоскости XZ. Из-за полной анизотропии молекулы возбуждение диполя под действием светового поля возможно только вдоль АВ, другими словами, вынужденное колебание будет вызываться вектором — составляющей вектора Ё вдоль АВ. Ввиду того что составляет отличный от 90" угол с направлениями ОХ и 0Z, вдоль оси (под углом 90° к первоначальному направлению падения света) распространяются световые волны с колебаниями электрического вектора как вдоль оси Z, так и вдоль оси X, т. е. происходит деполяризация рассеяшюго под углом 90° света. Линейная поляризация рассеянного света имела бы место, если бы рассеянный свет был обусловлен только колебанием электрического вектора вдоль оси 2, т. е. Ф О, Е- у. = 0. Поэтому в качестве количественной характеристики степени деполяризации удобно пользоваться отношением интенсивности рассеянного света /(. с колебанием электрического вектора вдоль оси X к интенсивности рассеянного света с колебанием электрического вектора [c.316]

Гидродинамика многофазных систем (1971) -- [ c.478 ]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.262 ]

Прикладная газовая динамика. Ч.1 (1991) -- [ c.110 ]

Техническая гидромеханика (1987) -- [ c.219 ]

Техническая гидромеханика 1978 (1978) -- [ c.236 ]

Краткий курс технической гидромеханики (1961) -- [ c.88 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.508 , c.512 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.671 , c.676 ]

Гидрогазодинамика Учебное пособие для вузов (1984) -- [ c.26 ]

Коррозия и защита от коррозии (2002) -- [ c.68 , c.69 ]

Механика сплошных сред (2000) -- [ c.298 ]

Лекции по гидроаэромеханике (1978) -- [ c.138 , c.189 ]

Гидродинамика (1947) -- [ c.78 ]

Теоретическая гидродинамика (1964) -- [ c.150 , c.200 , c.214 , c.215 , c.434 ]

Гидроаэромеханика (2000) -- [ c.95 ]

Гидро- и аэромеханика Том 1 Равновесие движение жидкостей без трения (1933) -- [ c.70 ]

Теория элементов пневмоники (1969) -- [ c.434 , c.477 ]

Курс теоретической механики Часть2 Изд3 (1966) -- [ c.291 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.0 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.2 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.58 , c.207 , c.363 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.418 , c.487 ]

Основы оптики Изд.2 (1973) -- [ c.90 , c.94 , c.540 , c.542 ]

Механика электромагнитных сплошных сред (1991) -- [ c.25 ]

Прикладная нелинейная оптика (1976) -- [ c.17 , c.47 ]

Акустика слоистых сред (1989) -- [ c.328 , c.340 , c.508 , c.512 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...