Оптические коэффициенты металлов

Оптические коэффициенты металлов [c.176]

При сравнительно небольших частотах (инфракрасные лучи) оптические свойства металла обусловливаются главным образом поведением свободных электронов. Но при переходе к видимому и ультрафиолетовому свету начинают играть заметную роль связанные электроны, характеризующиеся собственной частотой, лежащей в области более коротких длин волн. Участие этих электронов обусловливает, так сказать, неметаллические оптические свойства металла. Так, например, серебро, которое в видимой области характеризуется очень большим коэффициентом отражения (свыше 95%) и заметным поглощением, т. е. типичными оптическими особенностями металла, в области ультрафиолета обладает резко выраженной областью плохого отражения и большой прозрачности вблизи X = 316 нм отражательная способность серебра падает до 4,2%, т. е. соответствует отражению от стекла. Ниже приведены коэффициенты отражения серебра (в процентах) для разных длин волн при нормальном падении [c.490]

Согласно (141.4) измерение коэффициента отражения по интенсивности металла также можно использовать для определения оптических постоянных металла. [c.493]

В главе о дисперсии. Действительно, взяв для меди, например, статическое значение электропроводности о = 5,14 10 с , найдем для желтого света, т. е. для V = 5 10 с , что о/у = 1000, тогда как = 1,67. Точно так же произведение для ртути значительно больше, чем для натрия, тогда как обычная электропроводность натрия несравненно больше, чем для ртути. Однако проверка указанных соотношений возможна, если определять д и х для более низких частот (инфракрасных), где и для оптических свойств металлов главную роль играют свободные электроны. Так, например, для X = 12 мкм требуемая теорией связь между оптическими константами и коэффициентом электропроводности металла хорошо оправдывается на опыте. [c.494]

Последовательное удвоение частоты излучения позволяет получить гармоники колебаний основной частоты o)i выше второй. Предел повышения частоты определяется ростом поглощения в кристалле, начинающимся в ультрафиолетовой области спектра. Этот предел соответствует волнам Я = 200 нм. Более короткие волны получают при генерации гармоник в газах и парах металлов, области поглощения которых очень узки, что позволяет исключить резонансное взаимодействие световых импульсов с атомными переходами. Однако во всех газах, парах и жидкостях (т. е. в более общем виде во всех системах с инверсионной симметрией) нелинейные оптические коэффициенты четных порядков равны нулю [11, т. 1]. Поэтому в газах и парах могут генерироваться лишь третья, пятая... и т. д. гармоники с частотами 3o)i, 5o)i,. .. Путем преобразования частоты [c.283]

Глава открывается таблицей коэффициентов отражения ряда металлических пленок, напыленных в вакууме на подложки. Такие зеркала используются при измерениях интенсивности отраженного светового потока. Далее представлены (в форме таблиц и рисунков) оптические постоянные металлов. Известно, что у металлов измеряемые в ИК-области оптические параметры отраженного света, а следовательно, и рассчитанные на их основе оптические постоянные определяются свойствами поверхностного скин-слоя. Учитывая это, таблицы значений п и х для ряда наиболее употребительных объектов, в первую очередь благородных металлов, представлены по данным разных авторов и с указанием технологии получения образцов, будь то массивные слитки или металлические пленки. Для таких металлов, как свинец и железо, являющихся важнейшими компонентами сплавов, типовые данные дополнены измерениями в широком интервале температур. [c.69]

Оптические свойства металлов.определяются путем измерения отраженного излучения. При отражении от металлов формула Френеля при нормальном падении и Д1 = 1 для амплитудного коэффициента отражения запишем из (2.3.10) в виде [c.81]

Важность определения поверхности Ферми металлов очевидна. С формой поверхности Ферми тесно связаны кинетические коэффициенты металла (рассмотренные в гл. 12 и 13), а также его равновесные и оптические свойства (как будет показано в гл. 15). В воспроизведении экспериментально измеренной поверхности Ферми состоит конечная цель расчетов зонной структуры, исходящих из первых принципов. Ее можно использовать и для определения подгоночных параметров вводимого феноменологически кристаллического потенциала, который затем может служить для расчета других явлений. Помимо всего-прочего, измерения поверхности Ферми интересны и как дополнительная проверка справедливости одноэлектронной полуклассической теории, ибо сейчас имеется много независимых друг от друга способов получения информации о поверхности Ферми. [c.264]

Оптический метод основан на измерении уступа, образованного краем покрытия с основным металлом, способом светового сечения или растровым способом с помощью оптического микроскопа. Метод применим для измерения толщины покрытия от 1 до 40 мкм с коэффициентом отражения не менее 0,3. Уступ получают растворением небольшого участка покрытия с предварительной изоляцией остальной части поверхности. [c.55]

Если полученные при натурных тензометрических исследованиях корпусов ЦВД напряжения являются номинальными, то для определения местных напряжений следует учесть эффекты концентрации. При этом необходимо иметь в виду, что величина коэффициента концентрации существенно зависит от формы кривой распределения напряжений по толщине стенки. Для режимов нагружения турбины типа останова с принудительным расхолаживанием или естественным остыванием характерно плавное распределение напряжений по толщине стенки. Для этого случая по экспериментальным данным [4] теоретический коэффициент концентрации о в галтели расточки на внутренней поверхности корпуса ЦВД оценивается величиной 1,8—2,0. На режимах, сопровождающихся резким изменением температуры тонкого слоя металла внутренней поверхности (тепловой удар), концентрация напряжений практически отсутствует. К таким режимам следует отнести толчок роторов и резкий сброс нагрузки. В меньшей степени градиент напряжений в стенке ЦВД выражен при отключении турбогенератора от сети в этом случае величина схц (учитывая действительное распределение температур по толщине стенки) составляет 1,2—1,3. Указанные величины коэффициентов концентрации были определены поляризационно-оптическим методом. [c.60]

Исследования проводили на установках, позволяющих создать любую рабочую среду (газовую или жидкую). В результате исследований, выполненных А. К- Прокопенко, установлено, что защитная металлическая пленка на трущихся деталях может образоваться в маслах, содержащих сотые доли процента медьсодержащих присадок. При этом коэффициент трения и износ могут понижаться, хотя на поверхностях трения визуально и оптическими методами защитного слоя металла не обнаруживается. Было высказано предположение, что ряд металлоплакирующих присадок на основе медь-органических соединений образует на поверхностях трения и частицах износа тонкую (несколько моноатомных слоев) пленку меди. В этом случае частицы износа, представляющие собой сплавы железа, покрываются медью и в среде поверхностно-активного смазочного материала работают аналогично частицам меди, находящимся в глицерине при трении пары сталь—медь. Следовательно, пара трения работает в режиме ИП. Наличие меди на рабочих поверх- [c.316]

Хлористое серебро — прозрачный материал, обладающий кристаллической структурой, с модулем упругости Е = 3-10 МПа и коэффициентом Пуассона v = 0,36. В отношении реакции на термическую обработку подобен металлам. Материал обладает оптической активностью и позволяет исследовать напряженное состояние моделей методами фотоупругости. [c.256]

Так как у молибдена почти такой же.коэффициент линейного расширения, как и у стекла, его применяют для электрических контактов, впаиваемых в стекло. Окисел молибдена не окрашивает стекло, и сам металл используют для электродов при -варке оптического стекла. Из молибдена изготавливают нагревательные элементы печей сопротивления, работающие в вакууме или нейтральной среде (водород. [c.556]

Рассмотрим слоистую волноводную структуру (рис. 11.2) с металлической подложкой (среда III). Показатель преломления металлической подложки является комплексной величиной. Например, комплексные показатели преломления меди, золота и серебра при X = 6328 А равны соответственно = 0,16 - г3,37 0,16 - /3,21 и 0,067 - /4,05. Коэффициенты отражения этих металлических поверхностей крайне высоки (почти 100%), особенно при скользящем падении (в 90°), вследствие большой мнимой части (большого коэффициента экстинкции) и малой вещественной части показателя преломления 3. Действительно, если — чисто мнимое число, то волна в среде III всегда затухает. Коэффициент отражения света от такой идеальной металлической поверхности всегда равен 100% независимо от угла падения и состояния поляризации. Таким образом, идеальный металл, подобный этому, может обеспечивать полное отражение, необходимое для локализованного распространения. Среда с чисто мнимым показателем преломления имеет отрицательную диэлектрическую проницаемость и нулевую оптическую проводимость. Для меди, золота и серебра мы имеем соответственно п = -11,33 - /1,08 -10,28 - /1,03 и -16,40 - /0,54. Заметим, что мнимая часть величины п, которая пропорциональна оптической проводимости а, мала для всех трех металлов. [c.511]

За последние годы выяснилось, что малые частицы и микрошероховатости поверхности сильно влияют на многие оптические явления. Здесь прежде всего следует указать на феномен поверхностно усиленного рамановского рассеяния, исследованию которого посвящено большое количество работ (см. обзоры [875—877] и недавние публикации [878—889]). Явление заключается в том, что различные вещества (бензин, пиридин, красители и др.), адсорбированные в виде монослоя на шероховатой поверхности или на малых частицах ряда металлов, показывают аномально усиленное рамановское рассеяние, причем в случае Ag коэффициент усиления может достигать 10 . Механизм этого явления еще недостаточно ясен, хотя его наблюдение в случае димеров Ag2 и тримеров Agg указывает на возбуждение локализованных электронных состояний, возникающих при хемосорбции, например, пиридина [884, 886]. [c.287]

Измерения коэффициента Холла и измерение оптической отражательной способности доказывают, что электроны свободны или приблизительно подчиняются теории Друде, даже в тех жидких металлах (Bi, Sb, Ga, Ge и т. д.), в которых дифракционные исследования обнаруживают определенную долю неметаллической связи и поэтому присутствие несвободных электронов (см. раздел 1). Все же у некоторых металлов имеются небольшие отклонения от поведения действительно свободных электронов. В настоящее время невозможно решить, результат ли это ошибок прямых измерений ошибок измерения атомных объемов, используемых в теории для вычисления характеристик свободных электронов нечувствительности теории или действительного отклонения электронов от поведения свободного электронного газа. Ограниченное число измерений сдвига Найта косвенно указывает, что электроны ведут себя как несвободные, не вызывая изменений в сдвиге и, следовательно, в электронных состояниях после плавления. Измерения магнитной восприимчивости по разным причинам не способны подтвердить этого, но обычно вместе с электросопротивлением и эффектом Холла показывают существенное изменение после плавления при образовании свободного электронного газа. Это наводит на мысль (что не соответствует данным по сдвигу Найта), что плотность состояний после плавления значительно изменяется, хотя дело не доходит до положения абсолютно свободных электронов. Сообща- [c.142]

Подобные эффекты, состоящие в изменении оптических свойств нагретой поверхности при протекании химических реакций, давно изучаются в лазерной термохимии [4.26]. Химические превращения на поверхности существенно затрудняют проведение лазерной термометрии. В частности, при образовании прозрачной пленки на непрозрачной подложке измерение температуры возможно лишь тогда, когда толщина пленки удовлетворяет неравенству h Л/4п. В противном случае коэффициент отражения металла изменяется за счет интерференции в пленке существенно сильнее, чем за счет изменения температуры. Если условие h /Ап не выполняется, возможен переход к более длинноволновому зондированию. [c.101]

Годом позже Друде предложил более совершенный метод определения оптических параметров металла. Согласно методу Друде, для определения и и х достаточно измерить сдвиг фаз Аф = ср ( — ср между параллельными и перпендикулярными компонентами отраженного поля и коэффициент отражения R при некотором значении угла падения. Далее п и х можно связать с параметрами среды е ИОВ уравнениях Максвелла. Как показывают расчеты, результаты подобного вычисления не дают удовлетворительного согласия с экспериментально вычисленными значениями я и х в видимой области. Расхождение усиливается с увеличением частоты падающего света. Такое расхождение между теорией и экспериментом можно обьяс-iHiTb влиянием связанных электронов на п и х. Действительно, при развитии вышеупомянутой теории мы исходили из представления о металле как о системе, состоящей из полностью свободных электронов. При увеличении частоты света (для видимой и ультрафиолетовой областей) в оптических явлениях участвуют также связанные электроны, отсюда и вытекает расхождение теории с экспе-рпмеьггом. В инфракрасной области, где оптические свойства металлов Б основном обусловлены наличием свободных электронов, согласие можно считать удовлетворительным. Вообще мы не вправе [c.65]

В этой главе описаны некоторые наиболее понятные особенности зонной структуры ряда конкретных металлов, установленные экспериментально посредством методов, обсуждавшихся в гл. 14. Наша главная цель — просто продемонстрировать богатство и разнообразие зонных структур металлических элементов. Особое внимание, однако, мы обраш,аем на случаи, когда какое-то свойство зонной структуры металла находит четкое отражение в его физических характеристиках. В частности, будут отмечены поверхности Ферми, которые могут служить четкой иллюстрацией влияния зонной структуры на кинетические коэффициенты металла, (см. гл. 12 и 13). Мы встретимся также с рядом простых примеров, показываюш,их влияние зонной структуры на теплоемкость и оптические свойства металла. [c.283]

Как пам уже известно, в оптическом диапазоне коэффициент отражения при нормальном падении луча для границы воздух — стекло равен примерно 0,04. Увеличение R при наклонном падении луча не является достаточным для получения резкой многолучевой иитерс )еренционной картины в проходящем свете. Коэффициент отражения, близкий к единице, можно получить и при почти нормальном падении света — путем нанесения соответствующих многослойных диэлектрических покрытий или частично прозрачного слоя металла. [c.103]

Ниже показано, что основные оптические свойства метЕшлов могут быть рассмотрены в рамках развиваемой здесь феноменологической теории. Но прежде всего выясним специфичность этой задачи. Большинство металлов, как известно, характеризуется высоким коэффициентом отражения. Кроме того, даже в тонком слое металла излучение очень сильно поглощается. Опыт показывает также, что при отражении электромагнитной волны от металлической поверхности наблюдается эллиптическая поляризация излучения, отсутствующая лишь при нормальном падении. [c.100]

Подход, основанный на аналогии с френелевским отражением, поучителен вот в каком отношении. Напомним, что отражение от границы раздела двух сред возникает вследствие различия как показателей преломления, так и коэффициентов поглощения (усиления). В частности, отражение от металлов объясняется, главным образом, второй причиной. Из сказанного легко сделать вывод, что самоотражение в активное среде лазера может обусловливаться модуляцией и показателя преломления, и коэффициента усиления. Как показывают более детальные исследования вопроса, самоотражение играет существенную роль в оптических квантовых генераторах. [c.828]

Адгезия к окислам металлов и металлических пленок, осажденных на окисную подложку, во многом определяется образованием химических соединений [3], в частности окислов [5, 10, 12L При исследовании тонких пленок молибдена и ванадия, напыленных на подложки SiOj и AlaOg, необходимо обратить внимание на возможность обнаружения на межфазной границе пленка — подложка окислов молибдена и ванадия соответственно. Однако в то время как металл обладает максимально возможным коэффициентом поглощения К Ю —10 смг ) в очень широкой области спектра от жесткого ультрафиолета и до радиоволн включительно, окислы в широких спектральных участках обладают значительно меньшим коэффициентом поглощения [14]. Поэтому сравнительно небольшие по интенсивности полосы поглощения окислов практически невозможно обнаружить на фоне мощного поглощения чистого металла. Лишь в определенных участках спектра, в которых начинаются собственные поглощения, обусловленные междузонными переходами, величина поглощения окисла может в какой-то мере приближаться к коэффициенту поглощения металла. Для обнаружения окислов молибдена и ванадия по оптическому пропусканию тонких пленок, напыленных на окисные подложки, необходимо было выбрать такой спектральный интервал, в котором происходит резкое изменение величины коэффициента поглощения окисла молибдена или ванадия) от сравнительно небольших значений до значений, близких к их металлическому поглощению. Только в этом случае можно обнаружить характерные спектральные изменения пропускания, которые будут указывать на наличие того или иного окисла. Так как при высоких температурах, начиная с 800° С и выше, стабильны только [c.19]

Оптический фотоэлектронный сигнализатор предназначен для подачи звукового или светового сигнала в момент появления на поверхности образца первой трещины усталости. Принцип действия прибора основан на изменении коэффициента оптического отражения гГоврежденной и неповрежденной поверхностей металла. Разработанное устройство (рис. 122) состоит из оптической системы 4, фотоэлектронного умножителя 5, осветителя /, поискового механизма <3, блока питания и усиления 2 . Назначение оптической системы (рис. 123) —увеличение изображения микроплощадки рабочей части поверхности образца для повышения чуиствительности устройства и проектирования изображения на плоскость диафрагмы фотоэлектронного умножителя 5. Оптическая система состоит из объектива I и окуляра 3 микроскопа. Промежуточное изображение 2 находится впереди переднего фокуса окуляра Fqk (в отличие от обычных микроскопов, где промежуточное изображение находится за передним фокусом окуляра), что дает возможность получить не мнимое, а [c.184]

В 50—70-х годах XIX в. в самостоятельную дисциплину, тесно связанную с инструментоведением, оформляется теория оптических инструментов, с помощью которой на основе достижений в расчетах оптических систем, разработке теории аберраций и технологии оптического стекла стали успешно решать задачу установления оптимальных условий для получения правильного изображения наблюдаемого объекта, подобного ему по геометрическому виду и по распределению яркости. Именно в этот период немецкий ученый К. Ф. Гаусс, отказавшись от понятия идеальной оптической системы, разработал методику расчета оптических систем с учетом толщины оптических деталей, положенную в основу современных оптических расчетов. Именно в этот период были разработаны и внедрены в производство прогрессивные методы варки оптического стекла с заданными свойствами. В значительной степени быстрому развитию точного приборостроения способствовало создание ряда оптических инструментов, предназначенных для сборки, юстировки и контроля точных приборов в процессе их изготовления и эксплуатации. Новая отрасль — металлография позволила применять при изготовлении приборов металлы, удовлетворяющие определенным механическим (повышенная твердость, незначительный износ), физическим (малый коэффициент расширения, иногда отсут- [c.360]

Полиамиды находят широкое применение в производстве малогабаритных антифрикционных деталей (приборостроение, оптическая промышленность и т. п.). Значения их коэффициентов трения колеблются в пределах = 0,0015- 0,25, причем для сухих поверхностей они в 2,0—2,5 раза выше, тогда как у металлов коэффициент трения в аналогичных условиях возрастает в 70—100 раз (по сравнению со смазанными поверхностями). Для сочетания капрон—сталь (без смазки) при р = 50 кПсм f = 0,08, а при р = 125 кПсм t = 0,18 при наличии масляной смазки эти значения f, соответственно равны 0,05, и 0,1. Подшипники из капрона, в отличие от металлических, быстро прирабатываются, [c.392]

Экспериментальное исследование напряжений возможно на натурных деталях и на их моделях. Исследование натурных деталей возможно с помощью проволочных датчиков сопротивления, метода лаковых покрытий, а также с помощью рентгенографии. Однако на металлической модели очень трудно определить величины концентрации напряжений. Это успешно можно выполнить с помощью поляризационнооптического метода на моделях из оптически-активпого материала. Условия работы и условия нагружения таких деталей паровых турбин, как корпусы стопорных и регулирующих клапанов свежего пара, корпусы клапанов промежуточного перегрева, корпусы цилиндров турбин, сопловые коробки, различные элементы паровпуска, близки, особенно в блочных установках, к работе таких элементов паровых котлов, как цилиндрические барабаны, камеры, коллекторы и т. п. Диски, сварные и цельнокованые роторы паровых турбин работают, как правило, при отсутствии знакопеременных нагрузок и при относительно малых температурных градиентах по радиусу. Вследствие этого для них можно в общем случае применить те же коэффициенты запаса прочности, что и для перечисленных выше неподвижных деталей. При всех прочих равных условиях коэффициенты запаса прочности различны для деформированного и для литого металла для литого они более высоки. [c.30]

В настоящее время большое внимание исследователей привлекает оптоэлектронная технология, основанная на свойствах пористого кремния, Например, для улучшения коэффициента эмиссии светодиодов на основе пористого кремния методом электрохимического осаждения вводят в матрицу такие металлы, как Аи, Си, Ni или проводящие полимеры. Широкое применение в будущем может найти нанокомпозиг пористый кремний - жидкие нематические кристаллы, В этих материалах наблюдаются новые электрооптические эффекты, связанные с модуляцией коэффициента поглощения жидких нанокрисгаллов, что позволяет осуществлять прецизионный контроль оптических свойств всей системы в целом. Возможность синтезирования модулированных структур открывает путь в совершенно новый мир структур, которым можно придавать желаемые свойства. Например, разработан новый технологический процесс полимеризационного наполнения полиолефинов. Метод заключа- [c.171]

Производительность мартеновской печи (основной показатель любого металлургического агрегата) в значительной мере определяется тепловым режимом плавки или изменением тепловой нагрузки по периодам плавки. Тепловая нагрузка печи представляет собой количество тепла, подводимого в единицу времени к газовому клапану или форсунке (горелке) печи. При правильной организации теплового режима должен быть обеспечен подвод к металлу максимального количества тепла на протяжении всех периодов плавки. В мартеновской печи - 90% тепла факела передается к ванне излучением и лишь остальная часть приходится на конвективную теплопередачу. Теплообмен излучением описывается известным уравнением Стефана — Больцмана, которое имеет вид <Э = беп[(7 ф/100) —(Гх/ЮО) ], гдеб — коэффициент, учитывающий оптические свойства кладки и форму рабочего пространства еп — степень черноты пламени 7ф—температура факела —температура воспринимающей тепло поверхности (холодных материалов). Из уравнения следует, что на теплопередачу влияют температура факела и шихты, степень черноты пламени и оптические свойства кладки. Интенсивность нагрева шихты тем выше, чем выше температура факела и степень черноты пламени и ниже температура холодной твердой шихты. Температура факела определяется температурой сгорания топлива степень черноты факела —карбюризацией пламени. Теоретическую температуру сгорания топлива можно определить по формуле т= (Qx Qф.т-ЬQф.в <7дис)/1 Ср, где Qx — химическое тепло топлива (теплота сгорания) ( ф.т—физическое тепло нагретого в регенераторах топлива <Эф.в — физическое тепло нагретого в регенераторах воздуха (7дис — тепло, потерянное при диссоциации трехатомных (СО2, Н2О) газов V—удельный объем продуктов сгорания при сжигании данного топлива Ср—удельная теплоемкость получившихся продуктов сгорания. [c.153]

X < 124 А), наблюдаемые значения коэффициентов отражения меньше ожидаемых. Из-за недостатка информации об оптических константах теоретические расчеты в более длинноволновом диапазоне, скорее, наводящие соображения для подбора веществ, а нс данные для сопоставления с экспериментом. Во-вторых, почти всегда наблюдаемая ширина или разрешение брэгговских пиков соответствует расчетной. Это означает, но-видимому, что исследуемые МИС обладают высокой периодичностью, а наблюдаемое уменьшение коэффициента отражения по сравнению с расчетным связано с разирисим иериидоа вокруг среднего значения. < акос утверждение все же недостаточно аргументировано, и для того чтобы стать больше, чем гипотезой, должно быть подтверждено экспериментально. В-третьих, коэффициенты отражения з рентгеновском. диапазоне лучше согласованы с экспериментом, чем в мягком рентгеновском и вакуумном ультрафиолетовом диапазонах. В настояш.ее время принято считать, что это связано со структурны у5 несовершенством осаждаемых слоев, что более сильно сказывается в длинноволновой области. В рентгеновском диапазоне коэффициенты отражения МИС, состоящие из хорошо известных пар металлов, составляют 85—90 % от расчетных, а в мягком рентгенинском — 50 —60 %. [c.442]

На рис. 3.36 представлена схема эксперимента [79], в котором осуществлялась оптическая регистрация распространения и затухания гармонических гигагерцевых акустических волн 25 ГГц). Широкополосные акустические импульсы возбуждались при поглощении лазерных импульсов накачки Я 0,2 пс hv =2 эВ, Vn = 110 МГц) в пленках алюминия либо а—Ge Н и распространялись в оптическом стекле. В [80] для регистрации акустических волн, также как и в [791, использовался эффект изменения коэффициента отражения зондирующего излучения от поверхности при выходе на нее звуковой волны (эффект пьезоотражения), но на этот раз в металлах (Ni, Zr, Ti, Pt). Так же как и в [77—79], использование дополнительной низкочастотной акусто-оптической модуляции возбуждающих импульсов и селективного усиления при обработке отраженных сигналов позволяет существенно повысить чувствительность приема, В данном случае при Vf, =250 МГц и частоте модуляции 10 МГц [83] уверенно регистрируются относительные изменения коэффициента отражения на уровне 10 (предельные чувствительности— 10 ). Профили сигналов, представленные в [83], имеют характерные длительности порядка 10 пс. [c.164]

Коэффициент поглощения а большинства оптических материалов существенно изменяется с температурой и частотой, так что для различных частотно-температурных интервалов используются разные материалы. При нормальных условиях основными рабочими телами ВУФ-диапазона слул<ат фториды легких металлов от УФ-диапазона до ближнего ИК-диапазона применяются преимущественно простые и сложные оксиды, включая органические соединения в среднем и дальнем ИК-диапазонах — галиды и халь-когениды тяжелых металлов при выборе рабочих тел СММ-диа- [c.192]

Выбор метода обработки, вообще говоря, зависит от толщины материала и от требуемого коэффициента формы. Высокий коэффициент формы может быть получен при прямом сверлении. В металлах толщиной до 1 мм данным методом получаются отверстия диаметром 20-25 мкм. При плотности мощности излучения 10 -10 Вт/см можно делать и меньшие отверстия, но эти отверстия на выходе сходятся на конус [248]. При прямом сверлении разброс по размеру отверстия составляет обычно 10% его диаметра. Сверление отверстий диаметром выше 50-100 мкм производится чаще всего методом контурной резки. Этот метод позволяет получать глубокие отверстия, но, естественно, с малым коэффициентом формы. Шероховатость кромки обработки определяется распределением интенсивности в пятне фокусировки, степенью стабильности оси диаграммы направленности и точностью перемещения луча сканирующим устройством. При многопроходном сканировании поверхность реза выравнивается и полируется. Разумеется, если необходимо сделать большое количество микроотверстий за единицу времени, первый метод удобнее, но он требует более высоких мощностей. Если высокая точность необязательна, то для подачи излучения ЛПМ на заготовку можно использовать оптические световоды [237]. Качество отверстия при волоконном сверлении близко к качеству обычных механических методов обработки. [c.239]

С помощью ЛПМ хорошо высверливаются микроотверстия и в оптических материалах — в стекле, кварце, рубине, сапфире [253]. Диаметр этих микроотверстий составляет 10-40 мкм, глубина — до 3 мм, коэффициент формы превышает 100 [254-259]. Поверхности отверстий обладают хорошим оптическим качеством. Скорость сверления составляет обычно около 0,8 мм/с, что близко к уровню для металлов (0,2-0,9 мм/с). В листах кварцевого стекла округлые пазы прорезаются при скорости 8 мм/мин. На поверхности прозрачной мишени имеется четко очерченное входное отверстие и длинный участок с очень малой конусностью, протяженность которого в 100 раз превышает диаметр входного отверстия. Отверстие слепое или открытое оканчивается вершиной. Сверление инициируется либо при образовании центра окраски, либо после поверхностного пробоя при уровнях плотности пиковой мощности 5 10 -10 Вт/см . Для этого достаточно даже средней мощности излучения в 2,5 Вт при дифракционном качестве пучка. Скорость сверления достигает значений 0,2 мкм за один импульс. [c.240]

В значительной степени отличаются и оптические свойства электролитически и механически полированной поверхности алюминия. Электрополирование обеспечивает более высокий коэффициент отражения, причем тем более высокий, чем чише полируемый металл (фиг. 13). [c.92]

Серебро обладает высокой электропроводностью, отражательной способностью и химической устойчивостью, особенно в условиях действия щелочных растворов и большинства органических кислот. Поэтому, покрытие серебром получило применение, главным образом, для улучшения электропроводящих свойств поверхности токонесущих деталей в электрохимической и радиоэлектронной отраслях промышленности, придания поверхности высоких оптических свойств (свежеполированное серебро имеет коэффициент отражения света около 99%), для защиты химической аппаратуры и приборов от коррозии под действием щелочей и органических кислот, а также с декоративной целью, часто с последующим оксидированием. Обычно покрывают серебром изделия из меди и ее сплавов. Для защиты от коррозии черных металлов серебрение не применяется. [c.327]

Узнав, таким образо.м, Д и tan г]), вычисляют оптические постоянные (показатель преломления и коэффициент поглощения) для металла без окисной пленки. Тогда, измерив А и tan ф для металла, покрытого окисной пленкой, определяют толщину и оптические постоянные пленки. Тронстад с сотрудниками пользовались для этого приближенной формулой Друде и уравнения.ми, которые приводятся, например, в статье [635]. [c.265]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...