Ток жидкости, линии

Преимуществом такого вида схем является универсальность изображения элементов, составляющих системы, пригодных для любых рабочих сред жидкостей и газов простота вычерчивания, так как символические обозначения обычно состоят только из отрезков прямых линий, окружностей или их дуг и указательных стре-" лок, показывающих направление тока жидкости или газа. [c.320]

Оценим теперь толщину диффузионного следа за газовым пузырьком. Будем предполагать, что линия тока, ограничивающая область, занятую внешним диффузионным пограничным слоем, ограничивает и область диффузионного следа. Можно считать, что внешний диффузионный пограничный слой при 9 = 71/2 кончится на расстоянии порядка Я (11/Ре ) от начала координат. Тогда из выражения (2. 5. 4) для функции тока потенциального течения жидкости получаем, что значение функции тока на линии тока, ограничивающей область диффузионного следа за газовым пузырьком и область внешнего диффузионного пограничного слоя, изменяется в зависимости от значения критерия Ре следующим образом [c.260]

СВОЙСТВО многофазных систем, состоящее в том, что траектории частиц не обязательно должны совпадать с линиями тока жидкости [725]. [c.47]

При стационарном движении жидкости линии тока остаются неизменными во времени и совпадают с траекториями частиц жидкости. При нестационарном течении такое совпадение, разумеется, не имеет места касательные к линии тока дают направления скорости разных частиц н<идкости в последовательных точках пространства в определенный момент времени, в то время как касательные к траектории дают направления скорости определенных частиц в последовательные моменты времени. [c.24]

Иначе говоря, линия тока представляет собой кривую, в каждой точке которой в данный момент времени вектор скорости жидкости касателен к кривой. Если бы движение было установившимся, то по этой кривой двигались бы соответствующие частицы. Поэтому при установившемся движении жидкости линии тока и траектории движения частиц жидкости, на ней расположенных, совпадают. [c.46]

Равномерное движение жидкости является частным случаем плавно изменяющегося движения. В этом случае линии токов параллельны линии дна, и потому уклон свободной поверхности / на всем протяжении потока одинаков и равен уклону дна I. [c.299]

Рассмотрим плоское движение жидкости, линии тока которого изображены на рис. 31-3 кривыми о—о, 1—/, 2—2 и т. д. [c.314]

Для анализа движения жидкости удобно пользоваться понятием линий тока. Линией тока называется линия, касательная к которой в каждой точке совпадает по направлению с вектором скорости (рис. 9.1). [c.288]

В винтовой гидромашине в запертых рабочих камерах не происходит уменьшения их объема и жидкость свободно переносится винтами из линии питания в линию выдачи. Для предотвращения короткого тока жидкости (из линии выдачи в линию питания, и наоборот) нужно, чтобы длина винта была несколько больше его шага. [c.157]

По форме уравнение (5-53) совпадает с (5-51). Однако следует помнить, что если в уравнении (5-51) значение константы одно и то же для всей движущейся жидкости, то в уравнении (5-53) значение постоянно лишь вдоль какой-нибудь линии тока или вихревой линии и может изменяться при переходе с одной из них на другую. Но если образовать поверхность, проведя через все точки какой-нибудь линии тока вихревые линии (рис. 50), ПО [c.110]

Существенным различием течений вязкой и идеальной жидкостей является также то, что в вязкой жидкости линии тока нельзя заменять твердыми поверхностями, как это мы делали для жидкости идеальной. Благодаря тормозящему влиянию твердой повер.хности вблизи нее образуется область, называемая пограничным слоем, где осуществляется переход от нулевых значений скорости на поверхности к их значениям в невозмущен-ком потоке. В связи с этим замена свободной линии тока твердой поверхностью в вязкой жидкости ведет к резкому изменению кинематической структуры течения. [c.324]

Поток жидкости, линии тока которого представляют со-по- лучи, исходящие из начала координат, называется ис- [c.48]

Рис. 5.9. Обтекание сферического пузырька (капли) вязкой жидкостью (линии тока в верхней части

Если в потоке движущейся жидкости (рис. 22.3) выделить элементарную площадку ограниченную контуром К, и через все его точки провести линии тока, отвечающие определенному моменту времени, то образуется трубчатая поверхность, называемая трубкой тока. Жидкость, движущаяся внутри трубки тока, называется элементарной струйкой, т. е. она является частью потока бесконечно малого поперечного сечения. Сечение, расположенное нормально к линиям тока, называют живым сечением элементарной струйки. [c.274]

Как следует из определения, линия тока есть линия, в каждой точке которой нормальная составляющая скорости равна нулю, т. е. через линию тока нет перетекания. Таким образом, между двумя произвольными линиями тока количество протекающей жидкости постоянно. Поэтому для несжимаемой жидкости в местах, где линии тока сближаются, величина скорости увеличивается и, наоборот, там, где они расходятся, скорости убывают. [c.40]

Очевидно, что векторы скоростей будут касательны к поверхности тока, а следовательно, через нее так же, как и через линию тока, жидкость не течет. Поэтому расход жидкости, текущей между двумя поверхностями тока ij) и г 2, будет постоянным. [c.175]

На рис. XII.3 штриховыми линиями обозначены линии тока для идеальной жидкости, а сплошными —для. реальной. Так как линии тока есть линии равных расходов, то, очевидно, линия тока АВ в идеальной жидкости должна соответствовать линии тока А В в реальной жидкости, расположенной несколько дальше от стенки. Определим величину смещения линий тока за счет влияния вязкости. Для этого найдем расход реальной жидкости [c.296]

Если в движущейся жидкости выделить эле.ментарную площадку с площадью поперечного сечения йа и через ее контур провести совокупность линий тока, то боковая поверхность образует трубку тока. Жидкость, протекающая внутри трубки тока, называют элементарной струйкой, которая обладает следующими свойствами [c.30]

Найти выражение функции тока и линий тока для потока жидкости, описанного в задаче 169. [c.46]

Проведем в движущейся жидкости небольшой замкнутый контур (рис. 61). Совокупность линий тока, которые проходят через этот контур, образуют поверхность, или трубку, тока. Поскольку линии тока имеют направление скоростей, их нормальные составляющие "на поверхности тока равны нулю, что указывает на отсутствие обмена частиц между внутренней и внешней сторонами поверхности тока. Следовательно, трубка тока в известной степени ведет себя как трубка с непроницаемыми стенками. [c.94]

Это уравнение выражает условие неразрывности струйки. В частности, из уравнения (114) следует, что для несжимаемой жидкости при сужении трубки тока — сгущение линий тока — скорость возрастает, а при ее расширении — расхождение линий тока — падает (этот результат прекрасно иллюстрируется спектрами течений, рассмотренных в 18). Трубки тока должны быть замкнутыми или заканчиваться на границах жидкости, поскольку при Дсо О скорость и сю, что невозможно. [c.95]

Линией тока называется линия, проведенная в жидкости так, что в любой ее точке вектор скорости в данный момент времени направлен по касательной к ней Движение жидкости называется плавно изменяющимся, если кривизна линий тока и угол расхождения между ними незначительны. В противном случае движение называется резко изменяющимся. [c.29]

Метод аналогий базируется на тождественности уравнений, характеризующих распределение напряжений в упругом теле, уравнениям, описывающим другие физические явления (механические, гидродинамические, электрические и др.). Например, закон распределения напряжений при растяжении стержней математически тождественен закону распределения скоростей потока идеальной жидкости при установившемся движении- в русле, геометрически подобном очертанию растягиваемого стержня. Совпадение указанных законов обусловлено тем, что дифференциальные уравнения силовых линий при растяжении тождественны уравнениям линий тока жидкости. На этом принципе основан метод гидродинамической аналогии. [c.7]

В настоягцей работе расчет волновых процессов в неоднородной гидросистеме проводится методом входных импедансов, разработанным в теории длинных линий [2]. Изучение волновых процессов в сложных гидросистемах при этом проводится на основании формальной аналогии записи дифференциальных уравнений Движения жидкостей в трубопроводах и уравнений распространения электрического тока вдоль линии с распределенными по длине емкостью С, индуктивностью Ь и сопротивлением Е, [c.16]

Совокупность линий тока, проходящих через замкнутый контур L, образует трубчатую поверхность — трубку тока. Жидкость, находящаяся внутри трубки тока образует струйку. Если контур L мал, то трубка тока и струйка называются элементарными. [c.52]

Втекание жидкости в трубопровод из большого обьема иропсходит всегда со всех сторон. Оно связано с уменьшением сечения потока и на )а-станием скорости от нуля до заданной величины в трубопроводе. Кривые, показанные на рис. 1.9, — геометрические места точек равных скоростей (изотахи). Числа, поставленные около изотах /, — скорость в процентах от средней скорости ш,., потока в трубопроводе. Линии 2, перпендикулярные изотахам, — направление движения жидкости (линии тока). Эти линии, как видно из графика, получаются искривленными. [c.21]

Поскольку траектория частицы, обладающей инерцией, не обязательно совпадает с линией тока жидкости, необходимо рас-с.мотреть две полные производные по вре.мени. [c.46]

В дальнейшем изложении будет рассматриваться лишь такое установившееся движение жидкости в открытых руслах, при котором кривизна отдельных струек жидкости (линий тока) очень мала и скорости частиц почти нормальны к живому сечению, прини- [c.152]

Таким образом, векторы скорости частиц в потенциальном потоке всегда нормальны к поверхностям равного потенциала. А так как векторы скорости касательпы к линиям тока, то в безвихревом потоке жидкости линии тока нормальны к поверхностям равного потенциала скорости. [c.313]

Линия тока и элементарная струйка. Линией тока называется линия, проходящая через последовательно движущиеся одна за другой частицы жидкости, векторы скоростей которых направлены по касательным к этой линии М.—М (рис. 1П.1). Линия тока и траектория движения частицы в общем случае (т. е. при неустановившемся движении) не совпадают одна с другой, но совпадают при установивше мся движении. [c.68]

Уравнение (5.53) аналогично уравнению (5.51). Однако следует помнить, что если в уравнении (5.51) значение Е одно и то же для всей движущейся жидкости, то в уравнении (5.53) оно постоянно лишь вдоль какой-нибудь линии тока или вихревой линии и может изменяться при переходе с одной из них на другую. Но если образовать поверхность, проведя через все точки какой-нибудь линии тока вихревые линии (рис. 5.5), то, очевидно, на всей такой поверхности функция Е будет постоянна. Точно так же Е = onst на поверхности, образованной системой линий тока, проведенных через точки одной и той же вихревой линии. [c.102]

Условие вмороженности магнитного поля следует понимать так, что магнитные силовые линии как бы приклеены к частицам жидкости или вморожены в жидкость, т. е. если в какой-либо момент времени магнитная силовая линия совпадает с линией тока жидкости, то она совпадает с ней все время. Например, если в пространство, где имелось магнитное поле, втекает среда с достаточно большой электропроводностью, ненамагниченная вна- [c.408]

Линии, для которых 1 = onst, называют линиями тока. Гармоническая сопряженная с а[з функция ф называется потенциалом скоростей потока. Линии тока и линии, вдоль которых потенциалы скоростей постоянны, взаимно ортогональны. Обе функции (тока и потенциала скоростей) удовлетворяют уравнению Лапласа [ср. например, (21.48) и (23,27)]. Поэтому линии теплового потока и температурного потенциала при двумерной стационарной теплопроводности аналогичны соответственно линиям тока и потенциалу скоростей идеального потока жидкости. [c.249]

Вблизи расположения источника и стока скорости течения велики и линии тока замыкаются на пути от стока к источнику (рис. 3.11). По мере удаления от точек 0[ и >2 влияние течения как источника, так и стока существенно снижается. В то же время скороеть потока, движущегося параллельно оси Ох, остается постоянной. На некотором расстоянии от источника и стока линии тока перестают замыкаться и приближаются к линиям, параллельным оси Ох. Между замыкающимися и неза-мыкающимися линиями тока образуется линия раздела с двумя точками М и Мг, где скорость течения равна нулю. Эта линия раздела определяет контуры тела, обтекаемого потоком, движущимся со скоростью вдоль оси Ох. Различные сочетания источников и стоков с жидкостью, движущейся с постоянной скоростью, позволяют решать ряд задач, которые могут встретиться на практике. [c.142]

Исследование, произведенное для частного решения дифференциального уравнения (24), может быть с некоторыми изменениями применено к решениям Ф = Oi и ф = Wi. Отметим для них только следующее. Каждое из них представляет возможное движение жидкости, линиями тока в них будут того или другого рода линии кривизны эллипсоидов и = onst. Каждая из этих линий будет замкнутой. Если линии тока не прерываются поверхностями, из которых жидкость вытекает или в которые вливается, то, следовательно, потенциал скоростей многозначен и наполненное жидкостью пространство должно быть многосвязным. Это пространство всегда может быть ограничено твердыми стенками, образованными линиями тока. [c.180]

Положим ф = vp, тогда линиями тока будут линии пересечения эллипсоидов и — onst и двуполостных гиперболоидов W = onst. Жидкость может заполнять двусвязное пространство, лежащее вне такого эллипсоида и представляющее часть связного пространства, ограниченного одним из этих гиперболоидов. По (25) квадрат скорости равен [c.180]

Положим ф = wp, тогда линиями тока будут линии пересечения эллипсоидов и -= onst с однополостным гиперболоидом V = onst. Жидкость может заполнять двусвязное пространство, ограниченное одним из этих гиперболоидов. Квадрат скорости по (25) равен [c.180]

Потенциал однородного эллипсоида. Потенциал однородного бесконечно длинного цилиндра. Покоящийся эллипсоид в текрщей жидкости. Линии тока в случае, когда эллипсоид обращается о эллипсоид вращения или в шар. Твердое тело, движци ееся в жидкости данным образом, исследуется движение жидкости. Случай, когда тело—эллипсоид или шар. Движение в жидкости двух тел. Ближайшее рассмотрение случая двух бесконечно малых шаров) [c.182]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...