Спектральное распределение

Рис. 7.29. Сравнение спектрального распределения мощности лампы типа черное тело со спектральным распределением мощности излучения черного тела при 2014 К. — спектральная яркость лампы, деленная на спектральную яркость черного тела, нормированная при Х=660 нм. Пунктирные линии представляют вычисленные распределения для различных коэффициентов излучения лампы. Сплошной линией показана наилучшая подгонка к результатам измерений, которая соответствует коэффициенту излучения 0,992 [41].

Рис. 7.45. Спектральное распределение энергии теплового излучения, испущенного нормально к поверхности пластинки стекла толщиной 6 мм с температурой поверхности 600 °С, для однородного распределения внутренней температуры (А) линейного градиента температуры с максимумом в центре (с) при 650 С

В оптической термометрии стекла используются длины волн либо ниже 3 мкм, либо выше 5 мкм в зависимости от того, какая температура требуется — внутренняя или поверхностная. На рис. 7.45 показано спектральное распределение теплового излучения, испущенного слоем толщиной 6 мм, которое вычис- [c.396]

Графическая иллюстрация функции Планка приведена на рис. 1-2. Каждая кривая представляет собой спектральное распределение энергии при данной абсолютной температуре. Согласно рисунку при А,=0 энергия излучения равна нулю. С увеличением X возрастает Ьо Х, Т), достигая своего максимума при определенном значении А.макс, причем, очевидно, что при дальнейшем неограниченном увеличении Я графики функции Планка асимптотически приближаются коси абсцисс, т. е. величина Ьо(Я, Т) стремится к нулю. Для определения максимума функции, как известно, необходимо ее первую производную приравнять нулю именно таким способом В. Вин получил закон смещения [c.16]

Теория Лорентца, несмотря на определенные успехи, встретила серьезные трудности. В частности, она не могла объяснить распределения энергии по частотам при тепловом излучении абсолютно черного тела. Эти недостатки теории не были устранены и попытками других ученых (Вин, Рэлей, Джинс). Смелая гипотеза, выдвинутая в 1900 г. Планком, решила проблему спектрального распределения энергии теплового излучения. [c.8]

Зная монохроматическую составляющую Е (со), можно определить интенсивность каждой гармонической составляющей спектральной линии — спектральное распределение I (со), пропорциональное квадрату соответствующего компонента интеграла Фурье [c.39]

На рис. 14.4 показаны экспериментальное спектральное распределение энергии излучения абсолютно черного тела при постоянной температуре (сплошная кривая /) и теоретическая кривая Рэлея— Джинса (пунктирная кривая 2). В рамках классической физики не удается, как это мы видели, описать теоретически всю экспериментальную кривую другими словами, невозможно определить явный вид функции Кирхгофа при любой температуре и частоте. Эта задача в начале нашего века (1900 г.) была успешно решена М. Планком. [c.331]

Рис. 15.5. Спектральное распределение дозы тормозного излучения (по отношению к полной дозе), для энергии ускоренных электронов более 5 Мэе.

Исследование спектрального распределения тормозного излучения показало, что форма спектра практически остается неизменной для различных начальных энергий и не зависит от угла. На рис. 15.4 показана форма спектра для углов 0 = 0 и 90°. Как видно, формы спектра подобны [3]. [c.235]

Спектральное распределение испарительных нейтронов про- стирается до 10—15 Мэе и имеет максимум в области энергии 1 Мэе. Для спектра заряженных частиц, испускаемых при испарении, характерно то, что их максимум смещен в область больших энергий (5+10 Мэе), что объясняется влиянием кулоновского поля ядра. [c.254]

Более точный расчет спектрального распределения испарительных нейтронов следует производить по следующей формуле [20] [c.254]

Закон Стефана—Больцмана касается лишь интенсивности интегрального излучения черного тела и ничего не говорит относительно спектрального распределения энергии. Первым исследователем, пытавшимся теоретически определить вид функции r j, был В. А. Михельсон (Москва, 1887 г.). Хотя формула Михельсона не вполне удовлетворяла опытным данным, тем не менее установление ее сыграло известную роль в истории этого вопроса. [c.696]

В соответствии со сказанным выше можно решить задачу о положении максимума на кривой спектрального распределения в координатах Т, т. е. соответствующего формуле (200.1) Определяя [c.697]

Показать, что эти импульсы соответствуют одинаковому спектральному распределению энергии, по имеют разные формы. (Для простоты импульсы представлены суммой двух синусоид, а не бесконечной совокупностью близких по периоду синусоид.) [c.881]

Зако 1 Стефана — Больцмана дает представление лишь об интенсивности суммарного излучения абсолютно черного тела и совершенно не касается спектрального распределения энергии. Первый существенный результат в этом направлении после работ Михельсона и Голицына был получен Вином (1893), который воспользовался кроме термодинамики еще и электромагнитной теорией света. В результате он установил, что испускательная способность абсолютно черного тела имеет вид [c.137]

Спектральное распределение интенсивности излучения при естественном уширении выражается формулой [c.262]

Если разделить всю площадь, охватываемую кривыми и Иу, на большое число вертикальных полос, то соотношение площадей полос в том и другом случаях представит некоторое распределение плотности энергии по спектру, которое будет определяться только выбором ширины этих полос. Функция их дает спектральное распределение энергии по равным интервалам длин волн dX. Функция t/v дает другое распределение, когда равными интервалами являются разности частот dv, которые не равны dX. Вообще, каждая новая функция длины волны, отложенная по оси абсцисс, дает свое решение вопросу о равенстве спектральных интервалов и свое собственное положение максимума излучения. [c.357]

Эго выражение является модельным представлением оптической системы при преобразовании фонового монохроматического сигнала. Если фон немонохроматический, а спектральное распределение яркости фона в отличие от его пространственного распределения является детерминированной функцией (X), то по аналогии с выражением (38) спектр Хин-чина—Винера фоновой освещенности в плоскости изображений [c.55]

N = число отсчетов значений спектральных распределений, яркости, чувствительности ПЛЭ, серости излучателем, N должно быть меньше или равно 1000 [c.181]

Уравнения переноса энергии излучения, полученные по волновой и квантовой теориям, оказываются тождественными. Однако не все явления переноса излучением можно объяснить и рассчитать ио волновой теории. Например, спектральное распределение энергии излучения тел и радиационные свойства газов можно объяснить только с позиций квантовомеханической теории. Под термином излучение ( радиация ) понимают совокупность электромагнитных волн или фотонов. [c.273]

Рис. 7.10.7. Спектральное распределение лучистых потоков, падающих на тело и внешнюю границу вязкого ударного слоя

Это соотношение, известное как закон Кирхгофа, основано на предположении, что для АЧТ коэффициент поглощения равен единице для всех длин волн и температур —а (Х] ") = 1. Универсальная функция спектрального распределения излучения АЧТ описывается законом Планка [c.118]

Рис. 32. Спектральное распределение тормозного излучения бетатрона (16 МэВ)

Понятие о температурном излучении появилось в XIX в. наряду с понятием о так называемом абсолютно черном теле. Теоретически (истинно черных тел в природе не существует) это — тело, которое при любой температуре поглощает весь падающий на него поток излучения независимо от, длины волны оно является идеальным поглотителем излучения. Точно так же можно без труда рассчитать спектр излучения черного тела. В 1900 г. Макс Планк первым предложил формулу, позволяющую рассчитать функцию спектрального распределения излучения /(X) для абсолютно черного тела. Планк исходил из предположения (и был первым, кто его высказал), что колеблющиеся электроны в атомах могут обладать лишь определенными уровнями энергии. Он вывел следующую зависимость [c.141]

Она характеризует излучение Земли длина волны, соответствующая максимуму функции спектрального распределения, сместилась в ( инфракрасную область спектра и составляет примерно 9 мкм. Максимум интенсивности излучения сверхпроводника при температуре [c.141]

На рис. 6.20 изображено многослойное селективное покрытие и представлена вычисленная для него функция спектрального распределения поглощения заметим, что ось абсцисс отградуирована по логарифмической шкале. Ожидается, что у показанного здесь многослойного покрытия отношение поглощательной способности в видимой части спектра к излучательной способности в инфракрасной области превысит 10 1. [c.143]

Выбор в качестве нормируемого параметра вибрационного ускорения имеет ряд преимуществ, одно из которых состоит в том, что виброускорение при определенных условиях является показателем динамической нагрузки, действующей на тело. При этом наиболее чувствительные и малогабаритные пьезоэлектрические вибродатчики, используемые в подавляющем большинстве современных приборов, реагируют непосредственно на ускорение. Однако вследствие увеличения вибрационного ускорения с ростом частоты его спектр не согласуется со спектральным распределением вибрационной мощности. [c.23]

Рис. 5.33. Спектральное распределение ускорения в антенне

На фиг. 26 приведена кривая спектрального распределения относительной интенсивности для анода, изготовленного из молибдена. При напряжении не менее 20 кв возникают характеристические лучи молибдена, принадлежащие к серии К и имеющие длины волн Ха = [c.154]

Используя приближение для спектрального распределения и, аналогичное (2.81), получим при ду = onst = уо решение, подобное (2.90) [c.63]

Спектральное распределение фотонейтронов пойобно распределению нейтронов реакюра — максимальное значение достигает 15 Мэе, максимальный выход нейтронов приходится на энергии 1—2 Мэе. [c.237]

В 19П7 г. Эйнштейн предложил модель, которая позволила качественно объяснить указанное поведение теплоемкости. При выборе модели он исходил из квантовой гипотезы М. Планка. Планк (1900), решая математически задачу о спектральном распределении интенсивности излучения абсолютно черного тела, выдвинул гипотезу, коренным образом противоречащую всей системе представлений классической физики. Согласно этой гипотезе, энергия микроскопических систем (атомы, молекулы) может принимать только конечные дискретные квантовые зиаче-ния Е=пг, где = 0, 1, 2, 3,... —положительное целое число e = /zv = 7i o — элементарный квант энергии-, v — частота со — круговая частота /г = 2л Й—универсальная постоянная постоянная Планка). [c.165]

Примерный ВИД спектрального распределения теплового излучения х, т при некоторой температуре Т изображен на рис. 24.1 (кривая 1). Заштрихованная полоска представляет собой энергию д.Ет, излучаемую в интервале ДЛИ1Г волн йХ. Полная испускательная способность Ет определяется площадью под кривой 1. С ростом температуры увеличивается энергия, излучаемая телом, поэтому при Т >Т спектральное распределение теплового излучения поднимается (кривая 2). При этом возрастает и площадь под кривой х, т, т. е. полная (интегральная) испускательная способность тела увеличивается. [c.133]

Известны спектральная яркост полезного излучения и средняя температура фона. Параметр LZAD = 0. Средняя температура излучателя полезного сигнала задается равной 2С0 К, а температура фона - известным значением. Значения спектрального распределения яркости задаются массивом L (N)- Массив значений яр<ости фона заполняется нулями (или пробелами, т. е. не заполняется). [c.182]

Известны температура источника полезного сигнала и спектральное распределение яркости фона. Пара14етр LZAD = 0. Средняя температура фона задается равной 200 К, а температура источника полезного излучения - известным значением. Значения спектрального распределения яркости фона пользователь задает соо -ветствующим массивом. [c.182]

Представляет интерес спектральное распределение лу-чистых потоков, падающих на тело хи> и на внешнюю границу пограничного слоя <7 (соответственно сплошная и пунктирная кривые на рис. 7.10.7). Эти кривые получены при Та = 1,4-10 К и Ра = 10 Па и большом вдуве. 05ра- [c.448]

Рис. t. Дсфсктоскопические УФ-лампы в чер- Рис. 2. Спектральное распределение (а) ных колбах УФ-излучения наиболее распространенной

Длина волны X max, СООТВСТСТВуЮЩЗЯ МЭКСИ муму функции спектрального распределения, при повышении температуры черного тела смешается в сторону более высоких частот при этом закон смещения принимает вид [c.141]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...