Производительность точечного источника

Важный частный случай представляет точечный источник, объёмная скорость которого меняется по гармоническому закону Q — Qf e- , где —амплитуда объёмной скорости на поверхности источника величину мы назовём производительностью точечного источника. В этом случае на больших расстояниях от источника (т. е. на расстояниях многих длин волн) волна давления будет выражаться следующим образом [c.344]

Акустический диполь представляет собой двойной источник, состоящий из двух точечных источников, расположенных близко один от другого и имеющих одинаковые производительности и противоположные фазы. В некоторой точке А пространства каждый точечный источник создает звуковое поле с потенциалами [c.209]

Весьма полезное понятие точечного источника введено в акустику Гельмгольцем. Следуя Максвеллу и Ролею, будем представлять себе, что в точке расположения источника жидкость вводится или выводится с известной скоростью и что производительность источника определяется объемом, вводимым таким образом в единицу времени. Цуг волн, создаваемый источником с производительностью / t), расположенным в начале координат, можно представить соответственно в виде [c.272]

На двух поверхностях, показанных иа рис. 74, Д1Ь[ имеем приближенно ф1= 2С, ф2= О и, следовательно, суммарный поток через отверстие равен 2КС. Если бы такой же поток был направлен симметрично от отверстия в левую сторону, то такая комбинация была бы эквивалентна точечному источнику в неограниченной среде с производительностью 4/СС. Тогда согласно (12) 76 [c.309]

Суммарная мощность, излучаемая симметричным относительно оси сферическим источником звука, вычисляется по формуле (8,58). Полагая, что на полюсах ( =0 и 0==1с) расположены точечные источники с производительностью 1-Ло и [c.246]

Зная оператор A t), легко определить и среднюю концентрацию, отвечающую различным типам источников примеси, встречающимся на практике. Рассмотрим, например, снова случай чисто турбулентной диффузии, определяемой формулой (11.5), причем поле скорости и(Х, t) для простоты будем считать стационарным (что соответствует установившейся турбулентности). В таком случае плотность вероятности р(Х х, to+т ) для координат жидкой частицы в момент <о + т при условии, что в момент to она находилась в точке X, удобно обозначить символом pi(X x, т) тогда функция р1 в отличие от р не будет зависеть от параметра to. При этом средняя концентрация от мгновенного точечного источника с производительностью Q (т. е. создавшего Q единиц массы примеси) будет равна Qpi(X x, t — to). В случае непрерывно действующего стационарного точечного источника в точке х с производительностью Q (т. е. создающего Q единиц массы примеси за единицу времени) средняя концентрация 0 (Х, i) = (X) не будет зависеть от времени и будет описываться формулой [c.527]

Перейдем теперь к рассмотрению диффузии от стационарного точечного источника с производительностью Q в точке (О, О, Н). Выше уже отмечалось, [c.587]

Напомним, что в пренебрежении действием молекулярной диффузии средняя концентрация примеси от мгновенного точечного источника единичной производительности в точке х = (х, у, г) в момент to равна плотности вероятности лагранже- [c.594]

При выяснении относительной роли молекулярной и турбулентной диффузии 1В формировании поля осредненной концентрации 0 (А ,/) мы ограничимся для простоты рассмотрением задачи о диффузии примеси от мгновенного точечного источника единичной производительности в поле однородной турбулентности с нулевой средней скоростью. Будем считать, что этот [c.518]

Перейдем теперь к диффузии от стационарного точечного источника производительности Q в точке (О, О, Я). В этом случае, если мы снова пренебрежем диффузией по. направлению ОХ по сравнению с переносом примеси средним течением, то полуэмпирическое уравнение для средней концентрации будет иметь вид [c.578]

Прежде всего напомним, что в пренебрежении действием молекулярной диффузии средняя концентрация примеси от мгновенного точечного источника единичной производительности в точке х= х, у, г) ъ момент равна плотности вероятности лагранжевых координат (Л , У, 2) жидкой частицы, находившейся в момент 0 в точке х (см. выше стр. 509—510). Отсюда, в частности, следует, что в случае мгновенного наземного источника производительности Q в начале координат средняя концентрация в момент 1 = tQ+x при безразличной термической стратификации и достаточно большом т будет определяться формулой вида [c.583]

В помещении, описанном в задаче 6, звучит точечный источник с производительностью Qo = 10, расположенный в средней точке. Нанести па график среднюю плотность энергии в помещении в функции v в пределах от v = 0 до v = 100. Источник выключен в момент, когда функция q [c.470]

Точечный источник с производительностью расположенный на полюсе жесткой сферы, излучает в воду звук с частотой 10 кГц радиус сферы соответствует условию [c.22]

Определить, во сколько раз Я) отличается мощность, излучаемая двумя противофазными точечными источниками с одинаковой производительностью, расположенными на полюсах сферы при 3, от мощности излучаемой такими же источниками при / 2,= 2. [c.23]

Пусть на оси х расположены имеющие одинаковую производительность У точечные источник и сток, координаты которых -е и +е соответственно (рис. 5.6). [c.75]

Как следует из этих формул, является производительностью точечного источника (или стока, если < 0), расположенного в начале координат = 2ллш,. [c.63]

Точечный источник (монополъ). Наиболее простой тип источника — это точечный источник (пульсирующая сфера, р адиус которой меньше дайны излучаемой волны). Физический механизм излучения состоит в том, что в малой (по сравнению с длиной волны) области пространства имеется источник и сток массы. Изменение массы т со временем дается некоторой функцией q t) — dmidt. Тогда i Kopo Tb этого изменения q(t) есть производительность источника, и давление на расстоянии г от монополя определяется выражением [c.384]

Каждая из функций Грина и G2 содержит суперпозицию двух полей точечного источника с производительностью, равной 1, и представляющего собой поле сферической волны, рассеянной на поверхности /. Поля р (MqP) и точечного источника долж-Рис. III.3.1 ць1 удовлетворять тому или иному граничному условию. [c.248]

Допустим, что в точке А находится точечный источник с производительностью dQQ = VQdS. На расстоянии R от А в В поместим жесткий шар с радиусом а. Давление на поверхности этого шара будет обусловлено давлением падающей и рассеянной волн и определяется формулой (V.4.15), где ро — - итуда свободного звукового поля простого источника [c.303]

Еслп бы резонатор был практически изолирован в пространство, то, исходя из продноложония о малости ого размеров по сравнению с длиной волны, действие этого потока на большом расстоянии было бы равносильно действию простого точечного источника с производительностью пС и мощность излучения согласно формуле (15) 76 была бы равна [c.330]

Пусть на оси г расположены на расстоянии Ьг, весьма малом по сравнению с длиной волны, два точечных источника одинаковой производительности, но с противоположной фазой. Первый расположен в начале коердинат, а второй на расстоянии 82 от него (рис. 14). Звуковое давление, создаваемое первым источником в точке Р, лежащей на расстоянии г под полярным углом , пусть будет рй тогда давление, создаваемое вторым источником в той нее точке, будет равно и противоположно по знаку давлению, создаваемому первым в точке Р, лежащей на 8 выше, чем Р, [c.68]

Если o o(X) = Q6(A )6(Z) (мгновенный линейный источник вдоль оси ОУ), то облако примеси при любом т будет иметь форму цилиндра эллиптического сечения с осью на прямой X = /т, Z = 0. В этом случае максимальная концентрация пропорциональна [Dxx x)Dzz[x) - i , т. е. при больших значениях т убывает пропорционально При непрерывно действующем точечном источнике в точке X = О с постоянной производительностью Q следует пользоваться формулами (11.6 ) и (11.12), причем при X UT в последней из них без большой ошибки можно заменить Da x) на 2Кцх. После этого интеграл по т в формуле (11.6 ) явно берется, и тогда получается соотношение [c.550]

Качественные особенности решений, отвечающих различным типам источников примеси, можно выяснить на простейшем примере уравнения (11.55) с постоянными коэффициентами 7, Кхху Куу и Kzz (см. (10.58)). Такое простейшее уравнение было исследовано Робертсом (1923). Б этом случае рёшение, отвечающее наличию в точке Х = х безграничного пространства мгновенного точечного источника с производительностью Q, получается из формулы (11.12) заменой Х на Хх — ит и Оц т)—на 2Кнх. В случае диффузии в полупространстве Z > О с краевым условием отражения [db/dZ = Q при Z = 0) решение, отвечающее мгновенному точечному источнику в точке (О, О, Н) в момент t — to, описывается формулой [c.569]

Полученные результаты позволяют описать вертикальную диффузию в приземном слое воздуха при любой температурной стратификации. Что же касается учета горизонтальной диффузии, то простейший метод заключается в том, что скорость ветра и (г) и коэффициенты Кхх( ) и КууЩ приближенно заменяются постоянными С/ср, (Я хх)ср И ( уу)ср, рзвными средним значениям соответствующих функций от I между верхней и нижней границами получающегося облака примеси (которые можно рассчитать по функции 0оо( . 0)- этом концентрация (Х, У, 2, 1), отвечающая мгновенному точечному источнику с производительностью С в точке (О, О, Н) в момент времени t=to, в первом приближении представляется в виде [c.573]

В этом случае максимальная концентрация пропорциональна [0хх(т)0гг(т)] 1 Т. е. при больших значениях т убывает пропорционально -г. В случае непрерывно действующего точечного источника в точке А" = О постоянной производительности Q следует пользоваться формулами (10.6 ) и (10.12), причем при Х иТ мы можем в последней из них без большой ошибки заменить Оц х) на 2Кцх. После этого интеграл по т в (10.6 ) легко берется в явном виде, и в результате получается формула [c.538]

Полученные выше результаты позволяют довольно точно описать вертикальную диффузию в приземном слое воздуха прн любой температурной стратификации. Что же касается учета горизонтальной дцффузин, то простейший (но весьма грубый) метод здесь заключается в том, что скорость ветра й(1) и коэффициенты Кхх( ) и Куу 1) приближенно заменяются постоянными величинами Уср, Кхх)ср и (Куу) ср, равными средним значениям соответствующих функций от 2 в пределах между верхней и нижней границами получающегося облака примеси (которые можно заранее рассчитать по функции 000 (2,0). При этом концентрация д(.У, К, 2, (), отвечающая случаю мгновенного точечного источника производительности С в точке (О, О, Я), возникшего в момент времени ( = (о, будет в первом приближении представляться в виде [c.566]

Если длина волны звука значительно больше, чем общие размеры сложного излучателя, то излучение отдельных его элементов будет происходить так же, как от точечного источника, независимо от того, какова форма излучателя, если только движение всех частей излучателя происходит в одной фазе. В этом предельном случае можно применять формулу (27.4) точечного источника. Например, открытый конец органной трубы или раструб любого другого духового музыкального инструмента обычно достаточно мал в сравнении с длиной волны и может рассматриваться как точечный источник. Если средняя скорость воздуха в выходном отверстии трубы равна а площадь его равна S, то производительность эквивалентного точечного источника будет U, S, а излучаемая мощность П = izpS v l 2 ) = [c.345]

В этом выражении следует положить, в случае т=0, P i x) = Подставив это выражение для мы получим ряды для вычисления X и П. Кривые для Г в функции от для различных значений параметра [i — 2 Ka k приведены на фиг. 67. Если длина волны велика в сравнении с 2ш, то давление и интенсивность выражаются такими же формулами, как и в случае точечного источника с производительностью rafyUf , где р = [c.355]

Если длина волны X излучаемого звука больше, чем окружность поршня 2л а, то величина Л81п > будет меньше, чем (тс/2) даже для =90° (т. е. вдоль стены) и член в квадратных скобках будет практически равен единице для всех значений 0. Поэтому ясно, что длинные звуковые волны распространяются равномерно во всех направлениях ог поршня с интенсивностью в четыре раза большей, чем интенсивность волн, излучаемых точечным источником с производительностью иЛо- Если бы стены не было и поршень был вставлен в открытый конец трубы, то он действовал бы для длинных волн как точечный источник силы ка и таким образом, стена или отражательный экран вызывает увеличение интенсивности в четыре раза. [c.359]

Вблизи от источника первая формула даёт большое значение, и именно её следует применять вдали от источника большие значения даёт вторая формула, относяндаяся к случаю равномерно распределённого звука, и пользоваться в этОхМ случае следует как раз ею. Если звук даёт точечный источник с производительностью ( 0, ТО на основании выражения (27.4) мы получим, что излучаемая мопдность равна Следовательно, в большей части объёма помещения среднее квадр. ичнсе давление от точечного источника звука будет [c.453]

Смотреть страницы где упоминается термин Производительность точечного источника : [c.310] [c.540] [c.353] [c.358] [c.345] [c.63] [c.236] [c.311] [c.534] [c.570] [c.577] [c.579] [c.584] [c.510] [c.561] [c.561] [c.571] [c.574] [c.575] [c.352] [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...