Модель точечного источника

Хорошо известно то важное значение, которое имеет модель точечного источника жидкости в теории теплообмена и гидродинамике. Займемся изучением свойств течения, которое инициируется источником массы, импульса и энергии конечных размеров [53, 55, 56]. [c.105]

Акустическая модель — точечный источник. Если С X, то в качестве излучателя можно принять пульсирующую или осциллирующую сферу, так как при малых размерах источника шума звуковое поле практически не зависит от особенностей излучателя. Для пульсирующей или осциллирующей сферы (то- [c.689]

Для механизмов приборов для частот до 1000 Гц можно использовать модель точечного источника — осциллирующей сферы для частот свыше 1000 Гц в качестве модели излучателя следует брать сложный сферический излучатель. [c.690]

Модель точечного источника в применении к звездам главной последовательности иллюстрируется табл. 24. Она включает также несколько типичных переменных звезд. Ясно видно, что только для переменных с самыми короткими периодами эта модель обеспечивает достаточно высокие температуры. [c.414]

Центральные температуры (модель точечного источника) [c.414]

Если Sq = = О и задаётся независимо от gji, то функции (2.9) зависят от 2д, как от дополнительного параметра. Если все источники энергии сконцентрированы в центре — модель с точечным источником энергии, то вместо (2.9) получим формулы вида [c.289]

Итак, для модели с точечным источником энергии нельзя установить в результате решения системы уравнений II два соотношения вида (5Ш) и iK(9K). Эти связи можно установить и в отом случае, если задать дополнительно зависимость So (Poi Ро и 0—плотность и температура в центре звезды. [c.290]

Нетрудно убедиться непосредственно, что формула (3.12) сохраняет свою силу для модели звезды с точечным источником энергии в центре звезды, когда мощность точечного источника энергии S задаётся произвольно. [c.294]

В точке г направление и величина смещения 17(г) определяются знаком и величиной постоянной А, в литературе называемой иногда мощностью дефекта. Решение (3,8) расходится в точке г = О, что связано с заменой в данной модели реального дефекта, занимающего конечный объем, точечным источником деформации мощности А. Очевидно, это решение не имеет смысла применять для расстояний, меньших атомного радиуса. Формула (3,8) для смещения и = их имеет такой же вид, как формула для напряженности электрического поля точечного заряда А в электростатике, причем величина Л/г оказывается аналогичной потенциалу этого поля. [c.68]

Исследования [138, 58, 141, 142 и др.] образования трещин при коррозионно-механическом разрушении металла содержат вывод об анодном состоянии вершины трещины, причем при микроскопически малых размерах анодной зоны в вершине трещины плотность анодного тока достигает, например, в определенных условиях единиц и десятков ампер с одного квадратного сантиметра. Поэтому можно полагать, что в вершине трещины сосредоточенным источником генерируется анодный ток определенной мощности q, и найти из соотношения (261) распределение линейной плотности катодного тока по стенкам трещины на модели капилляра ограниченной длины I, нагруженного точечным источником в точке X = 1 [c.202]

При указанном соотношении размеров / и Л анод может быть заменен точечным источником тока, и расчетная модель примет вид, изображенный на рис. 1, а табл. 1.10, где Л - удельная катодная поляризуемость защищаемого металла у — удельная электрическая проводимость коррозион- [c.32]

На фиг. 2.9 два наиболее распространенных обычных полярископа с точечным источником света сравниваются с полярископом, в котором модель просвечивается рассеянным светом от диффузора, состоящего из матового стекла, освещаемого рядами ламп. В полярископе первой конструкции, где в качестве поляризующих элементов используются призмы Николя, имеется 6 элементов оптической схемы, которые должны быть расположены в совершенно определенных положениях вдоль оптической оси полярископа. Вторая конструкция полярископа, в которой используются листовые поляроиды, несколько проще, так как поло- [c.49]

Применение линз ограничивало размер ноля в обычном полярископе с точечным источником света. Использование монохроматического света позволяет ставить сплошные линзы, но они должны быть высокого качества, чтобы ослабить влияние ряда монохроматических аберраций, причем труднее всего устранять астигматизм, искривление поля и масштабные искажения. В полярископе с поляризационными призмами линзы поля располагают на пути поляризованного света, вследствие чего их приходится тщательно подобрать с тем, чтобы в них отсутствовали заметные остаточные напряжения, которые могут оказывать влияние на возникающую при исследовании модели картину полос. Отмеченные обстоятельства, а также то, что линзы должны иметь сравнительно малое фокусное расстояние, значительно удорожают линзы по мере увеличения их диаметра. [c.50]

В анизотропной среде (кристаллы, материал моделей при наличии напряжений) свет по различным направлениям распространяется с различной скоростью. При точечном источнике волновая поверхность уже не шаровая, а в общем случае сложная двухполостная поверхность. В каждом направлении возникают одновременно две плоско поляризованные волны двойное лучепреломление). Одному лучу монохроматического света соответствуют две не совпадающие с ним нормали и обратно — одной нормали соответствуют два луча. При этом направления колебаний для обеих волн взаимно перпендикулярны. [c.251]

Другая, эквивалентная модель рассматривает, каким образом конечная апертура линзы, служащей для построения изображения, будет ухудшать формирование изображения каждой точки объекта в отдельности. Читатель поймет, что здесь используется историческая работа о разрешающей способности телескопов, где отмечается, что изображение звезды (близко аппроксимирующей точечный источник) размывается дифракцией на апертуре линзы в диск, окруженный кольцами. Диск носит название картины Эри в честь члена Британского астрономического общества сэра Джорджа Эри, который исследовал детали этой картины в 1835 г. (разд. 2.3). Размеры картины Эри обратно пропорциональны диаметру дифракционной апертуры. Поэтому каждая точка объекта будет представлена в виде точки только при бесконечно большом размере апертуры. [c.24]

Использование сцен упрощает управление источниками света и видами. Например, можно создать две сцены одну с удаленным источником света, имитирующим естественное дневное освещение, и одну с точечным источником — сцена будет имитировать ночное время. Можно также изменить вид, чтобы модель была видна с разных сторон. [c.834]

Обычно в голографической интерферометрии прозрачных объектов изучают плавно изменяющиеся фазовые неоднородности такие, как процессы тепломассопереноса в газах и жидкостях, роста и растворения кристаллов в плазме, ударные волны, напряженные состояния прозрачных моделей, в которых происходят локальные изменения, температуры, плотности, концентрации и других параметров, приводящих к изменению показателя преломления. Этому методу, наряду с достоинствами, присущи некоторые существенные недостатки размытие и ухудшение контрастности интерференционных полос из-за изменения плоскости локализации изображения в процессе записи интерферо-граммы восстановление интерференционной картины на фоне яркого светящегося точечного источника или экрана [24—26]. [c.127]

Рассмотрим в качестве модели простейшую схему получения одномерных голограмм Фурье (рис. 23). В плоскости, где находится предмет, описываемый комплексной амплитудой То 1—а), располагается точечный источник с амплитудой Ts( )=6(l). Однако в отличие от прежней схемы рассмотрим теперь протяженный источник пространственно-когерентного света с комплексной амплитудой [c.153]

В радиометрических измерениях различают два вида источников точечные источники и протяженные источники. Точечный источник излучает равномерно, и интенсивность излучения не зависит от угла. Но поскольку на самом деле точечных источников нет, требуется удовлетворительная приближенная модель. Мы будем считать источник точечным, если его размеры не превышают 10% расстояния между источником и приемником и если он излучает одинаковый поток во всех направлениях. [c.112]

Поэтому, если осветить модель, находящуюся в потоке аэродинамической трубы, точечным источником света, то на экране с другой стороны модели получится изображение скачков уплотнения в виде темных полос (фиг. 141) ). [c.347]

Дальнейшее обобщение уравнения (3.25) состоит в учете источника загрязняющей примеси, описываемого некоторой функцией f х, у, г, /). Этот источник в математических моделях прежде всего представляет собой виртуальный точечный источник, который соответствует поведению реальных струй от наземных или приподнятых над землей источников (например, от высокой трубы). С учетом источников загрязнений и в более общей математической записи уравнение распространения примеси принимает вид [c.112]

По аналогии с моделью лазерного источника отражатель приближенно можно считать точечным, если его дифракционный размер = удовлетворяет, в зависимости от турбулентных условий распространения, соотношениям йг<С1 при ли при Р 1. Соответственно отражатель можно считать безграничным, если 2г>1 (Р < 1) или (Р >1). [c.41]

Классический точечный источник. Ближе всего понятию точечный источник отвечает отдельный атом. В соответствии с классическими представлениями он испускает электромагнитные волны во всех направлениях и воздействует на края щелей (рис. 9.8, а) с одинаковой фазой. (Квантовая теория дает такой же результат.) Реальный источник света состоит из огромного числа излучающих атомов. Если все они находятся в одной точке, то мы имеем точечный источник. (Это более реальная модель классического точечного источника, чем отдельный атом.) Однако в любом реальном источнике атомы занимают объем конечных размеров. Нас интересует, насколько большим может быть источник света, оставаясь при этом точечным (имеется в виду, что токи, возникающие в обеих щелях в результате действия точечного источника, сохраняют постоянную разность фаз) [c.420]

В разд. 1.4 (в рассуждениях, следующих за уравнением (70)) мы получили такое же условие для того, чтобы расход массы из области конечного радиуса описывался соответствующим точечным источником. Акустическая компактность оказывается обычно очень важным условием, которое позволяет использовать элементарные решения, подобные точечным источникам и диполям, для построения моделей более сложных источников звука. [c.42]

Требуется получить фотографию дифракционной картины от диска диамет ром ) = 50 см, когда на его оси расположен точечный источник света на расстоянии Л = 25 км, а экран удален от него на б = 50 км (плоскость экрана перпендикулярна к оси диска). С этой целью диск-заменили уменьшенной моделью с диаметром с( = 1 см. Пользуясь методом зов Френеля, определить, на каких расстояниях а и 6 следует поместить источник света и экран, чтобы получилась подобная и уменьшенная в тг = 50 раз дифракционная картина. [c.287]

Данную модель вихря на сфере можно также интерпретировать [107] как точечный источник завихренности плюс общая завихренность сферы с противоположным знаком. [c.38]

Пусть одинаковые независимые точечные источники 8 , 8 , и точки наблюдения Р расположены в плоскости чертежа (рис. 456). Пусть источники испускают линейно-поляризованный свет, в котором вектор Е перпендикулярен к плоскости чертежа (модель 7). Все дальнейшее легко обобщается на случай источников естественного света ). [c.475]

Ось X лежит в плоскости (рис. 2 а). Точечные источники в рассматриваемой схеме являются аналогами одиночных излучателей в модели локальных опорных источников [67]. Подставляя (10) в (9), получаем [c.87]

Как видно из табл. 20, более холодные гигантские звезды в соответствии со стандартной моделью имеют слишком низкие центральные температуры, при которых не могут протекать ни реакции между нротона.ми, ни углеродный цикл. В связи с этим были разработаны звездные модели, предусматривающие достаточно высокие центральные температуры даже для холодных гигантских звезд. Согласно стандартной модели, энергия генерируется (в соответствии с локальной температурой) во всем объеме звезды. Модель точечного источника , согласно которой вся энергия генерируется только в центре звезды, дает более высокую центральную температуру. Несколько меньшие температуры дают различные варианты модели зонного источника , согласно которым предполагается, что энергия генерируется в зоне, расположенной за пределами некоторой инертной оболочки. Выполнены расчеты, относящиеся к конвективным моделям и частично вырожденным звездным моделям, в которых предполагается, что центральное ядро истощило запасы [c.413]

Рассмотрим теперь модель, в которой принимается, что точечный дефект находится в анизотропной упругой среде. Упругие свойства такой среды характеризуются уже пе двумя независимымп параметрами (например, X п ц) изотропной среды, а тензором модулей упругости число независимых компонент которого в общем случае равно 21. Будем рассматривать дефект как точечный источник деформаций и напряжений. Тогда в отсутствие объемных сил система трех уравнений равновесия такой анизотропной среды имеет вид [c.49]

Методы экспериментального исследования перемешивания теплоносителя в поперечном сечении пучка витых труб на стационарном режиме были рассмотрены в работе [39]. Это — классические методы исследования переносных свойств потока методы диффузии тепла (вещества) от точечного источника, непрерьшно испускающего нагретые частицы воздуха (или газа другого рода) в основной поток, и метод диффузии тепла от линейного источника, трансформированные с учетом особенностей течения в пучке витых труб, а также его конструкции. При этом для проведения экспериментов и обработки опытных данных использовалась гомогенизированная модель течения. Измерения полей температуры и скорости потока проводились вне пристенного слоя, а теоретически рассчитанные поля температуры теплоносителя и скорости потока бьши непрерьшны в пределах диаметра кожуха пучка. При этом считалось, что в пучке течет двухфазная гомогенизированная среда с неподвижной твердой фазой. При исследовании эффективного коэффициента турбулентной диффузии в прямом пучке витых труб первым методом диаметр источника диффузии бьш равен диаметру витой трубы с , а сам источник перемещался относительно выходного сечения пучка, гделроизво-дились измерения полей скорости. Однако эти отклонения от известного метода диффузии не стали препятствием для использования понятия точечного источника в пучке витых труб при достаточно больших расстояниях от него, где измеренные поля температур практически не отличались от гауссовского распределения [39]. Этот метод, основанный на статистическом лагранжевом описании турбулентного поля при изучении истории движения индивидуальных частиц, непрерьшно испускаемых источником, используется в данной работе и для определения эффективных коэффициентов турбулентной диффузии в закрз енном пучке витых труб, но при неподвижных источниках диффузии. [c.52]

Изучение моделей вида (5.2) весьма сложно и очень далеко от завершения. Но уже то, что уже известно, позволяет обратить внимание на важную роль не только бегущих волн, но и локализованных волн типа точечного источника, разрастающейся вращающейся спирали и, возмонто, некоторых других. [c.40]

В силу малости б условие (7) может быть заменено на условие скольжения 2 = 0 (непосредственно следующее из (1), если его применить для стенки). Однако если на границе имеются точечные источники завихренности, то член д91дп становится главным и (7) в неносредственной окрестности источника сводится к условию адиабатичности стенки д9/дп = 0, вытекающему из (1.3). Источники завихренности иа стенке дол>кны фигурировать в модели осредненных отрывных течений, иначе движение будет потенциальным Речь идет, разумеется, не о вязких источниках, которые всегда есть, но слабы, а об источниках завихренности в точках отрыва, интенсивность которых должна быть определена из условия самосогласования задачи разветвление нотока в каждой точке отрыва. [c.216]

В табл. 25 представлены данные, относящиеся к модели зонного источника для звезд с истощенной, сжимающейся под действием гравитационных сил сердцевиной. Такой вариант модели был выдвинут Сэндейджем и Шварцшильдом [67] для интерпретации свойств ярких звезд в шаровых скоплениях, которые обладают гигантскими размерами и умеренными массами, так что обычная модель зонного или точечного источника дает для них слишком низкие центральные температуры. Несмотря на умеренные массы, они могут иметь высокие центральные температуры. Особенно это относится к звездам, расположенным в последних строках таблицы, которые имеют низкие эффективные температуры и, следовательно, гигантские размеры. В последней по времени работе [69], посвященной этому вопросу, Шварцшильд склоняется в пользу более низких температур для этой модели. [c.414]

Исследователи фирмы Хэджс Эйркрафт создали математическую модель переноса тепла для изучения влияния теплопроводности на преобразование световой энергии в тепловую. По этой модели они рассчитали изотермы для железа, алюминия и меди, принимая, что окружающая температура равна 20° С, точечный источник длительного действия дает 1,4 кал при продолжительности импульса 0,001 и 0,01 сек. [c.448]

Точечный источник конечно не является хорошим представлением фокуса. Требуется такая модель очага, которая могла бы давать решения, отвечающие смещению по плоскости разлома, и так, чтобы вычисленное распределение амплитуд и первых движений Р- и 5-волн согласовывались бы с наблюдаемыми при землетрясениях. Это так называемый принцип эквива-лентности . Кейлис-Борок рассматривал движение в очаге, как неупругое. Ои избежал спорного вопроса о форме движения в непосредственной близости от фокуса, предоположив, что упругие волны генерируются либо объемными силами, действующими в небольшом объеме вокруг фокуса, либо небольшим смещением масс горных пород в этом объеме. [c.396]

Возбуждение упругих волн рассматривается вначале с наиболее элементарного источника, а именно с точечных сосредоточенных сил, действующих в однородной среде. Иа основе изучения -волновых полей от таких простых источников рассматривается задача излучения волн, когда силы приложены к цилиндрическим, сферическим и плоским границам. Для расчета некоторых более сложных источников используется принцип взаимности. При излучении волн точечным источником, действующим в поперечно-изо-тропной среде, возможны регистрация нескольких вступлений S-волны и пояплеяпе каустик. Коротко обсуждаются характеристики некоторы.х устройств, возбуждающих сейсмические волны применительно к упрощенны.м математическим моделям источников. Аналогичным образом рассматриваются вопросы, относящиеся к регистрации волн. Предполагается, что такие характеристики волн, как с-корость движения частиц, напряжение или дилатация, могут быть в принципе измерены. Поэтому приводятся некоторые экспоримепты, в которых были сде.таны попытки измерить указанные параметры существуюихими датчиками. [c.10]

Поле излучаемых сейсмических волн может быть очень сложным вследствие влияния геометрии источника, пустот и других границ в окрестности источника. Йзуче 1ие простейших источников в безграничной среде дает основу для понимания тех факторов, которые влияют на излучение сейсмической энергии в более сложных ситуациях. Например, решение задачи для точечного источника позволяет получить оценку расстояния, на котором излучающаяся часть поля доминирует над волновыми процессами в ближней зоне. Эта оценка применима и при исследовании более сложных источников. Интересно также выяснить, может ли конкретный источник, размеры которого достаточно малы, быть аппроксимирован простейшим источником в безграничной среде. Например, ниже будет показано, что давление, действующее на коротком участке бесконечной цилиндрической полости, не совпадает с точечным источником даже в пределе, когда диаметр цилиндра стремится к нулю, а давление, прилагаемое к стенкам сферической полости, эквивалентно простому источнику. Много работ по механизму очага землетрясений связано с поиском простых источников, которые дают такое же распределение напряжений, как и наблюдаемые при землетрясениях. Подобные исследования оправдывают тщательное изучение поведения среды при воздействии сосредоточенных сил и их комбинаций до того, как перейти к более реалистическим моделям источников упругих волн, [c.203]

Лайтхилл предположил, что акустическое излучение потока можно представить в виде суперпозиции точечных источников звука с интенсивностями излучения, определяемыми тензором Лайтхилла. В этом случае тензор Лайтхилла представляет собой разность между напряжениями в потоке и в однородной покоящейся среде. Таким образом, из уравнения (4.9) делается вывод, что существует точная аналогия между пульсациями газодинамических параметров, которые имеют место в любом турбулентном потоке, и пульсациями плотности малой амплитуды, определяемыми распределением источников звука в некоторой воображаемой акустической среде, скорость звука в которой равна ао- Источники такого типа отсутствуют в области, лежащей за пределами турбулентного потока, поэтому в данной области уравнение (4.9) переходит в однородное волновое уравнение (правая часть обращается в нуль). Однако в данной модели мы имеем дело с неоднородным волновым уравнением, интегрирование правой и левой частей уравнения ведется по бесконечному объему. При интегрировании левой части уравнения (4.9) пренебрегается областью компактного источника, а тензор в правой части становится пренебрежимо мал во всем объеме за исключением зоны потока. [c.104]

Напомним изначально способ фазового сдвига предложен для плоских волн. Поэтому, когда встал вопрос о необходимости сохранения амплитудных соотношений, было предложено (Zhang et al., 2001) внести в оператор фазового сдвига амплитудные коэффициенты, заимствованные из интегральной формулы Релея-Зоммер-фельда (1.30) - последняя была выведена для точечного источника и отображает геометрическое расхождение в соответствии с моделью скоростного разреза среды. [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...