Прандтля число диффузионное

Развитие теплового П. с. определяется, помимо числа Рейнольдса, также Прандтля числом, к-рое характеризует соотношение между толщинами динамич. и теплового П. с. Соответственно на развитие диффузионного П. с. дополнит, влияние оказывает диффузионное число Прандтля или Шмидта число. [c.556]

Для реальных значений коэффициента теплопроводности различных веществ число Прандтля не достигает тех больших значений, для которых мог бы иметь место этот предельный закон. Такие законы, однако, могут быть применены к конвективной диффузии, описывающейся темн же уравнениями, что и конвективная теплопередача, причем роль температуры играет концентрация растворенного вещества, роль теплового потока — поток этого вещества, а диффузионное число Прандтля определяется как Ро = v/D, где Д — коэффициент диффузии. Так, для растворов в воде и сходных жидкостях число Pd достигает значений порядка 10 , а для растворов в очень вязких растворителях — 10 и более. [c.301]

Поделив число Ре на число Re, получим диффузионное число Прандтля РГд, равное отношению кинематической вязкости к коэффициенту диффузии [c.236]

При изучении тепловых и диффузионных процессов существенное значение имеют полученные выше числа Прандтля. Эти числа можно получить как отношение соответствующих чисел Рейнольдса [c.241]

Первое число Прандтля называется тепловым, второе—диффузионным (или числом Шмидта), третье — смешанным (или числом Льюиса). [c.241]

Аналогичные рассуждения можно полностью перенести на диффузионное число Прандтля. Оно характеризует соотношение между полем скоростей и полем концентраций, а смешанное число Прандтля, равное отношению а к D — отношение температурного поля к полю концентраций. [c.241]

Так как для газов тепловые и диффузионные числа Прандтля при обычных температурах порядка единицы, то при этом динамические, тепловые и диффузионные числа Рейнольдса будут одного порядка Re Re Нед. Последнее означает, что профили скоростей температур и концентраций в потоках в этом случае будут подобными. [c.241]

Функции / в (3.32) и (7.136) аналогичны, поэтому для решения задач массоотдачи в ламинарном пограничном слое можно использовать соответствующие известные уравнения теплоотдачи (гл. 7), если в последних заменить число Нуссельта Nu=a/A на диффузионное число Нуссельта ЫЫд = а число Прандтля Рг= vja на число Шмидта S = v/D. [c.153]

Приведение уравнений (2.206) и (2.209) к безразмерному виду позволяет получить числа подобия при массопереносе диффузионное число Нуссельта Nud = и диффузионное число Прандтля [c.225]

Итак, соотношение толщин динамического, теплового и диффузионного пограничных слоев и характерного размера тела полностью определяется четырьмя безразмерными критериями — числами Рейнольдса, Прандтля, Шмидта (или Льюиса). Эти критерии, наряду с числом Маха, определяющим газодинамическую картину течения, называются также параметрами подобия. При одинаковых значениях соответствующих критериев в двух различных вариантах обтекания явления окажутся подобными. [c.39]

Здесь число Шмидта (5с = v/Dг) - диффузионный аналог числа Прандтля (Рг). [c.91]

Здесь по аналогии с тепловым числом Прандтля, диффузионное число Прандтля (Ргд) — его иногда называют числом Шмидта (S ) — устанавливается из соотношения [c.181]

Это обстоятельство широко используется в случаях, когда речь идет о диффузии в газовых растворах или, как часто говорят, в смесях газов. Практическая применимость аналогии обусловливается тем, что для газов числа Рг и Ргд близки друг к другу. В жидких растворах диффузионное число Прандтля в сотни раз или еще значительнее превышает тепловое число Прандтля, вследствие чего перенесение эмпирических формул теплоотдачи на диффузию (или наоборот) становится необоснованным. [c.182]

Число Прандтля диффузионное для разбавленных растворов (при 293 К) — кн. 2, табл. 2.33 [c.546]

S ), или диффузионным числом Прандтля (Ргд). Соответственно, [c.418]

Таким образом, рассматриваемая теория турбулентности хотя и оперирует со статистическими характеристиками, по своей сути является полуэмпирической, причем включающей большее по сравнению с теорией Прандтля—Буссинеска число эмпирических констант. Однако, несмотря на сравнительную сложность и необходимость привлечения обширных опытных данных по статистическим характеристикам, она лишена весьма принципиальных недостатков теории пути смешения, перечисленных выше. Что же касается эмпирических коэффициентов, то при современном уровне развития аэродинамического эксперимента их. определение не составляет большого труда. При этом их достоинством является универсальность для различных пристенных течений. Наконец, следует отметить, что рассматриваемую теорию не следует противопоставлять феноменологической теории Прандтля. Можно легко показать, в частности, что из уравнений для вторых моментов получается выражение для касательных рейнольдсовых напряжений с точностью до константы, совпадающее с соотношением Прандтля (1-8-41). Для этого достаточно в уравнениях (1-8-61) для стационарного полностью развитого течения типа пограничного слоя отбросить диффузионные члены и поло- [c.67]

Полученные решения для профиля температуры можно распространить на профиль концентраций, поскольку они совпадают между собой при равенстве критериев (Pr = S ). Число Шмидта S или диффузионное число Прандтля РГд(РГд 5с) может быть выражено через тепловое число Прандтля Рг при помощи числа Льюиса Le(Le = D/a) [c.195]

Толщина динамического пограничного слоя й зависит от соотношения между динамическими и вязкими воздействиями на поток, которое определяется величиной числа Рейнольдса. Чем больше число Рейнольдса, тем значительнее величина инерционных сил и тем тоньше область пограничного слоя. С уменьшением числа Рейнольдса расширяется область преобладающего воздействия сил вязкости и увеличивается толщина пограничного слоя. При числах Прандтля и Шмидта, одновременно равных единице, и значениях числа Рейнольдса, обычно встречающихся в практических задачах, толщины всех трех слоев совпадают для частного случая — обтекания пластины. Если, как это обычно бывает в большинстве газовых смесей, число Прандтля и число Шмидта меньше единицы, толщины теплового и диффузионного пограничных слоев й, и йд больше, чем динамического. [c.19]

Практически в соответствии с обычными гидродинамическими режимами проведения диффузионных процессов показатель степени при числе Прандтля должен меняться в пределах от 7з ( ламинарный режим , если условно допустить применение этого.термина к двухфазному потоку) до 1 (режим развитой свободной турбулентности). [c.157]

Рассмотрим замороженное течение диссоциированного газа, т. е. будем полагать, что скорость диффузии через тонкий пограничный слой существенно больше скорости рекомбинации молекул. Поскольку у газов диффузионное число Прандтля близко к единице, при обтекании пластины имеет место приближенное подобие полей концентраций атомов и скоростей, т. е. [c.123]

Рг и Ргв—-тепловое и диффузионное числа Прандтля. [c.169]

Принимая во внимание (11), (12) и (13), тепловое и диффузионное числа Прандтля можно представить в виде [c.170]

Значения диффузионного числа Прандтля для газов и паров, диффундирующих через воздух при температуре 25° С и давлении 0,1 МПа [68] [c.202]

Значения диффузионного числа Прандтля для жидкостей (разбавленных растворов) при температуре 20° С [68] [c.203]

Для газовых смесей коэффициент диффузии D имеет значения, которые по порядку величины ненамного отличаются от значения кинематической вязкости смеси v j, = Иначе говоря, безразмерное число Шмидта (его называют также диффузионным числом Прандтля Ргд) [c.263]

Кроме того, турбулентные числа Ргт и S t в общем случае непостоянны по сечению пограничного слоя. Как показывают эксперименты, турбулентное число Прандтля может существенно зависеть от величины молекулярного числа Прандтля, степени турбулентности набегающего потока и критерия Re. Однако для жидкостей с Рт 8сг= 1 хорошим приближением для расчетов турбулентного теплового и диффузионного пограничных слоев остается условие Ргт 5ст 1, впервые сформулированное О. Рейнольдсом в 1874 г. [c.37]

Вводя еще ( 85) числа Прандтля и Шмидта ( Прандтля диффузионное ) [c.443]

Наряду с динамич. П. с. в зависимости от дополнит. обстоятельств (наличие разности темп-р между набегающим потоком и поверхностью тела или струй, растворимость поверхности тела или, наоборот, аб-сорбционпые ее свойства, разрушение поверхности тела путем уноса — абляции или сублимации — и др.) могут существовать тепловые, диффузионные и др. П. с. В тепловом, или температурном, П. с. наряду с конвективным переносом тенла (см. КопсектштыН теплообмен) имеет место кондукционный перенос теплопроводность, а роль определяющего обмен критерия играет тепловое Пекле чис.по Ре или равное ему произведение числа Re на Прандтля число Рг. В диффузионном, многокомпонентном П. с. (см. Диф)- [c.73]

Аналогия процессов тепло- и массообмена часто используется на практике. Если, например, для теплообмена получено, что Ыи = ф(Ке, Рг), то, исходя из аналогии процессов тепло- и массообмена, полагают Ыил = = ф(Ке, Ргс), при этом функции ф и ф считают одинаковыми. Здесь Нно—— диффузионное число Нус-сельта Ргв= / ) — диффузионное число Прандтля. Эти [c.456]

В этом случае, как показано в гл. 2, можно использовать аналогию между тепло- и массообменом, при этом предполагается, что числа Прандтля и Льюиса приблизительно равны единице, т. е. при расчетах диффузионных потоков соответствующих химических элементов можно вместо коэффициента масообмена Pi брать значение коэффициента теплообмена (а/Ср)ш при тех же условиях на поверхности (в частности, нужно учитывать поправку на вдув продуктов разрушения). [c.196]

Величина т считается постоянной и равной для стационарного потока 0,4. Обратная величина 1/т = v /D является аналогом турбулентного числа Прандтля. Следует отметить, что уравнением (399) устанавливается линейная связь между диффузионным потоком энергии турбулентности и градиентом дЕ/ду. Такая связь, вероятно, правомерна только при условии, если турбулентная вязкость изменяется квазистационарно это может быть только в том случае, если турбулентность в каждой точке равновесна. На самом же деле известно, что крупномасштабные и мелкомасштабные вихрн ведут себя по-разному. Так, например, при вырождении однородной турбулентности за решеткой мелкомасштабные вихри вырождаются быстрее, чем крупномасштабные, что приводит к изменению спектра турбулентных пульсаций. Следовательно, в нестационарном движении может наблюдаться запаздывание по времени турбулентной вязкости (релаксация), как и в случае движения неньютоновской жидкости. В этом случае необходимо ввести еще дополнительную константу, т. е. [c.188]

ШМИДТА ЧИСЛб—диффузионный эквивалент Прандт-л.ч числа определяется как отношение коэф. кинематич. вязкости среды v к коэф. диффузии D нек-рой примеси к ней S — v/D. Ш. ч.— критерий подобия диффузионных явлений в двух потоках вязкой жидкости. Безразмерный коэф. массопереноса (диффузионное Нуссельта число) в движущейся несжимаемой среде является ф-цией Ш. ч. и Рейнольдса числа. В литературе Ш, ч. часто наз. диффузионным числом Прандтля. [c.466]

Поскольку в газах диффузионное число Прандтля близко к единице, сделанные ранее выводы о слабом влиянии неподобия полей температур и скоростей на относительное изменение коэффициентов трения и теплоотдачи, справедливы и для процесса диффузии. Поэтому при обтекании пластины можно принять еп 1. Тогда для случая изотермического вдува инородного газа имеем [c.115]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...