Коэффициент электропроводности

При упрощенной трактовке вопроса, основанной на электромагнитной теории Максвелла, задача сводится к учету проводимости металла, т. е. формально к введению в уравнения Максвелла членов, зависящих от коэффициента электропроводности а. Для световой волны, распространяющейся внутри металла, мы получаем в таком случае выражение, означающее, что амплитуда волны уменьшается по мере проникновения в глубь металла. Другими словами, из наших формул в согласии с данными опыта следует, что в металле происходит поглощение света. В слое малой толщины [c.490]

В главе о дисперсии. Действительно, взяв для меди, например, статическое значение электропроводности о = 5,14 10 с , найдем для желтого света, т. е. для V = 5 10 с , что о/у = 1000, тогда как = 1,67. Точно так же произведение для ртути значительно больше, чем для натрия, тогда как обычная электропроводность натрия несравненно больше, чем для ртути. Однако проверка указанных соотношений возможна, если определять д и х для более низких частот (инфракрасных), где и для оптических свойств металлов главную роль играют свободные электроны. Так, например, для X = 12 мкм требуемая теорией связь между оптическими константами и коэффициентом электропроводности металла хорошо оправдывается на опыте. [c.494]

То — константа, принимающая в зависимости от материала значения, близкие к 10 —10 К), которое отличается от температурной зависимости коэффициента электропроводности для кристаллических полупроводников, имеющей степенной характер. Однако вблизи гелиевых температур зависимость а(Т) для ряда материалов оказывается более слабой, чем (12.4). [c.284]

Температурный коэффициент электропроводности в интервале О—100 С [c.140]

Температурный коэффициент электропроводности от 0 до Ш0 С.......... [c.158]

Из приведенных данных видно, что металлы весьма резко выделяются среди других материалов своими высокими значениями коэффициента теплопроводности. При этом для чистых металлов значения X прямо пропорциональны соответствующим коэффициентам электропроводности. Обе величины убывают при повышении температуры. Примеси к металлам вызывают значительное уменьшение величин X. Так, для железа с содержанием 0,1 Vo углерода Х = 45, с 1Уо углерода Х = 34 и с 1,5 /о углерода Х= 31. Снижение коэффициентов теплопроводности происходит также при закалке сталей. Способов предсказания численных значений по химическому составу сплавов и по их физическому состоянию пока не существует, и вопрос в каждом случае должен решаться опытным путем. [c.15]

Температурная зависимость отношения коэффициента теплопроводности к коэффициенту электропроводности платины в твердом и жидком состояниях была изучена Гопкинсом [5] на предложенной им установке. Однако для расчета необходимо определение зависимости электрического потенциала от температуры исследуемого образца. Указанный метод является интегральным и не может быть применен для исследования металлов и сплавов, имеющих фазовые превращения. [c.94]

В настоящее время отсутствует не только точное решение, но даже точное написание уравнения процесса переноса электричества в металлах и сплавах вследствие сложной зависимости его от характеристических параметров металла. Еще худшее положение в теории теплопроводности, так как процесс переноса тепла является еще более сложным. Имеющиеся решения обычно сводятся к установлению взаимосвязи между электропроводностью и теплопроводностью. Несмотря на различие методов, эта зависимость имеет один и тот же вид отношение коэффициента теплопроводности Я к произведению коэффициента электропроводности а на абсолютную температуру Т есть величина постоянная L. Кроме того, известно, что теплопроводность в металле осуществляется двумя способами электронами (электронная теплопроводность Хе) и упругими колебаниями атомов в узлах кристаллической решетки (фо-нонная теплопроводность Лф). [c.115]

Выведем сначала уравнение теплопроводности и покажем, как можно использовать установившееся и неустановившееся распределение температур в такой проволоке для определения коэффициентов электропроводности и теплопроводности металлов. [c.150]

Предположим, что участок проволоки О < л < а имеет коэффициент теплопроводности К, плотность pi, удельную теплоемкость с,, коэффициент температуропроводности xi, температуру v , коэффициент теплообмена /У,, площадь поперечного сечения toi, периметр сечения р-у, [Xj = и коэффициент электропроводности oj. [c.156]

Произведя обычные для теории пограничного слоя упрощения, будем иметь (п — коэффициент электропроводности жидкости) [c.484]

Структурный фазовый переход происходит в сравнительно узком диапазоне температур Д Г = Г - где Г и Гк температуры начала и конца фазового перехода. При температурах Г < Гд существует однородная по структуре фаза, которая характеризуется удельной электропроводностью Oi и температурным коэффициентом электропроводности oil. При Г> Гк возникает другая однородная по структуре фаза с параметрами Oj и а 2. [c.150]

К сожалению, даже для упрощенной модели, описываемой кинетическим уравнением (4.4.51), не удается получить явное выражение для коэффициента электропроводности, поэтому мы предположим, что вклад от поля в (4.4.53) мал и его можно учесть по теории возмущений. Соответствующее ограничение на величину поля легко найти из следующих соображений. Прежде всего заметим, что главный вклад в интеграл по г в (4.4.51) дает область т < го, причем характерное время взаимодействия tq имеет порядок Го h/e где ё — средняя энергия электрона. Тогда из (4.4.54) сразу же находим, что условие 6Щ С 1 эквивалентно неравенству [c.306]

Коэффициент электропроводности вычисляется с помощью уравнения (4.4.55) примерно так же, как и в случае, когда не учитывается влияние поля на процесс примесного рассеяния (см. приложение 4Б). Мы опишем лишь саму схему вычисления. Решение кинетического уравнения ищется в виде [c.307]

Важным приложением кинетического уравнения (4.2.99) является задача об электропроводности. Здесь мы дадим вывод формулы для коэффициента электропроводности системы электронов, взаимодействующих с хаотически расположенными примесными центрами. [c.329]

Прежде чем перейти к выводу формул линейной реакции, сделаем одно замечание. Напомним, что коэффициент электропроводности (или проводимость) определяется как коэффициент пропорциональности между плотностью тока и средним полем в среде или, в случае дисперсии, как коэффициент пропорциональности между их пространственными и временными фурье-компонентами. Однако среднее электрическое поле Е в среде не равно, вообще говоря, внешнему полю из-за эффектов экранирования, возникающих благодаря кулоновскому взаимодействию между заряженными частицами. Таким образом, для определения проводимости нужно знать, как связано внешнее поле со средним полем. Обычно используются два подхода к этой проблеме. [c.357]

В принципе, формулы (5.1.99), (5.1.102) и (5.1.103) позволяют выразить тензор электропроводности через корреляционные функции. Чтобы избежать формальных матричных соотношений, рассмотрим изотропную систему. Тогда справедливы равенства = аа аналогичные равенства для других корреляционных функций, в изотропной среде тензор (Таа ) диагонален, т. е. (Таа ) = ( ) Saa i где а ио) — скалярный коэффициент электропроводности или просто проводимость. Для удельного сопротивления с помощью (5.1.102) и (5.1.103) получаем выражение [c.358]

Коэффициент теплопроводности металлов и сплавов. В современной физике теплопроводность металлов рассматривается как перенос энергии преимущественно свободными электронами. При этом не исключается передача тепла при помощи колебательных движений атомов или в виде упругих звуковых волн, но эта доля тепла незначительна По сравнению с той долей тепла, которая передается электронным газом. Такое представление хорошо согласуется с уже давно установленной закономерностью, согласно которой отношение коэффициента теплопроводности к коэффициенту электропроводности металлов при заданной температуре есть величина постоянная (закон Видемана и Франца). Это положение для чистых металлов достаточно хорошо подтверждается экспериментом лучшие проводники электричества являются и лучшими проводниками тепла (серебро, медь, золото). [c.269]

Таким образом, характерная особенность металла, состоящая в его высокой отражательной способности и проявляющаяся в наличии особого металлического блеска чистой (не покрытой окислами) поверхности металлов, связана с электропроводностью металла. Чем больще коэффициент электропроводности, тем, вообще говоря, выше отражательная способность металлов. [c.489]

Расположение линий равного потенциала не зависит ни от коэффициента фильтрации (коэффициента электропроводности), ни от абсолютного значения напора Я (разности электрических потенциалов ), а зависит только от конфигурации области фильтрации (электропроводящей области). Поэтому падение потенциала по контуру Со в пластинке будет строго соответствовать падению напора по подземному контуру в натуре, а пололге-ние линий равных потенциалов иа пластинке—положению линий равных потенциалов пли напоров в области фильтрации по.д сооружением. [c.327]

Марка сплава Удельный вес в Г/см Коэффициент линейного расширения а-10 в интервале температур в С Коэффициент теплопроводности X п кал/см.-секХ X град Удельная тепл оемкость при 25 С вккал/кГ -град Удельная электропроводность в ом -мм Х Ж10" Коэффициент электропроводности в интервале температур 20—100 С [c.285]

В термоэлементах используются как твердые полупроводниковые материалы (теллурид свинца, теллурид висмута и др.), так и жидкие (сульфид меди, серебряно-индиевый теллурид, медножелезный сульфид). Сульфид меди в температурном диапазоне 500—1200° С имеет э. д. с. 300 мкВ/град и коэффициент электропроводности 100—60 Ом см . Заключенные в жаростойкую оболочку жидкие полупроводниковые материалы могут работать при более высоких температурах по сравнению с твердыми. Защитные оболочки отчасти могут повысить и рабочие температуры твердых полупроводниковых материалов, предотвратив их окисление и испарение. [c.110]

Из сравнения равенств (а) и (в), (б) и (г) отмечаем их толное соответствие. Если записать эти равенства в одинаковых обозиачениях, то евозможно будет по одному математическому написанию установить, какой же процесс рассматривается в действительности. Видно, что величине плотности теплового потока в электрическом процессе соответствует плотность электрического тока, коэффициенту теплопроводности соответствует коэффициент электропроводности, температуре соответствует напряжение и тепловому потоку соответствует электрический ток. Таким образом, каждой тепловой величине теплового процесса соответствует определенная величина электрического процесса. Рассмотренная аналогия может быть расширена на явления другой физической природы. Для стационарных процессов в работе Л. 61] приведена аналогия некоторых процессов различной физической природы. [c.194]

Весьма разбавленные растворы слабых Э. по свойствам близки к идеальным растворам и описываются классич. теорией электролитич. диссоциации. Свойства разбавленных растворов сильных Э. вследствие межионных взаимодействий отличны от свойств идеальных растворов и описываются теорией Дебая — Хюккеля. В рамках этой теории удовлетворительно объясняется концентрац. зависимость коэффициентов активности ионов, осмотич. коэффициентов, электропроводности, диффузии, вязкости и др. При повышении концентрации сильных Э. необходимо учитывать размеры ионов и влияние сольватации на межионные взаимодействия. [c.536]

Изложенные алгоритмы и их программная реализация на БЭСМ-6 и ЕС-1033 позволяют без дополнительного корректирования решать задачи о стационарном распределении электрического потенциала. Учитывая, что задачи стационарной теплопроводности и электропроводности описываются одним и тем же уравнением Лапласа, при решении таких задач отождествляют следующие величины ток = поток тепла, потенциал = температура, коэффициент электропроводности = коэффициент теплопроводности. [c.36]

Проведенные нам и расчеты показали, что только сплавы истинных металлов подчиняются закону Виде-мана — Франца KITp=A= onst, где р—коэффициент электропроводности. Для всех остальных теплоносителей этой группы величина А уменьшается с увеличением температуры. [c.172]

Металлы — простые вещества, обладающие в обычных условиях характерными свойствами высокой электро- и теплопроводностью, отрицательным температурным коэффициентом электропроводности, способностью хорошо отражать электромагаитные волны (блеск и непрозрачность), высокой прочностью и пластичностью. Свойства металлов могут значительно измениться при очень высоких давлениях Па). Многие металлы в зависимости от температуры и давления могут существовать в виде нескольких кристаллических модификаций. [c.144]

Органические полупроводники — твердые вещества, которые имеют (либо приобретают под влиянием внешних воздействий) электронную или дырочную проводимость и положительный температурный коэффициент электропроводности. К ним относятся органические красители, ароматические соединения, полимеры с сопряженными связями, некоторые природные пигменты (например, хлорофилл), а также ион-ра-дикальные соли. Эти полупроводники существуют в виде монокристаллов, поликристаллов, аморфных порошков или пленок. Их удельное электросопротивление — 10 . ..10 2 Ом см. У органических полупроводников с низкой электропроводностью наблюдается фотопроводимость. [c.380]

Ограничимся разбором случая стационарного движения несжимаемой жидкости, имеюп1,ей постоянный коэффициент электропроводности и находящейся под действием внешнего стационарного однородного магнитного поля. Будем пренебрегать наличием в жидкости свободных электрических зарядов. Магнитную проницаемость (общепринятое обозначение ц, которое уместно сохранить в настоящем параграфе, не следует смешивать с обозначением динамического коэффициента вязкости приходится для последнего пользоваться выражением произведения ру плотности жидкости р на кинематический коэффициент вязкости у) будем считать одинаковой, для всех жидкостей и твердых границ, приравнивая ее значению ро пустоте. Отвлечемся, наконец, от действия всех объемных сил, кроме пондеромоторной силы (силы Лоренца) у X В, где у — плотность электрического тока, возникающего в движущейся со скоростью V электропроводной жидкости с коэффициентом электропроводности о за счет местного электрического поля с напряжением Е и магнитного поля с магнитной индукцией В, определяемая обобщенным законом Ома [c.391]

В более поздней работе Слоана и Смита ) рассматривается (рис. 160) движение электропроводной жидкости (коэффициент электропроводности сГх) в направлении, перпендикулярном к плоскости чертежа, по каналу прямоугольного сечения между двумя плоскими проводящими стенками (коэффициент электропроводности перпендикулярными к оси Оу, вдоль которой направлено внешнее однородное магнитное поле с индукцией В . Толщина проводящих стенок может считаться конечной, имеющей тот же порядок, что и высота канала 2Д, и равной (9 — 1) Две другие стенки непроводящие. [c.397]

Наиболее просто и ясно обстоит дело с так называемыми механическими коэффициентами переноса, описывающими реакцию системы на возмущение гамильтониана. Типичным примером коэффициента переноса такого рода является электропроводность. Другим типом коэффициентов служат термические ко фициенты лереноса, которые рассматривались в гл. 13 они обусловлены леоднородностью состояния системы. Здесь мы подробно исследуем коэффициенты первого типа и покажем, как в наиболее общей форме проводится вычисление коэффициента электропроводности. [c.314]

Если система изотропна и внешнее магнитное поле отсутствует, то тензор переходит в скаляр.) Мы получили исключительно красивый и общий результат, принадлежащий Кубо. Он свидетельствует о том, что коэффициент электропроводности равен интегралу по времени в пределах omd до оо от равновесной автокорреляционной функции микроскопического потока. Значение этого результата обусловлено его обпщостью при его выводе не было сделано никаких приближений или допущений относительно [c.317]

Теория Кубо и флуктуационно-диссипационная теорема дают нам чрезвычайно общие выражения для коэффициентов переноса, характеризующих линейную реакцию системы на внешнее поле. Известно, однако, что целый класс коэффициентов переноса, таких, например, как вязкость, теплопроводность и диффузия, не принадлежит к этому типу. Они описывают реакцию системы на пространственную неоднородность (см. гл. 13), вызывающую появление потоков вещества, импульса или энергии, которые стре мятся восстановить однородное состояние системы. Очевидно, что силы , вызывающие подобные потоки, невозможно естественным образом записать в форме возмущения микроскопического гамильтониана. Действительно, поведение отдельной молекулы одинаково в однородной и неоднородной системах, однако, внешнее поле влияет на ее законы движения. Отсюда следует, что на микроскопическом уровне механические и термические процессы принципиально отличаются друг от друга. Но макроскопически, напротив, явления обоих типов очень сходны, о чем свидетельствует, например, известное соотношение между коэффициентами электропроводности и диффузии в растворах электролитов. В связи со сказанным естественно возникает мысль — попытаться получить обобщение флуктуационно-диссипационных методов, позволяющее охватить также и термические коэффициенты. [c.325]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...