Независимые точечные источники

Совершенно аналогично вместо простейшего плоского поля можно рассмотреть голограмму сферической волны. В случае плоского опорного фронта получающаяся голограмма имеет вид синусоидальной зонной пластинки Френеля, которая (см. 6.1) при облучении плоской волной дает изображение точки — источника сферической волны. Разбивая произвольный объект на совокупность независимых точечных источников, для каждого [c.357]

Такая трактовка изложенных результатов удобна по двум причинам. Во-первых, с помощью описания (1.2.26) удается естественным образом учесть статистические свойства как подсвечивающего излучения, так и излучения, рассеянного шероховатой целью. Во-вторых, с этих позиций можно легко обобщить полученные результаты для случая, когда освещается неплоский объект. Действительно, так как принимаемое поле оказывается суперпозицией отдельных парциальных полей от независимых точечных источников, то [c.31]

Независимые точечные источники [c.19]

Простой протяженный источник. Рассмотрим очень простой не точечный источник. Он состоит из трех независимых точечных источников 8а, м 8с, у которых основная частота, ширина полосы [c.420]

В духе сказанного выше мы можем теперь предположить, что оптическое изображение может быть представлено как суперпозиция импульсных реакций на функции независимых точечных источников, распределенных по всей плоскости объектов ). На фиг. 1.6 изображена упрош,енная схема работы оптической системы, относительно которой принято, что увеличение ее равно единице, излучение некогерентно, так что интенсивности складываются линейно, распределение света в точке (ж, у ), обусловленное точечным источником с координатами (ж, у), определяется выражением g (ж — ж, у — у), и это распределение не изменяется по полю зрения системы. Тогда, если о (ж, у) описывает яркость объекта, а I (ж, у ) — яркость изображения, мы получим + 00 [c.27]

Пусть одинаковые независимые точечные источники 8 , 8 , и точки наблюдения Р расположены в плоскости чертежа (рис. 456). Пусть источники испускают линейно-поляризованный свет, в котором вектор Е перпендикулярен к плоскости чертежа (модель 7). Все дальнейшее легко обобщается на случай источников естественного света ). [c.475]

Общий прием исследования любого вида антенн состоит в следующем поверхность антенны разбивается на бесконечно малые элементы, каждому из которых приписывается объемная скорость где — нормальная скорость в данной точке. Каждый элемент рассматривается как независимый точечный источник. Составляется согласно (5. 6) дифференциальное выражение [c.272]

Поскольку толщина слоя переменная, то получится совокупность интерференционных полос, параллельных ребру двугранного угла между зеркалом 3i и изображением зеркала 3 в пластинке П. Легко убедиться, что в рассмотренном нами случае идеального точечного источника, излучающего монохроматический свет, интерференционная картина независимо от толщины воздушного клина будет четкой. В действительности, если исходить из выражения интенсивности, видно, что она равна нулю каждый раз, когда толщина [c.91]

Стационарное значение времени. Расположим точечный источник света в одном из фокусов эллиптического зеркала, например в точке О (рис. 7.5). Свет, исходящий из этого фокуса, после отражения от эллиптического зеркала независимо от положения точки М. на поверхности эллипса всегда попадает в другой фокус 0 . Это связано с тем, что для эллипса сумма расстояний любой точки на его поверхности от двух фокусов является [c.171]

Выше было показано, что, используя один точечный источник света, можно каким-либо оптическим устройством разделить его излучение на два пучка, способных интерферировать друг с другом. При наличии двух независимых (некогерентных) источников света можно получить две стационарные интерференционные картины и с помощью какого-нибудь оптического устройства свести их в некоторой области пространства. В зависимости от условий опыта они будут создавать разные результирующие картины. Таким образом, в определенной области пространства наблюдается стационарное распределение освещенности, эквивалентное наличию какой-то интерференционной картины (/макс /мин) Конечно, в результате наложения двух картин интерференции может наблюдаться также равномерная освещенность экрана (/макс = /мин), эквивалентная отсутствию интерференции. [c.197]

Ф2 (О определяются свойствами источников 51, 5а и для теоретического расчета необходимы определенные предположения о процессе испускания света. Примем следующую простую схему для этого процесса точечный источник испускает последовательность волновых цугов с равными длительностями Т и равными амплитудами а, а фазы различных цугов принимают совершенно случайные, независимые друг от друга значения. [c.97]

Если Sq = = О и задаётся независимо от gji, то функции (2.9) зависят от 2д, как от дополнительного параметра. Если все источники энергии сконцентрированы в центре — модель с точечным источником энергии, то вместо (2.9) получим формулы вида [c.289]

Координатой Ауо дифракционного фокуса (3.12), легко убедиться, что положение центра тяжести лучевой диаграммы правильно отражает смещение изображения точечного источника в гауссовой плоскости при наличии у системы дисторсии Lg, но дает неверное представление о подобном смещении за счет других нечетных аберраций. Расчеты, однако, показывают, что при высоком качестве изображения [ (6) 0,73] независимо от вида аберрационных искажений расстояние между точкой максимальной интенсивности в дифракционном изображении и центром тяжести лучевой диаграммы рассеяния j АУо — Дг/о1 < 0,36, что, как правило, несущественно. [c.96]

Поскольку считаем голографическое восстановление идеальным, образование интерференционных полос может быть описано с помощью рис. 4.1. Две поверхности освещены точечным источником 5, помещенным перед ними, и отражают свет диффузно во всех направлениях, в частности в направлении произвольно выбранной точки К, в которой наблюдается интерференция. Как и в п. 2.2, обозначим символом г радиус-вектор точки Р, лежащей на недеформированной поверхности и символом г аналогичную величину соответствующей точки Р, лежащей на деформированной поверхности. Тогда вектор смещения будет и = г — г. В качестве исходной конфигурации выберем множество точек Р таким образом, г будет независимой переменной. От источника 5 свет проходит до точки Р расстояние Ьз, а до точки Р расстояние Ь з- После отражения он проходит далее расстояния L или Ь до точки К. Здесь Ь считается мнимым оптическим путем, т. е. предполагается, что точка К лежит за поверхностями объекта. Если точка К располагается перед ними, то Ь следует брать отрицательным. Тогда оптическая разность хода ы очк К [c.80]

Можно оценивать ослабление яркости непосредственно источника света очень малых видимых размеров (а не специальных отражательных приспособлений) хорошо известным звездным фотометром Максвелла. Однако, как показывает практика, точность измерений при этом получается меньшая в связи с некоторыми специфическими трудностями фотометрирования точечных источников света. Несомненное преимущество перед визуальными методами измерения прозрачности атмосферы имеют так называемые объективные методы с применением в качестве приемников света фотоэлементов. Но и здесь встречаются специфические трудности, связанные, в частности, с тем, что фотоэлемент не видит наблюдаемый предмет и дает ответ на весь падающий на него световой поток независимо от происхождения. [c.728]

Существует одно специальное условие, при котором автокорреляционная функция может дать полную информацию об объекте независимо от симметрии последнего [7.34, 7.35]. Оно состоит в том, чтобы возле интересующего нас объекта на определенном расстоянии от него находился точечный источник света. Тогда автокорреляционная функция содержит два изображения объекта (рис. 7.20), а также ненужную информацию точно так же, как в случае голографических изображений. [c.324]

Для всех целей, которые мы сейчас ставим перед собой, половина длины волны — величина достаточно малая, чтобы ею можно было пренебречь по сравнению со всеми другими размерами в схеме эксперимента, так что излучение можно считать исходящим из одного или нескольких независимо излучающих точечных источников. Следовательно, прежде всего мы должны рассмотреть обычный случай излучения, испускаемого большим числом таких независимых источников. [c.19]

Следовательно, мы имеем право придерживаться процедуры, обычной при рассмотрении дифракционных задач для идеального случая монохроматического точечного источника, находящегося либо на конечном расстоянии ст точки наблюдения, либо на бесконечности (параллельное когерентное освещение), а затем, если это необходимо, обобщить результат, учитывая конечные размеры источника или интервал частот. Источник конечных размеров можно рассматривать как совокупность очень малых независимо излучающих точек. Для каждой из таких точек интенсивность в точке наблюдения рассчитывается с учетом относительной интенсивности источника в этой точке. Затем интенсивности складываются для всех точек источника. Если существует конечный интервал частот, то интенсивность рассчитывается для каждой частоты, а затем проводится суммирование по всем частотам. [c.20]

Для объекта общего типа, состоящего из большого числа независимо испускающих точечных источников, каждый из которых дает идеальное изображение интенсивности /р х, у), получим [c.40]

Интересно, что к нелинейному уравнению (5.2) приводит и рассмотрение процесса фильтрации (движение политропического газа в пористой среде). Вопросы фильтрации изучал Г. И. Баренблатт (1952), который независимо решил уравнение для случая сферического точечного источника. [c.251]

Границы применимости полученных выше формул были нами исследованы экспериментально в камере искусственных туманов 16]. В качестве точечного источника использовалась лампа накаливания с выделением угла конуса излучения 30°. Угол зрения приемной системы составлял 0,03 рад. Прямое излучение от источника устранялось с помощью зачерненного экрана в фокусе приемного объектива. Одновременные и независимые измерения оптической толщи производились с использованием узкого лазерного [c.52]

Теперь снова вернемся к четырем условиям, рассмотренным в предыдущем параграфе. Условие е, очевидно, непосредственно вытекает из того факта, что независимой переменной является время. В оптических системах распределение света не только существует по обе стороны оси координат, но и часто симметрично. Поэтому условие физической осуществимости в оптике не играет важной роли. Иначе обстоит дело с условием инвариантности б [4]. Дело в том, что распределение света в изображении точки не сохраняется, когда светящаяся точка перемещается в плоскости объекта. В действительности, как это мы исследуем в гл. 4, существует зависимость аберрационных коэффициентов от угловых координат. Пытаясь сохранить оптико-электрическую аналогию, мы теперь вынуждены воспользоваться тем фактом, что распределение света на практике не изменяется резко, когда точечный источник смещается в сторону от оси. В силу вышесказанного мы будем пользоваться условием инвариантности, но только в таких областях (зонах) плоскости изображения, внутри которых функция рассеяния значительно не изменяется ). Как следствие на практике тогда придется представлять передаточную функцию т (ю) в виде графиков, характеризующих по отдельности ее зависимость от угла поля зрения, положения плоскости наилучшей фокусировки и длины волны (цвета). [c.44]

Цепочка из точечных источников. Рассмотрим теперь N одинаковых независимых тачечных источников [c.477]

С физической точки зрения моделирование окружения марковскими процессами эквивалентно рассмотрению процессов, к которым приложим принцип Гюйгенса. Согласно последнему всякая точка фронта волны может рассматриваться как новый точечный источник излучения, так что поведение волны при I > 0 полностью определяется ее поведением при t = независимо от того, как распространялись волны до этого момента. [c.24]

Еще одно преимущество обеспечивается тем, что скорость света велика по сравнению со скоростью звука. Поэтому облученная поверхность возбуждается всегда равномерно независимо от угла падения света. Таким образом, характеристика направленности звука не зависит от угла падения света. С другой стороны, па характеристику направленности легко повлиять приданием определенной формы сфокусированному световому пятну при возбуждении очень маленькой поверхности (малой по сравнению с длиной волны звука) происходит излучение звука от поверхности как точечного источника внутрь изделия (см. раздел 4.4, рис. 4.23). При возбуждении большей площади будут направленно излучаться звуковые волны, длина волны которых мала по сравнению с диаметром сфокусированного [c.170]

Если даже предположить, что источник S на рис. 1.1, а действительно является точечным, конечная длина когерентности означает, что для точек Р, достаточно удаленных от оси, длину I можно принять сравнимой с длиной волнового цуга. Волновые цуги, которые одновременно исходят из В и С (и своим происхождением обязаны одному волновому цугу, испущенному S), не должны тогда полностью накладываться в Р и, следовательно, видность полос должна снижаться. Еще дальше вдоль экрана полосы должны полностью исчезать, образуя непрерывный уровень освещенности, обусловленный отдельными независимыми вкладами от двух апертур. [c.15]

Будем рассматривать про тяженный источник света как совокупность большого числа независимых точечных источников. Колебания, посылаемые каждым точечным источником по различным направлениям, когерентны между собой (пока разность хода мала по сравнению с длиной цуга, что мы [c.467]

Рассмотрим теперь модель, в которой принимается, что точечный дефект находится в анизотропной упругой среде. Упругие свойства такой среды характеризуются уже пе двумя независимымп параметрами (например, X п ц) изотропной среды, а тензором модулей упругости число независимых компонент которого в общем случае равно 21. Будем рассматривать дефект как точечный источник деформаций и напряжений. Тогда в отсутствие объемных сил система трех уравнений равновесия такой анизотропной среды имеет вид [c.49]

В начальном сечении скорости имеют определенные значения и распределение, зависящие от условий движения потока до указанного сечения. За начальным сечением на некотором протяжении в струе еще существует область, в пределах которой сохраняются скорости и их распределение, характерное для начального сечения. По мере формирования струи ширина этой области, называемой ядром струи, постепенно уменьшается, пока, наконец, в некотором сечении 1—/ (рис. 22, а) не станет равной нулю. Это сечение назовем первым переходным сечением. Многочисленными опытами установлено, что на достаточно большом расстоянии от начального сечения течение в струе приобретает в известной мере универсальный характер 2, 3, 5. 9] независимо от условий в начальном сечении. Например, профили скоростей в различных сечениях струи, становятся подобными один другому. Такое течение называется автомодельным. Течение в струе на большом удалении от начального сечения носит такой же характер, как если бы оно было создано некоторым воображаемым точечным источником импульса, ориентированным по оси симметрии струи. Такое течение называется струей-источником, а точка расположения источника полюсом струи. Сечение 2—2, за которым течение в струе становится аналогичным течению в струе-источиг1ке, назовем вторым, переходным сечением. [c.80]

Таким образом, движение может определяться либо граничными условиями, либо точечным источником. Заметим, что эти два случая являются взаимоисключающими. При задании того и другого задача с очевидностью будет переопределенной, что находится в некотором противоречии с интуитивными представлениями о независимости и совместимости этих источников движения в реальных струях. Действительно для струи, бьющей из отверстия в стенке, можно независимо задать и ноток импульса из отверстия и поле скоростей на стенке, например условия прилипания. Однако оказывается, что этого нельзя сделать в пределе бесконечно малого отверстия, потому что, согласно теореме Седова, решение должно быть автомодельным и принадлежать классу (1), что из-за переопределенности задачи невозмонгпо. Сказанное не означает, что кроме решения Ландау не существует автомодельных течений струйного типа. Но такие струи, вызванные движением границ, естественно считать индуцированными. [c.89]

Как и в случае интерферометра Майкельсона, существует другая, эквивалентная точка зрения, став на которую мы можем лучше понять характер наблюдаемых полос. Еслп свет приблизительно монохроматический и исходит из одного точечного источника, то на экране наблюдения видны синусоидальные интерференционные полосы высокого контраста. Если затем добавить второй точечный источник с той же длиной волны, что и первый, но излучающий независимо, то образуется вторая картина полос. Период этой ннтерферепцнонной структуры такой же, что и у первой, но положение нулевой оптической разности хода сдвинуто относительно соответствующего положения первой структуры (рис. 5.7). [c.167]

Для расчета процессов распространения тепла от реальных источников воспользуемся принципом наложения элементарных решений. Сущность его состоит в том, что температура от совместного действия совокупности распределенных в пространстве или времени источников принимается равной сумме температур от действия каждого отдельного источника. Допустимость принципа наложения, или принципа независимости действия источников, проверена опытом. Пользуясь этим принципом, можно представить реальный источник любой формы как совокупность сосредоточенных источников (точечных, линейных и плоских), а непрерывно действующий источник — как совокупность мгновенных источников, соответственно распределенных по времени действия источника. Просуммировав решения для каждого элементарного мгновенного источника, найдем ре-П1ение для источника любой формы, действующего любое время. При пользовании принципом наложения коэффициенты теплофизических свойств материала к, су, а принимают постоянными, не зависящими от температуры. [c.111]

Мы получили основное соотношение, связывающее угловой спектр 5прот флуктуаций интенсивности волны от протяженного источника с угловым спектром 5 флуктуаций интенсивности плоской волны О и распределением яркости источника Ь в). Впервые это соотношение было получено независимо Коэном и Сол-питером. Из него следует, что в случае протяженного источника функция S(xL) может быть существенно отличной от нуля лишь в пределах некоторой определенной области значений [х], так что и спектр 5прот также будет сосредоточен в некоторой ограниченной области X. Это означает, что угловой спектр флуктуаций интенсивности протяженного источника сосредоточен в более узком телесном угле, чем спектр точечного источника, и, следовательно, временной спектр также ограничен более узкой полосой частот, что приводит к ослаблению мерцаний. [c.195]

Когерентные источники. В качестве простейшего примера рассмотрим интерференцию от двух одинаковых точечных источников, расположенных в разных местах и испускающих гармонические бегущие волны одинаковой частоты в открытую однородную среду. Если каждый источник имеет вполне определенную частоту (а не конечную полосу частот вблизи основной), то относительная фаза двух источников (разность между их фазовыми постоянными) не меняется со временем. В этом случае говорят, что два источника относительно когерентны или просто когерентны. (Даже если источники имеют различные частоты, они будут когерентными , если каждый из них монохроматичен, так как в этом случае их разность фаз всегда полностью определена.) Если каждый источник имеет одинаковую основную частоту и конечную полосу частот Аг, то разность фаз обоих источников (при условии, что они независимы) будет оставаться постоянной только в течение времени порядка (Av)" . Однако постоянство разности фаз может быть сохранено, если на источник действует общая внешняя вынуждающая сила. В этом случае, даже если фазовая постоянная каждого источника в течение интервала времени будет меняться неконтролируе- [c.405]

Если длина волны звука значительно больше, чем общие размеры сложного излучателя, то излучение отдельных его элементов будет происходить так же, как от точечного источника, независимо от того, какова форма излучателя, если только движение всех частей излучателя происходит в одной фазе. В этом предельном случае можно применять формулу (27.4) точечного источника. Например, открытый конец органной трубы или раструб любого другого духового музыкального инструмента обычно достаточно мал в сравнении с длиной волны и может рассматриваться как точечный источник. Если средняя скорость воздуха в выходном отверстии трубы равна а площадь его равна S, то производительность эквивалентного точечного источника будет U, S, а излучаемая мощность П = izpS v l 2 ) = [c.345]

Определения когерентности сложились исторически. Раньше считали, что интерферировать может только свет, излученный одним достаточно удаленным точечным источником, разбитым на два пучка с двумя отверстиями в экране (опыт Юнга). Но уже много лет назад выяснилось, что интерференция — явление гораздо более распространенное. Для интерференции пучков света необходимо лишь одно — чтобы разность фаз между ними не изменялась хаотически. Свет от двух электрических лампочек не дает интер-ференциоппой картины, так как из-за высокой температуры тепловые колебания атомов вносят большую случайную добавку в частоту излученного света и разность фаз между двумя пучками будет хаотически изменяться настолько быстро, что ни о какой интерференции не может быть и речи. Строго говоря, только в этом случае можно говорить о полной некогерентности источников. Если предмет, освегценный двумя лампами, отбрасывает две перекрывающиеся тени, то на границе теней интерференции не возникает. Не возникнет и дифракционной картины на границе каждой из теней, так как пространственная когерентность в каждой из ламп практически отсутствует — соседние участки нити излучают свет статистически независимо и свет от них не интерферирует. В атом смысле можно сказать, что свет, излучаемый обычной лампочкой, состоит из отдельных независимых порций — квантов. Свет же, излучаемый лазером, обладает высокой степенью когерентности и может быть описан как классическое электромагнитное поле, задаваемое векторами электрического и магнитного полей. Свет от двух лазеров дает интерференционную картину. В этом случае лучше не рассуждать (как это иногда делают), интерферирует ли квант только сам с собой или он может интерферировать с другими квантами. Случайная разность фаз между светом от двух лазеров скажется лишь в расположении интерференционной [c.131]

О физике ползучести написано множество превосходных книг и статей. Однако из всех последних методологических трудов наиболее информативен и полезен труд Эшби [2], посвященный картам механизмов деформации. Различают шесть независимых способов, в соответствии с которыми поли-кристаллический материал может деформироваться, сохраняя свое строение. Во-первых — это бездефектное течение. Оно наступает, если превысить теоретическое сопротивление сдвигу. Остальные пять требуют наличия дефектов кристаллической структуры. Дислокации являются источником двух видов пластического течения дислокационного скольжения и дислокационной ползучести. Движение точечных дефектов вызывает течение, которое относится к двум другим независимым видам внутризеренному и околозернограничному течению. Шестой вид течения обусловлен двойникованием, обычно его значение для инженерных решений невелико. "Поля" механизмов деформации чистого никеля представлены на рис. 2.8, дающем в кратком обобщении изложение этой концепции. Поля нанесены на карту в координатах нормированного напряжения течения (напряжение отнесено к модулю [c.64]

Для дальнейшего исследования поставленных для системы (1.4) задач с началь ными данными (1.5) на линии г = О будем предполагать, что функции Ф и Г имеют непрерывные четвертые производные, содержащие дифференцирование дважды по г и (f (независимо от порядка дифференцирования). Это предположение естественно. Такое свойство функции Ф и Г осуществляется в ряде конкретных течений, например (см. также [1]), в автомодельном течении, возникающем за конической нормальной детонационной волной, вызванной движением с постоянной скоростью точечного пни ципрующего источника. В этом течении, исследованном впервые в [5], автомодельная двойная волна через слабый разрыв примыкает к области движущегося с постоянной скоростью однородного газа. [c.115]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...