Поляризованность нелинейная

Здесь 6 — время запаздывания при срабатывании реле, реверсивного устройства и дифференциаторов А — порог нечувствительности, связанный с особенностями характеристики реле. Нелинейная функция Ф [й, ф] реализуется при помощи двух поляризованных реле, соединенных в схему, показанную на рис. 4.18. В самом деле, пусть входному значению й = -f 1 соответствует знак (+) на клемме / и знак (—) на клемме 2. При этом якорь реле / притянется к клемме 5 и замкнет цепь 3, 5, 4, на вход которой подается [c.94]

В основе теоретического рассмотрения нелинейных явлений, возникающих при распространении света в среде, лежит зависимость поляризованности среды Р от напряженности электрического поля Е световой волны. [c.298]

Таким образом, в формуле (36.8) содержатся три члена. Первый член представляет собой волну поляризован-ности, колеблющуюся на частоте падающей волны. Второй член не зависит от времени. С ним связано так называемое оптическое детектирование, т. е. возникновение в нелинейной среде постоянной поляризованности при прохождении через нее мощной световой волны. Это явление аналогично выпрямлению синусоидального электрического тока. Схема опыта, в котором обнаруживается оптическое детектирование, показана на рис. 36.1. Лазерное излучение / большой интенсивности падает на кристалл кварца 3, помещенный между обкладками конденсатора 2. Световой поток подается отдельными импульсами длительностью т. Вследствие детектирования световой импульс лазера возбуждает импульс электрического тока в цепи конденсатора с той же длительностью т, который и наблюдается на экране осциллографа 4. [c.301]

При удовлетворении условий (36.10) обе волны— волны поляризованности с частотами со и 2ы — обладают одной и той же фазой в любой точке пространства, поэтому (36.10) называют условием волнового синхронизма. Равенства (36.10) соответствуют, очевидно, максимальной интенсивности второй гармоники, генерируемой в данной нелинейной среде при заданной мощности исходного излучения. [c.302]

Уравнения состояния для поляризованной пьезокерамики могут быть получены из нелинейных уравнений электрострикции [233] при линеаризации последних в предположении, что напряженность внешнего электрического поля значительно меньше поля предварительной поляризации. Для пьезокерамики, поляризованной в направлении оси хз, уравнения состояния, записанные с использованием матричных обозначений, имеют вид ) [c.237]

Характеристику трения при несовершенной упругости целесообразнее всего получить с помощью нелинейных блоков, входящих в комплект машины, причем кривые, соответствующие положительным и отрицательным значениям относительной скорости ф = ф — ф , набираются каждая на своем функциональном блоке. Эти блоки допускают аппроксимацию кривой одиннадцатью прямолинейными отрезками, что в данном случае обеспечивает необходимую точность приближения. Выходы обоих нелинейных блоков (рис. 6, 6) подаются на контакты поляризованного реле, якорь которого соединяется с соответствующим входом сумматора. [c.181]

Подача на сумматор значений того или иного участка характеристики обеспечивается блоком сравнения, собранным на обычном усилителе с пороговыми диодными элементами в обратной связи, и обмоткой поляризованного реле на его выходе (рис. 6, г). В отличие от описанного выше устройства сравнения, устройство, имеющееся в комплекте машины, обладает меньшим быстродействием и поэтому осуществляет переключение выходов функциональных блоков с запаздыванием. Если к тому же учесть, что входящее в состав этого устройства реле (типа РКН) имеет неодинаковое время срабатывания и отпускания, то окажется, что требуемая нелинейная зависимость (в виде машинной переменной) будет подаваться на сумматор с недопустимым искажением. [c.182]

Гибридные лазеры на растворах красителей. Важным классом гибридных лазеров с обращающими зеркалами стали непрерывные лазеры на красителях [9]. С этой работы мы и начнем их рассмотрение. Динамические решетки записывались в парах натрия — среде с резонансной нелинейностью (п. 2.3.4). Накачка производилась двумя встречными пучками линейно поляризованного излучения непрерывного перестраиваемого лазера 1 на родамине-6С, которые линзой JIi с фокусным расстоянием F = I м фокусировались в ячейку с парами натрия длиной 1 см при давлении 10 мм рт.ст. (рис. 6.3). Лазер 2 — аргоновый лазер. Высокое значение Лрс 150 % достигалось только вблизи одной из шести линий сверхтонкой структуры >2-линии (X = 589,0 нм) - при одночастотной генерации лазера накачки мощностью 1,2 Вт. Основу гибридного лазера составлял струйный лазер на красителях 3 с независимым Аг-лазером накачки 4. Резонатор с обращающим зеркалом длиной L = 190 см бьш образован резонатором лазера на красителях, у которого выходное зеркало бьшо заменено поворотным зеркалом З3 с R = 98 % и обращающим зеркалом на парах Na. Линза Л , в резонаторе с F = 25 см согласовывала малые области [c.195]

На рис. 8.11 приведены результаты измерения т] на образцах модулятора, имеющего ориентацию кристаллической пластины (110) [8.40]. На передний электрод подавался положительный потенциал. Экспериментальные данные хорошо согласуются с расчетами. При изменении направления плоскости поляризации считывающего света кривая т] (v) поворачивается, как и в случае модулятора с пластиной среза (111), но при этом углы поворота плоскости поляризации и зависимости т] (7) связаны нелинейно в соответствии с (7.22). Кроме того, при повороте изменяется максимальное значение т] (К). Абсолютный максимум ц наблюдается, когда вектор решетки направлен вдоль оси типа (ПО), а считывающий свет поляризован ортогонально к этому направлению. При такой ориентации теоретическое значение в 1.5 раза больше, чем максимальная дифракционная эффективность модулятора со срезом (111). Подобное соотношение с точностью до экспериментальных погрешностей и наблюдалось на опыте. [c.175]

При этом температурное изменение спонтанной поляризованности оказывается нелинейным [76]. [c.171]

Описывается связь между поляризованностью и напряженностью электрического поля волны с учетом нелинейных членов. [c.328]

Какие физические факторы приводят к возникновению нелинейной поляризованности [c.329]

Условие пространственного синхронизма. Запишем в явном виде волны поляризованности, порожденные квадратичной нелинейностью поляризованности. Если имеются две первичные электромагнитные волны с частотами oi и сог [c.332]

Волны нелинейной поляризованности. Нелинейная квадратичная поляризованпость содержит [c.332]

Это равенство совпадает с условием пространственного синхронизма (56.23). Но отсюда сразу не следует, что можно повторить без изменения все рассуждения, приведшие к формуле (56.23), и утверждать возможность генерации второй гармоники необыкновенной волны. Дело в том, что поляризованности обыкновенной и необыкновенной волн взаимно перпендикулярны и поэтому волна поляризованности, связанная с обыкног венной волной, не может взаимодействовать с необкновенной волной, и наоборот. Если это так, то нельзя повторять рассуждения, приведшие к условию (56.23), и утверждать, что (56.35) является условием пространственного синхронизма для генерации удвоишой частоты необыкновенной волны. Однако такое утверждение справедливо лишь для линейной поляризованности. Нелинейность делает зависимыми между собой поляризован ности, связанные с обыкновенной и необыкновенной волнами. Благодаря этому все рассуждения, приведшие к формуле (56.23), справедливы для обыкновенной и необыкновенной волн и приводят к соотношению (56.35) как условик пространственного [c.335]

He MOtpH на дисперсию показателя преломления, можно добиться выполнения условия пространственной синфазности, если применить в качестве нелинейной среды анизотропные кристаллы. В анизотропной среде плоская волна с заданным направлением волнового вектора распадается на две волны, ортогонально поляризованные и распространяющиеся с различными, вообще говоря, фазовыми скоростями. Каждая линейно-поляризованная первичная волна индуцирует в среде совокупность диполей с характерным для данной волны пространственным распределением фаз. Вторичные волны, испускаемые этими диполями, в свою очередь разлагаются на ортогонально поляризованные волны с различными фазовыми скоростями, и удается так подобрать материал пластинки и направление распространения первичной волны, что для вторичных волн с одной из поляризаций выполняется условие пространственной синфазности. [c.842]

Будучи откликом на внешнее поле, поляризованность Р, естественно, должна быть функцией Е. И хотя в пределе слабых полей Р линейно зависит от Е, в общем случае она является нелинейной функцией Е. Здесь предполагается, что поляризация имеет электродипольное происхождение. В более общем случае вместо Р следует ввести обобщенную поляризованность, которая включает в себя не только Р, но и все другие мультипольные вклады. [c.299]

Рассмотрим те нелинейно-оптические явления, в возникновении которых заметную роль играет кубический член в разложении поляризованности (36.5). Предположим, что условие волнового синхронизма для генерации гармоник не выполняется, поэтому его можно не учитывать, т. е. в (36.5) член с а можно опустить. Тогда поля-ризованность может быть записана следующим образом [c.308]

Спонтанная поляризация — это поляризация диэлектрика, возникающая при отсутствии внешнего электрического поля. Поляризация нелинейно зависит от напряженности электрического поля и характеризуется явно выраженным, большим максимумом при некоторой определенной температуре. Характерна для диэлектриков кристаллических структур, имеющих области (домены) с легко поляризующимися и длительно сохраняющими поляризованность кристаллическими системами, находящимися в большой зависимости от температуры вплоть до точки Кюри, при которой отмечается наивысшее поляризованное состояние и соответствуютцая ему максимальная диэлектрическая проницаемость. При более высокой температуре происходит структурное изменение в доменах и диэлектрическая проницаемость резко сни-лшется, а спонтанная поляризация исчезает. Эта поляризация имеет замедленный, характер, при высоких частотах не происходит, имеет диэлектрический гистерезис и характерна для сегнетоэлектрнков (ти-танаты бария, кальция, стронция). [c.9]

Другого типа светоиндуцнрованное намагничивание прозрачной среды наблюдается при воздействии на неё мощного циркулярно поляризованного излучения. Тер-модинамич. рассмотрение этого эффекта показывает, что намагниченность среды создаётся вращающимся переменным электрич. полем, дeй твy№п им подобно эфф. магн. полю знак намагниченности определяется знаком циркулярной поляризации света. В иск-ром смысле этот эффект обратси эффекту вращения плоскости поляризации в магн. поле и поэтому его паз. о б-ратным эффектом Фарадея. Он наблюдается лишь при амплитудах эл.-магн. поля, при к-рых заметна роль нелинейной поляризуемости среды. Экспериментально этот эффект наблюдался в кристаллах с примесными парамагнитными центрами, а также в парах металлов. [c.703]

Поляризационная О. б. Распространение интенсивного излучения в среде сопровождается изменением его поляризации. Это происходит даже при распространении вдоль оптич. оси, когда для излучения малой интенсивности поляризация не меняется в отсутствие гиротро-пии. Для распространяющегося вдоль оптич. оси вм-сокоинтенсивного излучения, поляризованного, напр., в плоскости симметрии, часто возникает поляризац. неустойчивость малые поперечные добавки к вектору Б усиливаются по мере распространения излучения. Такая неустойчивость появляется, в частности, в прозрачной изотропной среде с кубич. нелинейностью, где нелинейная поляризация имеет вид [c.429]

Поляризов. свет служит не только как зонд оптич. анизотропии среды, но и как возмущение, инициирующее анизотропию. Большивство такого рода эффектов относится к нелинейной оптике. Вне зависимости от механизма эффекта характер оптически индуцируемой анизотропии определяется типом П. с. Так, циркуляр-во поляризованный свет способен инициировать в среде циркулярную анизотропию и, в частности, вызвать появление аксиального вектора намагниченности (см., напр., Оптическая ориентация), а линейно поляризованный свет индуцирует линейную анизотропию (выстраивание, оптический Керра эффект), [c.67]

Области, в которых поляризованные заряженные частицы образуют диполи одинаковой ориентации, называются доменами. Если на сегнетозлектрик начнет действовать внешнее электрическое поле, домены начнут постепенно ориентироваться в направлении действия поля. В первый момент, когда внешнее поле еще не в состоянии повлиять на переориентацию противоположно направленных доменов, изменение поляризации будет протекать линейно, как у обычного диэлектрика (на рис. 49 —по участку прямой ОА). При возрастании напряженности электрического поля начнут переориентироваться в положительном направлении домены, направленные в противоположную сторону. Возрастание поляризации будет протекать по нелинейному закону, все время увеличивая эффект поляризации (участок ЛВ). [c.194]

В активированных кристаллах ниобата и танталата лития проявляется кроме того особого рода нелинейность, определяема недиаго альными компонентами тензора фотогальванического эффекта fiisi = Ргзг- Она связывает ортогонально поляризованные волны (обыкновенную и необыкновенную), сходящиеся в плоскости, приблизительно перпендикулярной оптической оси. [c.49]

В связи с тем что после достижения порога в резонаторе появляются дополнительные (генерационные) пучки, величина /о сама является функ цией интенсивности генерационных волн, а следовательно, и функцией Г/ Экспериментально генерация при векторном четырехпучковом взаимо действии на фотогальванической нелинейности была осуществлена в кри сталлах ниобата лития, легированных железом [64, 65]. В первом экспери менте для обеспечения обратной связи использовалось френелевское отра жение от плоских торцов образца, параллельных с точностью до одной угловой минуты (коэффициент отражения Ri = Rz =16%). На образец направлялся линейно поляризованный сфокусированный пучок излучения лазера на аргоне либо гелий-кадмиевого лазера, возбуждавший обыкновенную волну в кристалле. Если угол между осью резонатора и пучком [c.165]

Электрическое воздействие на диэлектрик приводит к ряду обратимых и необратимых физических явлений — не только электрических, но также механических и тепловых (см. табл. 1.1). Из электрических откликов отметим в первую очередь поляризацию, вследствие которой диэлектрик приобретает удельный электрический момент, называемый таюке поляризованностью Р . В первом приближении поляризованность пропорциональна полю Р = = ео%птЕт, где 60 = 8,854-10 2 ф/м — электрическая постоянная %пт-—тензор диэлектрической восприимчивости. Явление поляризации относится к обратимым — после выключения поля в диэлектрике обычно восстанавливается неполяризованное состояние. В сильных электрических полях пропорциональность Р и Е нарушается (рис. 1.7а) вследствие диэлектрической нелинейности, которая может быть учтена зависимостью %пт = %пт(Ет) [c.19]

Применяя теорию Ландау (см. 4.1), можно получить закон Кюри — Вейса для температурного изменения е, описать температурную зависимость Рс, объяснить петлю диэлектрического гистерезиса и другие нелинейные свойства сегнетоэлектриков. В деталях термодинамическая теория сегнетоэлектриков была разработана Гинзбургом [3] и Девонширом [4]. В разложениях термодинамического потенциала (4.5) и (4.6) в случае сегнетоэлектриче-ского ФП естественно считать параметром порядка поляризован-иость. В самом деле, выше точки Кюри Р = 0 (т] = 0), ниже Гк, где [c.102]

Наиболее интересным образом спонтанная поляризация проявляется в сегнетоэлектриках — веществах, где Рс может изменять направление под действием электрического поля. Поэтому сегне-тоэлектрики можно определить как подкласс пироэлектриков, в которых спонтанно поляризованное состояние является лабильным (податливым) и существенно изменяется под действием электрического поля, температуры, давления (рис. 6.7) и других факторов. При переполяризации электрическое поле, практически не изменяя модуля Рс. меняет ее направление (см. рис. 6.7,а). Повышение температуры выше критической приводит к исчезновению Рс (см. рис. 6.7,6). В линейных пироэлектриках воздействие Е, Т или р также изменяет Рс, но в существенно меньшей степени Рс обращается в нуль только при плавлении полярного кристалла. Поэтому сегнетоэлектрики можно называть нелинейными пироэлектриками, а также пироэлектриками, разбивающимися на домены [77, 80—84]. [c.176]

Выше речь шла о волнах в сплошной среде. В ограниченных твердых телах могут распространяться волны других типов. Например, волны в стержнях, волны на свободной границе твердых тел (рэлеевские волны), из-гибные волны и волны других типов. Вопрос о том, в какой мере нелинейные эффекты проявляются при их распространении, частично рассматривался в [31—33]. В [33] был рассмотрен ряд случаев распространения волн конечной амплитуды в ограниченных твердых телах. В пластине возможно, как известно, возникновение волн продольных, поперечных и изгибных, причем для каждого типа волн имеется набор различных мод (или нормальных волн). Волны (или моды) с дисперсией фазовой скорости в [33] не рассматриваются (наличие дисперсии приводит к тому, что непрерывно нарастаюш их решений второго приближения нет). Из всех нормальных волн только две волны — нулевая продольная волна и нулевая поперечная волна, поляризованная в плоскости пластинки,— не имеют дисперсии. Нулевая продольная волна, как показывает анализ, будет искажаться, причем при направлении распространения волны вдоль оси X объемная сила имеет такой же вид, как первый член в правой части (8.41), а в граничных условиях (обращение в нуль соответствующих напряжений на свободных границах) также должны быть учтены члены второго порядка малости из (8.16). Нулевая поперечная волна в пластине, как и в случае сплошной среды, искажаться не будет, так как возникающая объемная сила ортогональна к смещениям во второй гармонике. [c.332]

Как показали исследования [20, 21], в сульфиде кадмия при распространении упругих волн в пьезоактивных направлениях, т. е. продольных волн в направлении оси с или поперечных волн, поляризованных вдоль оси с, упругая нелинейность сильно зависит от концентрации носителей тока последняя, поскольку сульфид кадмия фоточув-ствителен, может изменяться под действием света. Характерная зависимость амплитуды второй гармоники сдвиговой волны от числа электронов (или от освещенности кристалла) показана на рис. 79. Уменьшение нелинейности при концентрациях электронов, больших 3-10" 1/сл , объясняется экранировкой пьезоэлектрического поля объемным зарядом. Освещение частей кристалла показало, что этот эффект объемный [20]. Там же было установлено, что при заданной концентрации электронов нелинейность сульфида кадмия зависит также от приложенного к кристаллу постоянного электрического поля (этот эксперимент про- [c.346]

Первая методика заключается в измерении в спектре параметров эллиптической поляризации сигнала КАРС. Возникновение эллиптической поляризации сигнала КАРС в поле линейно поляризованных волн накачки обусловлено неколлинеарностью и наличием фазового сдвига между резонансной и нерезонансной составляющими вектора нелинейной поляризации среды Рр з и Р р. [c.224]

В линейном случае (55.1) рассматривалась одна волна частотой со, поскольку добавление волны другой частоты ничего не добавляло к картине образования поляризованности поляри-зованность от двух волн равна сумме поляризованностей от каждой из волн. При учете нелинейности ситуация меняется. Из (55.9) видно, что хо выражается линейно через Е, а из (55.10) следует, что х зависит от хЬ и, следовательно, от Е . Если Е выражается в виде суммы напряженностей полей с различными частотами, то х зависит от попарных произведений этих напряженностей, т.е. является квадратичной функцией напряженностей. Поляризоваиность в соответствии с [c.329]

Генерация высших гармоник. В нелинейной поляризованности третьего порядка присутствуют члеР1ы с утроенной частотой Зо) падающего излучения. Совершенно аналогично рассмотренному случаю это приводит к 1енерации третьей гармоники. Можно также генерировать четвертую и дальнейшие гармоники. Это требует совершенствования экспериментальных возможностей, но в принципиальном отношении не содержит в себе новых физических явлений. [c.336]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...