Источник теплоты мгновенный точечный

Нагрев тел может осуществляться разнообразными источниками теплоты, различающимися между собой по распределенности, времени действия и движению их относительно тела. При определенных условиях все многообразие источников теплоты можно получить, пользуясь мгновенным точечным источником теплоты. [c.152]

Мгновенный точечный источник теплоты — понятие абстрактное. Физической схемой, примерно соответствующей мгновенному точечному источнику, можно считать такую, при которой в очень малый объем за весьма малый промежуток времени вводится некоторое количество теплоты Q. Формально такое введение теплоты можно рассматривать как граничное условие при = 0, когда вместо распределения температур задается распределение теплоты в теле. Действительно, если принять, что во всех точках тела, кроме одной, теплосодержание равно нулю, а в точке с координатами хо, уо, zo при t — 0 содержится количество теплоты Q, то будем иметь случай мгновенного точечного источника. [c.152]

Если воспользоваться принципом наложения, то, комбинируя мгновенные точечные источники, можно получить множество иных источников теплоты. Принципом наложения можно пользоваться при условии, что теплофизические коэффициенты считают независящими от температуры, а выделением и поглощением теплоты в процессе фазовых превращений пренебрегают. Принцип наложения заключается в сложении температур от действия отдельных источников, которые либо находятся в разных [c.152]

Мгновенный линейный источник теплоты представляет собой комбинацию мгновенных точечных источников, действующих одновременно и расположенных по линии. Распределение Q по линии действия ряда мгновенных точечных источников может выражаться различными функциями. Равномерное распределение Q по линии (рис. 5.10, а) означает действие мгновенного линейного источника. В случае распределения Q по нормальному закону (рис. 5.10,6) имеем нормально линейный мгновенный источник. [c.153]

Мгновенный плоский источник теплоты представляет собой совокупность мгновенных точечных источников теплоты, действующих одновременно и расположенных в одной плоскости. Распределение теплоты Q при = 0 может иметь разнообразный характер. Под мгновенным плоским источником обычно понимают равномерное распределение Q по сечению (рис. 5.10, в). В случае нормального распределения Q по кругу имеем мгновенный нормально круговой плоский источник (рис. 5.10,2). [c.153]

Мгновенный объемный источник теплоты представляет собой совокупность мгновенных точечных источников, распределенных по какому-либо закону в теле. [c.153]

Непрерывно действующие и движущиеся источники теплоты представляют собой совокупность мгновенных источников, распределенных по промежутку времени действия источника. Например, точечный источник может действовать непрерывно в те- [c.153]

Приращение температуры в пластине от мгновенного линейного источника с равномерным распределением теплоты по толщине при отсутствии теплоотдачи с поверхностей может быть получено путем интегрирования температурных полей (6.1) от мгновенных точечных источников [c.161]

Влияние Q, А, и ср на процесс распространения теплоты и на распределение температур будет таким же, как и в случае мгновенного точечного источника теплоты в полубесконечном теле. [c.161]

Предположим, что мгновенный точечный источник теплоты мощностью q действовал в течение бесконечно малого отрезка времени dt и с тех пор прошло время /. Тогда приращение температуры точек тела на основании уравнения (6.2) [c.163]

Для этого запишем приращение температуры в точке А от мгновенного точечного источника теплоты, который действовал в течение времени dt в точке О. С момента выделения теплоты в точке О прошло время t. Используем уравнение (6.2), полагая Q = qdt, а расстояние О А = - J x + 2 . Тогда [c.168]

Уравнение, описывающее приращение температур в пластине, получим так же, как в случае точечного источника теплоты. Приращение температуры в точке А от мгновенного линейного источника теплоты, который действовал в точке О, составит в соответствии с уравнением (6.6) [c.171]

В предыдущем случае предполагалось, что точечный источник теплоты может перемещаться по поверхности пластины с произвольной, в том числе и с малой, скоростью. При больших скоростях перемещения точечного источника теплоты, как это показано в п. 6.4, можно не принимать во внимание процесс распространения теплоты вдоль оси движения источника, а рассматривать только распространение теплоты вдоль осей Оу и Oz. Таким образом, процесс распространения теплоты в рассматриваемом случае представляется как распространение теплоты от мгновенного источника, выделившего теплоту в точке О в момент времени / = О (см. рис. 6.16, в) [c.188]

Температурное поле при движении точечного источника теплоты по поверхности сплошного цилиндра описывается сложными зависимостями. Формулы оказываются проще, если исходить из предположения, что источник теплоты быстродвижущийся. Тогда при наплавке по образующей цилиндра процесс распространения теплоты можно представить как выравнивание температур от мгновенного источника Q, расположенного в точке ф = О тонкого диска радиусом го, торцы которого теплоизолированы, а теплота отдается лишь с цилиндрической поверхности (рис. 6.20, а). В этом случае результаты подсчетов для точек по линии наплавки (г = Го, ф = 0) представлены на рис. 6.21, а, где [c.192]

Если теплота нормально кругового источника введена на поверхности полубесконечного тела, а затем распространяется по нему, то этот процесс формально можно представить как процесс распространения теплоты от мгновенного точечного источника теплоты на поверхности полубесконечного тела с тем, однако, условием, что теплота в течение времени to распространяется только по поверхности тела, а затем продолжает распространяться и по поверхности, и в глубину в направлении оси 0Z. Такой процесс выражается следуюш.им уравнением [c.197]

Если рассматривать искровой разряд как мгновенный точечный источник теплоты, то можно считать, что в течение очень короткого времени до высокой температуры нагревается небольшой шаровой объем газа. Такие факторы, как обеднение состава смеси, разбавление ее инертными газами, требуют увеличения критического радиуса нагретого шарового объема, т. е. увеличения энергии искры. В реальном двигателе еще большее влияние на величину необходимой энергии искры оказывает степень турбулизации смеси, зависящая от режимов работы двигателя и организации процесса топливоподачи. [c.209]

Если теперь воспользоваться принципом наложения, то, комбинируя мгновенные точечные источники, можем получить множество иных источников теплоты. Принципом наложения можно пользоваться при условии, что теплофизические коэффициенты принимают независящими от температуры, а выделением и поглощением теплоты в процессе фазовых превращений пренебрегают. Принцип наложения заключается в сложении температур от действия отдельных источников, которые либо находятся в разных точках тела, либо выделяют теплоту в различные моменты времени, либо и находятся в разных точках тела и выделяют теплоту неодновременно. [c.392]

Непрерывно действующие источники теплоты представляют собой совокупность мгновенных источников, распределенных по промежутку времени действия источника. Например, точечный источник может действовать непрерывно в течение определенного отрезка времени t. В этом случае он уже не является мгновенным, так как теплота выделяется в точке постепенно. [c.394]

Источники теплоты могут быть неподвижные, подвижные и быстродвижущиеся. Очевидно, что подвижный источник не может быть мгновенным, так как предполагается, что его движение протекает в течение некоторого отрезка времени, когда выделяется теплота. Точечный непрерывно действующий источник, продвигающийся из точки О в направлении х (рис. 16.11), является подвижным источником. Для быстродвижущихся источников характерен ряд особенностей, которые рассмотрены в 17.4. [c.394]

Рис. 17.1. Распределение температуры по радиусу / в различные моменты времени i в процессе распространения теплоты от мгновенного точечного источника в полубесконечном теле

При распространении теплоты от мгновенного линейного источника в пластине, плоскости которой не пропускают теплоты, температура в каждой точке будет одинаковой по толщине пластины. Влияние Q, Я, и ср на процесс распространения теплоты и на распределение температур будет такое же, как и в случае мгновенного точечного источника теплоты в полубесконечном теле. [c.406]

Точечный источник теплоты на поверхности полубесконечного тела. Предположим, что мгновенный точечный источник теплоты мощностью д действовал в течение бесконечно малого отрезка времени (Нас тех пор прошло время [c.407]

Для этого запишем приращение температуры в точке А от мгновенного точечного источника теплоты, который действовал в [c.414]

Наплавку на сплошной цилиндр по винтовой линии малого шага с некоторыми допущениями можно рассматривать как нагрев сплошного цилиндра быстродвижущимся точечным источником теплоты, перемещающимся по поверхности цилиндра. Допущение о том, что источник быстродвижущийся по существу означает, что теплота, выделившись на линии йз (рис. 17.20, г), распространяется только в клине, ограниченном двумя не пропускающими теплоту плоскостями, проходящими через ось цилиндра, и цилиндрической поверхностью АВСО, с которой происходит теплоотдача. Так как обычно угол винтовой линии мал, распространение теплоты в этом случае может быть приравнено к случаю распространения теплоты от мгновенного кольцевого источника с погонной энергией ( /у на поверхности сплошного цилиндра (рис. 17.20, д). [c.445]

Используя выражение для мгновенного значения температуры, до которой нагревается материал под воздействием поверхностного точечного источника теплоты, можно получить условия изменения температуры в е раз, [c.310]

Фактически это решение представляет собой температурное поле, создаваемое двумя точечными мгновенными источниками теплоты, расположенными зеркально-симметрично относительно границы г = 0. Граничное условие (2.9.10) выполняется в силу четности функции (2.9.17) по координате г. [c.166]

Предполагается, что источники или стоки тепла могут быть представлены, как система точечных мгновенных источников или стоков, а процесс распространения теплоты в теле ограниченных размеров может рассмотрен как часть процесса распространения теплоты в неограниченном теле путем прибавления к действующим источникам фиктивных. [c.95]

Рис. 6.1. Распределение приращений температуры по радиусу R в различные моменты времени в процессе распространения теплоты от мгновенного точечного источника в полубесконечном теле (<3 = 2000Дж, ср = 4 Дж/(см -К), а = = 0,1 см /с)

Рис. 17.2. Зависимосгь процесса распространения теплоты от мгновенного точечного источника в полубесконечном теле а — от количества введенной теплоты Q, б — от расстояния Я до точки О в — от теплоемкости материала

Решения уравнений лазерно-индуцированного нагрева среды. Для нахождения решений уравнений (2.9.5), (2.9.10) весьма удобным и наглядным является метод, использующий функции влияния мгновенных точечных источников теплоты (функций Грина). Действительно, пусть найдено решение С(г- г / - г ) поставленной задачи для источника теп- [c.164]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...