Распространение тепла от мгновенного точечного источника

Процесс теплопроводности, описываемый полученными здесь формулами, обладает тем свойством, что влияние всякого теплового возмущения распространяется мгновенно на все пространство. Так, из формулы (51,5) видно, что тепло из точечного источника распространяется так, что уже в следующий момент времени температура среды обращается в нуль лишь асимптотически на бесконечности. Это свойство сохраняется и для среды с зависящей от температуры температуропроводностью х, если только эта зависимость не приводит к обращению % в нуль в какой-либо области пространства. Если же X есть функция температуры, убывающая и обращающаяся в нуль вместе с нею, то это приводит к такому замедлению процесса распространения тепла, в результате которого влияние любого теплового возмущения будет простираться в каждый момент времени лишь на некоторую конечную область пространства речь идет о распространении тепла в среду, температуру которой (вне области влияния) можно считать равной нулю (Я. Б. Зельдович, А. С. Компанеец, 1950 им же принадлежит решение приведенных ниже задач). [c.283]

Мгновенный точечный источник тепла. Процесс распространения тепла от мгновенного сосредоточенного источника Q (в кал) в неограниченном теплопроводящем теле, находящемся при начальной нулевой температуре ( о=0). определяется выражением [c.143]

Рис. 56. К выводу уравнения распространения в бесконечном теле тепла от мгновенного точечного источника.

Распространение тепла от мгновенного точечного источника [c.519]

Предположим, что вначале (при = 0) мы имеем точечный вихрь интенсивности ае, расположенный в точке х = у = 0. Аналогия с известным законом распространения тепла от мгновенного точечного источника подсказывает вид решения уравнения (2.18) [c.33]

В. в. Томсоном (Кельвином) было найдено главное решение, описывающее процесс распространения тепла в неограниченном теле, в котором вспыхнул и мгновенно погас (1 = 0) точечный источник, выделивший д калорий тепла. Предполагается, что до начала процесса все точки тела имели одинаковую температуру, а влиянием теплообмена наружных поверхностей тела с окружающей средой можно пренебречь. Для этих условий уравнение, описывающее температурное поле, возникшее под действием мгновенного точечного источника, имеет вид [c.156]

Напишите уравнение теплового поля для случая распространения тепла от мгновенного неподвижного точечного источника тепла в бесконечном теле. Поясните значения величин и их размерности. [c.159]

Предполагается, что источники или стоки тепла могут быть представлены, как система точечных мгновенных источников или стоков, а процесс распространения теплоты в теле ограниченных размеров может рассмотрен как часть процесса распространения теплоты в неограниченном теле путем прибавления к действующим источникам фиктивных. [c.95]

Для расчета процессов распространения тепла от реальных источников воспользуемся принципом наложения элементарных решений. Сущность его состоит в том, что температура от совместного действия совокупности распределенных в пространстве или времени источников принимается равной сумме температур от действия каждого отдельного источника. Допустимость принципа наложения, или принципа независимости действия источников, проверена опытом. Пользуясь этим принципом, можно представить реальный источник любой формы как совокупность сосредоточенных источников (точечных, линейных и плоских), а непрерывно действующий источник — как совокупность мгновенных источников, соответственно распределенных по времени действия источника. Просуммировав решения для каждого элементарного мгновенного источника, найдем ре-П1ение для источника любой формы, действующего любое время. При пользовании принципом наложения коэффициенты теплофизических свойств материала к, су, а принимают постоянными, не зависящими от температуры. [c.111]

Закон распространения тепла от источника легко получить и без точного решения уравнения путем оценки порядка величины характерного размера нагретой области, либо же из размерностных соображений. Задачи о распространении тепла от мгновенного сосредоточенного источника (плоского, точечного, нитевого) решаются точно (см. ниже). Однако подобные полукачественные оценки делают весьма наглядным физический смысл закономерностей и, кроме того, часто бывают полезными при рассмотрении более сложных задач, для которых точные решения найти не удается. [c.515]

Предложено соотношение, связывающее высоту подъема конвективного фронта в нестратифицированной среде с потоками импульса и тепла на подстилающей поверхности, произвольно изменяющимися со временем для случаев точечных, линейных и плоских однородных источников. Существование подобной зависимости позволяет определить интегральную мощность выброса по оптическим наблюдениям за высотой распространения конвективного фронта. Как частные решения получены три класса автомодельных режимов, связанных с источниками тепла и импульса, мощность которых изменяется в соответствии с мгновенно-постоянным, степенным и экспоненциальным временными законами. Построена одномерная интегральная модель напорно-конвективной струи. Описаны классы автомодельных струй, соответствующих степенным и экспоненциальным источникам тепла и импульса. Показано, что все автомодельные струи, соответствующие степенным источникам тепла и импульса с достаточно большим показателем степени, характеризуются одними и теми же профилями температуры и скорости. [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...