Область отражения

Если область отражения имеет форму прямоугольника, размеры которого Ig., 1у, то координаты изменяются в следующих пределах — < X <— а < i/ о < 2 < ал /Цс9, O x a gh/a. [c.151]

В области возмущений I дополнительный тензор кинетических напряжений Ах (Т) строится в сферической системе координат (0, ср, т), х°), при этом учитывается форма области возмущений II. Для области отражения, имеющей форму прямоугольника, координаты изменяются в следующих пределах — л/2 < 0 < 02, — п/2 ф л/2, О г (а/йсд) л , О при этом граничные [c.153]

Для исследования решения достаточно рассмотреть случай о < 00 <С я// — я (см. рис. 58, а), в котором имеются все возможные области возмущенного движения область отраженной волны (0 < 0 < л — 00, [ (т + "о) — Го <. г, т -Р Го > [c.513]

Степень поглощения звука в камере определяет характер отраженного поля. Область отраженного поля характеризуется тем, что уровни звукового давления ие изменяются с изменением расстояния от источника. В отраженном (диффузном) поле плотность звуковой энергии в разных точках пространства по всем направлениям измерений одинакова. [c.448]

Ж. Грин сравнил собственные экспериментальные данные по преобразованному формпараметру Я с рассчитанными его значениями по (10-110). Опыты проведены в сверхзвуковой аэродинамической трубе. Воздущный поток с числом Мес = 2,5 набегал на плоский клин с переменным углом атаки. Возникающий на клине косой скачок уплотнения отражался ко дну аэродинамической трубы в области отражения скачка давление резко нарастало, а затем поддерживалось почти постоянным-320 [c.320]

При введении в образец дефектов, протяженных хотя бы в одном направлении, наблюдается дополнительное уширение угловой области отражения. Если распределение интенсивности в функции угла дифракции 9, т. е. профиль линии, обозначить как Е(20), то физической шириной линии (уширением) называется величина [c.141]

Полуширины изогнутых кристаллов оценены в рентгенооптических схемах с монохроматическим точечным источником в работах [4, 5, 20]. Измерения подтверждают, что вплоть до радиуса изгиба 250 мм сохраняется ширина области отражения, равная динамическому значению для плоского кристалла. [c.313]

Лишь в области 2i) > 90° (область отраженного излучения) излучения 1 и 2 (а-дублет) наблюдаются все более раздельно. В области 2O < 90° они могут привести к уширению линий. Исследования с помощью медных и кобальтовых анодов проводят при максимальном напряжении на рентгеновской трубке 30—35 кВ. Сила тока эмиссии анода зависит от типа аппаратуры. Диаметр отверстия входной диафрагмы берется равным 0,8 1,0 и 1,2 мм. Вместе с тем экспозиция выбирается соответственно больше или меньше. [c.142]

Для выяснения природы образования плазмы были проведены одновременно спектроскопические исследования плазмы внутри плазменного генератора, вне его на некотором удалении от кольцевого электрода и в области отражения с торца трубки. Качественный анализ интегральных во времени спектров испускания показал, что состав плазмы как внутри плазменного генератора, так и вне его существенно не различается. На этом основании можно сделать вывод, что происхождение плазмы связано с разрядом, а не с ударными волнами. Из собственно разрядной плазмы следует выделить плазму эрозионного типа, обусловленную эрозией электродов при разряде и стенок разрядной камеры и трубки при взаимодействии с плазмой. Газоразрядная плазма в нащих условиях не обнаруживалась (рабочий газ—воздух). Ударно нагретая плазма также не была найдена, видимо, вследствие очень слабого свечения. [c.267]

Сделанные выше допущения позволяют при вычислении дифрагированного поля использовать так называемое приближение физической оптики. Это приближение состоит из двух последовательных шагов. На первом шаге предполагается, что в каждой точке освещаемой области отраженное поле вычисляется так же, как и в случае падения плоской волны по касательной к бесконечной плоскости при этом поле на теневой стороне поверхности считается равным нулю. Таким образом, принимается, что Е , + = 2Йо( о и [c.432]

Анализ проведенных экспериментов показал, что при отражении детонационных волн от твердой стенки в газовой среде существуют две области отражения можно назвать их регулярной и нерегулярной. [c.160]

Анализ экспериментальных данных и сравнение с расчетом показало, что при отражении детонационных волн от твердой поверхности в газовой среде существуют, так же как и при отражении ударных волн, две области отражения регулярная и нерегулярная. [c.169]

Точки измерения должны быть размешены в области отраженного звукового поля. Расстояние от испытываемого источника шума до точек измерения должно быть не менее 1 м. Расстояние вычисляют по формуле [c.256]

Точки измерения должны быть размещены в области отраженного звукового поля. [c.281]

Его нужно решать при условии [к1[е(х) — sin i ] 0. При плавном изменении свойств среды в окрестности точки поворота луча можно считать, что е х) изменяется по линейному закону, т. е. е х) = = 1 - - de/dx)x = 1 — ж/ж1, где х — расстояние от начала неоднородного слоя до области отражения. В этом случае уравнение (12.73) можно записать так [c.258]

Рис. 12.2. Зависимость функции 1/1 от (2/3) , иллюстрирующая характер изменения амплитуды поля вблизи области отражения в неоднородной среде

Поле f x,z)e при соб — х/хх > 0 есть стоячая волна. Ее амплитуда увеличивается с приближением к области отражения, сохраняя везде конечное значение. Волнового процесса нет, когда соз — ж/ж1 <0, — в эту область проникает лишь экспоненциально затухающее поле. Когда соз — х/хх = 0, происходит полное отражение волны (при отражении падающая и отраженная волны сдвинуты по фазе на тг/2). Описанные процессы иллюстрируются рис. 12.2, взятом из [17]. [c.260]

Н.Г.Денисов, 0 влиянии области отражения на рассеяние радиоволн в ионосфере, Изв. вузов (Радиофизика) 3, № 2, 208 1960). [c.542]

Изменение амплитуды поля вблизи области отражения волны в неоднородной среде. [c.239]

Амплитуды эхо-импульсов от дефекта и от задней стенки, как правило, настолько различны, что при линейных усилениях точная их оценка ввиду ограниченной динамичности невозможна. Поэтому в высококачественных дефектоскопах предусматривается так называемое снижение эхо-импульса от задней стенки. При помощи этого устройства можно снижать усиление основного усилителя в пределах диафрагмы эхо-импульса от задней стенки на некоторую настраиваемую величину (в пределах 10— 40 дБ) по сравнению с усилением в остальной области. Отражения от дефекта и от задней стенки при этом получают почти одинаковую амплитуду, и становится возможной точная настройка пороговых значений обеих диафрагм. Естественно, что такое переключение усиления должно происходить очень быстро (за несколько десятков наносекунд) и при этом не должны возникать никакие импульсы помех (см. разд. 22.3, рис. 22.14). [c.215]

Поскольку при отражениях диффузного характера энергия отраженной волны в известной мере рассеивается, то напряженность поля в направлении отраженного луча уменьшается. Таким образом, неровности на отражающей поверхности вызывают уменьшение коэффициента отражения. Если при распространении укв в случае поднятых антенн поверхность Земли в области отражения является шероховатой, то при определении по интерференционным формулам множителя ослабления необходимо внести соответствующую поправку в значение коэффициента отражения (уменьшив его). Необходимо далее помнить, что отраженный луч формируется не в одной точке, а в пределах области, ограниченной первой зоной Френеля. Именно в пределах этой области и надлежит оценивать степень шероховатости отражающей поверхности. [c.111]

ПАВ определенной частоты, возбужденная верхним (входным) преобразователем, отражается от той части верхнего отражателя, где расстояние между отражающими элементами примерно равно половине длины волны. В нижнем отражателе ПАВ попадает на расположенные сходным образом отражающие элементы, поэтому после двух отражений на 90° ПАВ достигает выходного преобразователя. Разным частотам соответствуют разные области отражения, а следовательно, и разные пути прохождения ПАВ. Таким образом, система, изображенная на рис. 9.6, выполняет функции дисперсионного фильтра. Между отражателями находится металлический слой переменной ширины, который влияет на скорость ПАВ под ним и поэтому осуществляет коррекцию фазовой характеристики фильтра с высоким значением параметра ТВ. [c.430]

Внешние силы Ai<7 j, входящие в граничные условия (1.5.3), определяются из следующих соображений. В момент подхода переднего фронта прямой волны к поверхности тела на последней возникают напряжения, связанные между собой соотношением Т р = ТпрПр, здесь пр — компоненты внешней нормали к поверхности тела — компоненты тензора (Т)пр, на поверхности тела, где имеет место отражение волны. Напряжение Тпр является внешней силой A q n) по отношению к области отраженной волны [c.71]

Если область отражения — круг радиуса /"а, то координаты изменяются в следующих пределах О г Гд, О 0 2л, 0 2 < ах°1асд, о X а дк/а. Функции кинетических напряжений основного тензора [c.152]

Существенной чертой кристалло-дифракционного отражения является конечная угловая ширина области отражения даже при полном отражении падающей. волны в непоглощающем кристалле. Другими словами, отражение наблюдается при падении излучения в малой, н(/ конечной области углов скольжения к отражаю-шцм плоскостям вблизи угла Брэгга (8.1). Физически это вызвано ограничение.м вклада в отражение глубоко лежащих атомных плоскостей из-за экстинкщш — перекачки энергии падаюшей волны в дифрагированную волну в приповерхностном слое кристаллов. [c.305]

Следует использовать рентгеновскую трубку с медным анодом и никелевым фильтром напряжение должно составлять 35 кВ при силе тока эмиссии анода 25 мА однако оно может быть иным в зависимости от мощности рентгеновской установки. От этого зависит также экспозиция, которая связана с током эмиссии анода через величину экспозиции В. Для проведения съемки можно использовать рентгеновскую пленку типа RF64 (ORWO). Длина волны излучения, возбуждаемого при использовании медного анода, указана в опыте 23. Благодаря применению никелевого фильтра р-излучение практически подавляется для расчета можно использовать среднее значение длины волны излучения Я(,р = 154,22 пм. В точке В (область отраженного излучения) может произойти расщепление линий и (расщепление ван-Аркеля). В этом случае оценку линий следует осуществлять раздельно по соответствующим длинам волн излучения или [c.149]

Таким образом, определяющую роль в свечении плазмы играет эрозионная плазма (температура 20 000—40 000° К, концентра-дия — 10 —10 см- ). Максимальные значения концентрации заряженных частиц эрозионной плазмы реализуются в области отражения ( 10 сл ), а минимальные ( 10 лiЗ) в падающем потоке (в областях разрежения). В разрядном объеме плотность плазмы в 2—3 раза меньще ее плотности в области отражения. [c.267]

Предположение о жесткой разгрузке (Н. В. Зволинский, 1967) позволило изучить некоторые общие свойства задачи отражения, а также исследовать характер явлений на основе численных решений. При этом оказалось, что обычно принимаемое априорное предположение о том, что в области отраженной волны имеет место разгрузка, вообще ошибочно, хотя погрешности, истекающие из этой ошибки, обычно малы. В частности, если закон сжатия линейный, то гипотеза о разгрузке оправдывается. Исследование влияния граничной плоскости с заданным на ней напряжением на распространение отраженной волны показало, что отраженная волна начинает чувствовать внешнюю нагрузку сразу же после начала отражения. Сначала это влияние невелико, но, постепенно возрастая, оно приобретает решающее значение и, наконец, приводит к уничтожению ударной волны, которая никогда не может достигнуть плоскости, кроме случая стационарной волны. Оказалось, что этот факт, отмеченный для частных случаев (см., например, 3. В. Нарожная, 1965), имеет общий характер. [c.310]

Области I, III и V, очевидно, тесно связаны с теми областями, которые появились бы в рамках геометрической оптики, где свет распространяется по прямым линиям. Перечислим их область тти позади экрана, где поля нет совсем, освещенная область, где существует только падающая плоская волна и область отражения, где одновременно присутствуют падающая плоская волна и отраженная плоская волна, соотвегствующая отражению от бесконечного экрана (рис. 11.10). Вообще говоря, в областях II и IV осуществляется плавный переход от точного решения в одной области геометрической оптики к решению в соседней области. Прежде чем показать это более подробно, мы должны за- [c.526]

Первый член в правой части (3.202) описывает вклад в отражение от левого зеркала, как если бы правое зеркало отсутствовало и активный слой В был полубесконечным. Второй член возникает с учетом прохождения света внутрь активной области, отражения от правого зеркала и выхода назад знаменатель учитывает процессы многократного отражения перед выходом излучения из активной области влево или вправо. Собственная частота микрорезонатора без квантовых ям находится из условия обращения в ноль этого знаменателя [c.130]

Чтобы происходило резонансное поглощение, электрическое поле падающей лазерной волны должно проникать из области отражения с плотностью N OS e в область с критической плотностью Отсюда следует, что существует оптимальный угол падения волны из вакуума на плазменный слой если угол в падения слишком велик, то свет будет [c.87]

В другой серии экспериментов на границу в области отражения наносились индиевые контакты на расстоянии 2,85 мм друг от друга, и к ним прикладывалось внешнее импульсное электрическое поле. Угол скольжения волны был несколько больше угла полного внутреннего отражения и составлял 53°. Часть отражающей поверхности, заключенной между индиевыми контактами, освещалась светом, предварительно иронущенным через инфракрасный и СС-8 фильтры. Свет с таким спектральным соста- [c.82]

Излучение планет (табл. 2.2) также может быть источником помех. Основная доля собственного излучения планет приходится на инфракрасную область. Отраженное солнечное излучение зависйт от положения терминатора планеты, ее альбедо и характера атмосферы. Основная, доля отраженного излучения приходится на видимую и ближнюю инфракрасную области — до 2 мкм. [c.41]

Возникновение отраженных волн на контакте разных типов флюида было отмечено в работе [39] на модели с размерами 150x100x80 мм, состоящей из двух слоев неконсолидированных песков с пористостью 37 и 39% и проницаемостью 9 и 14 Дарси. Измерения волнового поля проводились до и после инжекции керосина и воздуха в пространство между слоями. В первом случае было установлено образование интенсивных отраженных волн от керосина в области впрыскивания жидкости, а во втором - повышение амплитуды отраженных волн и области отражения при увеличении количества поступающего воздуха. Полученные данные эксперимента находятся в полном соответствии с результатами ранее проведенных лабораторных исследований и in situ по обнаружению отражений от водонефтяных и газонефтяных контактов, а также по выявлению на сейсмических разрезах светлых пятен , приуроченных, как правило, к газовым шапкам месторождений. [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...