Световой поток. Точечный источник

Сила- света — световой поток точечного источника света, излучаемый в единичном телесном угле — стерадиане (ср). [c.78]

Световой поток. Точечный источник [c.24]

Из закона сохранения энергии следует, что полный световой поток, посылаемый источником, не может быть увеличен никакими отражающими и преломляющими устройствами, по крайней мере пока они остаются неподвижными. Такие устройства могут только перераспределять световые потоки по различным направлениям, что и осуществляется, например, прожекторами. Если точечный источник света помещен в прозрачной однородной среде, то на любых расстояниях от него остается постоянным не только полный поток Ф, испущенный источником в какой-либо момент времени, но и световой поток йФ = dQ в пределах любого телесного угла dQ, исходящего из источника. Ввиду того, что телесный угол dQ никак не связан с расстоянием г до источника, не будет зависеть от г и сила света источника/. Интенсивность света I на расстоянии г найдется делением dФ на площадь ds dQ перпендикулярного сечения рассматриваемого элементарного пучка лучей. Это дает [c.148]

Существуют два основных метода для определения освещенности в осветительных установках точечный метод и метод светового потока. Точечным методом можно определить освещенность на поверхности в данной точке, исходя из кривой свето-раСпределения источника света и при заданном расстоянии от него до данной точки. Этот метод при всей своей громоздкости не учитывает освещенности, создаваемой световым потоком, который отражается от стен и потолка. [c.514]

Зная поток световой энергии Ф, распространяющийся в телесном угле dQ, можно определить суммарный поток Ф, излучаемый данным точечным источником по всем направлениям [c.11]

Сила света. Часто возникает необходимость определить величину светового потока, излучаемого в единичный телесный угол. С этой целью для точечного источника вводится фотометрическое понятие силы света. Под силой света понимается величина светового потока, излучаемого точечным источником в единичном телесном угле. Если в телесном угле dQ излучается световой поток Ф, то сила света в данном направлении будет [c.11]

Люмен — световой поток, излучаемый точечным изотропным источником силой света в 1 св внутрь телесного угла в 1 ср. [c.15]

Световой поток Люмен 1т лм Люмен равен световому потоку, испускаемому точечным источником в телесном угле 1 ср при силе света 1 кд [c.357]

Полученное выражение показывает, что освещенность, создаваемая точечным источником ), обратно пропорциональна квадрату расстояния от источника до поверхности и прямо пропорциональна косинусу угла, составляемого направлением светового потока (осью узкого конуса, внутри которого распространяется поток) с нормалью к освещаемой поверхности. Это есть основной закон освещенности, создаваемой точечным источником (закон обратных квадратов). [c.46]

Люмен равен световому потоку, испускаемому точечным источником в телесном угле 1 ср при силе света 1 кд. [c.181]

НИИ, перпендикулярном его распространению. Пучок света отклоняется в сторону градиента коэффициента преломления. Значения коэффициента преломления увеличиваются с ростом плотности вещества. Поэтому световой пучок, прошедший через измерительный объем, несет информацию о пространственном распределении плотности среды и, следовательно, о распределении температуры, концентрации растворенного в жидкости вещества, давлении (в газах). Освещая исследуемый поток проходящим светом от точечного источника, можно наблюдать на экране теневую картину течения, которая поддается по крайней мере качественной расшифровке. [c.122]

Пусть S (рис. VI.20) — точечный источник, сила света I которого постоянна по всем направлениям. Рассмотрим световой поток Ф, заключенный в конусе, образованном вращением прямой SM, образующей угол и с осью, вокруг оси OS. Этот поток Ф (и) равен Ф = 2я/ (I — os и). Если луч SM после отражения пересекает плоскость экрана на высоте h, то площадь, освещаемая потоком Ф, равна 2nh . Освещенность Е экрана равномерна, если h пропорциональна величине (1 — os и) = 2 sin Если на графике по оси абсцисс отложить величины 1 — os и, а по оси ординат — соответствующие значения квадратов высот то величина Е обратно пропорциональна угловому коэффициенту касательной к кривой в точке (1— os и, h ). Действительно, как было показано выше, Е = — значение Е [c.458]

Точечный источник света, обладающий по всем направлениям силой света в одну канделу, излучает в окружающее его пространство световой поток, равный 4л лм. [c.79]

В согласии с Цернике [5] мы определяем степень когерентности D как отношение изменения интенсивности от максимума к минимуму в системе полос при предельном значении угла Ym к соответствующей величине в случае равного светового потока, испускаемого точечным источником в центре апертуры. Предполагая, что изменение интенсивности в системе полос происходит по синусоидальному закону, получим [c.256]

Эталоном можно также пользоваться как фотоэлектрическим спектрометром, если в центре кольцевой картины поместить точечную диафрагму, с тем чтобы через нее проходил свет только в узком интервале длин волн 5А.. Тогда при любых изменениях оптической длины эталона, таких, о которых говорилось в 3, п. 1, в, будет изменяться длина волны света, проходящего через диафрагму. Регистрируя выходной световой поток при помощи фотоумножителя, можно развернуть во времени распределение интенсивности в пределах интерференционных колец. При больших временах усреднения для измерения стабильности можно медленно линейно изменять расстояние между пластинами и получать многократные записи длин волн лазера и образцового источника на ленте самописца. При меньших временах усреднения зависимость относительной длины волны лазера от времени получают, заставляя вибрировать элемент, задающий расстояние между пластинами, и развертывая сигнал фотоумножителя на экране осциллографа синхронно с вибрацией. Оба метода применялись [7] при определении абсолютной стабильности длины волны газовых лазеров путем прямого сравнения с эталонной ртутной лампой на изотопе [c.431]

Световой поток Ф=Ь (т—телесный угол) люмен, лм Световой поток, испускаемый точечным источником света силой света 1 сб внутрь телесного угла 1 стер — — [c.23]

Сила света точечного источника в некотором направлении есть приходящийся на единицу телесного угла световой поток, излучаемый этим источником в данном направлении [c.53]

За единицу силы света принята свеча (св) — сила света точечного источника, который испускает световой поток в 1 лм, распределенный равномерно внутри телесного угла в 1 стер. [c.54]

Световой поток—мощность лучистой энергии, оцениваемая по производимому ею световому ощущению. За единицу светового потока принят люмен, равный световому потоку, испускаемому внутри единичного телесного угла точечным источником силой света в 1 св. [c.54]

Точечный источник света L излучает расходящийся световой поток Ф внутри телесного [c.54]

Для концентрации светового потока лампы традиционным является параболический отражатель, геометрия которого представляет собой тело, образованное вращением параболы вокруг оси симметрии, которую называют оптической осью. Если в фокусе идеального отражателя поместить точечный источник света (рис. 12.1, а), то лучи, попадающие на его поверхность, отражаясь от нее, образуют узкий пучок, направленный параллельно оптической оси. Отражатель концентрирует только ту часть светового потока источника, которая находится в пределах телесного угла (1)1. Часть светового потока источника, которая не попала на отражатель, образует так называемые прямые лучи. Они идут сильно расходящимся пучком, большая часть которого бесполезна с точки зрения создания необходимой освещенности. В ряде [c.202]

Ламповые излучатели непрактичны и часто выходят из строя. Выделяемая ими энергия распределяется следующим образом до 78% инфракрасных лучей, 12% световых лучей и 10% приходится на различные электрические потери. Световую энергию не используют для сушки этим и объясняется низкий коэффициент полезного действия ламповых излучателей. Несмотря на это, процесс высушивания в камерах с ламповыми излучателями идет в 5—8 раз быстрее, чем в конвекционных сушильных устройствах. Практика применения ламповых излучателей показала, что лампа, являясь точечным источником излучения, не может создать на близких расстояниях равномерный лучистый поток, падающий на всю поверхность [c.234]

Люмен (лм) — единица измерения светового потока. Международным светотехническим словарем (МСС) [5] люмен определен как световой поток, излучаемый в единичном телесном угле (1 стерадиан) равномерным точечным источником с силой света в одну канделу. [c.201]

Кандела (кд) — единица измерения силы света, которая определяется как сила света точечного источника в направлении равномерного испускания им светового потока в 1 лм внутри телесного угла в 1 ср. Словарь [5] определяет канделу как силу света, излучаемого в перпендикулярном направлении с поверхности полного излучателя площадью 1/600000 м при температуре затвердевания платины 7 = 2045 К и давлении 10 1325 Па, т. е. 1 кд=1 лм-ср . [c.201]

Можно оценивать ослабление яркости непосредственно источника света очень малых видимых размеров (а не специальных отражательных приспособлений) хорошо известным звездным фотометром Максвелла. Однако, как показывает практика, точность измерений при этом получается меньшая в связи с некоторыми специфическими трудностями фотометрирования точечных источников света. Несомненное преимущество перед визуальными методами измерения прозрачности атмосферы имеют так называемые объективные методы с применением в качестве приемников света фотоэлементов. Но и здесь встречаются специфические трудности, связанные, в частности, с тем, что фотоэлемент не видит наблюдаемый предмет и дает ответ на весь падающий на него световой поток независимо от происхождения. [c.728]

За единицу светового потока принимается люмен (лм) — световой поток от точечного источника силой света 1 кд, распространяющийся в пределах телесного угла 1 ср. Единица освещенности люкс (лк) — освещенность поверхности, на 1 м которой падает световой поток 1 лм. Точечный источник силой света 1 кд создает [c.69]

Введение дополнительного отверстия S (оно необходимо для когерентного возбуждения источников S, и Sg, см. 5.5) резко уменьшает световой поток, что также затрудняет осуществление этого опыта. Интенсивность наблюдаемой в опыте Юнга интерференционной картины можно заметно увеличить, если вместо точечных отверстий S, S, и Sg в экранах применить узкие длинные параллельные между собой щели. Вид полос вблизи центра интерференционного поля будет при этом таким же, как и при использовании точечных отверстий. Поясним это. Если точечное отверстие S перемещать перпендикулярно плоскости чертежа на рис. 5.4, то интер- [c.207]

Когда длина одной. из сторон много больше длины другой, мы приходим к выражению (6.20) для дифракции на длинной щели. В дифракционной картине от прямоугольного отверстия (рис. 6.17, а) распределение интенсивности в соответствии с (6.26) дается произведением распределений от взаимно перпендикулярных щелей. Интенсивность равна нулю вдоль двух рядов линий, параллельных сторонам прямоугольника. Заметную интенсивность имеют лишь средние цепочки максимумов, образующие крест на рис. 6.17, а. Относительная высота максимумов интенсивности, расположенных вдоль этих линий, характеризуется соотношением (6.22). Величина остальных максимумов столь мала (0,2% для ближайших к центру), что они не видны на приведенной фотографии. Большая часть светового потока приходится на центральный максимум, и именно его можно рассматривать как изображение находящегося в фокусе коллиматора точечного источника, получающееся в фокальной плоскости объектива при ограничении сечения, формируют щего изображение пучка света прямоугольной диафрагмой. Это изображение шире в направлении более короткой стороны прямоугольника. [c.292]

На центральный максимум, называемый диском Эйри, приходится 84% светового потока, и его можно считать изображением точечного источника, создаваемым оптической системой. Размер этого изображения [см. (7.39) ] определяется выходной апертурой и. [c.366]

Угловые размеры почти всех звезд много меньше углового разрешения даже самых больших телескопов. Поэтому, как уже отмечалось выше, изображение звезды в фокальной плоскости объектива неотличимо от изображения точечного источника и представляет собой дифракционный кружок. Диаметр этого кружка настолько мал, что при использовании нормального увеличения он, как и сама звезда, для глаза неотличим от точечного источника. Это значит, что размер дифракционного пятна на сетчатке глаза не зависит от того, наблюдается ли звезда в телескоп или непосредственно. Но световой поток, приходящийся на это дифракционное пятно, и, следовательно, освещенность изображения при наблюдении в телескоп во столько раз больше, чем при наблюдении невооруженным глазом, во сколько раз площадь отверстия объектива больше площади зрачка глаза. В то же время освещенность изображения протяженных предметов (фона), как было показано в 7.5, не изменяется. Этим объясняется, почему в телескоп звезды на фоне неба видны и днем. [c.370]

Распределение светового потока. Распределение светового потока точечного источника света характеризуется фотометрическим телом (фиг. 15), т. е. объемом, ограниченным поверхностью, представляющей собой геометрич. место концов векторов сил света источника во всех направлениях в пространстве. Поверхность, ограничивающая фотометрич. тело, называется фотометрической поверхностью. Для источников, у к-рых расположение светящегося, тела симметрично относительно нек-рой оси, распределение светового потока такя е-будет симметрично относительно этой оси н фотометрич. тело будет телом вращения. В этом случае распределение светового потока может характеризоваться продольной кривой [c.92]

Схема регистрации движения поршня приведена на рис. 7. Световой поток от источника евета (ксеноновая лампа ГСВД-120), минуя линзу Ь, падал на передний зеркальный торец поршня. Отразившись от торца и зеркала К, световой поток падал на объектив типа Юпитер-11 , который давал точечное изображение источника света на движущейся пленке. При движении поршня вдоль ствола изображение источника перемещалось в направлении, перпендикулярном направлению движения пленки, тем самым на пленке записывалась зависимость расстояния между поршнем и смотровым стеклом от времени в относительных единицах. Переход к абсолютным значениям осуществлялся градуировкой системы. [c.173]

Принципиальная оптическая схема фотоголовки показана на -рис. XIV.39. Фотоголовка состоит из трех основных частей осветителя с оптикой, просматривающей части и фотоэлектронного преобразователя. Осветитель имеет точечный источник света 1, модулятор 2 и кон-денсорную линзу 3. В качестве точечного источника света применяется лампа накаливания СГ2. Модулятор представляет собой стальной стакан с равномерно расположенными по окружности щелями прямоугольной формы. Внутри стакана расположен источник света 1, а перед стаканом — неподвижная решетка с такими же прямоугольными щелями, как на стакане. Стакан вращается вокруг оси при помощи специального электродвигателя. Модулятор преобразует постоянный световой поток источника света в переменный пульсирующий поток. Это позволяет использовать в системе управления работой машины электронный усилитель переменного тока, обеспечивающий высокую стабильность работы системы. [c.310]

За единицу освещенности принят люкс (лк). Люкс — освещенность поверхности в 1 световым потоком в 1 лм, равномерно распределенный по площади, или освещенность сферы радиусом в 1 м точечным равно-мгрно излучающим источником, помещенным в центре сферы с силой света в 1 свечу. [c.120]

Прожектор spotlight) отличается от точечного источника света тем, что создает направленный световой поток. Поэтому для прожектора указывается не только его расположение, но и положение целевой точки — два набора координат вместо одного. Кроме того, прожектор имеет более яркий центр, называемый hot spot (область максимальной освещенности). За пределами яркого центра находится круговая зона меньшей яркости, которая называется областью затухания. На рис. 25.7 показана сцена, о которой речь шла ранее в этой главе, но с одним верхним прожектором. [c.826]

Световой поток аналогичен мощности излучения в энергетическом определении [см. (7.2)], однако его обычно обозначают не Р , а. Из (7.11) видно, что если точечный источник силой света 1оу излучает ю всех направлениях, то полный поток его излучения равен Фу =чп1оу [см. (7.4)]. [c.48]

Изображение от точечных источников света. Субъективная яркость определяется световым потоком, посту-паюпщм в глаз, [c.129]

Телесный угол 0=0. Когда точечный источник света расположен на большом расстояноР от освещаемой площадки или последняя очень мала, можно считать, что падающие лучи будут параллельны между собой (рис. 1.18), Если световой поток освещает площадку S , перпендикулярную к падающим лучам, и площадку Sg, наклоинугэ под углом в к этим лучам, то е Ец os е, т, е. освещенность [c.35]

Точечный источник света L излучает расходящийся светсвой поток Ф внутри телесного угла II (рис. 1.19). Этот световой поток создает освещенность на площадках Sj и S2, перпендикулярных к оси пучка лучей, ] = Ф/5 , Е2 Ф/8.2, но S /S rpr , тогда Ej/fj = rl/Vf, т. е. освещенность изменяется обратно пропорционально квадрату расстояния от освещаемой поверхности до источника света. [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...