Клиновидная пластинка

Определить деформацию бесконечной клиновидной пластинки (с углом 2а при вершине) под влиянием силы, приложенной к ее вершине. [c.73]

Клиновидная пластинка 73 Комбинационные частоты 145 Контактная задача 45 [c.245]

Выражения, содержащие особенность, можно получить также и в случае пары, действующей в вершине клиновидной пластинки, с двумя свободными краями, а также для полубесконечной пластинки, нагруженной силой или моментом в какой-либо точке свободного края 2). [c.364]

Допускаемая общая децентрировка или децентрировка каждой поверхности (для линз) в мм (при необходимости вместо с указывается разность толщины по краю). .. с Предельная клиновидность пластинки в мин или сек или [c.16]

Погрешности обработки оптических деталей — отклонение формы их рабочих поверхностей от заданной, децентрировка линз, клиновидность пластинок и разверток призм (определения и обозначения допусков даны в гЛ. IV). [c.402]

Клиновидность пластинок и разверток призм, косина линз вызывают отклонение выходящих лучей на угол б и поперечный хроматизм величины Допуск на клиновидность перечисленных деталей [4, стр. 430] [c.407]

Допуск на клиновидность пластинок и разверток призм с ростом их угла наклона ужесточается (кривая Q). [c.415]

Влияние клиновидности пластинки на измерение коэффициента пропускания или отражения. В случае, когда пластинка имеет высокий показатель преломления, существенны многократные внутренние отражения света, при этом проходящий и отраженный пучки включают несколько пучков разных порядков. Если между поверхностями имеется ненулевой угол, пучки разных порядков выходят из пластинки под разными углами к нормали (в виде веера). При этом фотоприемник может не зарегистрировать часть проходящей или отраженной мощности зондирующего пучка. Если потерянная часть мощности будет приписана поглощению света в пластинке, вычисленная температура окажется завышенной по сравнению с действительной температурой пластинки. Оценим, при каких значениях клиновидности пластинки этот эффект будет иметь влияние на результат измерения. [c.124]

Допускаемая клиновидность пластинки, мин или косина, мм 6 [c.228]

Если на последнюю падает плоский волновой фронт ц , то выходящий фронт и)" в некотором масштабе повторяет форму оптической поверхности. На фиг. 320 показаны наиболее характерные ошибки преломляющих оптических новерхностей — микрошероховатость (а), цилиндричность 6) и клиновидность пластинки (е) — и действие их на плоский волновой фронт монохроматического света. [c.424]

Клиновидные детали (см. фиг. 321), кроме отклонения выходящего пучка лучей, вызывают поперечный хроматизм. Отклонение луча при его нормальном падении на клиновидную пластинку с преломляющим углом 0 равно [c.429]

Коэффициент Q ужесточения допуска на клиновидность пластинки с увеличением угла ее наклона нанесен на графике фиг. 327 и приведен в табл. 98. [c.440]

Допуск на клиновидность пластинок с ростом угла их наклона непрерывно ужесточается. [c.441]

Если главное сечение клиновидной пластинки параллельно направлению измерения, то при повороте пластинки будет возникать дополнительное отклонение визирного луча всегда в сторону основания клина. В соответствии с (142) приращение угла отклонения равно [c.446]

I—державка (сталь 40Х) 2—винт (сталь 45) 3 — клиновидная пластинка (сталь 45) 4—ось (сталь 45) 5 — режущая пластинка (твердый сплав) 6 — подкладка (твердый сплав) [c.64]

Ошибка измерения от клиновидности пластинки спиральной сетки составляет - (где I — расстояние от первой поверхности пластинки до изображения, равное 3,05 мм] 6 — 0,00029 — допуск на клиновидность пластинки). Следовательно, погрешность от клиновидности пластинки составит [c.104]

Приставка ИПО-76 (рис. 1) обеспечивает получение спектров однократного внешнего отражения, а также измерение коэффициентов отражения (относительным методом) плоских вертикально ориентированных объектов. Объекты располагаются вне приставки и могут иметь размеры диаметр до 150 мм, толщина до 50 мм, площадь исследуемой зоны 6X8 мм. В комплект приставки входят образцы сравнения — эталоны отражения (клиновидные пластинки из германия и Флюорита). Угол падения осевого луча 6° при угловой расходимости пучка 13°. Хрупкие объекты могут закрепляться в приставке с помощью воздушного присоса. Пропускание приставки 80 %. [c.208]

Приведем конкретную схему образования полос равной толщины для того, чтобы пояснить общий принцип происхождения интерферирующих лучей. На рис. 3.3.2, а изображена клиновидная пластинка, освещаемая наклонным параллельным фронтом волны. После деления пучка на первой поверхности пластинки-клина по амплитуде и отражения от второй поверхности образуются два когерентных пучка. На первой поверхности луч от- [c.123]

Многолучевая интерференция при делении амплитуды световой волны. Явление многолучевой интерференции связано с интерференцией большого числа когерентных лучей. Этот вид интерференции может быть получен при многократном отражении электромагнитной волны от граней плоскопараллельной или клиновидной пластинки (деление амплитуды) или при прохождении света через большое число параллельных щелочных диафрагм (деление фронта волны). [c.135]

Интерференция равной толщины возникает при прохождении света через клиновидную пластинку, стеклянный клин в воздухе или воздушный клин между стеклянными пластинками, как показано на фиг. 142-30, При постоянной величине угла падения е [c.201]

Если Б качестве зеркала применяют плоскопараллельную пластинку, одна из граней которой соприкасается с контролируемой плоскостью, то клиновидность пластинки должна быть минимальной. Плоскопараллельные пластинки могут отражать лучи без применения покрытия, но в этом случае яркость автоколлимационного блика мала и поэтому приходится работать в затемненном помещении. [c.20]

Две клиновидные пластинки с перпендикулярными оптическими осями могут создавать варьируемую разность фаз [c.205]

Вообще, при прохождении поляризованного света через кристалл разность хода А между двумя компонентами поляризации зависит от толщины пластинки, среднего угла преломления и разности показателей и п . Очевидно, возникающая при этом разность фаз 5 различна для разных длин волн, в результате чего интерференционная картина оказываются окрашенной. Для плоскопараллельных пластинок наблюдаются полосы равного наклона, а для тонких клиновидных пластинок — полосы равной толщины. [c.206]

Наличие двух кварцевых пластинок между объективом и исследуемым образцом накладывает ограничения на величину числовой апертуры объективов, так как при апертурах А > 0,5 качество изображения, даваемое объективом, становится весьма чувствительным к отклонениям от расчетных значений толщин и клиновидности пластинок, а также к перпендикулярности их оптической оси микроскопов. [c.380]

Несколько отличный метод определения скорости звука с в непрозрачных жидкостях описан Pao [3831, 49661. В этом методе резонансные частоты тонкого слоя жидкости измеряются путем определения по способу Дебая— Сирса частот максимального прохождения звука в сосуд с водой, граничащий с измеряемым слоем. В качестве излучателя, пригодного для широкого диапазона частот, применена клиновидная пластинка кварца Х-среза (см. гл. II, 5, п. 2). [c.230]

Другое решение этой задачи показано на рис. 4. Оси тяжелых краевых элементов представляют собой дуги окружностей. Осевые усилия в каждом из этих элементов имеют постоянную величину, соответствующую растягивающему осевому напряжению Oq. Остальные стержни являются сравнительно легкими. Они также испытывают растягивающее осевое напряжение Tq и имеют призматическую форму. Исключение составляют клиновидные стержни АО, ВО и СО. Стер.ч<ни, ортогональные криволинейным краям, должны быть плотно упакованными. Если, как показано на рис. 4, использовано конечное число таких стержней, краевые стержни должны иметь не круговое, а многоугольное очертание, что приведет к небольшому увеличению веса. Это утверждение потеряет, однако, силу, если будет учитываться вес соединений между стержнями (вставные пластинки, заклепки, сварные швы). [c.93]

В предыдущем параграфе было получено несколько решений для прямоугольных пластинок с помощью функций напряжений ф очень простого вида. В каждом случае граничные усилия должны быть распределены в точности так как того требует решение. Например, в случае чистого изгиба (рис. 22) нагружение вертикальных граней пластинки должно осуществляться нормальными усилиями (Од. при л = 0 или х = /), пропорциональными координате у. Если моменты на гранях создавать каким-либо иным образом, решение, приведенное в 18, становится некорректным. Если эти измененные граничные условия на гранях пластинки должны удовлетворяться точно, следует найти другое соответствующее этим условиям решение. Многие из таких решений были получены не только для прямоугольных областей, но также и для областей призматической, цилиндрической и клиновидной формы (некоторые из них будут рассмотрены ниже). Эти решения показывают, что изменение в распределении нагрузки на границе без изменения ее результирующей приводит к значительным изменениям напряжений лишь вблизи конца. В таких случаях простые решения, подобные представленным в этой главе, могут дать достаточно точные результаты всюду, за исключением окрестностей границы. [c.57]

ЯВЛЕНИЕ ИНТЕРФЕРЕНЦИИ В ПЛОСКОПАРАЛЛЕЛЬНЫХ И КЛИНОВИДНЫХ ПЛАСТИНКАХ, ЭТАЛОН ФАБРИ И ПЕРО, ИНТЕРФЕРОМЕТР МАИКЕЛЬСОНА [c.23]

Пусть свет падает по нормали к поверхности тонкой пластинки, а между двумя поверхностями имеется малый угол ip. Тогда отраженные пучки нулевого, первого и более высоких порядков отклонены от нормали на углы О, 2гир, 4п(р и т. д. Проходящие пучки первого, второго и других порядков отклонены от нормали на углы гир, Ъгир и т.д. В плоскости фотоприемника возникает смещение пучков соседних порядков относительно друг друга на расстояние Аж Htg2n(p. При Я = 50 см, (р = 3-10 4 рад и п = 3,54 (кремний) получаем Ах Ai 0,1 см. Таким образом, пучки высоких порядков могут оказываться за пределами фоточувствительной площадки приемника. Пучки высоких порядков дают вклад в регистрируемый сигнал только при небольших температурах, и при повышении температуры их вклад падает из-за поглощения света при многократном прохождении сквозь пластину. При высоких температурах вклад в отражение R и прохождение Т света дают только пучки нулевого (для R) и первого порядка (для R и Т). Поэтому эффект угловой расходимости пучков может приводить к существенным ошибкам в области температур, где пластинка имеет малые значения ah и большой коэффициент пропускания. Проверить влияние клиновидности пластинки на результат измерения можно, измеряя мощность отраженного или проходящего пучков с помощью фотоприемника, который последовательно устанавливается на разных расстояниях от исследуемого образца. Если регистрируемая мощность не зависит от расстояния, роль клиновидности можно считать пренебрежимо малой. В противном случае необходимо применить другой фотоприемник, у которого больше размер фоточувствительной площадки. [c.124]

Клиновидность пластинки. Параметр неидеальности Р, позволяющий оценить влияние локальной непараллельности поверхностей пластинки на контраст интерференции, равен числу полупериодов интерференции по сечению зондирующего пучрса и имеет вид [6.12] [c.147]

По формулам (170) и (170 ) можно вычислить допуск на клиновидность не только пластинок, но и разверток призм, нормальных к оси пучка лучей. В отличие от клиновидности пластинок, клиновидность разверток призм выражается двумя составляющие — клиновидностью 0с в плоскости главного сечения призмы, которая возникает за счет ошибок углов в развертке, и клиновидностью 0 в перпендикулярном направленииза счет иираашдальностиразвертки (см. фиг. 323). Так как составляюпще взаимно перпендикулярны, то клиновидность развертки призмы равна [c.430]

Допуск на клиновидность пластинок, разверток призм и на косину лннз снределяют по формуле [c.363]

При изучении свойств этого прибора для большей наглядности принято вводить в рассмотрение плоскость К, которая является мнимым изображением зеркала 2 в яластпнке М (рис. 141, а). Эту плоскость назвали относительной или референтной плоскостью. Удобство такого рассмотрения связано с тем, что образующаяся в интерферометре картина получается такой, какой она была бы при интерференции в пластинке, ограниченной плоскостями 2, и И. Придавая небольшие наклоны зеркалам 2, и 2 , можно получить клиновидную пластинку любого угла с ребром клина, ори- [c.181]

При а = onst, но при изменении настройки интерферометра, т. е. при изменении расстояния между соответственными точками в случае постоянства угла i возникают интерференционные полосы, которые по аналогии с полосами в клиновидной пластинке называют полосами равной толщины. [c.114]

Наиболее широко известны полосы равного наклона и полосы равной толш ины. Под первыми часто понимают интерференционные кольца, образуюш иеся в плоскопараллельных пластинках, а под вторыми — интерференционные полосы, получаюш иеся в клиновидной пластинке при нормальном падении лучей. Однако эти понятия не охватывают всех случаев получения интерференционных полос того или другого вида. [c.40]

Интерференционную картину полос равной толш ины можно наблюдать непосредственно на поверхности клиновидной пластинки, если параллельный пучок лучей направить перпендикулярно, например, ко второй поверхности клина (рис. 4.5, б). В точке Лив других точках на поверхности клина интерферируют при этом падаюш ий луч и отраженный от первой и второй поверхностей клина. Условие интерференционных максимумов в обш,ем случае соответствует равенству (4.1). В этом частном случае оно имеет вид [c.42]

Если направить плоскую звуковую волну на клиновидную пластинку, то при нормальном падении волна будет проходить через пластинку лишь в тех точках, где толщина ее составляет пХз/2 ). При угле раствора клина а расстояние а между этими точками на другой стороне клина равно a= kJ2ig а. Это явление можно наглядно иллюстрировать, сделав звуковые волны видимыми (см. фиг. 196, е). [c.22]

Чтобы при измерениях не приходилось менять частоту, Кокран и Самсел [457], исследовавшие скорость и поглощение звука в пластмассах, применяемых для изготовления звукопроницаемых окошек, акустических линз и т. п., пользовались клинообразным образцом, передвигаемым поперек звукового пучка, распространяющегося в жидкости. Аналогичным образом Баумгардт [190], а также Отпущенников [3695а, 4906, 4907] определили скорость продольных волн в различных металлах. Отпущенников применяет для этой цели клиновидную пластинку (угол клина 1—2°) длиной около 20 см, передвигаемую между двумя малыми кварцевыми пластинками, служащими излучателем и приемником при этом можно определить места наибольшего прохождения звука. Если к—число определенных таким способом максимумов, а и df —толщина клина в месте 1-го и к-го максимумов соответственно, то, зная частоту /, можно найти скорость звука по следующей простой формуле [c.374]

Исследование корней уравнения (n)i) показывает, что для клиновидных областей, т. е. при 2а < л, существует бесконечная система корней с положительными действительными частями, из которых все превышают единицу. Соответствующие функции напряжений с помощью уравнений (в) — (и) приводят к напряжениям и перемещениям, которые стремятся к нулю 1месте с г. Однако если X является корнем уравнения (п), то и —"к является корнем. Следовательно, существует и другая система корней, имеющих отрицательные дествительные части. Из-за них и напряжения, и перемещения будут безгранично увеличиваться, если г стремится к нулю. Вершину клииа, таким образом, нельзя рассматривать как ненагруженную, даже если результирующие сила и момент пары равны нулю. Для антисимметричного случая, описываемого уравнениями (о), вывод будет таким же. При 2сс > л, т. е. для пластинок с вырезами, корни уравнения (п) меняют характер ). Изменение характера корней (о) происходит при значении угла 2а = 257,4 . [c.156]

В момент подхода каретки к стойке шестигранная головка валика 7 ударяется в упор стойки, сжимает пружину 8 и через пластинки 9 поворачивает рычаг защёлки 6, освобождая тем самым хвостовик крюка. Головка крюка под влиянием своего веса опускается и включается в первое попавшееся звено движущейся цепи. Положение захватов каретки, как 9то видно на фиг. 10, связано с положением крюка. Когда крюк находится на защёлке, губки захвата максимально раскрыты в момент захвата цепи губки захвата сходятся и зажимают заострённый конец прутка или трубы, и во время волочения благодапя клиновидной форме губок сила зажима будет пропорциональна усилию волочения, что обеспечивает надёжный захват. [c.827]

Сегментные упорные подшипники. Еще на первом этапе развития паровых турбин стали применяться для воспринятия осевой силы упорные подшипники Мичеля и Кингсбери. Первые из них имели самоустанавливающиеся сегменты, между поверхностями которых и упорным диском образовывался клиновидный масляный слой, способный поддерживать высокое давление. Сегменты опирались различным образом. Например, ребром, образующимся при пересечении двух плоскостей тыльной поверхности сегмента, обычно на расстоянии около 2/3 длины от входной кромки. Фирма ВВС для этой цели применяла шарики, расположенные в два ряда. Они воспринимают и передают нагрузку через закаленные пластинки. В месте передачи силы от одного ряда шариков к другому из-за малого коэффициента трения происходит выравнивание нагрузки на сегменты. Это выравнивание может быть достигнуто за счет гидравлического давления на поршни, воспринимающие опорные силы от сегментов. Подшипники Кингсбери имели круглые колодки, опертые в центре. [c.63]

Часто под Д. с. понимают процедуру искусств, снижения степени поляризации света, необходимую для проведения эксперимента или функционирования он-редел, оптич. устройства. В тех случаях, когда потери яркости пучка допустимы, для этой цели используют рассеяние света в мутной среде или на матовой поверхности. Задача полной (или, точнее, истинной) Д. с. без снижения яркости светового пучка представляется практически неразрешимой. Поэтому при решении конкретных задач поляризац. оптики процедуру истинной Д. с. заменяют процедурой псевдополяризации. При этом каждая монохроматич. компонента светового пучка в каждый момент времени и в каждой точке пространства (точнее в пределах любой площадки когерентности) сохраняет исходную степень поляризации, но вследствие пространственной, временной или спектральной модуляции состояния поляризации пучок в целом для практических целей становится неотличимым от неполяризованного. Временная модуляция состояния поляризации света может осуществляться, напр., путём вращения с разными скоростями помещённых в световой пучок линейных фазовых пластинок. Для получения пространственной (по сечению пучка) поляризац, модуляции могут использоваться клиновидные фазовые пластинки. При работе с пучками широкого спектрального состава эффективными псевдодеполяриааторами могут служить сильнохроматич. фазовые пластинки, изготовленные из прозрачных кристаллов с большим двойным лучепреломлением (т. н. деполяризаторы Л но). Их использование приводит к спектральной модуляции поляризац. состояния света. [c.583]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...