Коэффициент излучения спектральный

Спектральный коэффициент излучения, спектральный коэффициент (степень) черноты [c.69]

Коэффициент излучения спектральный [c.379]

Проблема детектора теплового излучения неотделима от вопроса об излучательных свойствах источника излучения. Спектральные характеристики излучения черного тела, как будет показано, описываются законом Планка. Проинтегрированный по всем длинам волн закон Планка приводит к закону Стефана — Больцмана, который описывает температурную зависимость полного излучения, испущенного черным телом. Если бы не было необходимости учитывать излучательные свойства материалов, оптический термометр был бы очень простым. К сожалению, реальные материалы не ведут себя как черное тело, и в законы Планка и Стефана — Больцмана приходится вводить поправочные факторы, называемые коэффициентами излучения. Коэффициент излучения зависит от температуры и от длины волны и является функцией электронной структуры материала, а также макроскопической формы его поверхности. [c.311]

Рис. 7.29. Сравнение спектрального распределения мощности лампы типа черное тело со спектральным распределением мощности излучения черного тела при 2014 К. — спектральная яркость лампы, деленная на спектральную яркость черного тела, нормированная при Х=660 нм. Пунктирные линии представляют вычисленные распределения для различных коэффициентов излучения лампы. Сплошной линией показана наилучшая подгонка к результатам измерений, которая соответствует коэффициенту излучения 0,992 [41].

Таким образом, измерение отношения спектральных, яркостей для двух длин волн дает возможность вычислить Т, если значение Я е) известно. Хотя величина 7 (е) определена здесь как отношение спектральных коэффициентов излучения, ее можно также, рассматривать как отношение некоторых других зависящих от длины волны, но не от температуры величин, таких, как пропускание атмосферы, спектральная чувствительность детектора и т. п. Заметим, что параметры, которые не зависят и от длины волны, и от температуры, в уравнении (7.81) не присутствуют и их можно не учитывать. Один из таких параметров—размер источника. Чувствительность метода возрастает при увеличении разницы длин волн. К сожалению, чем [c.384]

Существует три способа измерения коэффициентов теплового излучения спектральный, радиационный и калориметрический. Сравнивая между собой указанные способы, можно считать, что наиболее простым и точным является радиационный способ. [c.530]

Если сравнивают энергетические светимости (или их спектральные плотности) реальных излучателей и черного тела не в пределах угла 2я, а в направлении нормали к излучающей поверхности, то коэффициенты излучения обозначают и е . [c.770]

В большинстве случаев спектральный коэффициент излучения определяют экспериментально. Тогда принимают, что спектральные характеристики излучения и его пространственное распределение независимы и функция е(Х, Т, р, ф) представляется в виде [c.44]

Определить поверхностную плотность интегрального излучения (излучательную способность) стенки летательного аппарата с коэффициентом излучения с = 4,53 Вт/(м -град К ), если температура излучающей поверхности стенки 1с = 1027 °С. Найти также степень черноты стенки и длину волны, отвечающей максимуму спектральной плотности потока излучения, [c.66]

Именно эти особенности нашли свое отражение в результатах численных расчетов, учитывающих излучение атомов в линиях. Хотя спектральный коэффициент излучения и возрастает при этом весьма существенно, радиационный тепловой поток увеличивается относительно мало. Последнее связано с влиянием самопоглощения, а также радиационного охлаждения, которые проявляются тем сильнее, чем больше толщина сжатого слоя. В некоторых работах [Л. 10-1, 10-6] высказывается мнение, что при инженерных расчетах qn для достаточно толстых слоев излучающего газа допустима стопроцентная ошибка в определении величины коэффициента поглощения вакуумного ультрафиолета, поскольку отклонение <7д при этом не превысит 20%. В настоящее время принято увеличивать в 1,5 раза величину радиационного теплового потока, рассчитанного для сплошного излучения (кривая на рис. 10-4), с тем, чтобы учесть излучение атомов в линиях (соответствующая скорректированная зависимость представлена кривой 5 на рис. 10-4). При численном анализе можно ограничиться введением дополнительной ступеньки в спектральном распределении коэффициента поглощения, учитывающей излучение в линиях атомов в видимой и инфракрасной областях спектра [Л. 10-1]. [c.293]

Спонтанное и индуцированное испускание электромагнитной энергии частицами вещества, заполняющего рассматриваемый объем, приводит к тому, что через границу объема наружу распространяется излучение. Первичной величиной, характеризующей объемное излучение вещества, является спектральный коэффициент излучения [c.27]

Формулы (2-71) и (2-72) являются одной из форм записи закона Кирхгофа для среды и позволяют определить спектральный и полный коэффициенты излучения среды при термодинамическом равновесии. [c.81]

Радиационные характеристики среды [спектральный абсолютный показатель преломления п , спектральные коэффициенты поглощения и рассеяния спектральная индикатриса рассеяния Yy(s. s)] в общем случае зависят от ее химического состава, температуры Т, давления р и частоты излучения v. Аналогично и радиационные характеристики граничной поверхности [спектральный коэффициент отражения спектральная направленная излуча-тельная способность и индикатриса отражения р, (s, s)] будут зависеть от химического состава и физической структуры граничной поверхности, от температуры и частоты излучения, а также от оптических свойств среды, соприкасающейся с данным местом граничной поверхности. [c.91]

Второе уравнение можно составить, введя новый коэффициент распределения спектральной интенсивности излучения в пределах сферического телесного угла 4я у рассматриваемой точки граничной поверхности. Выражение этого коэффициента следующее [c.120]

Отсюда следует, что степень черноты единичной малой частицы может быть принята численно равной ее коэффициенту ослабления Спектральная интенсивность излучения малой частицы будет при этом [c.152]

Таким образом, поглощательная способность среды зависит от физических свойств этой среды, определяемых для заданного монохроматического излучения спектральным коэффициентом ослабления лучей и от длины пути луча в среде I. [c.226]

Более детальная характеристика излучающей поверхности — спектральный коэффициент теплового излучения спектральная степень черноты) [c.249]

Основной источник погрешности измерения действительной температуры тела пирометрами излучения — большая погрешность в оценке коэффициента излучения и его изменение в процессе измерения (данная погрешность классифицируется как методическая). Эта погрешность наибольшая у пирометров полного излучения и наименьшая у пирометров спектрального отношения. В [18] приведены формулы для оценки значений этих погрешностей. Поскольку оперативное измерение коэффициента излучения практически невозможно, часто при использовании пирометров искусственно создаются условия, приближающиеся к условиям измерения температуры абсолютно черного тела. [c.340]

Нормальный спектральный коэффициент излучения измеряется на эффективной длине волны пирометра путем сравнения результатов измерения температуры образца пирометром, нацеленным на отверстие в образце, моделирующее абсолютно черное тело, и пирометром, нацеленным на поверхность образца. [c.429]

Нормальный спектральный коэффициент излучения. ...........................................................5 [c.431]

Таким образом, непрерывный спектр излучения аппроксимируется конечным числом z спектральных интервалов со средними по длине ДА, каждого интервала значениями радиационных характеристик. Заметим, что в приведенных выше выражениях — приведенный разрешающий коэффициент излучения из зоны i в зону у в спектральном интервале lS kk. Этот коэффициент определяется исходя из обобщенного углового коэффициента излучения [c.210]

Меньшая потребность в псевдослучайных числах для расчета обобщенных угловых коэффициентов излучения положительно сказывается на точности получаемых результатов и облегчает решение задач лучистого теплообмена с учетом реальных спектральных радиационных характеристик ограничивающих поверхностей. [c.214]

Здесь V -и. F — объем и площадь соответственно объемных и поверхностных зон, м , м aix Тi) — спектральный коэффициент поглощения среды в объемной зоне i, м ix (Tt) — спектральная степень черноты поверхностной зоны г (X, Т ) — спектральная плотность потока излучения абсолютно черного тела при температуре Ti, Вт/(м -мкм) —спектральный приведенный разрешающий угловой коэффициент излучения из зоны i в зону /, учитывающий в общем случае переизлучение энергии от поверхностных зон и рассеяние в объемных зонах gn — коэффициент конвективного теплообмена между зонами i и /, Вт/К Q/ — внутреннее тепловыделение в объемных зонах в результате выгорания топлива, или величина, учитывающая теплопередачу от внешней среды для поверхностных зон, Вт. [c.215]

Здесь ея — спектральный коэффициент излучения. Составим уравнение, определяющее изменение интенсивности излучения при прохождении элементарного цилиндра, [c.511]

Уравнение (20.74) определяет изменение интенсивности излучения в поглощающей и излучающей среде, и называется уравнением переноса энергии излучения . В этом уравнении спектральный коэффициент излучения ея, представляет собой количество энергии, излучаемое единицей объема в пределах единичного телесного угла и интервала длин волн за единицу [c.511]

Кирхгофа закон 43, 159 Классификация одномерных звеньев тракта ОЭП 69 Коте.шннкова теорема 76 Коэффициент излучения спектральный 43,44 [c.213]

Компжсация температуры свободных концов 8.11 Конвекция 1.19 Конвекция вьшужденная 1.21 Конвекция свободная 1.20 Конденсация 1.67 Конец рабочий 8.3 Контакт тепловой 4,4 Контраст пороговый 11.26 Контраст яркости 11.27 Конус Зегфа 9.9п Концы свободные 8,4 Концы холодные 8.4п Коэффициент видимого расширения 5.52 Коэффициент излучения 10.9 Коэффициент излучения интегральный 10,11 Коэффициент излучения направлений 10,12 Коэффици етт излучения нормальный 10.13 Коэффициент излучения полусферический 10.14 Коэффициент излучения спектральный 10,10 Коэффициент излучшия эффективный 10.15 Коэффициент темп )атур-ный термометра сопротивления 7,13 Коэффициент температуропроводности 1.28п Коэффициент теплопроводности 1.27п Кривая парообразования 2,36 Кривая плавления 2.35 Кривая сублимации 2.37 Кривая фазового равнове- [c.66]

Предположим, что требуется найти излучательную способность изотермической полости, показанной на рис. 7.5. Величина, которую необходимо вычислить, представляет собой отношение спектральной яркости элемента стенки А5, визируемого в Р, к спектральной яркости черного тела при той же температуре. В свою очередь поток излучения, исходящий из в направлении апертуры а, состоит из двух частей потока, излученного самим элементом А5, и лучистого потока, отраженного тем же элементом А5. Первый зависит только от коэффициента излучения стенки и ее температуры и не зависит от присутствия остальной части полости. Отраженный поток, со своей стороны, зависит от коэффициента отражения поверхности элемента А5 и от лучистого потока, попадающего на А5 из остальной части полости. На значении отраженного потока сказывается влияние а, так как лучистый поток, который в замкнутой полости пришел бы от а в направлении А5, в рассматриваемом случае отсутствует. Именно этот эффект отсутствия падающего потока от а в потоке излучения, отраженного от А5, и необходимо вычислить. Следует также учесть, что отсутствует не только лучистый поток в направлении а- А5, но и лучистый поток от а в направлении остальной части стенок полости. Таким образом, лучистый поток, поступающий в А5 от всей оставщейся части полости, является несколько обедненным. Из всего этого должно быть ясно, что расчет излучательной способности такой полости никоим образом не является тривиальной операцией. Для строгого вычисления необходимо знать в деталях геометрию полости и системы наблюдения, угловые зависимости излучательной и отражательной характеристик материала стенки полости, а также распределение температуры вдоль стенок полости. Температурная неоднородность изменяет поток излучения полости в целом так же, как и наличие апертуры, но с некоторым дополнительным усложнением, которое состоит в том, что изменение потока [c.327]

При этом спектральный состав падающего светового потока должен оставаться пеизмеипым. Закон Столетова является основным законом фотоэффекта. Для немонохроматического излучения коэффициент у — интегральная чувствительность фотокатода. Для монохроматического света коэффициент у — спектральная чувствительность фотокатода. Чувствительность современных фотокатодов достигает 50—150 мА/лм (например, сурьмяно-цезиевые фотокатоды). [c.157]

Поскольку спектральный коэффициент излучения зависит не только от физических характеристик материала излучателя, но и от состояния (микроструктуры) излучан1щей поверхности, то получить аналитические ави- [c.43]

Так, для полированных непроэр1Чных диэлектриков спектральный коэффициент излучения может быть определен по формулам Френеля [c.44]

Формулу (15) можно испольэова гь и для определения спектрального коэффициента излучения металлов, ojmaKo в этом случае показатель преломления является комплексной величиной [c.44]

Количество энергии, самопроизвольно испускаемой единичным объемом вещества за 1 с, пропорционально интервалу частот фотонов бх, телесному углу бЯ и равно /гбхбй, где коэффициент пропорциональности /V носит название спектрального коэффициента излучения. [c.149]

Очевидно, самопроизвольное испускание спонтаннее излучение), а следовательно, и коэффициент излучения v не зависят от наличия излучения в веществе. Однако помг-мо спонтанного излучения присутствует еще нбг/цмрованнсе излучение в результате реакций 3, 8, 12 (табл. 4.2.1). Наг-дем спектральную плотность энергетической яркости для состояния термодинамического равновесия. Для этого воспользуемся трактовкой индуцированного излучения поЭйг -штейну. [c.149]

Здесь jx — объемная спектральная плотность спэнтан-ного излучения частоты v, kx—спектральный коэффициент ослабления излучения, pv — спектральный коэффициент рассеяния, — спектральная индикатриса рассеяния лучистой энергии, попадающей за 1 с в единичный те есный угол около направления й из-за рассеяния фотонов, первоначально двигавшихся вдоль вектора й. [c.186]

O). v (0) - v (0) v (0)- P. (0) - L (0) ( o) и - соответственно масштабные величины спект1ральной поверхностной плотности излучения, спектральной скорости распространения излучения в данной среде, спектрального (Показателя преломления, коэффициентов поглощения и рассеяния, индикатрисы рассеяния среды и выбранной скорости для рассматриваемой системы, V — соответствующий дифференциальный оператор в безразмерных координатах х, у, г. [c.272]

Рис. 7.43. Схема эксперимента по измерению удельного электрического сопротивления, полусферического интегрального и нормального спектрального коэффициентов излучения, температуры и теплоты плавления, эитальпии, теплоемкости и теплопроводности образца I — скоростной пирометр 2 — скоростной сканирующий пирометр i — образец Т и — термопары

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...