Найта сдвиг

Ha тело массы 6 кг, подвешенное к пружине с жесткостью с =17,64 кН/м, действует возмущающая сила Ро sin pt. Сопротивление жидкости пропорционально скорости. Каким должен быть коэффициент сопротивления а вязкой жидкости, чтобы максимальная амплитуда вынужденных колебаний равнялась утроенному значению статического удлинения пружины Чему равняется коэффициент расстройки z (отношение круговой частоты вынужденных колебаний к круговой частоте свободных колебаний) Найти сдвиг фазы вынужденных колебаний и возмущаю щей силы. [c.256]

Параметр Л определяет величину угловой координаты, при которой суммарный рабочий объем достигает максимума или минимума, и, применяя параметры Л и 6, можно найти сдвиг фазы между изменениями давления и объема. Следовательно, с помощью соотношения (А.54) можно определить Уст, т. е. величину Уст при соз( — Л) — 1 [c.423]

Так как измерения частоты при внешнем постоянном магнитном поле дают ту же информацию, что и измерения поля при неизменной частоте, то на практике пользуются либо величиной абсолютного сдвига Av = Vo — Vf, где vq и Vr — резонансные частоты исследуемого атома (см. таблицу) и эталонного соединения, либо величиной относительного сдвига Av/vq (АЯ/Яц), По природе возникновения различают три типа отклонений резонансной частоты химический сдвиг, сдвиг Найта, сдвиг за счет квадрупольных взаимодействий. [c.182]

Найта сдвиг 34, 276—278 Намагниченность насыщения 324 Нееля температура 316, 317 [c.364]

Используя условие примера 19.1, найти сдвиг фаз между колебаниями напряженности электрического поля и индукции магнитного поля волны. [c.116]

Аналогично если система освещается коллимированным пучком, то вектор Р1 не будет зависеть от при условии, что плоскость совпадает с фокальной плоскостью прибора. Ее положение можно найти, сдвигая плоскость г = до тех пор пока не станет равным нулю коэффициент Л. Каждая система имеет две главные (или единичные) плоскости, такие, что изображением любой точки является pJ = р . Положение этих плоскостей можно найти, потребовав выполнения условий Л = 1 и 5 = 0. Точка на оси такая, что исходящий из этой точки исходный луч составляет с оптической осью угол, равный углу, образуемому выходящим пучком, называется узловой точкой для нее В = О, В = п /п . Если п = то узловые точки (в пространстве предмета и изображения) лежат на главных плоскостях. [c.140]

Чтобы найти сдвиг фазы а, представим второе равенство (41.3) в виде [c.227]

Выражение (15.11) позволяет найти сдвиг фаз но еще более важно, что из этого выражения следует условие синхронизации (захватывания) [c.235]

Другая концепция, введенная в анализ явления снижения сопротивления, основана на том факте, что жидкие нити в турбулентном поле течения непрерывно растягиваются. Поскольку известно, что упругие жидкости имеют высокое сопротивление растяжению, это было выдвинуто в качестве возможной причины пониженного уровня интенсивности турбулентности в таких жидкостях. Если попытаться найти количественную формулировку для такого подхода, то вновь приходим к такой же группировке переменных, как в правой части уравнения (7-5.5). Интересно заметить, что подход, основанный на рассмотрении волн сдвига, вводил бы в рассмотрение критерий Elj и, следовательно, согласно уравнению (7-2.29), давал бы несколько иную зависимость от числа Рейнольдса. [c.286]

В условиях предыдущей задачи найти коэффициент жесткости j новой пружины, которой нужно заменить данную пружину, чтобы сдвиг фаз вынужденных колебаний и возмущающей силы стал равным я/2. [c.257]

Пример 7 . Найти мощность в лошадиных силах, передаваемую валом, если диаметр сплошного вала d = 150 мм, число оборотов вала в минуту п= 120, модуль сдвига G = 8,4 10 кгс/см и угол закручивания участка вала длиной 7,5 м равен 1/15 рад. [c.216]

Пример 37. Две пружины / и 2 (рис. 227), свитые из проволоки одинакового диаметра d= 10 мм и имеющие одинаковое число витков п — 10, сжимаются штоком клапана. Высота наружной пружины 1 в свободном состоянии на а = 60 мм больше, чем внутренней пружины 2. Найти усилие, осадку и напряжение каждой пружины, если радиус осевой линии витка наружной пружины = 50 мм, внутренней = 30 мм, усилие Р = 400 кгс и модуль упругости при сдвиге 0=8- 10 кгс/см . [c.235]

Остается найти энергию сдвига dU QJ и dU Qyi). [c.170]

Отмеченные выше закономерности позволяют найти распределение поля излучения за каналом при любом значении сдвига В. При этом зависимость на участке (а1 + Й2)< >< <2(а1 + С2) может быть интерполирована. [c.166]

Бесконечное число одинаковых параллельных прямолинейных краевых дислокаций в изотропной среде расположены в одной плоскости, перпендикулярной их векторам Бюргерса, на одинаковых расстояниях h друг от друга. Найти напряжения сдвига, создаваемые такой дислокационной стенкой на рас стояниях, больших по сравнению с Л. [c.157]

Модуль сдвига также считается положительным, так что напряжение совпадает со знаком сдвига. Определив из опыта О, можно по заданным деформациям сдвига найти напряжение, и наоборот. Обе введенные нами упругие константы Е и О имеют размерность напряжения (так как е и у — безразмерные величины), т. е. в системе GS измеряются в дн/см . Значения этих констант для некоторых распространенных материалов приведены в таблице. В этой же таблице приведены и напряжения t k , соответствующие пределу упругости материала. [c.470]

Зная упругие свойства тела, мы всегда сможем определить деформации, которые возникают в теле при действии заданных внешних сил, т. е. найти форму, которую принимает тело. Это — задача о равновесии упругого тела. Мы определяем деформации тела, при которых силы, возникающие в теле, уравновесят внешние силы. Простейшие задачи этого типа мы и решали, когда рассматривали однородные деформации растяжения и сдвига. В случае более сложных деформа-р ций (кручения, изгиба и т. д.) задача ста- [c.480]

На поверхности стержня диаметром 10 см под углом 45 к его оси установлен тензорезистор, по которому после увеличения крутящего момента на ДМ = 24 кН м зафиксировано относительное удлинение е = 0,75 10 . Найти наибольшие касательные напряжения и модуль упругости при сдвиге материала стержня. [c.78]

Чтобы найти изменение энтропии в результате смешения газов, представим себе следующий обратимый процесс, приводящий оба газа в то же самое конечное состояние. Допустим, что оба газа разделены двумя полупроницаемыми перегородками П и Яц. из которых первая проницаема для первого газа, но непроницаема для второго, а вторая проницаема для второго газа, но непроницаема для первого на первую перегородку будет действовать давление второго газа рц. з на вторую—давление первого газа р. Сдвигая достаточно медленно обе перегородки к стенкам, можно осуществить обратимое смешение обоих газов, причем для того, чтобы конечное состояние было таким же, как и при необратимом смешении, к газам необходимо подводить теплоту в количестве [c.64]

Чтобы найти выражение касательного напряжения, напомним, что, согласно формуле Ньютона, оно пропорционально угловой скорости сдвига (см. п. 5.1). Выделим цилиндрическими поверх-ностя.мн радиусами г ц г + dr тонкий слой жидкости, подверженный деформации сдвига вследствие неодинаковости угловых скоростей (Oi и 0).,. Для определенности будем считать, что oji > > 0J,. Пусть в точке А (рис. 8.5, б) окружная скорость равна и тогда угловая скорость будет и г. В точке В угловая скорость [c.299]

Аналогично главным напряжениям можно найти главные.де-формации, т. е. такие деформации, в плоскости которых отсутствуют сдвиги. Для их определения получаем кубическое уравнение, три корня которого 1, е , равны главным деформациям. Коэффициенты кубического уравнения представляют собой инварианты деформированного состояния [c.29]

Позже мы покажем, что, зная три относительных удлинения в трех перпендикулярных направлениях п три относительные деформации сдвига, отнесенные к тем же направлениям, можно найти удлинение в любом направлении и изменение угла между любыми двумя направлениями (см. 81). Шесть величин е ,. . ., называются компонентами деформации. [c.27]

Такое напряженное состояние называется чистым, сдвигом. Удли- а) пение вертикального элемента ОЬ Рис. 7. равно укорочению горизонтальных элементов Оа и Ос, откуда (пренебрегая малыми величинами второго порядка) следует, что длины отрезков элемента аЬ и Ьс при деформации не изменяются. Угол между гранями аЬ и Ьс изменяется, и соответствующую величину деформации сдвига у можно найти из треугольника ОЬс. Таким образом, в результате деформации имеем [c.29]

Кольцо закреплено на границе г = ак подвергается равномерному окружному сдвигу по границе г = Ь, создающему момент М. Используя уравнения 48), (49), (50), найти выражение для окружного перемещения v при r = h. [c.157]

Влияние эллиптического отверстия на состояние чистого сдвига S, параллельного осям и у, легко найти с помощью суперпозиции двух случаев растяжения с усилием S при 3 = л/4 и — S при р = Зл/4. Отсюда [c.204]

Рассмотрим пластинку с эллиптическим отверстием, показанную на рис. 124. Предположим, что на бесконечности действует система напряжений o = Si, Оу = 5з, Тд.у=0 (вместо растяжения S под углом 3, что показано на рис. 124). а) Найти выражения для напряжений у отверстия, б) Проверить этот результат разными способами, используя известные результаты для эллиптического и кругового отверстий, в) Показать, что если S2/Si = Ь/а, то напряжение около отверстия остается одним и тем же по всей границе отверстия ). г) Показать, что если напряженное состояние на бесконечности представляет собой чистый сдвиг под углом 45° к осям эллипса, то наибольшее напряжение около отверстия действует по концам большой оси и соответствует коэффициенту концентрации напряжений 2 [1-)-(а/й) . [c.228]

ТтпГ- Кроме того, можно найти сдвиг фазы тп-й моды, определяемый через arg ym . Приравнивая сдвиг фазы за проход произведению л на целое число д, можно определить спектр резонансных частот для рассматриваемой поперечной моды. [c.145]

Экспернметтальная проверка точности получения заданного лппейпо скошенного профиля скорости с помощью прутковых решеток, построенных в соответствии с формулой (5.62), проведена другими исследователями 1194]. Некоторые результаты этих опытов представлены на рис. 5.8. Для определения распределения прутков испытанных решеток задавались максимальными значениями скоростей гг . н по выражению (5.53) определяли коэффициент сдвига 7]. По этим значениям находили соответствующие коэффициенты сопротивления р, приведенные выше. Подстановка найденных значений 7j и р в уравнение (5.62) позволила найти функцию dis == / (у). Эта зависимость приведена на рис. 5.9 для трех значений +iii ix 1,3 1,4 и 1,5, при которых получились соответственно 7j [c.132]

Отмечая эти точки на частотной характеристике (рис. VI.20) и вспоминая о наличии полосы пропускания, благодаря чему практически оказывается необходимым рассмотреть лишь конечное (и обычно небольшое) число таких точек, мы можем для каждой из этих точек определить модуль частотной характеристики и ее аргумент и, подставив их в формулу (73), найти вынужденное колебание. Этот ряд можно изобразить графически, откладывая в точках О, Q, 2Q,. .. оси Q значения амплитуд гармоник Ak и соответствующих сдвигов фаз ф (рис. VI.21). Такой график называется линейчатым спектром воздействия. Аналогично возникающее в результате вынужденное движение также представимо рядом Фурье и изображается своим линейчатым спектром. Частотная характеристика W (02) в этом случае играет роль оператора, преобразующего линейчатый спектр возмущающей силы в линейчатый спектр вынужденного движения. [c.251]

G тем же модулем сдвига, но с др угим модулем сжатия /Сад. Связь адиабатического модуля /(ад с обычным, изотермическим модулем К можно, однако, найти и непосредственно по общей термодинамической формуле [c.29]

Найти законы изменения крутящих моментов на первом и втором участках стержня, рассмотренного в предыдущей задаче, а такх<е угла закручивания сечения, в котором приложен внешний момент. Материал первого участка стержня упругий с модулем упругости при сдвиге Gi, а второго — В513Коупругий [c.277]

Стальной куб с размерами ребер 20 с-и подвергается по четырем граням чистому сдвигу касательными напряжениями х = = 1000 Kzj M. Найти величину абсолютного и относительного сдвига. Модуль упругости при сдвиге 0=8-10 Kij M. [c.86]

Как и для ранее рассмотренных условий прочности при растяжении и сдвиге, по уравнению (9.3.2) молгно решить три рода задач в зависимости от того, что нужно найти 1) определить ли напряжение, действующее в поперечных сечениях вала, и сравнить его с допускаемым 2) найти допускаемую величину крутящего момента 3) определить диаметр вала, т. е. подобрать сечение вала. Чаще всего приходится решать третью задачу. Из условия прочности (9.3.2) на.ходят момент сопротивления при кручении [c.124]

Тело массы 2 кг, прикрепленное пружиной к неподвижной точке А, движется по гладкой наклонной плоскости, образующей угол а с горизонтом, цод действием возмущающей силы S = 180sinl0 Н и сила сопротивления, пропорциональной скорости R = —29,4 (R в Н). Коэффициент жесткости гружины с =5 кН/м. В начальный момент тело находилось в покое в положении статическогс равновесия. Найти уравнение движения тела, периоды Т свободны. и Ti вынужденных колебаний, сдвиг фазы вынужденных колебаний и возмуш,ающей силы. [c.256]

Складывая Д и Д, находим, что первая, основная часть прогиба увеличивается пропорционально кубу длины, тогда как / . зависит от длины в первой степени. Отсюда следует, что, испытывая на изгиб балки разной длины, можно выделить величину Д и, следовательно, найти модуль межслойного сдвига ц. Фактически для стеклопластиков получить таким способом надежные результаты не удалось, мелкие экспериментальные ошибки неизбежным образом накладываются и вносят большую погрешность. Пока что, как нам представляется, единственный надежный способ определения ц состоит в испытании на кручение двух стержней прямоугольного сечения с разными отношениями сторон. Способ обработки, описанный в 9.12, позволяет определить по отдельности модуль сдвига в плоскости листа и модуль межслойного сдвига. Так, для однонаправленного углепластика было найдено, что модуль межслойного сдвига равняется 230 кгс/мм тогда как модуль сдвига в плоскости слоя 570 кгс/мм [c.707]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...