Точечный источник на плоской стенке

Интерес представляет частный случай 0Q = я/2, т. е. = О-Это соответствует точечному источнику расположенному на твердой плоской стенке, из которого жидкость истекает со скоростью q в полупространство О, как показано на рис. 4.24.2. [c.163]

Из утверждений (1) и (И) следует, что звуковое поле с распределением (180) точечных источников удовлетворяет необходимому граничному условию для нормальной скорости, хотя следует отметить, что такой вывод типичен только для плоских стенок, так как он зависит от утверждения (11). [c.95]

В [3] получено решение уравнений Навье-Стокса для осесимметричной струи без закрутки, возникающей в безграничном пространстве, заполненном несжимаемой жидкостью, если туда поместить точечный источник потока импульса. Это решение относится к классу пространственных конических автомодельных течений. При больших числах Рейнольдса данная задача решена в приближении пограничного слоя [1]. Также представляется интересным случай истечения струи из малого отверстия в вершине конуса. При этом на конусе ставится условие прилипания. В частном случае получается решение задачи о струе, бьющей из малого отверстия в плоской стенке, нормально к последней. Эта задача обсуждается в [4], где указывается, что течение не описывается автомодельным решением в целом, а лишь по отдельности в приосевом пограничном слое и в основной области течения с неизбежным разрывом между ними. При этом в основной области течения задача сводится к задаче о линии стоков, которая моделирует эжекцию струи. Таким образом, непосредственное сращивание главных членов разложения в приосевом пограничном слое и в основной области течения невозможно. Это обстоятельство по мнению авторов [4] является парадоксальным. В действительности это связано с отсутствием области перекрытия этих двух асимптотических разложений. [c.33]

На начальных этапах становления и развития дислокационной-физики прочности и пластичности коллективным эффектам, в тем чкс ле дислокационным неустойчивостям, не уделялось должного внимания, хотя экспериментальные аспекты этих явлений активно изучались. Были проанализированы структура работающих дислокацисн-ных источников, строение скоплений одноименных дислокаций, дислокационные стенки и сетки, полосы скольжения и т. д. Теоретическое обоснование отмеченных экспериментальных фактов также было весьма успешным. Несмотря на это, господствовало мнение о том, что для истолкования всей совокупности опытных фактов достаточно изучить кинетику отдельных дислокаций, перемещающихся в потенциальном рельефе кристаллической решетки или отдельных точечных, линейных, плоских или объемных препятствий. [c.101]

В рассматриваемом случае плоской стенки результирующее звуковое поле можно точно (в рамках линейной теории) представить для всех частот в виде линейной комбинации полей точечных источников, таких, что каждый элемент плоскости dYdZ генерирует суммарный массовый расход [c.94]

С использованием метода наложения потоков (см. п. 1.4) путем интегрирования стоков по всасывающему отверстию в работах [28-32] получены формулы для расчета осевой скорости у вытяжных отверстий, встроенных в плоскую безграничную стенку. За рубежом методом наложения потоков было рассмотрено поле скоростей у прямоугольного всасывающего отверстия [44. Здесь не были получены такие простые формулы, как у И.А.Шепелева. Интегрирование источников проводилось суммированием 100 единичных стоков. Изучалось течение стесненными стенками (одной, двумя и тремя взаимно перпендикулярными стенками), описанное с использованием зеркального отображения и графического суммирования. Этим же методом рассмотрена задача в плоскости [45] для одного точечного стока, одного точечного источника и плоскопараллельного течения. [c.446]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...