Плоский точечный источник И СТОК

Г. Как изменяются скорость и давление в потоке от плоского точечного источника (или стока) при удалении от него [c.44]

Предположим, что в жидкости, имеющей одну или более границ С, находится система 5 источников и стоков. Далее, если поместить систему 5 источников и стоков вне области, занятой жидкостью, и затем дать возможность жидкости иметь доступ во всю область и если при этом мы получим С как линию тока, то говорят, что система 5 является отображением системы 5 относительно границы С. В случае плоского точечного источника система состоит из единственного источника, находящегося в точке А, граница С состоит из [c.204]

Анализ движения двух взаимодействующих точечных источников (стоков) в трехмерном пространстве может быть проведен, если за исходное взять выражение для скорости (1.110). Так же, как и в случае плоских источников, все возможные их перемещения совершаются по прямой, соединяющей их начальные местоположения, а при 01 + 02 источник и сток равной мощности остаются на постоянном удалении друг от друга. Не останавливаясь на подробностях, приведем выражения, аналогичные (1.146) для двух пространственных источников (стоков) [c.149]

Плоский точечный источник и сток [c.92]

Помимо плоских существуют пространственные точечные источники (стоки). Поток от них задается следующими условиями [c.94]

Имея дело с горизонтальным упругим пластом большой протяженности и единственной скважиной, можно моделировать движение жидкости в нем как плоское радиальное к точечному стоку (в случае эксплуатационной скважины) или от точечного источника (в случае нагнетательной скважины). [c.277]

В [3] получено решение уравнений Навье-Стокса для осесимметричной струи без закрутки, возникающей в безграничном пространстве, заполненном несжимаемой жидкостью, если туда поместить точечный источник потока импульса. Это решение относится к классу пространственных конических автомодельных течений. При больших числах Рейнольдса данная задача решена в приближении пограничного слоя [1]. Также представляется интересным случай истечения струи из малого отверстия в вершине конуса. При этом на конусе ставится условие прилипания. В частном случае получается решение задачи о струе, бьющей из малого отверстия в плоской стенке, нормально к последней. Эта задача обсуждается в [4], где указывается, что течение не описывается автомодельным решением в целом, а лишь по отдельности в приосевом пограничном слое и в основной области течения с неизбежным разрывом между ними. При этом в основной области течения задача сводится к задаче о линии стоков, которая моделирует эжекцию струи. Таким образом, непосредственное сращивание главных членов разложения в приосевом пограничном слое и в основной области течения невозможно. Это обстоятельство по мнению авторов [4] является парадоксальным. В действительности это связано с отсутствием области перекрытия этих двух асимптотических разложений. [c.33]

Линии тока являются интегральными кривыми уравнения (6), а особым точкам поля скоростей в плоском движении соответствуют особые точки дифференциального уравнения (6). На рис. 59 показаны картины линий тока источника и стока, находящегося в точке О плоскости, что соответствует особой точке уравнения (6) — узлу, через эту точку проходит бесчисленное множество линий тока, а скорость в точке О равна бесконечности. На рис. 60 приводятся линии тока, окружающие точечный вихрь в точке О (понятие вихря будет в дальнейшем разъяснено). С точки зрения теории дифференциальных уравнений этой особенности поля скоростей соответствует особая точка — фокус. Скорость в точке О равна бесконечности. Наконец, в качестве третьего примера рассмотрим критические точки А ж В разветвления потока около круга (рис. 63). Как показано на рисунке, внешний по отношению к кругу поток соответствует обтеканию круга, а внутренний — течению внутри круга, обусловленному наличием в точке О особенности — диполя. В точках А ж В скорости потока равны нулю, в точке О — бесконечности. Можно заметить, что точки А ж В являются седлообразными особыми точками, через каждую из них проходят только две интегральные кривые. Точка О аналогична узлу с интегральными кривыми, имеющими в точке О общую касательную. [c.34]

Скорость от плоского точечного источника (стока) в некоторой точке потока изменяется обратно пропорционально ее расстоянию от этого источника (или стока). Действительно, расход жидкости через окружность радиусом г с центром в источнике (рис. 2.30) равен интенсивности этого источника q, т. е. р = 2ллУ. Отсюда V = q 2nr). [c.72]

Плоский точечный источник и сток. Пусть ось г представляет совокупность бесчисленного множества точечных источников, в плоскости хоу эта совокупность проектируется в виде плоского точечного источника, расположенного в начале координат (рис. 3.7). Жидкость растекается из этого источника вдоль линий тока — прямых лучей а = 0П81 — во все стороны плоскости. Эквипотенциальные линии представляют окружности с центром в начале координат. Мощностью источника называется секундный расход жидкости, приходящийся на один метр оси х—Q, м (м-с). Скорость жидкости в любой точке окружности радиуса г равна ра- [c.51]

Линиями тока служат лучи в = onst, выходящие из начала координат изопотенциальными линиями — ортогональные к ним окружности г = onst (рис. 52, о, б). Картина линий, тока соответствует плоскому течению жидкости из точечного источника (рис. 52, а) или стоку (рис. 52,6), находящимся в начале координат. Чтобы найти гидродина- [c.202]

С использованием метода наложения потоков (см. п. 1.4) путем интегрирования стоков по всасывающему отверстию в работах [28-32] получены формулы для расчета осевой скорости у вытяжных отверстий, встроенных в плоскую безграничную стенку. За рубежом методом наложения потоков было рассмотрено поле скоростей у прямоугольного всасывающего отверстия [44. Здесь не были получены такие простые формулы, как у И.А.Шепелева. Интегрирование источников проводилось суммированием 100 единичных стоков. Изучалось течение стесненными стенками (одной, двумя и тремя взаимно перпендикулярными стенками), описанное с использованием зеркального отображения и графического суммирования. Этим же методом рассмотрена задача в плоскости [45] для одного точечного стока, одного точечного источника и плоскопараллельного течения. [c.446]

К этому же типу задач могут быть отнесены, по существу, и задачи напорной фильтрации в горизонтальной плоскости. Характерным для них является, как правило, наличие в области течения источников и стоков, имитирующих скважины. Кроме того, к уравнению Лапласа сводятся в постановке Дюпюи — Форхгеймера и плановые задачи безнапорной фильтрации, которые также в большинстве могут быть соотнесены по математической их постановке рассматриваемому типу задач. Разнообразные плоские задачи о притоке к системам точечных скважин рассматривались С. Ф. Аверьяновым, Ф. М. Бочевером, Н. Н. Веригиным, С. Н. Нумеровым, А. В. Романовым, А. Л. Хейном, И.. А. Чарным и др. Решения многих из этих задач в равной мере используются как в гидрогеологии, так и в гидродинамике нефтяных пластов (см. п. 4.1). Специфические для плановой безнапорной фильтрации грунтовых вод задачи притока к котлованам и обходной фильтрации вблизи гидротехнических сооружений изучали В. И. Аравин, Ф. М. Бочевер, В. П. Недрига и др. [c.604]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...