Потенциал мембранный

Уравнения (15.4), (15.5) определяют и равновесную форму граничной поверхности между фазами, т. е. форму поверхности, при которой реализуется минимум соответствующего термодинамического потенциала системы. Действительно, если мембрана гибкая и на нее действуют только силы, учтенные в (15.3), то разность давлений на мембране должна быть одинаковой в любой точке ее поверхности, так как в каждой из фаз давления изотропны (гидростатические давления), т. е. [c.138]

Учет заряда фаз и составляющих не меняет, как видно, общей схемы расчета химических и фазовых равновесий полученные в этом разделе выводы и формулы не отличаются принципиально от результатов 16, достаточно заменить химические потенциалы на электрохимические. Специфика электрохимических равновесий проявляется в более сложных системах — электрохимических цепях. Последние широко используются в экспериментальной термодинамике для электрических измерений термодинамических свойств веществ. В рассмотренной двухфазной системе разность ф —<рР, мембранный потенциал, не может быть измерена, поскольку, как говорилось, нет возможности выделить из общей работы переноса заряженной массы из одной фазы в другую ее электрическую часть. Можно, однако, добавить к такой системе еще две фазы одинакового химического состава и измерять разность электрических потенциалов между ними, а рассчитывать при этом разность химических потенциалов в интересующих фазах. Схему такого электрохимического элемента можно представить в виде [c.151]

Эти деформации являются контролируемыми как для квази-упругих материалов, так и для упругих (в которых напряжения могут быть получены путем задания потенциала). Более того, ограничение изотропии можно ослабить в зависимости от вида рассматриваемой деформации. Для каждого класса деформаций существует семейство материальных мембран (поверхностей), угол между которыми не меняется при деформации. Такие поверхности называются главными. Если материал неоднороден, но свойства его на каждой главной поверхности не зависят от точки, то деформации являются контролируемыми. Если материал слоистый, причем слои совпадают с главными поверхностями деформации, то деформации также будут контролируемыми. [c.351]

Если в камере находится также параллельный столб чистого растворителя в пористой трубке, то химический потенциал чистого растворителя на любом уровне будет таким же, как химический потенциал окружающего пара, который в свою очередь равен химическому потенциалу растворителя в растворе на том же уровне. Следовательно, если два указанных столба жидкости соединены на любом уровне каналом, перекрытым мембраной, проницаемой для растворителя, но непроницаемой для растворенного вещества, то растворитель и раствор будут находиться в равновесии через мембрану. [c.271]

Для более строгой оценки парциального давления пара необходимо рассмотреть уровень ВВ. При равновесии химический потенциал чистого пара вещества 1 должен быть равен химическому потенциалу чистой жидкости, а химический потенциал каждого из них должен быть равен химическому потенциалу вещества 1 в смеси (на одном и том же уровне). Поскольку химический потенциал и температура в равной мере определяют состояние, то, следовательно, чистый пар, имеющий давление р"ъ на уровне ВВ, должен быть в равновесии со смесью на уровне ВВ, если оба вещества находятся в контакте через полупроницаемую мембрану. Поэтому парциальное давление р ъ вещества 1 в смеси на уровне ВВ равно р"ъ, т. е. р"ъ равно парциальному давлению вещества 1 в смеси, которая находится в равновесии с чистой жидкой фазой вещества 1. [c.272]

Установлены эмпирия, ур-ния для описания натриевого и калиевого токов. Поведение мембранного потенциала при пространственно однородном возбуждении волокна определяется ур-нием [c.331]

Если импульс тока превышает нек-рую пороговую величину, потенциал продолжает изменяться и после выключения возмущения потенциал становится положительным и только потом возвращается к уровню покоя, причём вначале даже несколько проскакивает его (область гиперполяризации, рис. 2). Отклик мембраны при этом не зависит от возмущения этот импульс наз. потенциалом действия. Одновременно через мембрану течёт ионный ток, направленный сначала внутрь, а потом наружу (рис. 2, в). [c.331]

Потенциал течения. Возникновение потенциала течения рассмотрим на примере проницаемой мембраны, разделяющей резервуары с электролитом, при наличии перепада давления и, следовательно, течения электролита через мембрану. Часть ионов одного знака диффузной части ДЭС увлекается течением жидкости, что приводит к появлению разности потенциалов между резервуарами и вызывает появление электрич. тока в направлении, противоположном конвективному переносу заряда. Разность потенциалов, установившаяся при компенсации этих токов, наз. потенциалом течения. [c.534]

Электроосмос и возникновение потенциала течения описываются ур-ниями термодинамики неравновесных процессов. Объём жидкости, проходящий через мембрану в единицу времени, V, сила тока /, перепад давлений Ар я потенциал на торцах мембраны Дф связаны ур-ниями [c.534]

О пористости покрытий можно судить по водородопроницаемости. Исследование водородопроницаемости покрытий при низких температурах экспериментально затруднено, так как она зависит от множества различных факторов и требует использования высокочувствительных методов. Скорость проникновения водорода через различные мембраны обычно характеризуется коэффициентом диффузии, изменением равновесного или стационарного потенциала, плотностью тока в потенциоста-тическом режиме, временем проникновения водорода через мембрану. [c.69]

На стальную мембрану наносят одностороннее покрытие, подвергают воздействию сероводородсодержащей среды со стороны покрытия, а с незащищенной стороны—воздействию среды, создающей пассивную пленку на поверхности стали. Проникновение водорода через стальную мембрану вызывает депассивацию окисной пленки и сдвиг потенциала в отрицательную сторону в зависимости от количества ппоттиффундиро-вавшего водорода. [c.69]

Омагничивание агрессивных растворов проводили на установке простой конструкции, схема которой представлена на рис. 45. От источника УИП-1 подавали постоянный ток силой до 600 мА на однополюсный магнит. Напряженность магнитного поля увеличивалась до 80 х X Ю А/м. Жидкость при помощи центробежного насоса постоянной производительности циркулировала по стеклянной трубке, установленной перпендикулярно к силовым линиям магнитного поля. Для изменения скорости потока использовали трубки различного диаметра. Время пребывания сероводородсодержащего раствора в магнитном поле составляло 0,1 с при общем времени омагничивания 30 мин. В растворе содержалось 2500-2700 мг/п H S. Диффузию водорода через мембрану из стали марки 12Х1МФ определяли электрохимически по спаду потенциала запассивированной стороны мембраны. [c.191]

Измерительные электроды для систем катодной защиты судов с защитными установками представляют собой прочные электроды сравнения (см. раздел 3.2 и табл. 3.1), постоянно находящиеся в морской воде при съеме небольших токов для целей регулирования они не должны подвергаться поляризации. Обычно применяемые в остальных случаях медносульфатные и каломелевые электроды сравнения могут быть использованы только для контрольных измерений. Никакие электроды сравнения с электролитом и диафрагмой (мембраной) непригодны для использования в качестве измерительных электродов длительного действия для защитных преобразователей с регулированием потенциала. Измерительными электродами могут быть только электроды типа металл — среда, имеющие достаточно стабильный потенциал. Электрод серебро — хлорид серебра имеет потенциал, зависящий от концентрации ионов хлора в воде [см. формулу (2.29)], что необходимо учитывать введением соответствующих поправок [4]. Наилучшим образом зарекомендовали себя цинковые электроды. Измерительные электроды похожи на протекторы, но меньше их по размерам. Они имеют постоянный стационарный потенциал, мало подвергаются поляризации, а в случае образования поверхностного слоя могут быть при необходимости регенерированы анодным толчком (импульсом) тока. Срок их службы составляет не менее пяти лет. [c.366]

Рис, 60. Изменения натриевой (ё а) калиевой (g ,) проводимости мембраггы после скачка мембранного потенциала [c.138]

Электрофизиологические характеристики (мембранный потенциал и сопротивление) водорослей N. obtusa измеряли при помощи микроэлектродов [4, 5]. [c.216]

Рост интернодов Выживаемость Движение протоплазмы Мембранный потенциал К" "—Ыа -проницаемость мембран Аккумуляция [c.228]

Моны N0 и С1" проникают через мембрану. Для поддержания необходимого неравновесного расиределения ионов клетка иснользуст систему активного транспорта, на работу к-рой расходуется клеточная энергия. Поэтому состояппе покоя нервного волокна не является термодинамически равновесным. Оно стационарно благодаря действию ионных насосов, причём мембранный потенциал в условиях разомкнутой цеии определяется из равенства нулю полного электрич. тока. [c.331]

Зависимость коэф. а и р от мембранного потенциала ф (рис. 3) выбирают из условия наилучшего совпаденргя [c.331]

Феноменологич. истолкование механизма возникновения Н. и. было дано А. Л. Ходжкином (А. L. Hodgkin) и А. Ф. Хаксли (А. F. Huxley) в 1952. Полный ионный ток слагается из трёх составляющих калиевого, натриевого и тока утечки. Когда потенциал мембраны сдвигается на пороговую величину ф 20мВ), мембрана становится проницаемой для ионов Na" ". Ионы Na устремляются внутрь волокна, сдвигая мембранный потенциал, пока он не достигнет величины равновесного натриевого потенциала [c.331]

В случае немиелинизир. волокна распределение мембранного потенциала (р х, t) определяется ур-нием [c.332]

Ур-ния Ходжкина — Хаксли для распространения Н. и. решались численно. Полученные решения вместе с накопленными эксперим. данными показали, что распространение Н. и. не зависит от деталей процесса возбуждения. 1 ачеств. картину распространения Н. и. можно получить при помощи простых моделей, отражающих лишь общие свойства возбуждения. Такой подход позволил рассчитывать скорость и рму Н, и. в однородном волокне, их изменение при наличии неоднородностей и даже сложные режимы распространения возбуждения в активных средах, напр. в сердечной мышце. Существует неси, матем. моделей подобного рода. Простейшая из них такова. Ионный ток, протекающий через мембрану при прохождении Н. и., является знакопеременным вначале он течёт внутрь волокна, а потом наружу. Поэтому его можно аппроксимировать кусочно-постоянной ф-цией (рис. 2, г). Возбуждение происходит, когда мембранный потенциал сдвигается на пороговую величину ф,. В этот момент возникает ток, направленный внутрь волокна и равный по модулю Спустя время т ток меняется на противоположный, равный Эта фаза продолжается в течение времени т". Автомодельное решение ур-ния (5) можно найти как ф-цию переменной I = х1и, где V — скорость распространения Н. и. (рис. 2, б), [c.332]

Взаимодействие Н. и. Нервные волокна в организме объединены в пучки или нервные стволы, образующие подобие многожильного кабедя. Все волокна в пучке представляют собой самостоят. линии связи, но имеют один общий провод — межклеточную жидкость. Когда по любому из волокон бежит Н. и., он создаёт в межклеточной жидкости электрич. поле, к-рое влияет на мембранный потенциал соседних волокон. Обычно такое влияние пренебрежимо мало и линии связи работают без взаимных помех, но оно проявляется в патология. и искусств, условиях. Обрабатывая нервные стволы спец. хим. веществами, удаётся наблюдать не только взаимные помехи, но и передачу возбуждения в соседние волокна. [c.332]

П. я. происходят не только в гомогенных системах, внутри к-рых отсутствуют поверхности раздела, но и в гетерогенных системах, состоящих из гомогенных подсистем, отделённых друг от друга или естеств. поверхностями раздела (таких, как жидкость и её пар), или полупроницаемыми мембранами. При возникновении в гетерогенной системе разности электрич, потенциалов, перепада давлений компонент, темп-р и т. д. между подсистемами возникают необратимые потоки заряда, компонент вещества, теплоты и т. п. Эти потоки связаны с термодинамич. силами линейными соотношениями, и П. я. в гетерогенных системах также сопровождаются производством энтропии. К подобным П. я. относятся электрокинетическне явления — перенос заряда и вещества вследствие перепада электрич. потенциала и давления (в частности, фильтрация), термомеханические эффекты — перенос теплоты и массы в результате перепада темп-ры и давления в гелии жидком. [c.572]

Явления переноса в мембранах являются в основном процессами диффузионного типа, связанными со взаимным наложением явлений (в частности, явлений гидродинамики пористой среды) и протекающими со сравнительно малыми скоростями. Поэтому наиболее естественным аппаратом для описания этих явлений представляется термодинамическая теория необратимых процессов, большим преимуществом которой является отсутствие необходимости использовать модельные представления при анализе явлений [8—10]. Этот аппарат нашел широкое применение при анализе различных явлений тепло- и массопереноса и был исПбльзован, в частности, для исследования некоторых мембранных явлений [3]. Наиболее общей в этом отношении является работа Ставер-мана [И], теоретически рассмотревшего различные характеристики мембранных явлений (диффузионный потенциал, электрокинетйческие явления и т. п.) в изотермических условиях. [c.269]

Представляется интересным экспериментальное и теоретическое исследование новых типов мембранных явлений, в частности неизотермических, а также проверка.применимости к ним соотношений термодинамики необратимых процессов. В настоящей работе приводятся результаты исследований термомембранного потенциала пористых мембран и вольт-амперных характеристик пористых и. ионообменных мембран. Отметим,, что теоретическое и эксперимедтальное исследование неизотермических электролитических ячеек дано де Гроотом и сотр. [12, 13]. [c.269]

Термомембранный потенциал на пористых мембранах. На рис. 3 представлена зависимость термомембранного потенциала от разности температур между водными растворами хлористого калия одинаковой 1 н. концентрации, разделенного пористой сферической мембраной с наполнителем из окислов германия. Очевидно, что эта зависимость имеет линейный характер, что согласуется с уравнением (9), вытекающим из термодинамики необратимых процессов. Для рассматриваемого конкретного случая двухкомпонентного электролита с учетом переноса растворителя формула (9) имеет вид [c.273]

Рис. 3. Типичная зависимость термомембранного потенциала от разности температур в прилегающих средах для пористых мембран в 1 н. растворе КС при равных концентрациях электролита в прилегающих средах. Температура внутренней части сферической мембраны (см. рис. 2) 23° С, внешней > 23° С

Смотреть страницы где упоминается термин Потенциал мембранный : [c.165] [c.18] [c.92] [c.265] [c.35] [c.145] [c.137] [c.137] [c.138] [c.138] [c.139] [c.140] [c.262] [c.331] [c.331] [c.331] [c.331] [c.331] [c.331] [c.332] [c.333] [c.534] [c.270] [c.272]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...