Область влияния и ошибки

Область влияния и ошибки аппроксимации [c.356]

При исследовании влияния анионов на перенапряжение цинк также возможны ошибки. Они будут обусловлены тем, в какой области pH и при какой температуре проводятся эксперименты. В кислых растворах (pH 2,5) при комнатных температурах перенапряжение цинка велико и в сильной степени зависит от природы анионов, уменьшаясь в порядке СЮ1> ВО " > СГ, а при pH 5,2 — мало и практически не зависит от природы анионов. При высоких температурах (100° С) различие в перенапряжениях при выделении цинка, наблюдаемое в кислых растворах при низких температурах, исчезает. [c.42]

Наиболее очевидная ошибка этого приближения выявляется, если Р и) меняет знак, когда Р (и) X 5(и) имеет нулевые значения, а Р (и)Р X 5(и) в нуль не обращается. В этом случае 1Р (и) X 5(и) будет иметь большую область значений, близких к нулевым, а область влияния (хвосты кривых максимумов ) будет иметь размеры, близкие к полуширине 8 и). [c.107]

Суммарная ошибка, вносимая в результате приближений, сделанных при выводе приведенных выше уравнений, составляет —8- 10 мм рт. ст. для случая I и —1 10 мм рт. ст. для случая II. Кроме того, при оценке поправки в области большого температурного градиента СО с помощью вспомогательного термометра также вносится ошибка. Влияние этой ошибки на результаты измерений будет рассмотрено ниже. [c.64]

В этом разделе мы сопоставим области влияния уравнений в частных производных и соответствующих конечно-разностных уравнений. Нашей целью будет показать, как при помощи конечных разностей против потока удается сохранить некоторое подобие правильного поведения характеристик дифференциальных уравнений. Отметим также, что в этом случае ошибки аппроксимации по пространственной переменной не столь сильно возрастают по сравнению со схемами с центральными разностями. [c.356]

Г , в простейшем случае Г кусочно линейна О заменяется многоугольником О . Такой многоугольник можно разрезать на треугольники и применять далее метод конечных элементов без учета полосы Q — Q между сходной границей Г и многоугольником. Следовательно, мы как будто вдвигаем исходную дифференциальную задачу в О . В разд. 4.4 исследуется влияние этого изменения области. Кратко это влияние таково ошибка т-й производной у границы равна О (Л), но быстро убывает внутри области. Это приграничный эффект, средняя ошибка равна Так как энергия деформации зависит от [c.131]

Между всеми механизмами кризиса, по-видимому, нет резких границ и есть области одновременного влияния двух или более механизмов. В связи с этим интерпретация опытных данных и форма описания их эмпирическими уравнения ми вызывают определенные трудности. Традиционным является представление опытных данных в координатах 9цр (- кр) или Л , р ( вх)- Если последняя зависимость включает первичные данные эксперимента, то при переходе к зависимости 9кр (Мщ) необходимо вычислить из уравнения теплового баланса %р, что сопряжено с дополнительными ошибками. При разных ргг), (1, р, х и т. д. наблюдаются три вида зависимостей р = / (х) (рис. 6.1). Зависимости типа показанных на рис. 6.1, а для каналов с Йр 10- 15 мм наблюдаются в области параметров пароводяного потока рш 500- 2000 кг/(м -с) и р 5- 15 МПа. Паросодержание, соответствующее изменению наклона в зависимости 17[,р (х) или резкому спаду этой зависимости, носит название граничного и обычно связывается с высыханием жидкой пленки, текущей по обогреваемой стенке, в условиях, когда выпадение капель жидкости из потока па стенку не компенсирует испаряющейся жидкости па стенке. [c.69]

Именно эти особенности нашли свое отражение в результатах численных расчетов, учитывающих излучение атомов в линиях. Хотя спектральный коэффициент излучения и возрастает при этом весьма существенно, радиационный тепловой поток увеличивается относительно мало. Последнее связано с влиянием самопоглощения, а также радиационного охлаждения, которые проявляются тем сильнее, чем больше толщина сжатого слоя. В некоторых работах [Л. 10-1, 10-6] высказывается мнение, что при инженерных расчетах qn для достаточно толстых слоев излучающего газа допустима стопроцентная ошибка в определении величины коэффициента поглощения вакуумного ультрафиолета, поскольку отклонение <7д при этом не превысит 20%. В настоящее время принято увеличивать в 1,5 раза величину радиационного теплового потока, рассчитанного для сплошного излучения (кривая на рис. 10-4), с тем, чтобы учесть излучение атомов в линиях (соответствующая скорректированная зависимость представлена кривой 5 на рис. 10-4). При численном анализе можно ограничиться введением дополнительной ступеньки в спектральном распределении коэффициента поглощения, учитывающей излучение в линиях атомов в видимой и инфракрасной областях спектра [Л. 10-1]. [c.293]

Возможные величины ошибок на рис. 11.58 определяются заштрихованной полосой. Нижняя граница полосы соответствует наименьшим ошибкам, а верхняя — наибольшим. Наличие для каждого т диапазона ошибок объясняется влиянием начальных условий, числа высокочастотных составляющих и сочетаний их постоянных времени. Верхняя штриховая кривая на рис. П.58 характеризует ошибки для наиболее неблагоприятных в смысле точности приближенного описания процессов точек рабочих областей. [c.112]

Случайные погрешности. Влияние аппаратурных погрешностей на результаты определяется видом основных соотношений для обобщенных параметров, получае мых при испытаниях. Поскольку погрешности измерительной аппаратуры задаются максимальными значениями для всей области изменения измеряемых величии, так что появление какой-либо погрешности любого знака имеет случайный характер, функциональная связь между среднеквадратичными ошибками ах аргумента и [c.346]

Действительно, применительно к беспилотному маневренному объекту, от первого навигационного определения и даже от нескольких последующих за ним, идущих с периодом 1 с, не требуется достижения максимальной точности, поскольку на первом этапе полета требуется лишь несколько снизить область неопределенности знания кинематических параметров движения, обусловленную ошибками знания начальных условий в момент отделения объекта от носителя и влиянием погрешности начальной выставки инерциальной системы изделия. Именно эти факторы, как нетрудно предположить, оказывают доминирующее влияние на погрешности навигации на первом этапе. Указанное сужение области необходимо для того, чтобы по возможности, отдалить тот момент на траектории, когда погрешности БИНС достигнут такого уровня, что они не смогут быть скомпенсированы управлением на оставшейся части траектории из-за ограниченной эффективности последнего. [c.114]

Из всего этого следует вывод, что единственно значимыми и полезными являются статистические данные о поведении многих систем, т. е. информация о вероятностных распределениях. Эту информацию можно получить путем усреднения по области нашего неведения (имея в виду неспособность макроскопических тел воспринимать некоторые микроскопические детали других макроскопических тел) или по ошибкам, возникающим от пренебрежения влиянием других тел. [c.11]

Для вычисления значений т) вдоль стенки можно выбрать начальное значение т) =0,1. Ошибка в задании начального значения т) не оказывает заметного влияния на конечное значение т], поскольку т) быстро растет вначале и, достигнув максимума на некотором расстоянии от передней кромки, резко падает. Однако в области больших значений т] изменяется непрерывно и плавно вдоль поверхности, поэтому невозможно установить точно значе- [c.155]

Вычислив коэффициенты корреляции для ряда значений строят график > ху = Ф (о /-). максимум которого соответствует действительному пределу выносливости. Пример построения г у как функции предела выносливости 0 1 для шаровых пальцев автомобиля ЗИЛ-130 приведен на рис. П4. Данная зависимость имеет экстремум в точке, соответствую-ш,ей 0 = ПО МПа, что хорошо согласуется с результатами эксперимента. В табл. 15 приведены также пределы выносливости о"г и %г, определенные с помощью трехпараметрического уравнения для рассмотренных выше автомобильных деталей. Из таблицы видно, что данный метод позволяет с высокой степенью точности определять предел выносливости натурных деталей по результатам испытаний в области левой ветви кривой усталости. Только в одном случае ошибка составила 16,7%, в остальных случаях ошибка меньше. Такая точность определения предела выносливости обычно вполне достаточна для решения многих практических вопросов, связанных с проверкой влияния различных конструктивных и технологических мероприятий на усталостную прочность деталей. [c.184]

Так, например, обстояло дело с первой советской космической ракетой, запущенной 2 января 1959 года в. сторону Луны. Получив у поверхности Земли гиперболическую скорость, ракета через некоторое время вышла из той области пространства, где допустимо было пренебречь влиянием всех других тел, кроме Земли. Уже через несколько дней своего движения она вошла в область, где решающее влияние на движение ракеты оказывает воздействие Солнца и где тяготение к Земле ничтожно. В новом положении ее движение определяется с достаточной точностью притяжением опять-таки только одного, но уже другого тела — Солнца. Ракета движется вокруг Солнца по орбите, которую без ощутимой ошибки можно считать эллипсом. [c.66]

В большинстве практических случаев дифракционные задачи [1, 2] (см. также работу Боумана и др. [3], указанную в литературе к гл. 4 настоящей книги) не имеют замкнутых аналитических решений. В связи с этим еще с прошлого века усилия исследователей были направлены на поиск приближенных решений. Исходной точкой для многих авторов явился принцип Кирхгофа, особенно часто с его помощью рассматривалась задача о дифракции на отверстии. Как уже упоминалось, сущность этого принципа заключается в том, что поле на отверстии полагается равным полю, создаваемому теми же источниками, что и в отсутствие экрана, ограничивающего данное отверстие. С физической точки зрения данное утверждение эквивалентно тому, что наличие экрана не влияет на поле в области отверстия и лишь вблизи границы отверстия это влияние становится существенным. Следовательно, если отверстие достаточно велико, то ошибкой, возникающей вследствие изменения поля вблизи краев, можно пренебречь. Однако для малых отверстий применение принципа Кирхгофа приводит к значительным погрешностям. Поэтому для того, чтобы оценить ошибку, которая возникает из-за неверного представления поля в некоторой области вблизи границы отверстия, необходимо прежде всего выяснить размеры этой области. Для ответа на последний вопрос требуется знание точных решений, которые можно получить лишь в весьма ограниченном числе случаев и для отверстий специальной формы. [c.402]

В области слухового восприятия ошибки в определении силы звука или высоты тона также зависят от степени чувствительности наблюдателя, с одной стороны, и от условий восприятия,—с другой. В средних высотах музыкальн. скалы нормально развитый средний слух может различать тона, отличающиеся на несколько колебаний в ск., а опытное ухо различает даже дробь колебания. Различна у разных наблюдателей чувствительность к интенсивности звука. В качестве общих условий, вызывающих здесь ошибки восприятия, нужно констатировать временные условия предъявления раздражителей, создающие контрастное взаимное влияние раздражений различной интенсивности более сильный звук, предшествующий менее интенсивному, еще ослабляет этот последний для наблюдателя. Степень чувствительности воспринимающего аппарата индивидуально различна и в других областях, имеющих меньшее значение для научного наблюдения явлений,—в области обонятельного, осязательного в узком смысле слова, осязательно-двигательного, температурного, вкусового и т. д. восприятия, В качестве общего условия, вызывающего ошибки восприятия, здесь так же, как и в сфере зрения и слуха (являющихся основными средствами научного и прак-тическ. наблюдения), оказывается взаимное влияние одновременных и последовательных раздражений. Напр, отмеченный выше закон контраста—в смысле усиления одним раздражителем следующего за ним противоположного—действует и в области температурного восприятия (погружение нагретой или охлажденной руки в холодную или теплую воду) или вкусового (горький раздражитель, предшествующий сладкому, и наоборот) и т. д. [c.285]

Эти кривые, которые были построены для х=1, 2, 3, 4,. .. охватывают область т приблизительно от 1 до 2,5. По ним были взяты значения первых производных при т= 1,25 и 1,5. Построив, графики этих производных в функции X, их можно проинтер-полиров.чть для других значений х. Любые ошибки этой графической интерполяции не оказывают большого влияния иа конечный результат, так как при переходе обратно к производны.м самой величины а с помощью соотношений [c.377]

Окончательные результаты тарировки представляют обычно в виде графика, построенного в координатах нагрузка (т. е. сила, момент или номинальные напряжения в объекте испытаний) — показания силоизмери-теля машины. Описанные в настоящей главе машины работают в околорезонансной области частот, поэтому силы инерции колеблющихся сосредоточенных масс увеличивают нагружен-ность динамометра и разгружают образец. В результате такого перераспределения напряженности элементов нагружаемой системы прямая динамической тарировки размещается на графике ниже прямой статической тарировки. Это видно на рис. 75, где изображены результаты тарировки машины при испытании коленчатого вала на изгиб в одной плоскости. Игнорирование влияния сил инерции здесь привело бы к ошибке, в результате которой регистрируемая нагрузка на 18% превышала бы истинную. [c.124]

Особенно это важно для резиновых амортизаторов, так как в резине скорость распространения волн упругой деформации (скорость распространения звука) мала и составляет V = 40н-150 м/с. Учет распределенных параметров амортизаторов необходим также для лучшего учета влияния сил демпфирования резиновых массивов амортизации (т. е. распределенного демпфирования) и кроме того позволит применять теорию амортизатора-антивибратора в области более высоких частот. Решения, полученные с учетом распределенных параметров, полезны и для оценки погрешности, которая получается при замене реальной системы системой с сосредоточенными параметрами. Расчеты показывают, что при такой замене ошибка при определении усилий, передающихся на фундамент, и эффективности амортизатора-антивибратора в области частот возмущающих сил свыше 250—300 Гц может перевысить 50% [58]. [c.389]

Особый интерес представляют исследования турбулентного пограничного слоя с поперечным потоком вещества на поверхности теплообмена. Несмотря на достаточно большое количество экспериментальных и теоретических работ в этой области [Л. 26—43], существующие методы расчета турбулентного пограничного слоя с поперечным потоком вещества на поверхности теплообмена нельзя признать удовлетворительными. Методы расчета, основанные на одномерной модели течения газа в пограничном слое [Л. 37, 38 и 42], могут привести к серьезным ошибкам в области интенсивного нарастания пограничного слоя по длине обтекаемой поверхности. Методы расчета, использующие полуэмпири-ческие теории турбулентности Прандтля и Кармана [Л. 28, 31, 34 и 36], позволяют в некоторых простейших случаях довести задачу до окончательных расчетных формул. Однако эти решения получаются ценой серьезных допущений, не поддающихся экспериментальной проверке. Учет влияния сжимаемости газа, вдува инородного газа, диссоциации и т. п. существенно усложняет эти методы и делает их практически недоступными для инженерных расчетов. [c.107]

На рис. 7-30 с трудом можно обнаружить вогнутость S-линии влево. Следовательно, когда G- и 5-точки располагаются на S-линии, точка G+ должна лежать немного правее этой линии, чему отвечает область в более высокой части градирни. Точка состояния основной массы газа находится в области смешанной фазы. Значит, в потоке газа могут содержаться мельчайшие капельки в виде тумана. Это обстоятельство делает несколько сомнительным справедливость и применимость развитых выше методов анализа массообмена. По-видимому, до сих пор не было npo>BefleHo ни одного систематического исследования влияния смешанной фазы на соответствующие проводимости и движущие силы тепло- и массопереноса. Однако вряд ли приходится сомневаться в том, что ошибки от пренебрежения этим влиянием в задачах типа примера 7-11 практически окажутся совершенно незначительными. [c.327]

Оценку влияния ширины образца при определении критических значений 2 . проводили по результатам испытаний стали 09Г2С (рис. 2.18) в диапазоне температур -70...-130 °С. Аналогично выводам, содержащимся в [57], полученные данные указывают, что критические значения 2-интеграла в области температур, где разрушение происходит без вязкого подрастания и соблюдается условие (2.14), не зависят от ширины образцов. Незначительное повышение величин 2 . с ростом ширины связано с ошибками в определении 2-интеграла в условиях потери устойчивости нетто-сечения при ква-зихрупком разрушении. [c.46]

Принцип Сен-Венана. Прежде чем перейти к рассмотрению следующего случая, следует вспомнить очень важное обобщение, касающееся влияния определенного типа нагрузок на распределение упругих напряжений, которые являются очень полезными при оценке порядка ошибки, которая вносится при некоторых определенного вида упрощениях. Принцип Сен-Венана, -сформулированный известным ученым и инженером, жившим в девятнадцатом веке, утверждает, что если" система нагрузок, приложенная на малой области упругого тела, заменяется статически эквивалентной аналогично приложенной системой, то влияние возникающих в теле напряжений будет носить локальный характер, ановясь пренебрежимо малым уже на расстояйрях от области приложения, сопоставимых с размером этой об пасти отсюда следует, что если система нагрузок является самоуравновёшенной, тО её можно заменить нулем и тем самым она может быть либо снята, либо приложена, вызывая при зтом только локальные изменения распределения напряжений. [c.138]

Анодные поляризационные кривые, снятые на сплавах системы Гв-Мо-л й в растворе 4н серной кислоты сохраняют особенности, присущие основе сплавов - железу. Причем, кривые, снятые для гомогенизированных, двухфазных сплавов, в пределах ошибки эксперимента повторяют зависимости, наблюдаемые для литых образцов. Влияние упрочняющей интерметаллидной фазы Вв2 (Мо) при переходе из однофазной А двухфазную область не проявляет себя ни в виде дополнительного максимума, ни в виде активационного участка. В сплавах, богатых железом, анодный процесс контролируется растворением железа и обогащением поверхности электроположительного молибдена. Сначала растворяется железо, затем оба компонента, но скорость анодного процесса в целом определяется ионизацией молибдена. Этот механизм подтверждают данные, полученные с полощью спектрофотометрического метода анализа раствора после выдержки сплава, содержащего 20 ат. молибдена, в 4н серной кислоте при заданных потенциалах. Добавки ниобия до 5 ат. не оказывают заметного влияния на коррозионные свойства железа. Ори увеличении концентрации происходит постепенное снижение на два порядка критических токов коррозии и замедление процесса перепассивации. [c.5]

Ошибки, допущенные при изготовлении периодических решеток различной конфигурации, которые широко используются в приборах и устройствах современной радиофизики, электроники, оптики, часто приводят к небольшому сбою их периода. При периодическом сбое, влекущем за собой N-кратное увеличение обш,его периода решетки, в картине поля, рассеянного такой структурой, появляются N— 1 новых дифракционных спектров. Считается, что влияние (интенсивность) этих дополнительных спектров ( духов решеток) невелико при малых сбоях. Покажем [64, 651, что влиянием духовл решетки можно пренебречь во всем частотном диапазоне, за исключением малых окрестностей точек скольжения дополнительных спектров. Работа в этих областях изменения значения частотного параметра (проведение экспериментов, измерений) даже при незначительных погрешностях в изготовлении дифракционных решеток может привести к результатам, далеким от ожидаемых. [c.129]

Учет конечной толщины возможен в чисто теоретическом плане на основе полученных строгих решений. Влияние ограниченности) размеров, конечной проводимости материала решетки, а также отклонения формы фазового фронта падающей волны составляют предмет многочисленных экспериментальных исследований. в оптике и радиофизике [105, 141, 144, 244, 257, 258, 271, 275—279]. Как показывают результаты экспериментов, дифракционные свойства реальных решеток совпадают с расчетными в пределах ошибки эксперимента (расхождение менее 5 %), если линейные размеры решеток не менее 40—50> , количество периодов порядка 40, толщина лент порядка 0,01 — 0,06 мм (в четырехмиллиметровом диапазоне) и материалом, из которого изготавливаются решетки, является медь или серебро в миллиметровом и сплавы алюминия в оптическом диапазоне. При этом такую решетку необходимо размещать от рупорной антенны облучателя на расстоянии нескольких сотен длин волн (300— 500 X). Влияние конечной проводимости материала решетки на экспериментальные данные наиболее существенно в области аномалий в оптическом диапазоне [141], а также в миллиметровом вблизи добротных резонансов [105]. [c.169]

Пусть свет падает по нормали к поверхности тонкой пластинки, а между двумя поверхностями имеется малый угол ip. Тогда отраженные пучки нулевого, первого и более высоких порядков отклонены от нормали на углы О, 2гир, 4п(р и т. д. Проходящие пучки первого, второго и других порядков отклонены от нормали на углы гир, Ъгир и т.д. В плоскости фотоприемника возникает смещение пучков соседних порядков относительно друг друга на расстояние Аж Htg2n(p. При Я = 50 см, (р = 3-10 4 рад и п = 3,54 (кремний) получаем Ах Ai 0,1 см. Таким образом, пучки высоких порядков могут оказываться за пределами фоточувствительной площадки приемника. Пучки высоких порядков дают вклад в регистрируемый сигнал только при небольших температурах, и при повышении температуры их вклад падает из-за поглощения света при многократном прохождении сквозь пластину. При высоких температурах вклад в отражение R и прохождение Т света дают только пучки нулевого (для R) и первого порядка (для R и Т). Поэтому эффект угловой расходимости пучков может приводить к существенным ошибкам в области температур, где пластинка имеет малые значения ah и большой коэффициент пропускания. Проверить влияние клиновидности пластинки на результат измерения можно, измеряя мощность отраженного или проходящего пучков с помощью фотоприемника, который последовательно устанавливается на разных расстояниях от исследуемого образца. Если регистрируемая мощность не зависит от расстояния, роль клиновидности можно считать пренебрежимо малой. В противном случае необходимо применить другой фотоприемник, у которого больше размер фоточувствительной площадки. [c.124]

Увеличение коэффициентов местных сопротивлений и уменьшение площадей их проходных сечений всегда увеличивает коэффициенты Аз и а , вычисляемые по формулам (У.34) и (У.38), и не оказывает влияния на остальные коэффициенты, входящие в выражение (У.92). При этом величина растет и область устойчивого равновесия расширяется. Однако в силу соотношения (У.Зб) возрастание влечет за собой увеличение ошибки слежения по скорости и снижение полезного тягового усилия гидроцилиндра с увеличенем скорости. Кроме того, по мере роста потерь давления в местных сопротивлениях падает к. п. д. привода. Поскольку следящие приводы манипуляторов обычно должны работать с достаточно высокими скоростями, при их проектировании необхо-134 [c.134]

Предположение о жесткой разгрузке (Н. В. Зволинский, 1967) позволило изучить некоторые общие свойства задачи отражения, а также исследовать характер явлений на основе численных решений. При этом оказалось, что обычно принимаемое априорное предположение о том, что в области отраженной волны имеет место разгрузка, вообще ошибочно, хотя погрешности, истекающие из этой ошибки, обычно малы. В частности, если закон сжатия линейный, то гипотеза о разгрузке оправдывается. Исследование влияния граничной плоскости с заданным на ней напряжением на распространение отраженной волны показало, что отраженная волна начинает чувствовать внешнюю нагрузку сразу же после начала отражения. Сначала это влияние невелико, но, постепенно возрастая, оно приобретает решающее значение и, наконец, приводит к уничтожению ударной волны, которая никогда не может достигнуть плоскости, кроме случая стационарной волны. Оказалось, что этот факт, отмеченный для частных случаев (см., например, 3. В. Нарожная, 1965), имеет общий характер. [c.310]

Оценка вклада линий, входящих в серии (например, 15- пр, п = 2, 3, 4,. . . ), сделана Стюартом и Пиаттом [5], полагавшими Л и Р непрерывными функциями от м и подбиравшими функцию Те для линий каждой серии. Вклад каждой серии добавлялся к непрозрачности в непрерывном спектре. При этом появляются две взаимно компенсирующиеся ошибки 1) не рассматривается влияние крыльев за пределами интервала, охватывающего серии (величина Яд завышается) 2) пренебрегается перекрытием линий, принадлежащих различным сериям (величина Ял занижается). С помощью этого метода на вычислительной машине 1ВМ 7090 проведен расчет и получены результаты для кТ в пределах 1,5— 34 эв и значениях плотности 10 —10 г/см при 2 = 1, 4, 6, 7, 13, 14. Подобным же образом можно рассмотреть смеси и промежуточные значения Z. В качестве грубого приближения возможна экстраполяция метода на область Z за пределами значений, перечисленных выше (см. задачу 9 в конце главы). На фиг. 11.3 и 11.4 представлены некоторые результаты расчетов для водорода и алюминия. [c.396]

Ошибки измерений (О. и.). Измеряя несколько раз одну и ту же величину со всей доступной нам тщательностью, мы в разных областях научного исследования, где применяются такие измерения (в астрономии, физике, химии, геодезии и ир.), получаем нек-рое, хотя и очень небольшое, расхождение результатов между собою. Так, ири измерении ири помощи микрометра несколько раз подряд одного и того же расстояния между двумя намеченными точками, мы несомненно найдем, что полученные результаты не будут в точности одинаковы. Причины этого явления ясны недостаточная отчетливость в отметке точек ири переходе от одного измерения к следующему небольшие изменения (напр. под влиянием изменений i ° и влажности воздуха) как самого объекта измерения, так и той мерки, с помощью к-рой производилось измерение субъективный отсчет, зависящий от мгновенного состояния измерителя и могущий допустить случайное от-тклонение в ту или в другую сторону. На- [c.282]

При значениях кинематического критерия Re между 2 300 и 10 000 коэффициент теплоотдачи резко возрастает с увеличением скорости. В этой промежуточной области турбулентное дви сн е еще не полностью развилось, око неустойчч1во по времени и меняет свой характер в зависимости от мелких случайных влияний. При определении коэффициента теплоотдачи в этих условиях возможны значительные ошибки. [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...