Принцип допустимости

Нужно умножить соотношение (17.5.9) на/о > тогда Р ж Q обратятся в полиномы степени п от оператора Iq, частные двух полиномов следует разложить на простые дроби, каждая из которых расшифровывается как экспоненциальный оператор. Нри этом необходимо, чтобы корни каждого полинома были различны, действительны и в результате получалось /с.- > О и > 0. Заметим, что эти достаточные условия положительности работы не необходимы. Можно представить себе, что некоторые ki отрицательны и некоторые корни комплексны. Появляющиеся в последнем случае осциллирующие ядра в принципе допустимы, хотя при представлении с помощью реологических моделей обычного типа они появиться не могут. Но в принципе реологическая модель может быть и динамической, она может включать в себя, кроме упругих и вязких элементов, массы, могущие совершать колебания. Для описания свойств реальных материалов модели такого рода, насколько нам известно, не применялись. [c.592]

Современная система обеспечения безопасности, основанная на принципах допустимого или оправданного риска, ставит вопрос об измерении вреда здоровью и жизни человека. Для этого необходимы обобщенные натуральные показатели, характеризующие этот вред. Эти показатели должны учитывать следующие факторы зависимость проявления вредного эффекта от возраста и пола разнообразные проявления вреда смерть или заболевания разного типа и тяжести конкуренция между проявлениями вреда от естественных причин и рассматриваемого вредного фактора и т. п. [c.22]

Согласно принципу допустимости все пред-.ложения, связанные с определяющими уравнениями эволюции внутренних параметров состояния, должны находиться в соответствии с законами сохранения и ограничениями, следующими из второго закона термодинамики. [c.182]

При замене шин 6.00—13 на шины 6.45—13 установка последних на колеса 4Л—13 в принципе допустима, но при этом эксплуатационные качества этих шин существенно ухудшатся, так как они рассчитаны на использование с колесом 4 /2 —13. [c.199]

Возникает вопрос о том, какие отклонения от исходного статического режима считать малыми, т. е. нужно знать предельные отклонения, при которых в принципе допустима еще линеаризация исходных характеристик (погрешности, вызываемые ею, не превосходят допустимых пределов). Выводы, которые могут быть сделаны в этой части, с одной стороны, зависят от требования к точности расчета переходных процессов при решении конкретных задач с другой стороны, они должны делаться с учетом характера исследуемого процесса. В дальнейшем ограничимся рассмотрением свободных колебаний давления в камерах (процессов установления режима после устранения начального возмущения, вызвавшего отклонение от статических условий). [c.306]

Проектирование систем автоматического управления в ряде случаев в принципе допустимо (окончательно этот вопрос должен решаться проектировщиком) как на базе ЧУ-задачи, так и на базе задачи устойчивости по отношению ко всем переменным. [c.35]

Применение рекуперации в принципе допустимо. При этом постепенным переводом главной рукоятки на 16-ю позицию обеспечивают выключение пуско-вы.х резисторов, предварительно добившись, чтобы ж 0. [c.216]

Описание времени во вращающейся системе, которое получается при использовании временной переменной определяемой формулой (8.9), оказывается, однако, чрезвычайно неудобным (хотя в принципе допустимым). Представим, например, источник света (атом), расположенный в точке А (г, ) и испускающий свет с собственной частотой Число световых волн, испущенных за время О < 1, равно, по определению, Тогда количество волн, испущенных за время О 1, равно, согласно (8.9), —г со /с Такое же количество волн прибудет в центр О (г = 0) в течение интервала времени О Г 1 или, поскольку 1 Т при г = О, в течение времени [c.184]

В принципе, допустимо использование координатных часов с произвольной скоростью хода, лишь бы временная переменная г, определяемая такими часами, обеспечивала разумное описание хронологической последовательности физических событий. Таким образом, в ускоренных системах отсчета пространственные и временная координаты не имеют прямого физического смысла они просто описывают некоторое произвольное, но однозначное чередование физических событий. [c.184]

В качестве примера используем преобразование (8.120), где 11) = О во вращающейся системе отсчета. Поскольку в этой системе Ь — Т, новая временная переменная I в (8.120) будет определяться, очевидно, преобразованием (8.9), от которого мы отказались из практических соображений ( 8.3). Однако в принципе допустимо и использование временной координаты 1 из (8.9). Несложное вычисление показывает, что в этой новой системе координат линейный элемент 5 имеет форму [c.201]

Влияние отдельных компонентов ОГ на организм человека изучено достаточно полно. Практически для каждого компонента ОГ в СССР установлены предельно допустимые концентрации (ПДК), определенные исходя из принципа полного отсутствия их воздействия на человека. [c.6]

При наличии ограничений на переменные проектирования X решение задачи оптимизации ищут в некоторой допустимой области S согласно следующему направляющему принципу. Если FХщ) является функцией нескольких переменных, определенных на допустимой области S, то максимальное значение F( ), если оно существует, достигается в одной или более точках, которые могут принадлежать следующим множествам [c.279]

Этап 2. Выбор множества допустимых систем элементов, используемых при структурном синтезе объекта. Поскольку различные элементы, входящие в каталог применяемых элементов, могут быть реализованы на основе разнообразных физических принципов и с помощью различных технических решений, не все элементы могут стыковаться друг с другом. Поэтому осковной задачей данного этапа является определение требований к параметрам и принципам функционирования отдельных элементов, входящих в состав проектируемого объекта. [c.306]

Вариант wq W, характеризующийся максимальным значением функционала Ф, определяется согласно обобщенному принципу оптимальности если заданы монотонно-рекурсивный функционал Ф и две допустимые последовательности Pi и Р2, причем [c.322]

Большинство известных алгоритмов трассировки основывается на волновом алгоритме (алгоритм Ли). Основные принципы волнового алгоритма Ли заключаются в следующем. Плоскость трассировки разбивают на прямоугольные площадки — дискреты заданного размера. Размер дискретной площадки определяется допустимыми размерами проводников и расстояниями между ними. Задача проведения трасс сводится к получению последовательности дискретов, соединяющих элементы а и 6, соответствующие началу и концу проводимой трассы. [c.327]

Отметим также, что в предшествующих рассуждениях обобщенные напряжения и деформации не связаны друг с другом как причина и следствие. Принцип виртуальной работы требует лишь, чтобы обобщенные напряжения были статически допустимыми, а обобщенные деформации — кинематически допустимыми, т. е. чтобы они были получены исходя из кинематически допустимых смещений. [c.13]

Так как для нагрузки кРа существует статически допустимое поле напряжений Q/, нигде не превосходящее предела текучести, из принципа виртуальной работы и (1.31) следует, что [c.19]

Критерии оптимальности, полученные в предшествующих разделах этой работы, относятся к трехмерному континууму. Однако обычная теория конструкций имеет дело с одномерными (стержни, балки, арки, рамы) и двумерными (диски, пластинки, оболочки) телами. С точки зрения экстремальных принципов теории конструкций переход к одномерным или двумерным телам достигается путем ограничения полей, допустимых этими принципами. [c.79]

Кроме того, так как кривизна х, кинематически допустима (т. е. получена исходя из прогибов, удовлетворяющих ограничениям на опорах) для проекта S , из принципа минимума потенциальной энергии для проекта s,- следует, что [c.99]

Вместо допустимого множества векторов можно рассматривать допустимые множества точек Dx, Dy, D , Ьц в пространстве координат соответствующих векторов. Если хотя бы одно из этих множеств пустое, то задача синтеза вообще неразрешима, так как уравнения обобщенной модели имеют тривиальные решения. В нетривиальных случаях существует множество решений, удовлетворяющих условиям (3.41), за исключением единственного случая, когда все допустимые множества Dx, Dy, D преобразуются одновременно в точки. Множество возможных решений позволяет в принципе выбрать любое из них. Таким образом, в общем случае задача проектирования решается неоднозначно. [c.71]

Успех решения комбинаторных задач в значительной мере зависит от возможностей генерации вариантов. Для построения множества вариантов общего вида ЭМП — дерева вариантов, можно воспользоваться расположением конструктивных узлов и элементов ЭМП по иерархическому принципу (рис. 6.4). Каждый элемент (узел) на каждом уровне декомпозиции можно выполнить в различных вариантах. Комбинируя между собой различные варианты с учетом иерархических связей и допустимости сочетания тех или иных вариантов, можно получить полное дерево вариантов, в котором каждый вариант представляет выборку из дерева со структурой, соответствующей иерархической структуре декомпозиции (рис. 6.4). [c.168]

ТЕОРЕМА БЕТТИ(см. принцип взаимности работ). ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЕ ПОГРЕШНОСТИ И ДЕФЕКТЫ, ВЛИЯЮЩИЕ НА ВИБРАЦИОННЫЕ ПАРАМЕТРЫ. Отклонение от идеальной формы элементов машин вызывает изменение параметров вибрации. Для машин и механизмов такими источниками вибрации являются опоры, элементы передачи движения, трущиеся контакты и другие. Наличие дефектов и допустимых технологических погрешностей в них вызывает их [c.72]

Отбор, как хорошо известно из биологии, связан с выживанием сильнейших, наиболее приспособленной моды. В синергетических системах отбор совершается по принципу экономии энтропии, сформулированному Н.Н. Моисеевым если допустимо не единственное состояние системы (процессов), а целая совокупность состояний, согласных с законами сохранения энергии и связями, наложенными на систему (процесс), то реализуется состояние, которому отвечает минимальное рассеивание энергии или, то же самое, минимальный рост энтропии [19]. [c.30]

При разборе задачи о дифракции на щели мы допускали, что по всей ширине щели амплитуда и фаза вторичных волн одинаковы. Другими словами, мы пренебрегали искажающим влиянием краев щели, что допустимо, если ширина щели Ь значительно больше длины волны Ь X). Таким образом, мы оставались в области применимости принципа Френеля — Кирхгофа, и наше решение имеет силу именно при этих условиях. Однако на практике нередко приходится иметь дело с дифракцией на щелях, ширина которых сравнима с длиной волны. В частности, современные дифракционные решетки (см. 45) представляют совокупность щелей шириной в 1—2 мкм, т. е. сравнимых с длиной волны. Возникает вопрос, в какой мере метод Френеля—Кирхгофа пригоден в этих случаях Для предельного случая ширины щели, малой по сравнению с длиной волны (6 X), удалось дать строгое решение задачи, не поль- [c.178]

He все эти восемь волновых функций допустимы с точки зрения принципа Паули. При одинаковых квантовых числах двух электронов волновая функция должна обратиться в нуль. [c.276]

Рассмотрим случай одинакового орбитального движения, когда а = Ь. Согласно принципу Паули, допустима лишь противоположная ориентировка спинов электронов. Волновые функции (52.226)-(52.22г), описывающие ориентировку спина в одном и том же направлении, обращаются в нуль из-за обращения в нуль первого сомножителя. Волновая функция (52.22а) не равна нулю и описывает противоположно ориентированные спины. Таким образом, при а = Ь антисимметричные волновые функции правильно учитывают принцип Паули. [c.276]

Если возможно найти строго верхнюю грань статических оценок и нижнюю грань кинематических оценок, соответствующие значения предельной нагрузки совпадут, и мы получим точное решение, истинность которого подтверждается совпадением цифр, найденных двумя разными методами. Иногда в сложных системах перебрать все допустимые статически возможные и кинематически возможные состояния бывает затруднительно. Отыскивая оценки в некоторых классах статически допустимых и кинематически допустимых состояний, мы получаем верхнюю и нижнюю оценки для несущей способности, которые не совпадают между собою. Однако во многих случаях оказывается, что эти оценки заключают истинное значение несущей способности в достаточно узкий интервал, так что поиски точного решения становятся бесполезными. В этом состоит основное преимущество экстремальных принципов, которые позволяют получать простыми средствами очень хорошие приближенные решения трудных задач. [c.176]

При исследовании положить, что а > 6, и использовать (для приближенного описания явления) упрощения, допустимые при сечении в виде узкого прямоугольника. Для вычисления коэффициента п использовать принцип наименьшей работы деформации. [c.119]

Научно-технический прогресс в электронике связан прежде всего с созданием новых материалов и совершенствованием уже известных. Быстродействие и емкость памяти, надежность, чувствительность, верхний и нижний пределы допустимых при эксплуатации температур, стойкость к ионизирующим излучениям и другие важнейшие параметры приборов электронной техники в конечном счете определяются не столько их конструкцией или электрической схемой, сколько использованными материалами. Качественный скачок в развитии электроники возможен либо при применении новых материалов, либо новых принципов использования уже известных. [c.3]

Выражение в левой части (1.27) называется потенциальной энергией упругой конструкции, находящейся под действием заданных нагрузок Р , для кинематически допустимых смещений р и соответствующих деформаций q. Она получается путем вычитания из энергии деформаций для деформаций q виртуальной работы нагрузок на смещениях р. Неравенство (1.27) показывает, что смещения и деформации, дающие реще-ние нашей задачи для конструкции, минимизируют потенциальную энергию принцип минимума потенциальной энергии). [c.16]

Прежде всего отметим, что сформулированные ранее вариационные принципы в данном случае не работают, так как рассматриваемые здесь поля перемещений не являются кинематически допустимыми, поля напряжений— статически допустимыми. Поэтому первая проблема здесь — построить надлежащие обобщения классических вариационных принципов. Идею таких обобщений поясним сначала на примере классической задачи Дирихле для [c.208]

Расширение эйнштейновского пространства-времени, с тем чтобы в нем появились новые степени свободы, которые можно было бы сопоставить электромагнитному полю, являйся вопросом глубокой теории. Дело в том, что все степени свободы эйнштейновского пространства без остатка тратятся на описание гравитащюнного поля. Дополнительные степени свободы появляются в нем при использовании выдвинутого в 1918 г. немецким математиком Г. Вейлем принципа на характере физических законов не сказывается изменение в каждой точке пространства длины. При этом допустимы неоднородные замены с меняющимся от точки к точке отношением масштабов. Такую замену масштабов называют калибровочным преобразованием, а построенное таким путем пространство — пространством Вейля. Однако эта интересная теория не нашла приложения [103]. [c.211]

Практическая допустимость такого решения определена принципом Сен-Венана (локальный эффект самоуравновешенной системы сил). [c.58]

Допустим, что один из торцов рассматриваемого бр уса заделан, а к другому приложена растягивак)ш,ая сила. В этом случае все точки заделанного, например левого, торца не должны иметь перемещ,е-ний и, следовательно, формулы (д) не соответствуют этому случаю, так как определяемые по ним перемещения Ui и и% не равны нулю при Хз = О, т, е., строго говоря, порученное решение не будет точным для этого случая. Если же при записи граничных условий в перемещениях (4.7) учитывать также некоторую гибкость, которая на основании принципа Сен-Венана допустима относительно граничных условий [c.85]

Необходимо иметь в виду, что вычисление напряжений, основанное на принципе независимости действия сил, допустимо лищь для весьма жесткого бруса, когда деформации настолько малы, что можно не учитывать их влияния на расположение нагрузок, т. е. вести расчет, исходя из размеров недеформированного бруса. [c.197]

Принцип Сеп-Венана позволяет предполагать, что такая операция, состоящая в замене расиределенного момента распределенной нагрузкой и двумя сосредоточенными силами (сил может быть и больше, если функция m s) лишь кусочно непрерывна), при определенных условиях допустима, хотя в этом примере для выяснения соответствующих условий необходим более тонкий анализ. С одним из примеров подобного анализа мы встретимся в 12.5. [c.29]

Здесь Akh — несущая способность гладкой полосы, ширина которой равна минимальной ширине надрезанной полосы. Выражение, стоящее в правой части формулы (15.13.3), всегда больше единицы, оно называется коэффициентом поддержки. При любом виде надреза несущая способность полосы с концентратором будет больше, чем несущая способность полосы с той же минимальной шириной. Это следует из статического экстремального принципа. Если предположить, что в заштрихованной на рис. 15.13.2 полосе растягивающее напряжение равно пределу текучести, а в остальной части полосы напряжения равны нулю, мы получим некоторое статически возможное напряженное состояние соответствующая нагрузка будет служить оценкой для предельной нагрузки снизу. Что касается поля скоростей для полосы с двумя круговыми вырезами, расчет его оказывается далеко не элементарным. Разделенные пластическо зоной части полосы движутся поступательно вдоль оси, удаляясь одна от другой с относительной скоростью V на граничных характеристиках нормальная составляющая скорости задана и выполнены условия (15.8.16). Эти данные позволяют или строить поле скоростей численно, или же решать задачу аналитически по методу Рима-на, представляя результат в виде некоторых интегралов, содержащих функции Бесселя. Что касается полноты построения решения, этот вопрос остается открытым. Возможность построения поля скоростей доказывает лишь кинематическую допустимость решения, следовательно, формула (15.3.3) дает наверняка верхнюю оценку. Но могут существовать и другие кинематически возможные схемы, например скольжение по прямой тп, показанной на рис. 15.13.1 штриховой линией, которые дадут для Р оценку более низкую, чем оценка (15.13.3). [c.522]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...