Источник точечный и распределенны

Уравнение переноса Интенсивность взаимодействия 13 Источник точечный и распределенный [c.480]

ТОЧЕЧНЫЙ И РАСПРЕДЕЛЕННЫЙ ИСТОЧНИКИ [c.61]

Мгновенный линейный источник теплоты представляет собой комбинацию мгновенных точечных источников, действующих одновременно и расположенных по линии. Распределение Q по линии действия ряда мгновенных точечных источников может выражаться различными функциями. Равномерное распределение Q по линии (рис. 5.10, а) означает действие мгновенного линейного источника. В случае распределения Q по нормальному закону (рис. 5.10,6) имеем нормально линейный мгновенный источник. [c.153]

Используя принцип наложения, удается получить различные мгновенные источники, отличающиеся по распределенности. По существу только точечный источник сосредоточен по отношению ко всем координатным осям, линейный источник сосредоточен по отношению к двум координатным осям и распределен в третьем направлении, а плоский — сосредоточен лишь в одном направлении. [c.153]

Теплота может распределяться по толщине металла по различным законам. Как указывалось выше, часто распределение считают равномерным (см. рис. 5.10, а). В случае наплавки на массивное тело распределенностью теплоты в направлении оси Oz можно пренебречь и считать источник точечным, находящимся на поверхности тела. [c.156]

Проблема свариваемости базируется в большей мере на теории тепловых процессов при сварке. В СССР разработаны и развиваются методы определения теплового состояния при сварке плоскостными, линейными и точечными источниками тепла элементов малых, больших и средних толщин при различных скоростях их перемещений по изделиям из сталей, а также из сплавов с различными физико-металлургическими свойствами. Разработана также теория тепловых полей при сосредоточенных и распределенных источниках нагревов в форме газового пламени и плазм, а также при электроконтактной стыковой и точечной сварке. [c.131]

Точечные источники, находящиеся в фокусе оптических систем, создают параллельные или слегка расходящиеся вследствие аберраций пучки. При реальных источниках, обладающих отличными от нуля размерами, угол расхождения пучков зависит от размеров источника и распределения в нем яркостей. Поскольку практически не существует источников света с равномерным распределением яркости, трудно осуществить с помощью оптической системы обычного типа (зеркала, комбинации центрированных линз) равномерное распределение силы света в телесном угле конечных размеров, чего иногда требуют задачи осветительной техники. Если точечный источник вывести из фокуса, то световой пучок расходится, но в общем случае неравномерно. Однако при некоторых условиях можно добиться равномерной силы света после преломления (или отражения) пучка от оптической системы, если только зрачок системы работает всей своей площадью (без центрального виньетирования). [c.469]

В идеальном случае полного стигматизма для некоторой длины волны расположение штрихов на поверхности решетки должно соответствовать интерференционной картине от двух когерентных точечных источников, расположенных в местах нахождения источника света и его изображения. В пространстве интерференционные максимумы лежат на поверхности гиперболоидов вращения, симметричных относительно линии, соединяющей образующие их источники. Распределение штрихов идеальной решетки образуется пересечением этих гиперболоидов о поверхностью решетки, которая может быть произвольной, в том числе и плоской. Для других длин волн и точек источника распределение и форма штрихов изменяются. [c.261]

Изображение, формируемое первой восстановленной волной, представляет собой изображение точечного опорного источника, в котором распределение амплитуд и фаз описывается импульсным откликом голограммы. [c.39]

Таким образом, свойства образования дифракционных картин и изображений воспроизводятся. Очевидно, что действие любой комбинации источников, объекта и линз можно воспроизвести, записав соответствующие ряды операций свертки с функцией распространения и умножения на функцию прохождения. Например, для точечного источника в точке л = X на расстоянии Ro перед объектом (фиг. 3.3) распределение амплитуды в плоскости наблюдения имеет вид [c.69]

Зная распределение концентрации от мгновенного точечного источника можно без труда рассчитать концентрацию и от стационарных точечного и линейного источников. Диффузии от стационарного точечного источника производи- [c.582]

D (и) — распределение света в дифракционном изображении точечного источника (единичный импульс). [c.189]

В простейшем случае сложный объект состоит из двух точечных источников 5 и (рис. 211). Если расстояние между центрами кружков Эйри от этих точечных источников мало по сравнению с размерами самих кружков, то распределение интенсивности света [c.358]

В случае ограниченной среды в бесконечной плоской геометрии влияние границы может быть изучено с помощью функций Грина для бесконечной среды (см. разд. 2.5.2). Поскольку граница выступает в качестве источника в бесконечной среде, следует ожидать, что она дает вклад как в асимптотическую, так и в переходную часть решения для конечной среды. Оказывается, это справедливо не только для плоской геометрии. Раньше было показано, что для любого точечного или распределенного источника, изотропного или анизотропного, решение состоит из асимптотической и переходной частей, причем первое является определяющим на больших расстояниях от источников. [c.73]

Зная распределение концентрации от мгновенного точечного источника, можио без труда рассчитать концентрацию и от стационарных точечного и линейного источников точно так же, как, это было сделано выше в применении к формулам Робертса, отвечающим предположению о постоянстве [c.573]

Решение для точечного источника не имеет смысла в непосредственной близости к источнику (где оно обращается в бесконечность). Из наших расчетов видно, что при сверхзвуковой скорости источника существует не только сингулярная точка, по целая поверхность (конус Маха), на которой решение обращается в бесконечность. Стало быть, если ограничиться точечным источником, то нельзя придавать смысла решению (3.118) не только вблизи самого источника, но и вблизи конуса Маха. Мы можем, однако, воспользоваться этим решением для построения поля распределенного источника, а также для качественного анализа явлений при сверхзвуковых скоростях. Считая, что д гармонически зависит от времени t, [c.117]

В большинстве работ, посвященных ультразвуковой сварке [12, 19, 31, 37, 41, 47, 57 и т. д.], исследовались тепловые процессы. Кроме экспериментальных исследований с помощью точечных термопар, размещаемых в различных участках зоны соединения и зоны сварки, а также естественных термопар, образованных свариваемыми деталями, производились расчеты температур Т. Результаты этих расчетов, основанных на гипотезе сухого трения в зоне соединения и в контакте наконечник—деталь, обычно не совпадают с данными экспериментов. Удовлетворительное совпадение расчетных и экспериментальных результатов отмечено только в работах [31, 57]. В работе [57], в которой использовалась массивная опора, расчет температуры в зоне сварки производился при следующих допущениях суммарный тепловой поток от источников постоянный, т. е. их производительность постоянна, а нижняя деталь вместе с опорой образует полубесконечное тело источник тепла считался распределенным но кругу. Такая задача решена в работе [122]. [c.121]

Но рассмотрим другие причины, так или иначе влияющие на правильность расчета освещенности цели. Мы рассматривали только источники двоякого рода точечные и излучающие по закону Ламберта. Как обстоит дело с другими источниками Нельзя ли, при особых законах испускания, получить более благоприятные результаты Если мы будем понимать под В наибольшую яркость источника, то очевидно, что никакое распределение яркостей по источнику не может дать результатов более высоких, чем те, к которым приводит точечный источник яркости В. Таким образом, надо добиваться не особых распределений яркостей по всем направлениям, а только достаточно больших яркостей. [c.30]

Всякий реальный источник может быть представлен комбинацией точечных источников. Такие комбинации называются вообще группами. Группы могут быть дискретными (когда источники мыслятся в отдельных точках на конечных расстояниях друг от друга) и распределенными, или непрерывными (когда источники мыслятся непрерывно распределенными по некоторой геометрической форме). Распределенные группы могут быть линейные, поверхностные и объемные. Распределение может быть однородным (т. е. когда все элементарные источники обладают одинаковой интенсивностью при одинаковой площади) и неоднородным. Формула (4. 5) и рис. 5 относятся к прямолинейной непрерывной однородной группе. [c.268]

Существуют два основных метода для определения освещенности в осветительных установках точечный метод и метод светового потока. Точечным методом можно определить освещенность на поверхности в данной точке, исходя из кривой свето-раСпределения источника света и при заданном расстоянии от него до данной точки. Этот метод при всей своей громоздкости не учитывает освещенности, создаваемой световым потоком, который отражается от стен и потолка. [c.514]

Нагрев тел может осуществляться разнообразными источниками теплоты, различающимися между собой по распределенности, времени действия и движению их относительно тела. При определенных условиях все многообразие источников теплоты можно получить, пользуясь мгновенным точечным источником теплоты. [c.152]

Метод изображений применяется при расчете распределения потенциала в областях, ограниченных поверхностями простейшей формы (например, плоскими, цилиндрическими и сферическими), на которых выполняются граничные условия, указанные в табл. 1.8. Он позволяет свести расчет коррозионного или защитного потенциала и тока к определению потенциала точечных или распределенных источников тока, расположенных в безграничной однородной среде. Выражения для расчета потенциала точечных или распределенных источников в безграничной среде с удельной электрической проводимостью 7 = onst приведены в табл. 1.9. [c.32]

Омический нагреватель. Здесь так же, как и для ядерного нагревателя, принимаются предположения 3 — 7. Помимо этого предполагается, что непрерывное объемное тепловыделение, обусловленное прохождением электрического тока вдоль стенки нагревателя, молшо моделировать, применяя точечные источники тока, равномерно распределенные по всей стенке. Чтобы оценить результаты, которые можно ожидать при бесконечном увеличенни числа таких точечных источников, были созданы моделирующие схемы с поочередным изменением числа (1, 4 и 16) точечных источников, приходящихся на площадь, равную квадрату толщины стенки (фиг. 4). Это новый технический пример в моделировании, который, как полагают авторы настоящей работы, является первой попыткой моделировать объемное тепловыделение с помощью электропроводной бумаги. [c.201]

Рис. 8-2. Распределение концентраций выбросов на земной поверхности ирп точечном источнике, расположеи-иом на высоте И и равномерном ветре при скорости и. а —изменение концентрации выбросов вдоль оси ж, располо-женпой по направлению ветра (рис. 8-1,г) б — концентрации выбросов в перпепликулярном к ветру направлении.

В начальном сечении скорости имеют определенные значения и распределение, зависящие от условий движения потока до указанного сечения. За начальным сечением на некотором протяжении в струе еще существует область, в пределах которой сохраняются скорости и их распределение, характерное для начального сечения. По мере формирования струи ширина этой области, называемой ядром струи, постепенно уменьшается, пока, наконец, в некотором сечении 1—/ (рис. 22, а) не станет равной нулю. Это сечение назовем первым переходным сечением. Многочисленными опытами установлено, что на достаточно большом расстоянии от начального сечения течение в струе приобретает в известной мере универсальный характер 2, 3, 5. 9] независимо от условий в начальном сечении. Например, профили скоростей в различных сечениях струи, становятся подобными один другому. Такое течение называется автомодельным. Течение в струе на большом удалении от начального сечения носит такой же характер, как если бы оно было создано некоторым воображаемым точечным источником импульса, ориентированным по оси симметрии струи. Такое течение называется струей-источником, а точка расположения источника полюсом струи. Сечение 2—2, за которым течение в струе становится аналогичным течению в струе-источиг1ке, назовем вторым, переходным сечением. [c.80]

Пусть предмет состоит из двух одинаковых точечных источников Si и 5г. Если расстояние между центрами их изображений в оптическом приборе мало по сравнению с размерами дисков Эйри, то результирующая картина практически не отличается от изображения одного точечного источника. В таком случае говорят, что прибор не разрешает рассматриваемые точки. Если увеличивать расстояние между Si и 5г, то расстояние между центрами их изображений Si и также будет увеличиваться при неизменном размере соответствующих им дисков Эйри. Начиная с некоторого расстояния SiS2l = /min на графике суммарного распределения интенсивности вдоль линии S1S2 в середине появится провал. Такая картина будет восприниматься как раздельное изображение двух точек. В этом случае говорят, что прибор разрешает точки Si и S2, а величину Zmin называют разрешаемым расстоянием. [c.366]

Если д < О, то из требования ограниченности у (х) при х = —1 следует Л = О, что соответствует решению у = д 1 — х), указанному в [222]. Однако в случае вдува, когда д > О, константа А остается свободным параметром. За исключением случая д = 2тг решение ыеаналитично, но имеет ограниченную производную у —1) = = —д, не зависящую от величины А и, следовательно, такую же, как и при аналитическом решении, когда А = 0. При д = О указанное решение переходит в решение Ландау для точечного источника импульса. В общем случае, когда А д О, течение порождается источником импульса в начале коордипат и распределенным на полуоси ж = —1 источником массы. Решение существует в диапазоне — оо с Ас А , где А = При А, близких к 4 , вблизи полуоси X = I возникает сильная восходящая струя, а при А = А на полуоси х = 1 формируется сток 1/(1) = 4. При А<с — А -Ь -Ь4/д) течение становится двухъячеистым. Жидкость вдоль обеих полуосей подтекает к началу координат и растекается на бесконечность вдоль определенной конической поверхности. При А область восходящих движений все более локализуется около отрицательной полуоси и в пределе на месте исходного источника формируется сток г/ (1) = — 4 — д. Поскольку у )= — д/2 — Л (4 4-+ д)/(2 "/2 — 2Л), параметр А характеризует интенсивность струи, 8 [c.115]

Любая методическая и личная частные погрешности МВИ обычно действительно являются случайными величинами. Это связано с тем, что в отдельных реализациях МВИ каждая из них может принять любое, заранее неизвестное значение в пределах наибольшего возможного интервала, определенного путем анализа соответствующего источника частной погрешности. Для перевода от интервальной (полученной в результате анализа источника частной погрешности) характеристики, соответствующей вероятности, принимаемой равной единице, к точечным вероятностным характеристикам приходится вводить некоторые предположения о виде закона распределения вероятностей данной частной погрещности как случайной величины. Эти предположения, конечно, должны основываться на анализе конкретной методики измерений, обусловливающей данную методическую или личную частную погрешность. При отсутствии какой-либо информации о возможной тенденции группирования реализаций случайной пог-грешности обычно принимают, что закон распределения ее — равномерный в пределах наибольшего возможного интервала. Такое цредположение признается приемлемым по двум причинам. Во-перзых, для большинства источников методических и личной частных погрешностей действительно не существует какого-либо предпочтительного значения их реализаций или предпочтитель-,ного группирования их вокруг какого-либо конкретного значения. Во-вторых, в известном смысле, равномерный закон раснределе-нпя представляет худший случай, так как при заданных границах распределения равномерному закону соответствует наибольшая дисперсия. Значит, при этом определяется как бы некоторая оценка сверху дисперсии частной погрешности. [c.185]

Передвижная лаборатория фирмы UPK (Германия) предназначена для контроля концентрации загрязнителей в атмосфере воздуха с одновременным измерением метеорологических параметров контроля точечньк и распределенных по площади источников выбросов. Газоанализаторы имеют возможность изменять в широких пределах диапазон измерения, что позволяет как работать с точечными источниками (при высоких уровнях концентраций зафязнителей), так и проводить анализ общей загрязненности воздушного бассейна. [c.622]

Для расчета процессов распространения тепла от реальных источников воспользуемся принципом наложения элементарных решений. Сущность его состоит в том, что температура от совместного действия совокупности распределенных в пространстве или времени источников принимается равной сумме температур от действия каждого отдельного источника. Допустимость принципа наложения, или принципа независимости действия источников, проверена опытом. Пользуясь этим принципом, можно представить реальный источник любой формы как совокупность сосредоточенных источников (точечных, линейных и плоских), а непрерывно действующий источник — как совокупность мгновенных источников, соответственно распределенных по времени действия источника. Просуммировав решения для каждого элементарного мгновенного источника, найдем ре-П1ение для источника любой формы, действующего любое время. При пользовании принципом наложения коэффициенты теплофизических свойств материала к, су, а принимают постоянными, не зависящими от температуры. [c.111]

Мы получили уравнение такое же, как и для неподвижного источника. Следовательно, распределение температуры от подвижного точечного источника на отрицательной полуоси в полубесконечном теле не зависит от скорости перемещения источника, как и при1 [c.54]

Мы получили основное соотношение, связывающее угловой спектр 5прот флуктуаций интенсивности волны от протяженного источника с угловым спектром 5 флуктуаций интенсивности плоской волны О и распределением яркости источника Ь в). Впервые это соотношение было получено независимо Коэном и Сол-питером. Из него следует, что в случае протяженного источника функция S(xL) может быть существенно отличной от нуля лишь в пределах некоторой определенной области значений [х], так что и спектр 5прот также будет сосредоточен в некоторой ограниченной области X. Это означает, что угловой спектр флуктуаций интенсивности протяженного источника сосредоточен в более узком телесном угле, чем спектр точечного источника, и, следовательно, временной спектр также ограничен более узкой полосой частот, что приводит к ослаблению мерцаний. [c.195]

И радиоантеиным сканирующим системам. Позже с соответствующими оговорками мы проанализируем свойства оптических систем, линейных относительно комплексной амплитуды, т. е. систем, которые работают с когерентным излучением. Но пока что ограничимся рассмотрением некоторых идеальных оптических систем, для которых освещенность некогерентна, увеличение равно единице и распределение освещенности на изображении точечного источника не изменяется в пределах рабочего поля прибора. Степень практической применимости результатов, полученных при таких ограничениях, будет исследована позже. Перейдем теперь к сравнению характеристик временных и пространственных фильтров. [c.31]

Поскольку максимум многомерной плотности нормального распределения вероятностей обратно пропорционален корню квадратному из детерминанта матрицы дисперсий, концентрация dmiO в центре облака примеси, созданного в момент t = to мгновенным точечным источником, в поле однородной турбулентности с градиентом скарости с ростом х = t — to будет убывать асимптотически пропорционально (а не пропорционально х / как это было-при постоянной средней скорости). Точно так же в случае мгновенного линейного источника на оси 0Y максимальная концентрация примеси будет убывать пропорционально (вместо т" ). Зная решение, отвечающее мгновенному точечному источнику, с помощью формул (10.6) и (10.8) можно найти также и распределение концентрации, отве- [c.558]

Поле излучаемых сейсмических волн может быть очень сложным вследствие влияния геометрии источника, пустот и других границ в окрестности источника. Йзуче 1ие простейших источников в безграничной среде дает основу для понимания тех факторов, которые влияют на излучение сейсмической энергии в более сложных ситуациях. Например, решение задачи для точечного источника позволяет получить оценку расстояния, на котором излучающаяся часть поля доминирует над волновыми процессами в ближней зоне. Эта оценка применима и при исследовании более сложных источников. Интересно также выяснить, может ли конкретный источник, размеры которого достаточно малы, быть аппроксимирован простейшим источником в безграничной среде. Например, ниже будет показано, что давление, действующее на коротком участке бесконечной цилиндрической полости, не совпадает с точечным источником даже в пределе, когда диаметр цилиндра стремится к нулю, а давление, прилагаемое к стенкам сферической полости, эквивалентно простому источнику. Много работ по механизму очага землетрясений связано с поиском простых источников, которые дают такое же распределение напряжений, как и наблюдаемые при землетрясениях. Подобные исследования оправдывают тщательное изучение поведения среды при воздействии сосредоточенных сил и их комбинаций до того, как перейти к более реалистическим моделям источников упругих волн, [c.203]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...