Точечные источники поля

Поверхность — Вычисление 373 Торричелли принцип 378 Точечные источники поля 234 Точка—Движение — Графики 380 [c.587]

Мы видим, что вектор напряженности поля тяготения направлен к центру, в котором помещен точечный источник поля. Поле подобного вида называют центральным. [c.64]

ТОЧЕЧНЫЙ ИСТОЧНИК ПОЛЯ в СТРАТИФИЦИРОВАННОЙ СРЕДЕ СО СЛУЧАЙНЫМИ НЕОДНОРОДНОСТЯМИ. [c.61]

Рис. 6.2. Приращения температур от мгновенного точечного источника в полу-бесконечном теле в зависимости

Приращение температуры в пластине от мгновенного линейного источника с равномерным распределением теплоты по толщине при отсутствии теплоотдачи с поверхностей может быть получено путем интегрирования температурных полей (6.1) от мгновенных точечных источников [c.161]

Температурное поле при движении точечного источника теплоты по поверхности сплошного цилиндра описывается сложными зависимостями. Формулы оказываются проще, если исходить из предположения, что источник теплоты быстродвижущийся. Тогда при наплавке по образующей цилиндра процесс распространения теплоты можно представить как выравнивание температур от мгновенного источника Q, расположенного в точке ф = О тонкого диска радиусом го, торцы которого теплоизолированы, а теплота отдается лишь с цилиндрической поверхности (рис. 6.20, а). В этом случае результаты подсчетов для точек по линии наплавки (г = Го, ф = 0) представлены на рис. 6.21, а, где [c.192]

При проведении расчетов поля у-квантов в защите реактора обычно рассчитывают отдельно две составляющие у-излучение из активной зоны и вторичное у-излучение из защиты. При расчете составляющей активной зоны как излучения гомогенного объемного источника можно пользоваться аналогично случаю быстрых нейтронов различными формулами, полученными для объемных источников. Например, для сферической активной зоны с равномерной плотностью источников интегрирование функции влияния точечного источника приводит к следующему выражению для плотности потока у-квантов [38] [c.59]

В приведенном доказательстве принципа Ферма было использовано предположение о том, что в исследуемой области через каждую точку проходит только один луч. Таким образом, выпали из рассмотрения такие практически важные случаи, как, например, поле лучей от точечного источника А в однородной среде, отраженных плоским зеркалом (рис. 6. 18), где через любую точку В проходят два луча. Оптическая длина прямого луча АВ является в этом случае абсолютно минимальной, тогда как оптическая длина отраженного луча СВ минимальна лишь по отношению к оптическим длинам кривых, лежащих в некоторой ограниченной окрестности луча (например, АС Е). [c.276]

Совершенно аналогично вместо простейшего плоского поля можно рассмотреть голограмму сферической волны. В случае плоского опорного фронта получающаяся голограмма имеет вид синусоидальной зонной пластинки Френеля, которая (см. 6.1) при облучении плоской волной дает изображение точки — источника сферической волны. Разбивая произвольный объект на совокупность независимых точечных источников, для каждого [c.357]

Рис. I. Интерференция волн от двух точечных источников и запись голографического поля

Принцип образования изображения в системе может быть рассмотрен как процесс двойной дифракции. Первая дифракция происходит на объекте 2, освещаемом плоской монохроматической волной, образуемой когерентным источником света /. Объект 2 расположен в передней фокальной плоскости объектива 3, который образует в своей задней фокальной плоскости 4 пространственный спектр объекта (т. е. осуществляет преобразование Фурье объекта). В плоскости голограммы 4, которая одновременно является передней фокальной плоскостью второго объектива 5, находится мультиплицирующий элемент, представляющий собой голограмму набора точечных источников, число и расположение которых соответствует желаемому числу и расположению размноженных изображений. В результате в плоскости голограммы 4 имеем произведение двух спектров Фурье объекта и набора точечных источников. Второй объектив 5 в свою очередь осуществляет преобразование Фурье объекта, находящегося в его фокальной плоскости. Как следствие. этого в плоскости изображения 6 получаем совокупность изображений исходного объекта, причем линейное увеличение системы 7 и размер изображений определяются соотношением фокусов объективов системы 7==/,//,. Очевидно, что размеры отдельных модулей могут быть большими (более 5—10 мм), они ограничиваются лишь полем изображения второго объектива 5. Это является большим преимуществом системы. [c.63]

В точке г направление и величина смещения 17(г) определяются знаком и величиной постоянной А, в литературе называемой иногда мощностью дефекта. Решение (3,8) расходится в точке г = О, что связано с заменой в данной модели реального дефекта, занимающего конечный объем, точечным источником деформации мощности А. Очевидно, это решение не имеет смысла применять для расстояний, меньших атомного радиуса. Формула (3,8) для смещения и = их имеет такой же вид, как формула для напряженности электрического поля точечного заряда А в электростатике, причем величина Л/г оказывается аналогичной потенциалу этого поля. [c.68]

С целью вывода выражения для поля приема согласно (1.9) определим излучение точечного источника, расположенного в точке В р (С) = р (В) К ехр Цkr с)IQ rвс), где р (В) — давление излучателя К — величина, пропорциональная его площади. В процессе преобразования механических колебаний в электрические в преобразователе происходит усреднение сигнала, принимаемого различными точками С [c.74]

Осипов И, О., О волновых полях в анизотропной среде от точечного источника, Прикл. матем. а мех., 36, № 5 (1972). [c.400]

На фиг. 2.9 два наиболее распространенных обычных полярископа с точечным источником света сравниваются с полярископом, в котором модель просвечивается рассеянным светом от диффузора, состоящего из матового стекла, освещаемого рядами ламп. В полярископе первой конструкции, где в качестве поляризующих элементов используются призмы Николя, имеется 6 элементов оптической схемы, которые должны быть расположены в совершенно определенных положениях вдоль оптической оси полярископа. Вторая конструкция полярископа, в которой используются листовые поляроиды, несколько проще, так как поло- [c.49]

Применение линз ограничивало размер ноля в обычном полярископе с точечным источником света. Использование монохроматического света позволяет ставить сплошные линзы, но они должны быть высокого качества, чтобы ослабить влияние ряда монохроматических аберраций, причем труднее всего устранять астигматизм, искривление поля и масштабные искажения. В полярископе с поляризационными призмами линзы поля располагают на пути поляризованного света, вследствие чего их приходится тщательно подобрать с тем, чтобы в них отсутствовали заметные остаточные напряжения, которые могут оказывать влияние на возникающую при исследовании модели картину полос. Отмеченные обстоятельства, а также то, что линзы должны иметь сравнительно малое фокусное расстояние, значительно удорожают линзы по мере увеличения их диаметра. [c.50]

Вибрационное поле в бесконечной орто тройной структуре, возбуждаемой точечным источником колебательной энергии. Решение уравнения (1) для [c.14]

Анализ выражения (5) показывает, что в ортотропной структуре экви энергетические линии вибрационного поля точечного источника имеют форму эллипса с полуосями а п Ь, относящимися, как а/Ь = [c.15]

Иррациональные функции — см. Функции иррациональные Иррациональные числа 63 Испытательная аппаратура 432 Источник сообщений 340 --- точечный соленоидального поля 234 [c.572]

Для определения коэффициента использовался метод диффузии тепла от точечного источника, описанный в разд. 2.1. Этот метод применялся и для определения коэффициента в пучке прямых витых труб в работе [39]. В этом случае при статистическом лагранжевом описании турбулентного поля определяется среднестатистический квадрат перемещения нагретых частиц у , непрерывно испускаемых источником диффузии, по формуле [c.110]

Проблема свариваемости базируется в большей мере на теории тепловых процессов при сварке. В СССР разработаны и развиваются методы определения теплового состояния при сварке плоскостными, линейными и точечными источниками тепла элементов малых, больших и средних толщин при различных скоростях их перемещений по изделиям из сталей, а также из сплавов с различными физико-металлургическими свойствами. Разработана также теория тепловых полей при сосредоточенных и распределенных источниках нагревов в форме газового пламени и плазм, а также при электроконтактной стыковой и точечной сварке. [c.131]

Этот результат был получен Дебаем (Р. Debye, 1923), радиус экранировки го = 1/ называется дебаевским, общий характер функции ip R) представлен на рис. 137 при R < 2го — бесконечное отталкивание, ip R) — - -оо при 2го < R < Го — кулоновский потенциал, (p R) = q/R — результат, который нам автоматически дает само уравнение Пуассона с точечным источником поля в точке R = 0 при R> Го — экспоненциальная экранировка поля, создаваемого зарядом д, обусловленная диэлектрической реакцией окружающего заряд ионизованного газа. Так как в рассматриваемом нами нерелятивистском случае в качестве заряда g может фигурировать какой-либо из ионов систем >г, g = е, то мы приходим к выводу, что эффективное поле, действующее меаду частицами Системы, как и предполагалось в общей посылке, имеет конечный радиус действия хаотически двигающиеся вокруг выбранного заряда другие ионы всем своим коллективом экранируют его поле, как бы насыщают взаимодействие отдельных частиц системы, сводя его до нуля при R > го. [c.316]

В результате рассеяния ультразвука в объеме (18вйгв вблизи точки В выделяется энергия с1т—2Ь 1в( 8в(1гв. Энергия из объема й8в(1гв распространяется во все стороны как от точечного источника, Поле этого источника [c.155]

Этот результат был получен Дебаем (Р. Debye, 1923), радиус экранировки называется дебаевским, общий характер функции ф( ) представлен на рис. 241 при R<2ro — бесконечное отталкивание, ф(. )= + оо при 2го<У <гд — кулоновский потенциал, (f) R)=qlR — результат, который нам автоматически дает само уравнение Пуассона с точечным источником поля в точке R= =0 при R>ro — экспоненциальная экранировка поля, создаваемого зарядом q, обусловленная диэлектрической реакцией окружающего заряд ионизованного газа. Так как в рассматриваемом нами нерелятивистском случае в качестве заряда q может фигурировать какой-либо из ионов системы, q= e, то мы приходим к [c.645]

В последнее время для расчета КИН часто применяется метод весовых функций, т. е. функций Грина. В широком смысле функции Грина — это оператор, который по решению задачи, соответствующему одним граничным условиям, позволяет строить решение при других граничных условиях. В узком Смысле в качестве функций Грина часто используются функции точечного источника. Основные направления метода весовых функций намечены в работах X. Ф. Бюкнера [290] и Дж. Райса [398]. Указанный метод позволяет рассчитать КИН в двумерных и трехмерных телах со сквозными, эллиптическими и полу-эллиптическими трещинами [17—19, 210, 411], но его применение затруднено в случае криволинейных трещин, а также при нагружении элемента конструкции, отвечающем смешанным — кинематическим и силовым — граничным условиям. [c.196]

Процесс распространения теплоты почти полностью зависит от тепловых потоков в плоскости yOz. Такое физическое представление о процессе распространения теплоты позволяет получить уравнение (6.42) другим, довольно наглядным способом. Точечный источник теплоты, проходя через плоскость / (рис. 6.13, а), выделяет на участке dx в течение времени dx/v количество теплоты Q = qdx/v. Эта теплота распространяется в по-лубесконечном плоском слое / —/ толщиной б = dx, и, следовательно, для описания процесса распространения теплоты можно использовать уравнение (6.6) для бесконечной пластины с учетом того, что слой / —/ представляет собой полу бесконечную пластину без теплоотдачи (6 = [c.181]

Рассмотрим температурное поле мощного быстродвижуш,егося точечного источника на поверхности полубесконечного тела (6.42). Температурное поле будем рассматривать в системе координат xfy, так как источник теплоты находится в точке О, при этом 2=0. [c.451]

Определим пеустаповившееся температурное поле и вызванное им термоупругое квазистационарпое состояние неограниченной плоскости без разреза при граничных условиях (47.1), (47.2) и однородных начальных условиях. Рассмотрим мгновенный точечный источник тепла иптенсивпости q, действующий в точке х = , у = 0. В этом случае температура Т(х, у, t) и квазистати-ческое распределение напряжений в плоскости определяются [c.369]

Температурное поле, создаваемое точечным источником постоянной мощности (рис. 1.8,6 Я, а = onst Q= onst). Математическое описание дается соотношениями [c.26]

Для проведения акустических испытаний в лабораторных условиях строят специальные заглушенные (безэховые) камеры, в которых звук, излучаемый машиной, практически полностью поглощается специальными материалами, которыми облицованы стены. В безэхо-вых камерах, как и в свободном поле, уровень звукового давления обратно пропорционален расстоянию от акустического центра излучения до точки измерения и снижается на 6 дБ при удвоении расстояния от точечного источника звука. Известны два типа камер. В камерах первого типа машину устанавливают на уровне жесткого [c.414]

Рис. 66. Температурное поле подвижного точечного источника для случая Ufjalk > I

Точечным, источником соленоидаль-ного поля называется граничная точка поля, изолированная от других граничных точек. [c.234]

Методы экспериментального исследования перемешивания теплоносителя в поперечном сечении пучка витых труб на стационарном режиме были рассмотрены в работе [39]. Это — классические методы исследования переносных свойств потока методы диффузии тепла (вещества) от точечного источника, непрерьшно испускающего нагретые частицы воздуха (или газа другого рода) в основной поток, и метод диффузии тепла от линейного источника, трансформированные с учетом особенностей течения в пучке витых труб, а также его конструкции. При этом для проведения экспериментов и обработки опытных данных использовалась гомогенизированная модель течения. Измерения полей температуры и скорости потока проводились вне пристенного слоя, а теоретически рассчитанные поля температуры теплоносителя и скорости потока бьши непрерьшны в пределах диаметра кожуха пучка. При этом считалось, что в пучке течет двухфазная гомогенизированная среда с неподвижной твердой фазой. При исследовании эффективного коэффициента турбулентной диффузии в прямом пучке витых труб первым методом диаметр источника диффузии бьш равен диаметру витой трубы с , а сам источник перемещался относительно выходного сечения пучка, гделроизво-дились измерения полей скорости. Однако эти отклонения от известного метода диффузии не стали препятствием для использования понятия точечного источника в пучке витых труб при достаточно больших расстояниях от него, где измеренные поля температур практически не отличались от гауссовского распределения [39]. Этот метод, основанный на статистическом лагранжевом описании турбулентного поля при изучении истории движения индивидуальных частиц, непрерьшно испускаемых источником, используется в данной работе и для определения эффективных коэффициентов турбулентной диффузии в закрз енном пучке витых труб, но при неподвижных источниках диффузии. [c.52]

ПИНЧ-ЭФФЕКТ есть свойство канала электрического разряда в электропроводящей среде уменьшать свое сечение под действием собственного магнитного поля тока ПИРОЭЛЕКТРИК— кристаллический диэлектрик, обладающий самопроизвольной поляризацией ПИРОЭЛЕКТРИЧЕСТВО — возникновение электрических зарядов на поверхости некоторых кристаллов диэлектриков при их нагревании или охлаждении ПЛАЗМА (есть частично или полностью ионизированный газ, в котором объемные плотности положительных и отрицательных электрических зарядов практически одинаковы высокотемпературная имеет температуру ионов выше 10 К газоразрядная находится в газовом разряде кварк-глюонная возникает в результате соударения тяжелых ядер при высоких энергиях ядерного вещества низкотемпературная имеет температуру ионов менее 10" К твердых тел — условный термин, обозначающий совокупность подвижных заряженных частиц в твердых проводниках, когда их свойства близки к свойствам газоразрядной плазмы) ПЛАСТИНКА вырезанная из двоя-копреломляющего кристалла параллельно его оптической оси, толщина которой соответствует оптической разности хода обыкновенного и необыкновенного лучей, кратной [длине волны для пластинки в целую волну нечетному числу (половин для волн для пластинки в полволны четвертей длин волн для пластинки в четверть волны)] зонная — прозрачная плоскость, на которой четные или нечетные зоны Френеля для данного точечного источника света сделаны непрозрачными нлоскопараллельная — ограниченный параллельными плоскостями слой среды, прозрачной в некотором интервале длин волн оптического излучения ПЛАСТИЧНОСТЬ — свойство твердых тел необратимо изменять свои размеры и форму под действием механических нагрузок ПЛОТНОСТЬ тела — одна из основных характеристик тела (вещества), равная отношению массы элемента тела к его объему [c.259]

Если G(r, р)е.хр (—( Jt) — волновое ноле, создаваемое D точке г кназимонохроматпч. точечным источником., расположенным в точке р, то распределение источникО в объёме V, описываемое ф-цией F(p), создаёт поле с ко.мплекснон амплитудой [c.242]

Сферические и цилацдрические волны. Хотя из плоских В. можно получить любые волновые поля, такое представление не всегда адекватно физически наблюдаемым явлениям. Напр., В., возбуждаемая точечным источником в изотропной среде без дисперсии, представляет собой сферически расходящееся возмущение вида [c.320]

Однако такое представление удобно использовать обычно лишь тогда, когда размеры источника а малы по сравнению с длиной излучаемой В. X. При а А. и тем более при а>Я обычно оперируют непосредственно с интегралами типа (216), опираясь на принцип Гюйгенса — Френеля. Напр., излучение точечного мопо-поля эквивалентно излучению сияфазно колеблющихся радиальных диполей, равномерно распределённых на сфере произвольного радиуса окружающей моно- [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...