Плоскость фокальная зеркала

Плоскость фокальная зеркала 350 [c.572]

Распределение интенсивности в кольцах или полосах в интерферометре Майкельсона, как в обычном двухлучевом интерферометре, носит характер близкий к синусоидальному с весьма широкими расплывчатыми максимумами и минимумами. Поэтому при падении на интерферометр монохроматического света наблюдается ряд размытых колец (при параллельной установке неподвижного зеркала 4 и изображения зеркала 5 в фокальной плоскости объектива — см. рис. 20) или полос (при небольшом наклоне зеркала 4) в плоскости этого зеркала. Если на интерферометр падают две волны 11 и Л2, то максимумы для обеих волн будут совпадать при условии i Li = 2 i2 = 2d os г (для нормального падения лучей kiX = k2 k2). При этих условиях интерференционная картина от одной волны наложится на картину от другой. Но если 36 [c.36]

Таким образом, при смещении точечного источника в фокальной плоскости конденсора (зеркала) KKi происходит смещение точки -пересечения луча с экраном на величину 6, проекции которой Sy н 6г вычисляются по формулам (VI.53). [c.486]

На рис. VI.37 была изображена фигура рассеяния на бесконечности, образуемая светящейся точкой S, находящейся в фокальной плоскости параболоидального зеркала на расстоянии I от оси в меридиональной плоскости. Эта фигура построена иа основании формул (VI.52) [c.496]

В выходной фокальной плоскости помещено зеркало Для того чтобы проследить ход лучей света в такой системе, построим мнимое изображение элементов спектрографа в зеркале. Для простоты будем рассматривать призменный спектрограф. Установим зеркало перпендикулярно лучу с длиной волны ло соответствующей середине исследуемого участка спектра. На рис. 65 этот луч показан щтрих-пунктирной линией. Пучок света с длиной волны будет сфокусирован объективом 4 [c.82]

На фиг. 8 приведена схема зеркального коллиматора. В нем сетка устанавливается в фокальной плоскости сферического зеркала. Визирная ось коллиматора изогнута под углом. [c.19]

Дж площадь приемной антенны 1,23 м (диаметр/Зп = 1,25 м) угол зрения приемного телескопа 20 = 4-1О рад (полагалось, что приемная антенна помещается в теневой зоне в условиях космического холода и фоновое излучение от стенок телескопа и диафрагмы отсутствует). При фокусном расстоянии приемного зеркала Р = > Ъп ширина щели йх спектрального селектора (например, монохроматора), помещенная в фокальной плоскости приемного зеркала, может быть определена из соотношения йх/Р = 2 0, откуда с1а = 150 мкм. Следовательно, площадь фото- [c.196]

Вследствие аберраций зеркала эта точка расположена не в фокальной плоскости одиночного зеркала, а ближе к зеркалу. [c.181]

На рис. 42 показан зеркально-линзовый объектив Дайсона с числовой апертурой А = 0,5 и увеличением 1. Выходящие из объектива О лучи проходят полупрозрачную защитную пластинку /, которая с помощью зеркала II направляет часть из них в плоскость а—а промежуточного изображения О. После этого изображение О проектируется с помощью обычного объектива III микроскопа в плоскость О", сопряженную с фокальной плоскостью окуляра. [c.95]

На рис. 158 представлена схема дифракционного лазерного измерителя диаметра тонких проводов и волокон ДИД-2, разработанного в ЛИТМО [93, 95]. Устройство работает следующим образом. Пучок излучения лазера 1, расширенный до необходимых размеров при помощи телескопической системы 2, направляется на изделие 4. Излучение, претерпевшее дифракцию, попадает на объектив 5, в фокальной плоскости которой наблюдается дифракционное изображение изделия, соответствующее дальней зоне. За объективом 5 установлено вращающееся зеркало 7, с помощью которого осуществляется сканирование дифракционного изображения по узкой входной щели 8 фотоэлектронного умножителя (ФЭУ) 10. Сумма расстояний от входной щели ФЭУ до оси вращения сканирующего зеркала и от его оси до объектива равна /. [c.264]

Существует и еще один вид погрешности, связанный со смещением изделия. Вследствие того что сканирующее зеркало расположено не в фокальной плоскости объектива, при смещении изделия происходит смещение лучей, образующих дифракционную картину, по поверхности зеркала, что приводит к изменению временного интервала, соответствующего расстоянию между экстремальными точками. [c.267]

Оптиметр (фиг. 41) построен по автоколлимационной схеме. Освещенная через призму шкала и расположенный рядом с ней указатель лежат в фокальной плоскости объектива. Изображение шкалы, отраженное от закала, накладывается на указатель и рассматривается через окуляр. При перемещении измерительного стержня зеркало, опирающееся на его конец и еще на две неподвижные опоры, поворачивается, и изображение шкалы смещается относительно указателя. [c.688]

Часть света, отражаясь от пластины 6, попадает в объектив 7 и фокусируется на контролируемой поверхности 8. После отражения от поверхности 8 свет вновь проходит объектив 7, разделительную пластину 6 и собирается в фокальной плоскости объектива 9, откуда изображение поверхности зеркалом J0 направляется в окулярный тубус 11. Вторая часть света проходит разделительную пластину 6, компенсатор 12 и падает на объектив 13 затем отражается от зеркала 14, находящегося в фокусе объектива 13, и идет снова через объектив 13 и компенсатор на разделительную пластину 6, отразившись от которой собирается в фокальной плоскости объектива 9. [c.720]

Два пучка лучей, собравшихся в фокальной плоскости, интерферируют, и в окуляре 11 видны интерференционные полосы и изображение контролируемой поверхности, наложенные друг на друга. При этом интерференционные полосы искривляются соответственно неровностям, имеющимся на поверхности детали. Если интерферограмму поверхности нужно сфотографировать, то исключают из хода лучей зеркало 10, [c.720]

Шаговый метод контроля непрямолинейности заключается в том, что вдоль контролируемого направления перемещается, ,шагами (т. е. последовательно участок за участком) прибор, называемый часто шаговым мостиком (рис. 7). Шаговый мостик имеет опоры, расстояние между которыми равно длине участков, на границе которых мостик опирается своими опорами. На шаговом мостике устанавливается либо брусковый уровень, либо вертикальное зеркало так, чтобы его плоскость была перпендикулярна к продольной оси мостика и к плоскости опор. Положение мостика на каждом из участков или шагов определяется либо по уровню относительно горизонта, либо, если на мостике стоит зеркало, по автоколлиматору, стоящему неподвижно в створе контролируемого направления. Лучи, выходящие из объектива автоколлиматора, отражаются от плоскости зеркала и фиксируют- в фокальной плоскости прибора положение зеркала, а вместе с ним и мостика. [c.359]

Если точка Oi (рис. 93,6), находящаяся в фокальной плоскости, расположена не на оси, а смещена на некоторое расстояние /г, то изображение О2 этой точки будет находиться также в фокальной плоскости, но смещено по другую сторону оси на тот же отрезок h. потому что луч О] Сг, отразившись от зеркала в точке С% возвратится на фокальную плоскость в точку On, преломившись предва рительно в объективе. [c.112]

Лучи, исходящие из светящегося перекрестия, направляются объективом II с помощью зеркала 5 и призмы 6 на поверхность плоского зеркала 15. Так как развернутое расстояние от светящегося перекрестия до объектива равно его фокусному расстоянию, то из объектива выходит параллельный пучок лучей. Отравившись от плоского зеркала 15, лучи собираются в фокальной плоскости объектива, где помещен оптический микрометр 7, 8 и 9, для определения смещения изображения светящегося перекрестия вследствие поворота отражающей плоскости (зеркала) впереди объектива. Линзы 10 составляют окуляр прибора. Лампочка 12 освещает через светофильтр 13 и зеркальце 14 секундную шкалу в поле зрения и включается только в момент отсчета. [c.145]

В системе автоколлиматора пучок лучей от того же источника света / проходит конденсор 2 и, отразившись от зеркала 3, проходит сетку 19 со штрихом, находящуюся в фокальной плоскости объектива 14. Пройдя затем призму 15 и объектив 14, лучи параллельным пучком поступают на зеркало 13, находящееся перед прибором и являющееся фиксатором направления оси автоколлиматора. [c.213]

Третья ветвь оптической системы предназначена для визуального наблюдения и фокусировки изображения исследуемой области модели на поверхности вогнутого зеркала. В эту ветвь входят плоское зеркало 13, объектив 14 и окуляр 15. Отражаясь от вогнутого и плоского зеркал, лучи попадают в объектив, который переносит изображение наблюдаемой области модели в фокальную плоскость окуляра. [c.33]

С целью отделения качественного пучка излучения ЗГ от его фоновой составляющей (т. е. от некогерентных пучков сверхсветимости) и для пространственного согласования качественного пучка ЗГ с апертурой разрядного канала УМ между ЗГ и УМ был установлен ПФК, состоящий из зеркального коллиматора, образованного двумя зеркалами 9 с радиусом кривизны R = 1,6 м D = 35 мм), и диафрагмы 10, расположенной в фокальной плоскости входного зеркала коллиматора. Пространственный фильтр, образованный фокусирующим зеркалом 11 с Д = 3 м ( >3 = 35 мм) и диафрагмой 12, выделял малорасходящийся пучок на выходе УМ. [c.133]

Как видно из рис. 2, на всем исследованном участке зафокаль-ной области поля концентрации результаты калориметрировання для диаметров 36, 25, 20 и 16 мм не зависят от наличия или отсутствия входной диафрагмы в фокальной плоскости экспериментального зеркала, так как указанные диаметры равны или превышают расчетный диаметр фокального изображения зеркала (16 мм). [c.450]

В оптиметрах используется принцип автоколлимации и оптического рычага (рис, 5.7). Если в фокальной плоскости объектива ОБ (рис. 5.7, а) расположить светящийся объект, например, шкалу, изображение каждого штриха А этой шкалы, расположенного на расстоянии п от оптической оси О, пройдя объектив и отразившись от зеркальной плоскости 377, расположенной под углом 90° к оптической оси, и снова пройдя объектив ОБ, спроецируется также на фокальную плоскость симметрично точке О на расстоянии п = п. Если зеркальную плоскость ЗП повернуть на угол ср к оптической оси, каждое изображе 1ие штриха, например точка О, сместится на расстояние t, определяемое двойным углом отражения 2<р t = F-2 tg rp, где F — фокусное расстояние объектива, В оптиметрах (рис. 5.7, б) перемещение h измерительного наконечника ИН приводит к повороту зеркала ЗП на плече а, поэтому передаточное отношенне оптического рычага (при малых угла ср) [c.120]

Рис. 10.29. В опыте Майкельсона и Морли интерферометр состоял из источника света s, полупрозрачного зеркала а, зеркал ft и с и приемника света — зрительной трубы d f — фокальная плоскость зрительной трубы. Если интерферометр был неподвижен относительно эфира, то с помощью трубы d можно было наблюдать интерференцик>

Даваемые объективами 6 и 10 вторичные изображения полевой диафрагмы проектируются на испытуемую поверхность 7 и зеркало 11. Компенсационная пластина 9 уравнивает длины хода в стекле двух пучков лучей. Отразившись от испытуемой поверхности и зеркала, пучки лучей, вновь пройдя микрообъективы 6 и 10, соединяются полупрозрачной пластиной 8 и объективом 13 вместе с зеркалом 14 направляются в окуляр 12, в фокальной плоскости которого и наблюдается изображение испытуемой поверхности и система интерференционных полос, образованная соединившимися пучками когерентных лучей. При фотографировании интерференционной картины зеркало 14 выводят из хода лучей и с помощью объектива 15 и зеркала 17 лучи направляют на фотопленку, помещенную в кадровом окне 16. Разность хода когерентных световых пучков создается децентрированием объектива 10. Оно вызывает разделение зрачков выхода оптической системы и тем самым создает в поле интерференции переменный наклон пучков, которые разделяет и собирает в фокальной плоскости объектив 13. [c.92]

На характер формирования упрочненного слоя большое влияние оказывает равномерность распределения энергии в лазерном луче, поэтому обработка дефокусированным лучом не всегда целесообразна, так как неравномерность распределения энергии в расфокусированном пучке намного выше, чем в сфокусированном. В случае размещения обраба-тываемой поверхности в фокальной плоскости при одновременном высокочастотном сканировании лазерного луча можно легко контролировать ширину и длину фокального пятна, а следовательно, и распределение мощности. Одним из примеров сканирования лазерного луча можно назвать механическую вибрацию зеркала с частотой 1—2 кГц (рис. 35, а). [c.113]

Измерительная головка 7 представляет собой подвижный интерферометр. Параллельный пучок монохроматического света от осветителя 5 падает на плоскопараллельную светоделительную пластину Р и разделяется на два когерентных луча. Первый луч проходит на зеркало 10, а второй, отражаясь от пластиныР,— на зеркальную поверхность 6. После отражения от зеркал лучи снова соединяются у пластины 9 и выходят в направлении фотоэлектронного умножителя (ФЭУ) 11. При приближении измерительной головки к поверхности 6 в плоскости диафрагмы 12 ФЭУ возникает интерференционная картина и будут перемещаться интерференционные полосы. В момент, когда фокальная плоскость объектива головки совпадает с зеркальной поверхностью 6, черная полоса интерференционной картины перекроет диафрагму 12 и на выходе ФЭУ будет импульс максимальной амплитуды. [c.90]

Как видно из предыдущего, для измерения углов методом коллимации необходимо иметь два коллиматора. Однако во всех случаях измерения углов с помощью гониометра достаточно иметь один коллиматор при условии, если он оснащен автоколлимацион-ным окуляром. Такой коллиматор носит название автоколлима тор . При авто-коллимационной системе (рис. 93, а) изображение светящейся точки Оь находящейся на оптической оси и в фокальной плоскости 1, совпадает с самой точкой после прохождения лучей от нее через объектив 2, отражения их от зеркала 3, перпендикулярного оптической оси, и возвращения их тем же путем. [c.112]

ТИ, определив направление отраженного луча МК. Очевидно, что угол между лучами ОК и КМ будет равен 2Q. Поскольку известно, что лучи проходят центр объектива без преломления, проведем луч, параллельный КМ, через точку И. Этот луч явится продолжением луча 0L после прелом-пения его в объективе и отражения от плоскости зеркала в точке Р. При пересечении фокальной плоскости объектива JTOT луч определит положение изображения точки О в точке Оз. [c.113]

Принцип интерференц. М. ирименим как к проходящему, так и к отражённому свету. На рис. 7 показана схема микроинтерферометра Линника, предназначенного для изучения непрозрачных объектов. Свет от источника 7, пройдя коллиматор 2, разделяется пластинкой 3 на два пучка равной интенсивности. Пучок сравнения фокусируется объективом 6 на эталонном зеркале 7, а идентичный объектин 8 фокусирует второй пучок на поверхности исследуемого объекта 9, После отрап е-ния от зеркала и образца пучки возвращаются обратно но тем же путям, соединяются на пластинке 3 и интерферируют в фокальной плоскости линзы 4, сопряжённой с плоскостью объекта. Изображение предмета н [c.146]

Основой оптич. схем С. п. этой группы является диспергирующий элемент дифракционная решётка, зше-летт, эшелле, интерферометр Фабри — Перо, спектральная призма), обладающий угловой дисперсией Дф/ДЯ, что позволяет развернуть в фокальной плоскости изображения входной щели в излучении разных к (рис. 3). Для объективов Oj и обычно используются зеркала, не обладающие хроматич. аберрациями (в отличие от линзовых систем). Если в фокальной плоскости установлена одна выходная щель, схема С. п. представляет собой схему монохроматора, если неск. щелей,— полихроматора, если фоточувствит. слой или глаз,— спектрографа или спектроскопа. [c.612]

Крупнейшим УФ-телескопом является космич. телескоп им. Э. Хаббла (США), запущенный на орбиту 25 апреля 1990. Гл. зеркало телескопа диам. 2,4 м имеет фокусное расстояние 24 м. Телескоп построен по схеме Ричи — Кретьена с эквивалентными фокусными расстояниями 24, 48, 96 и 288 м. В фокальной плоскости телескопа установлены [c.220]

В США, России, Японии и Канаде ведутся работы по созданию нового поколения космич. УФ-телескопов. Среди них следует выделить проекты EUV Explorer (США) и Лайман (США и Канада) для проведения исследований в коротковолновой области УФ-диапазона (Х<1200 А) с использованием оптики нормального и косого падения ( EUV Explorer успешно запущен в конце 1995). В России разрабатывается проект УФ-телескопа с диаметром гл. зеркала 1,7 м и эквивалентным фокусным расстоянием 17 м. В фокальной плоскости предполагается разместить неск. камер для получения прямых изображений в УФ-и видимом диапазонах, а также 4 спектрометра, перекрывающих область от 900 до 8000 А. Телескоп предполагается вывести на орбиту с периодом 4—7 сут. [c.220]

Оптическая схема. микроскопа показана на рис. 1.8, а. Свет от источника 1 (лампы накаливания с йодным цик.том типа КИМ9-75) проходит через коллектор 2 и призмой 3 проецируется в плоскость апертурной диафрагмы 4 далее линзой 5, зеркалом 6, линзой 7 и полупрозрачной пластинкой 8. изображение источника 1 и апертурной диафрагмы проецир) -ется в плоскость опорного торца под объектив. Полевая диафрагма 9 помещается. в фокальной плоскости второй осветительной линзы 7 и проецируется сю в бесконечность, а после объектива — в плоскость предмета. Лучи, пройдя объектив и отразившись от шлифа, вновь проходят через объектив, пластинку 8 и телеобъективом 10 собираются в промежуточной плоскости, являющейся плоскостью предмета для панкратической системы 11. Затем лучи отражаются от зеркал 13 и 14, проходят через линзы оборачивающей системы 12 и призму 15 и поступают в бинокулярную насадку 1в. [c.29]

Если исходить из соображений формального характера, например, из числа свободных параметров, действующих на аббер-рации, то система с афокальным компенсатором внутри может показаться более выгодной, чем система с афокальным компенсатором в параллельном пучке, так как в первом случае появляется лишний параметр — положение афокального компонента. Однако это преимущество пропадает вследствие того, что положение афокального компонента фактически определяется однозначно. Если расположить его близко ко второму зеркалу,-то лучи, вы-ходшцие из большого зеркала, дважды проходят через компенсатор и тогда, как показывают вычисления, количество его аберрационных параметров уменьшается с двух до одного (W равно или близко к нулю). Если поместить его близко к фокальной плоскости, он практически влияет только на дисторсню. Поэтому рационально ставить его посредине между вторым зеркалом и фокальной плоскостью, что приводит к максимально возможной величине ft, а следовательно, к максимально возможному значению hP, воздействующему на сферическую аберрацию и кому. [c.338]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...