Формула Друде

Рассмотрим теперь зависимость степени черноты от температуры. На основе формулы Друде и с помощью [c.29]

К), т. е. границы применимости формулы Фута определяются той областью значений X, для которой справедлива формула Друде. [c.30]

Формула Друде, подтверждаемая опытом, имеет вид [c.613]

Дирака, Зоммерфельд сразу устранил основные трудности, с которыми сталкивалась теория газа свободных электронов. Действительно, обращаясь к формулам Друде [c.159]

Хотя главная цель работы — дать описание существующей теории проводимости постоянного тока в жидких металлах — уже достигнута, кратко опишем оптические свойства жидких металлов (по последнему обзору см. работу Фабера [76]). Экспериментально оптические свойства жидких металлов измерять легче, чем твердых. Известно, что проводимость при пропускании переменного тока выражается формулой Друде [c.74]

Имеющиеся данные по оптическим свойствам жидких металлов показывают хорошее соответствие с теорией свободных электронов, однако за явным исключением жидкой ртути, которая не подчиняется формуле Друде (159). На первый взгляд, это кажется удивительным, потому что имеются некоторые доказательства того, что плотность состояний в жидких металлах часто может [c.74]

Выше (4.22) была приведена формула Друде — Планка, связывающая излучательную способность с электрическим сопротивление материала р [c.262]

Если подставить эти значения в (70.4) и (70.5), то получатся формулы Друде. [c.439]

В области прозрачности и малого поглощения хорошо согласуется с опытом формула Друде [c.574]

Суммирование по всем к приводит именно к той формуле, включая даже множитель (1 — os 6), которую мы получили ранее для времени релаксации, входящего в проводимость. Отличие состоит лишь в том, что дельта-функция по энергиям содержит энергию Й(о, которой можно пренебречь по сравнению с энергией Ферми. Заметим, что пренебрежение разностью энергий начального и конечного состояний, сделанное нами дважды, становится совершенно верным, если устремить h к нулю, и, следовательно, находится в соответствии с классическим рассмотрением, приводящим к формуле Друде. [c.361]

Но наши вычисления были проведены в наинизшем порядке по 1/т, н формула Друде в том же приближении дает выражение (3.90). Путь, выбранный нами для получения результата Друде, весьма сложен, однако он показывает общую применимость уравнения (3.87), выявляет, какие пренебрежения соответствуют приближению времени рассеяния, и устанавливает соответствие между различными используемыми подходами. [c.361]

Можно предположить, что расстояние Ь, на котором могут сохраняться отклонения от равновесия, должно в весьма грубом приближении совпадать с расстоянием, проходимым носителем тока до его рекомбинации. Это не сразу видно из выражений (29.37) для диффузионных длин п яЬр, однако выявляется, если переписать (29.37), используя а) соотношения Эйнштейна (29.30) между коэффициентом диффузии и подвижностью, б) формулу Друде (29.28) или (29.29) для подвижности, в) соотношение между сред- [c.224]

Теплопроводность металлов I 36, 45—40 в модели Зоммерфельда I 66 в полуклассической модели I 254—257 в сверхпроводниках II 344, 345 сравнение с теплопроводностью диэлектриков I 35, II 124 формула Друде I 38 См. также Закон Видемана — Франца Термодинамический потенциал Гиббса I 373 [c.412]

При таких значениях у формулы (22.3) — (22.4) носят название формул Друде. [c.188]

Это говорит о том, что область строгой применимости формул Друде не особенно велика ). Существуют и другие расчеты, где делаются несколько иные допущения и приближения. Таковы, например, формулы в работе [17], которые по измерениям, проведенным. в работе [18], лучше согласуются с опытом. [c.188]

Обзор некоторых работ такого рода дан в монографии [3] и обзоре [19] (см. также 32). Следует полагать, что для разных объектов и разных толщин необходимо подбирать различные методики расчета и делать различные приближения и допущения. Отметим еще, что формулы Друде и при тонких пленках, лежащих на металле, применимы не для любых значений п [20]. Для [c.188]

Применимость формул Друде для (сильно) поглощающих слоев вызывает большие сомнения. [c.188]

На рис. 73 показаны найденные зависимости компонент от угла падения. Для сравнения эти зависимости показаны для случая, когда имеется объемная проводимость и для случая непроводящего поверхностного слоя 05 П2 при расчете по формулам Друде. Как видно, при поверхностной проводимости угловая зависи- [c.217]

Сравнительно тонкие слои — методом расчета отражения от рассматриваемого слоя как от переходного слоя по формулам Друде (22.3) —(22.6). [c.265]

Следует отметить, что в ряде работ формулы Друде считаются пригодными даже для мономолекулярных слоев и для адсорбционных монослоев, лишь частично покрывающих подложку это, очевидно, ошибочно. Для слоев молекулярных размеров должны применяться иные формулы например, типа формул (23.5), (23.6) нли (23.1), (23.2). Поскольку эти формулы по виду совпадают с формулами Друде, но физический смысл параметров в них иной, вычисления по формулам Друде дают эмпирические параметры, могущие иногда коррелировать с ходом явлений или полезные в ином отношении, но лишенные физического смысла. [c.265]

ОТ результатов эллипсометрии с расчетами по формулам Друде в пределах 30—50%, хотя для сильно поглощающих металлов толщины, при которых пригодны формулы Френеля, должны быть, вероятно, меньше (применение формул Друде при очень сильном поглощении следует обсудить особо, см. также замечания на стр. 188) ). [c.266]

Таким образом, для инфракрасной области спектра наблюдается удовлетворительное согласие теории, развитой Друде, с данными эксперимента и открывается возможность вычисления а и с по формулам (2.27) из экспериментально найденных оптических констант металла п и лае. Следует отметить, что обратный путь (получение п и пае из измерения а и е) не приводит к успеху, так как в области столь высоких частот отсутствуют достаточно точные методы определения этих электрических констант. [c.106]

Формула (2-29), полученная теоретически Друде [Л. 931 и Планком, не содержит никаких произвольных констант и определяет поглощательную способность металлов в зависимости от их удельного сопротивления q и длины волны падающего излучения X. К этой же формуле на основании своих экспериментов пришли также и Гаген с Рубенсом [Л. 1011. - [c.61]

Формула (19.35) расширяет возможности решения Друде до Л>4—5 мк. На фиг. 19—10 представлены результаты исследований отражательной способности Rk = —Ах ряда металлов при комнатной температуре, полученные из [c.471]

Экспериментальные проверки формулы Друде [18, 19] показали, что она пригодна только в определенном для каждого металла диапазоне длины волны (для вольфрама— Х>2 мкм, для серебра — Х>14 мкм и т. д.), что иллюстрирует рис. 1-10 [9], на котором представлены кривые е(Х, Т) для вольфрама. При одной и той же температуре (/ = соп81) е( ) уменьшается при увеличении X. [c.28]

Итак, при переходе к модели СЭГФ происходит видоизменение формулы Друде для электропроводности за счет изменения Укв на Vf и начинает просматриваться связь между электропроводностью и характеристиками (в том числе смещением) сферы Ферми. [c.54]

Вместе с тем, как показала ориентировочная оценка, просачивание электронных волн через барьеры коробки приводит к понижению частот СО и подавлению размерного голубого смещения резонансного пика поглощения света. Таким образом, ранние вычисления функции е(со) предсказывали этот зффект вследствие неверного выбора эффективного объема частицы, вызывающего искусственное сжатие электронного облака. Для высоких частот Цини получил 82((о) со" % тогда как вычисления Кавабаты и Кубо [912] дают 82((о) Со г, а формула Друде (399) приводит к 82 (со) - со . [c.297]

Узнав, таким образо.м, Д и tan г]), вычисляют оптические постоянные (показатель преломления и коэффициент поглощения) для металла без окисной пленки. Тогда, измерив А и tan ф для металла, покрытого окисной пленкой, определяют толщину и оптические постоянные пленки. Тронстад с сотрудниками пользовались для этого приближенной формулой Друде и уравнения.ми, которые приводятся, например, в статье [635]. [c.265]

Первый из этих методов служит для определения толщины поверхностных пленок на стекле, подвергавшемся воздействию воды или растворов кислот. Поверхность стекла при наличии на ней слоя с иным показателем преломления при отражении превращает прямолинейно поляризованный свет в эллиптически поляризованный. Измеряя эллиптическую поляризацию отраженного света с помощью поляризационного спектрометра, можно рассчитать оптическую толщину пленок. Если величина пленки не превышает 0.1 доли световой волны, толпщну ее можно рассчитать по формуле Друде—Гроссмюлера, при больших величинах пользуются более точными данными. Метод эллиптической поляризации обычно применяется для исследования оптических стекол. [c.54]

Выделив действительную и мнимую части, получим формулы Друде — Зинера для проводимости и диэлектрической постаянной [c.178]

Формула Друде —Планка и Ашкинаса неоднократно проверялась экспериментально. [c.182]

Грубо говоря, в таблице приведены значения, к которым стремится Дд- для тщательно приготовленных образцов в пределе, когда поле становится очень большим (порядка 10 Гс), а температура — очень низкой. Приведенные данные представляют собой отношение по/п, где по — плотность носителей, для которой значение Вц, рассчитанное по формуле Друде (1.21), совпадает с измеренным По = — 1/Ядес. Видно, что для щелочных металлов результат Друде выполняется достаточно хорошо, для благородных металлов (Си, Ag, Аи) — хуже, а для остальных, указанных в таблице, не выполняется совсем. [c.30]

Положительные ) коэффициенты пропорциональности л и (Хр, входящие в (29.27), называются соответственно подвижностями электронов и дырок. Мы ввели подвижности, а не записали дрейфовый ток через проводимость, чтобы выделить явно зависимость дрейфового тока от концентрации носителей. Если имеются только электроны, концентрация которых однородна, то аЕ = = 7 = —= е 1ппЕ. Используя формулу Друде (1.6) для проводимости а = пе х1т, находим [c.221]

Отметим здесь, что в некоторых работах формулы Друде объявляются пригодными даже для мономолеку-лярных слоев и даже для отражения от поверхностей, лишь частично покрытых мономолекулярным слоем ) Это, очевидно, ошибочно. Можно лишь отметить, что формулы (22.3) и (22.4), как будет показано ниже, лри-годны и для мономолекулярных слоев, но с иными значениями 7,-. Поэтому в указанных работах просто подбираются формально некоторые эффективные значения параметров лишенные физического содержания, и измеряется усредненная по полю зрения эллиптичность. [c.189]

Рис. 73. Зависимости амплитуд компонент отраженного света Ег от угла падения ф. при ф=851 принято за единицу). Сплошные кривые — при наличии поверхностных состояний 1 — при наличии поверхностного непроводящего слоя с п=1,05п1 (по формулам Друде) 2 — при наличии объемной проводимости крестиками показаны компоненты и

Комплексное значение ф2 приведет к тому, что комп.тексными окажутся амплитуды отраженной и преломленной волн в формулах Френеля, что, как известно, связано с эллиптической поляризацией излучения. Следовательно, если на металл падает линейно поляризованная волна, то как отраженная, так и преломленная волны будут эллиптически поляризованы. Исследование преломленной волны затруднительно, так как она нацело поглощается в очень тонком слое металла, и поэтому обычно экспериментально изучают волну, отраженную от металла. Этот метод, предложенный в начале XX и. Друде, служит основным способом определения оптических характеристик металла. [c.102]

Найденные по этим формулам величины г для металлов при 77 К составляют величины порядка 1—20-10-i с, v 10 см/с, а Л 1—10 А. Последние величины представлялись во времена Друде достаточно разумньши. Однако после развития способов получения особо совершенных кристаллов при достаточно низких температурах удалось достичь столь низких значений р, которые указывали на длины свободного пробега порядка 1 см. Столь большие значения, конечно, невозможно объяснить просто отсутствием соударений с ионами. [c.42]

Принципиальное отличие результата проведенного Зоммер-фельдом (1928) расчета электропроводности в модели свободного электронного газа Ферми от более ранних моделей состоит в том, что в модели СЭГФ время релаксации определяется скоростями фермиевских электронов, поскольку только эти электроны могут менять импульс при столкновениях. Это означает, что в ранее полученной Друде формуле (3.8) следует заменить среднеквадратичную скорость Окв на Vp. Получим [c.53]

ДРУДЕ формула — формула, описывающая высокочастотную проводимость а металл он на основе ирсд-ставлсния об электронах как о свободных частицах, движущихся через кристалл с трепием (см. Друде теория металлов). Д. ф. дает частотную зависимость п=а(ю) образца, находящегося в электрич. голе частоты ш [c.21]

Б немагнитных проводниках аномальное М., как правило, обусловлено квантовыми. эффектами в движении электронов, вклад к-рых определяется соотношением между длиной волны де Бройля электрона и длиной его свободного пробега I. При Х 1 (высокая концентрация примесей, высокая темп-ра) электронные состояния становятся локализованными (см. Андерсоновская локализация), т. е. квантовые эффекты приводят к исчезновению проводимости. В хороших проводниках и проводимость о определяется Друде формулой [c.640]

Исследование процесса конденсации проводили несколькими способами 1) по тепловому излучению, испускаемому раскаленными кластерами (44J 2) по ослаблению света, используя формулу Ми [461 3) по рзлеевскому рассеянию света [471. Комбинируя последние два способа, выражая входящий в формулы комплексный показатель преломления кластера с помощью теории Друде и принимая во внимание размерный эффект, удалось независимо определить средний радиус и плотность частиц РЬ в разные моменты времени после их зарождения при широкой вариации условий, создаваемых ударной волной (область температур 990—1180 К область пересыщений s = = р/рзо = 30 ч- 680, где — давление насыщенного пара [47]). [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...