Магнитная восприимчивость измерение

Парамагнитная восприимчивость х многих веществ, содержащих металлы переходной группы и редкоземельные элементы, хорощо описывается законом Кюри, согласно которому х обратно пропорциональна Т. Однако вычислить магнитную восприимчивость реального кристалла очень сложно и хотя роль основных влияющих факторов видна вполне ясно, детали проблемы трудны и часто недостаточно понятны. В основном по этой причине магнитная термометрия не применяется для первичных измерений температуры, хотя существует и вторая трудность, состоящая в том, что абсолютные измерения магнитной восприимчивости очень сложны. Как мы увидим ниже, константы в функциональной зависимости х от 7 приходится находить градуировкой по другим термометрам. Хотя магнитная термометрия не является первичной в строгом смысле, она занимает важное место в первичной термометрии, выступая в качестве особого интерполяционного и в некоторых случаях экстраполяционного термометра. Рассмотрим кратко основные факторы, определяющие температурную зависимость парамагнитной восприимчивости конкретных кристаллов и это сделает ясной специфическую роль магнитной термометрии. [c.123]

Рис. 4.22. Температурные зависимости теплоемкости (1), магнитной восприимчивости (2) и электрического сопротивления (3) вблизи сверхпроводящего перехода индия, определенные в двух отдельных экспериментах. Соответствие значений температур, полученных при разных методах измерений, тщательно контролировалось по второму образцу индия [72].

Еще более низкие температуры (в интервале от 0,01 до 1,5 К) измеряют термометром магнитной восприимчивости [20]. Принцип действия этого термометра основан на зависимости магнитной восприимчивости церий-магние-вого нитрата от температуры. Закон Кюри устанавливает пропорциональность магнитной восприимчивости обратной абсолютной температуре. Поэтому этот способ измерения температуры эффективен только при низких температурах. Так, при уменьшении температуры от 0,8 до 0,01 К магнитная восприимчивость возрастет в 80 раз. [c.187]

Для проведения скважинных исследований магнитной восприимчивости Киевским заводом геофизического приборостроения серийно выпускается аппаратура КМВ-1, рассчитанная на измерение в диапазоне 3—300000-10 СГС в скважинах глубиной до 1000 м и диаметром от 70 мм и выще. [c.71]

В работе [295] в интервале температур 1,8—300,0 К измерена магнитная восприимчивость нанокристаллических частиц палладия Pd (с/ 8 нм) и массивного палладия. Во всей области температур -Pd и массивный РЬ являются парамагнетиками, понижение температуры приводит к росту восприимчивости. На зависимости %(Т) массивного палладия при Т - SO К наблюдался размытый слабый максимум, который отсутствовал на аналогичной зависимости /г-Pd. При Г > 20 К и вплоть до 300 К восприимчивость /г-Pd на 20—25 % ниже таковой массивного палладия. По мнению авторов [295], отсутствие максимума на зависимости Х(Т) наночастиц палладия свидетельствует о значительной разнице электронных энергетических спектров /г-Pd и массивного Pd вблизи уровня Ферми. Результаты магнитных измерений [295] вызывают определенные сомнения, так как температурная зависимость восприимчивости массивного палладия весьма заметно отличается от таковой, полученной в надежных и точных экспериментах [322, 323]. [c.93]

Диаграмма состояния o Zn, построенная на основании анализа данных термического, микроструктурного, рентгеновского анализов и измерения температурной зависимости магнитной восприимчивости, приведена на рис. 50 согласно работе [X]. [c.105]

Магнитные газоанализаторы используются для измерения содержания кислорода в смеси газов. Объемная магнитная восприимчивость кислорода на порядок выше, чем у других газов, входящих в значимых концентрациях в состав газовых смесей. Магнитная восприимчивость кислорода прямо пропорциональна давлению и обратно пропорциональна квадрату температуры. [c.368]

Наряду с прямыми дифракционными методами исследования жидкого состояния применяют и косвенные измерение магнитной восприимчивости, термо-э. д. с., электросопротивления, самодиффузии, растворимости, кинематической вязкости, переохлаждения, поверхностного натяжения на границе жидкость — пар. Эти методы позволяют выявить влияние малых добавок примесей на свойства жидкости. По влиянию модифицирующих добавок и примесей на различные свойства расплава можно судить об их активности. Критерием эффективности воздействия модификатора должна послужить концентрационная и температурная зависимость изменения того или иного свойства. Таким наиболее часто применяемым критерием является поверхностное натяжение на границе жидкость — пар. [c.11]

Этот случайный характер измерений подтверждают и другие результаты работы [8531. Так, приведенные там кривые температурной зависимости компонент комплексной магнитной восприимчивости частиц Sn диаметром 200 А, измеренной радиочастотным методом, не позволяют, вопреки утверждениям авторов, заключить о повышении Гд при переходе от слабой (fl =0,06) к плотной (0=0,59) упаковке частиц. Далее, получаемые по излому кривых (—dx/dT) значения Тс для изолированных в парафине частиц V диаметром 170 А (7 4,85K) и 280 А 4,6 К) оказываются меньше значения [c.286]

Магнитные свойства малых парамагнитных и диамагнитных частиц исследованы недостаточно, вследствие главным образом затруднений измерения слабой магнитной восприимчивости образцов в присутствии сильных парамагнитных и ферромагнитных примесей. [c.330]

Измерения коэффициента Холла и измерение оптической отражательной способности доказывают, что электроны свободны или приблизительно подчиняются теории Друде, даже в тех жидких металлах (Bi, Sb, Ga, Ge и т. д.), в которых дифракционные исследования обнаруживают определенную долю неметаллической связи и поэтому присутствие несвободных электронов (см. раздел 1). Все же у некоторых металлов имеются небольшие отклонения от поведения действительно свободных электронов. В настоящее время невозможно решить, результат ли это ошибок прямых измерений ошибок измерения атомных объемов, используемых в теории для вычисления характеристик свободных электронов нечувствительности теории или действительного отклонения электронов от поведения свободного электронного газа. Ограниченное число измерений сдвига Найта косвенно указывает, что электроны ведут себя как несвободные, не вызывая изменений в сдвиге и, следовательно, в электронных состояниях после плавления. Измерения магнитной восприимчивости по разным причинам не способны подтвердить этого, но обычно вместе с электросопротивлением и эффектом Холла показывают существенное изменение после плавления при образовании свободного электронного газа. Это наводит на мысль (что не соответствует данным по сдвигу Найта), что плотность состояний после плавления значительно изменяется, хотя дело не доходит до положения абсолютно свободных электронов. Сообща- [c.142]

Статистическая обработка температурных зависимостей измеренной в [37-39, 94] магнитной восприимчивости х( ) исходного Pd и MK-Pd показала, что при Т 775 К они удовлетворительно описываются зависимостью Кюри [c.172]

Абсолютные измерения магнитной восприимчивости оказываются очень трудными и в магнитной термометрии не приме-няютея. Вместо этого измеряется взаимоиндуктивность двух катушек, внутри которых находится образец. Она пропорциональна восприимчивости образца. На ранних этапах развития магнитной термометрии для этой цели применялся мост взаимоиндукции Хартсхорна (см. [24]), однако в последнее время предпочтение отдается мосту, построенному на трансформаторах отношений [10]. В любом случае показания моста п можно представить в виде [c.125]

Для большинства парамагнитных солей магнитная восприимчивость как функция температуры имеет максимум (см. и. 28). Предположим, что соль размагничивается до температуры, лежащей несколько ни/ке этого максимума. После этого однородный подвод тепла (наиример, при помощи -у-излучения нли переменного магнитного поля) вызывает возрастание восприимчивости. Однако в случае неоднородного подвода тепла основная масса соли остается нри низкой температуре, то] да как небольшая часть ее нагревается до значительно более Bi.t oiion температуры, намного превышающей температуру максимума восприимчивости в этом случае измерения свидетельствуют об уменьшении восприимчивости (см., например, [75]). [c.451]

Билдингтон и Кроуфорд исследовали магнитную восприимчивость, электронный спиновый резонанс и поглогцение света облученной Si02 им же принадлежит большой обзор последних работ [21]. Целью исследований такого типа является познание механизма основных радиационных нарушений в ЗЮг- Измерения магнитной восприимчивости дают некоторое представление о числе магнитных дефектов, вызываемых облучением, тогда как электронный спиновый резонанс позволяет определить природу дефектов. [c.179]

Подобный описанному эффект снижения Тс и наблюдали и для наноструктурного Ni, полученного ИПД кручением при комнатной температуре, где средний размер зерен составлял 0,2-0,3мкм [57]. Температуру Кюри определяли по максимуму температурной зависимости магнитной восприимчивости. В этой работе снижение величины Тс объяснено явлением суперпарамагнетизма в малых однодоменных зернах, размер которых меньше 0,06 мкм, что, однако, вызывает ряд критических замечаний. Во-первых, авторы не указывают измеренную долю таких зерен. Трудно ожидать, что она была значительной, так как структуру Ni после аналогичной обработки подробно исследовали в [105], но там не наблюдали столь малых зерен. Во-вторых, дискуссионно также измерение критического размера зерен для реализации суперпарамагнетизма. Например, полагая, что границы зерен являются достаточно хорошими магнитными изоляторами, и, следовательно, возможно рассматривать зерна изолированными друг от друга частицами, воспользуемся известным соотношением [267] [c.159]

Из других свойств наиболее полно в литературе приведены данные об анизотропии магнитной восприимчивости. Известно, что магнитная восприимчивость характеризует несовершенство графитоподобных слоев. Измерение анизотропии магнитной восприимчивости дает информацию о микроструктуре пакетов кристаллитов с размерами от 0,1 до 1,0 мкм [60, с. 94], которые растут по мере совершенства кристаллической структуры графита. [c.33]

Кислород, содержащийся в анализируемых продуктах сгорания, является парамагнитным газом, т. е. газом, втягиваемым магнитным полем азот, водород, углекислый газ и водяные пары принадлежах к диамагнитным газам, т. е. к газам, отталкиваемым от магнитного ноля. Магнитные свойства газообразных продуктов сгорания оцениваются по магнитной восприимчивости, положительной для парамагнитных и отрицательной для диамагнитных газов. Таким образом, измерением магнитной восприимчивости анализируемого газа определяется содержание в нем кислорода. [c.318]

Измерения магнитной восприимчивости кластеров Hg,, и Ga,3 в магнитном поле с напряженностью до 15 кЭ показали, что они являются слабыми парамагнетиками независимо от температуры [313, 314]. Однако в поле с Я > 20 кЭ при уменьшении температуры ниже 70—80 К восприимчивость кластеров Hg,, возрастала по закону Кюри до больших (при Я = 40 кЭ х 1 э. м. е./г) парамагнитных значений, хотя массивная ртуть является диамагнетпком. Согласно [315, 316], магнитная восприимчивость кластеров Na в цеолите также подчиняется закону Кюри даже в больших магнитных полях. Изменение магнитной восприимчивости кластеров Ag в цеолите по закону Кюри—Вейсса при Т = 4—300 К обнаружено в [317]. Рост парамагнитной восприимчивости наночастиц Mg (d 3 нм) по сравнению с массивным магнием и резкое падение восприимчивости наночастиц при Т О отмечены в [318]. По мнению авторов [198], отмеченные эксперименталь- [c.92]

Исследование [176] показало, что измерение магнитной восприимчивости является информативным методом изучения поведения ферромагнитных наночастиц в диамагнитной матрице. Наличие ее препятствует интенсивному росту паночастиц при [c.108]

Исследования проводили методами микроструктурного, рентгенор-ского, дифференциального термического, локального микрорентгенр-спектрального анализов, а также измерением твердости и микротв р-дости, а для сплавов, богатых Со, измерением магнитной восприимчивости. [c.52]

Диаграмма состояния Си—О приведена на рис. 152 по обобщенным данным работы [ 1 ], в которой использованы экспериментальные результаты работ [2—5]. На рис. 152 указаны также изобары, соответствующие давлению От в 10, 10" и 10 Па. В системе существуют три фазы (Си), ujO и СиО, что подтверждается данными по измерению магнитной восприимчивости и рентгеновским анализом f41, при этом соединения U2O и СиО не имеют областей гомогенности. Соединение ujO плавится конгруэнтно при температуре 1225 5 °С [2—5] или 1229 °С [1]. Согласно работе [2] соединение СиО плавится инконгруэнтно при температуре 1122 <5 °С, когда давление О составляет 0,1 МПа. В работе [1] указывается, что соединение СиО плавится конгруэнтно при температуре 1230 С при давлении О2, равном 2,45 МПа. В системе имеется область несмешиваемости. Критическая точка монотектического купола соответствует темпера-гуре 1345 °С и содержанию 21,5 % (ат.) О. [c.285]

При измерениях магнитной восприн.мчивос ти выбираются соли, и которых в заданной температурной области подчиняется закону Кюри — Вейсса магнитная восприимчивость 1 см данного вещества связана с магнитной температурой Т выражением [c.22]

Согласно рассчитанной методом Ха электронной структуре кластера Feis в работе [737] установлено, что достаточно уже весьма небольшого возбуждения, чтобы перевести 4 электрона, имеющих направление спина, противоположное результирующему спину системы, с уровней, лежащих как раз ниже энергии Ферми, на уровни совокупности электронов с преобладающим направлением спинов, совпадающие с уровнем Ферми. Это эквивалентно появлению 3,2 эффективных ферромагнитных электронов и увеличению магнитного момента на 3,34 в хорошем согласии со значением 3,2 Дв из измерений магнитной восприимчивости железа выше Гк и со значением [c.251]

Существуют два основных метода измерения х малых частиц СРЭП и ЯМР. Методом СРЭП, однако, трудно обнаружить спиновую восприимчивость частиц с четным числом электронов из-за ожидаемого спада сигнала при понижении температуры. Этого недостатка лишен метод ЯМР. Ранее методом СРЭП было установлено, что при Т 100 К магнитная восприимчивость % частиц Ag диаметром 10 А [786], Li диаметром 32 А [787] и Pt диаметром 20 А [788] подчиняется закону Кюри, как предписывает теория для частиц с нечетным числом электронов. [c.274]

Магнитные свойства сферических частиц гематита a-FejOs средним диаметром 20—300 нм изучались при температурах до 1000 К и полях Я 22 кЭ в работе [1030]. Как известно, массивный кристалл a-FegOg показывает слабый ферромагнетизм, налагающийся на антиферромагнетизм, температура Кюри (Нееля) которого располагается между 948 и 963 К. Для частиц а-РегОз диаметром 300 нм получена температура Кюри (Нееля) Гк = 960 К. Наиболее интересным результатом измерений является неизменность магнитной восприимчивости / при уменьшении массивного кристалла до размера Л) = 100 нм и быстрый рост X по мере уменьшения размера частиц начиная с D — 100 нм. [c.317]

Интересные результаты получены при измерении магнитной восприимчивости 13-атод1ных кластеров Hg и Ga, внедренных в полости цеолита NaA [1100, 1101]. Образцы показывали слабый парамагнетизм X 10 см /г независилго от четного (Hg) или нечетного (Ga) числа электронов в кластере, а также независимо от температуры. Однако когда температура кластеров Hg, помещенных в магнитное поле Я 20 кЭ, уменьшалась ниже 70 К, наблюдался фазовый переход в сильно парамагнитное состояние (х гг 0,031 см /г при Н = = 20 кЭ и X 1 см /г при Я = 40 кЭ), хотя и цеолит и массивная ртуть являются диамагнетиками. [c.332]

Можно привести другие примеры, связанные с электронными аномалями, предполагаемыми Самариным в некоторых жидких сплавах переходных металлов в связи с измерениями магнитной восприимчивости (см. раздел 5). [c.77]

Поэтому жидкие сплавы в этих системах могут вести себя таким же образом в отношении чистых компонентов если последние показывают аномальную структуру (например, Bi—Sb), тогда так же будут вести себя и сплавы, степень отклонения сплавов от поведения свободных электронов, например, должна быть подобной степени отклонения для чистых компонентов. Желательно прямое исследование этих систем кажется, невозможно получить много информации о структуре из физических измерений. Необходимо далее изучать их электронные свойства, чтобы установить достоверность существования аномалий удельного сопротивления при атомном отношении 2 1 или 1 2 и определить предел, до которого можно использовать модель свободных электронов, чтобы описать эти свойства. Размерный фактор может влиять на зависимость от состава некоторых электронных свойств, способствуя образованию составов сплавов с относительно эффективной или неэффективной упаковкой атомов и, следовательно, влияя на зависимость от состава величин g(r) и а(К). Этот эффект также следует распознавать при изучении дифракции и, возможно, оценивать при определении измерений плотности, вязкости или даже термодинамических свойств. Аномальная зависимость магнитной восприимчивости от состава в системе Fe—Со может быть ложной, как и отсутствие скачка в температурном коэффициенте удельного сопротивления в системе Bi—Sb. Явная простота этих систем побудила исследователей игнорировать их. С теоретической точки зрения с ними легче обращаться, чем с более сложными спла- [c.169]

Интересные результаты получены для наночастиц гематита а-Ре20з [166]. В обычном состоянии гематит является антиферромагнетиком. Измерения показали, что при уменьшении диаметра частиц от 300 до 100 нм сохраняется величина магнитной восприимчивости, соответствуюгцая массивному кристаллу, а дальнейшее уменьшение диаметра от 100 до 20 нм приводит к быстрому росту магнитной восприимчивости. [c.113]

Исследования [186, 191-193] показали, что измерение магнитной восприимчивости является информативным методом изучения новедения ферромагнитных наночастиц в диамагнитной матрице. Наличие матрицы препятствует интенсивному росту наночастиц при температуре структурной релаксации соотвест-вующего ферромагнитного поликристалла и тем самым значительно увеличивает температурный интервал существования наносостояния ферромагнетика. [c.122]

Смотреть страницы где упоминается термин Магнитная восприимчивость измерение : [c.395] [c.822] [c.927] [c.4] [c.652] [c.74] [c.663] [c.651] [c.533] [c.534] [c.535] [c.75] [c.107] [c.589] [c.157] [c.284] [c.67] [c.282] [c.107] [c.171]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...