Путь частицы

Магнитное поле напряженностью Я искривляет путь частицы и заставляет двигаться ее по ларморовскому радиусу т с так называемой циклотронной или ларморовской угловой частотой [c.84]

При движении по окружности путь / частиц между двумя соударениями в среднем такой же, как и при отсутствии магнитного поля. Но свободный пробег к измеряется по прямой, т. е. по хорде, стягивающей дугу окружности радиусом г. Значит, пробег К уменьшается, что равносильно увеличению давления газа Др. Отношение Др/р пропорционально квадрату напряженности поля Я , но для обычных сварочных режимов невелико. [c.84]

Перемещение и путь. Частице в момент < = 0 сообщили скорость Vo, после чего ее скорость стала меняться со временем t по закону v = vo( —tlx), где т — положительная постоянная. Найти за первые t секунд движения 1) вектор перемещения Дг частицы [c.29]

Зависимость сечения образования 6-электронов от заряда ионизующей частицы позволяет определять заряд методом подсчета числа б-электронов Мь на единице пути частицы в веществе. Число N% 6-электронов с данной энергией Те, очевидно, должно быть равно [c.228]

Из рисунка видно, что в соответствии с формулой (78.3) в обоих случаях плотность зерен g максимальна при 7 = О, т. е. в конце пути частицы, и уменьшается с ростом скорости (остаточного пробега R) до одного и того же минимального значения мин, которое достигается, когда скорость частицы становится близкой к скорости света. Величина ин зависит от заряда частицы z и имеет наименьшее значение 25—30 зерен на 100 мк для 2=1. [c.559]

Окончательное подтверждение гипотеза образования нейтральной частицы получила в опытах Пановского. Установка Пановского (рис. 246) состоит из двух телескопов, расположенных под переменным углом р друг к другу на пути частиц, воз- [c.577]

Из рисунка видно, что в соответствии с формулой (12.S) в обоих случаях плотность зерен g максимальна при R = Q, т. е в конце пути частицы, и уменьшается с ростом скорости (остаточного пробега [c.127]

Глезер показал, что жидкость, приведенная в перегретое состояние (когда давление насыщенных паров над ее поверхностью больше гидростатического давления), вскипает не сразу, она может сохранять это состояние до нескольких десятков миллисекунд. Если в это время (называемое временем чувствительности) через объем жидкости пролетит заряженная частица, то из-за местного перегрева жидкости, вызванного прямой передачей кинетической энергии от возникших на пути частицы ионов молекулам жидкости, образуются мельчайшие зародышевые пузырьки пара, которые затем быстро разрастаются до видимых размеров. В этот момент рабочий объем камеры освещается импульсным ИСТОЧНИКОМ света и фотографируется двумя или несколькими фотоаппаратами для получения пространственной картины зарегистрированного явления. [c.164]

Принцип работы искровой камеры заключается в следующем при пролете заряженной частицы через пластины, на которые подано высокое напряжение ( 5 кв), в промежутке между пластинами (в месте, где его пересекла частица) проскакивает искра. Для энергичной частицы, проходящей через несколько соседних пластин и промежутков, возникает цепочка из искр вдоль пути частицы, которая может быть сфотографирована и проанализирована. [c.255]

Из всех ЭТИХ процессов пренебрежем опустошающими соударениями со стенками сосуда (это можно сделать, если длина свободного пути частиц мала по сравнению с размерами сосуда, в котором заключен газ). Условие стационарности для k-то уровня, очевидно, имеет вид [c.430]

Вариация ускорения приведет к изменению пути частицы. Вследствие того, что мы договорились не менять начальных значений координат и скоростей системы, вариации первых двух членов в правой части (4.8.1) равны нулю. Следовательно, считая т достаточно малым и пренебрегая членами высшего порядка по т, получаем [c.131]

На рис. 4-9 изображен путь частиц поверхности конуса в полярных координатах и 0. Стрелкой показано направление вращения ядра потока. Кривая / представляет собой, границу конуса, кривая 2 — путь частицы. В случае плоского [c.59]

Рис. 4-9. Путь частицы на поверхности конуса.

Рис. 1-4. Путь частицы при броуновском движении.

Для решения этого уравнения мы воспользовались приближенным методом конечных разностей, рассматривая при этом в качестве независимой переменной не время, а путь частицы (радиус). [c.168]

При тех же допущениях можно определить изменение во времени пути частицы, движущейся через испарительную поверхность нагрева. Интегрируя уравнение (7.57), получаем t t [c.135]

При движении частицы в среде со скоростью v нач. моменты То движения заряда в излучателях определяются временем подлёта частицы к атому. Поэтому для лежащих вблизи пути частицы атомов —Rt, = Tj,). Выражение (6) в этом случае примет вид [c.104]

Резонансные ускорители. В резонансных У. для увеличения энергии заряж. частиц используются ВЧ продольные электрич. поля. Ускорение в таких полях возможно при выполнении одного из двух условий либо ускоряемые частицы должны двигаться вместе с эл.-магн. волной, сохраняя своё положение относительно неё (ускорители с бегущей полной), либо они должны взаимодействовать с ней только в такие моменты времени, когда электрич. поле имеет нужное (ускоряющее) направление и нужную величину (собственно резонансные У.). Участки, на к-рых происходит взаимодействие частиц с ускоряющим полем, наз. ускоряющими зазорами или ускоряющими промежутками. На остальной части пути частицы не испытывают действия ВЧ-поля либо потому, что его там просто нет, либо потому, что частицы защищены от него экранами, [c.248]

В линейных У. проблема фокусировки также является важной, хотя она и не так критична, как в кольцевых У. длина пути частиц в линейных У. невелика и ускоряемые частицы не возвращаются к уже пройденным возмущениям поля. [c.251]

При одинаковом фракционном составе пылевидного топлива длина пути частиц его не [c.85]

В гл. 4 мы обещали вернуться к тому, как дислокации преодолевают попадающиеся им на пути частицы другой фазы. Пора сдержать слово. Самая откровенная возможность для наткнувшейся на частицу дислокации — перерезать эту частицу (рис. 147). . [c.249]

Приняв лагранжев спектр турбулентности, Чен рассмотрел стационарный ) случай, когда начальный момент временя о равен — схз. В. лагранжевой системе координат прослеживается путь частицы и отмечаются статистически осредненные характеристики потока II твердой частицы. Первоначальная методика Чена была модифицирована Хинце в отношении определения интенсивностей и коэффициентов диффузии. Эти теоретические методы, а также методы Лью [497], Со/ [721 [, Фрпдлендера [232] II Ксенеди [134] были обобщены Чао [104] путем рассмотрения приведенного выше. лагранжева уравнения движения как стохастического, к которо.му внача.ле при.меняется преобразование Фурье. Излагаемый ниже метод принадлежит Чао. [c.50]

Пузырьковая камера. Существенным недостатком камеры Вильсона и диффузионной камеры является малая плотность и малая тормозная способность их рабочего вещества.. Назревшая необходимость создания трекового прибора с большой тормозной способностью была успешно решена в 1952 г. Д. Глезером (США). Прибор, нолучивший название пузырьковой камеры, представляет собой сосуд, наполненный специально подобранной прозрачной перегретой жидкостью. Заряженная частица, пролетающая через камеру, вызывает резкое вскипание перегретой жидкости вдоль своего следа, и путь частицы отмечается цепочкой пузырьков пара. [c.50]

Окончательное подтверждение гипотеза образования нейтральной частицы получила в опытах Пановского. Установка Пановского (рис. 93) состоит из двух телескопов, расположенных под переменным друг к другу углом ф на пути частиц, возникающих в мишени М при облучении ее у-квантами с энергией 330 Мэе. Каждый телескоп содержит три люминесцентных счетчика (Си Сг, Съ), разделенных фильтрами. Первый счетчик каждого телескопа соединен в схему антисовпадений с остальными двумя счетчиками. Это дает возможность выделять из состава частиц, проходящих через телескоп, нейтральные частицы так как заряженные частицы дают в j импульс антисовпаде- [c.148]

Рис. 5.3. -диаграмма детонационных (О) и дефлаграци-онных (С) волн (пунктир — путь частиц) [c.91]

Преимущества сцинтилляционных счетчиков таковы. Во-первых, у них высока эффективность регистрации, равная почти 100% для заряженных частиц и 30% для у-квантов. Во-вторых, у сцинтилляционных счетчиков очень мало разрешающее время, предел которого определяется длительностью люминесцентной вспышки. Продолжительность вспышки зависит от вещества сцинтиллятора. Для неорганических кристаллов, таких как Nal, это время имеет порядок 10" с, для органических кристаллов (антрацен, нафталин) — примерно 10" с, для пластических сцинтилляторов доходит до 10"° с. Поэтому неорганические и особенно пластические сцинтилляторы особенно хороши там, где требуется высокое разрешение по времени. Третьим преимуществом люминесцентного счетчика является возможность измерения энергии как заряженных частиц, так и у-квантов. Для измерения энергии более пригодны неорганические кристаллы, так как в органических кристаллах и пластиках плохо выполняется линейность зависимости интенсивности вспышки от энергии первичной частицы. Но даже и в счетчиках с неорганическими кристаллами энергия измеряется с точностью порядка 10% в области энергий от сотен кэВ и выше и с точностью порядка 50% в области десятков кэВ. Сцинтилляционным счетчиком можно измерять не только энергию, но и скорость тяжелых заряженных частиц с энергиями в области десятков МэВ. Для этого используется тонкий кристалл. В таком кристалле измеряется не вся энергия частицы, а лишь потеря энергии на расстоянии толщины кристалла, т. е. —dE/dx. А это и есть измерение скорости (см. гл. VIII, 2, формула (8.24)). Если же на пути частиц поставить комбинацию из тонкого и толстого кристаллов, то можно измерить энергию и скорость, т. е. энергию и массу. Таким путем можно легко отделять, например, протоны от дейтронов, измеряя в то же время энергии и тех, и других частиц. Как недостаток сцинтилляционных счетчиков отметим то, что с ними труднее работать, чем с газоразрядными. Например, кристалл Nal очень гигроскопичен и боится больших потоков света. Поэтому этот кристалл приходится тщательно герметизировать и экранировать от наружного освещения. Сцин-тилляционный счетчик сейчас является одним из основных типов детекторов как в самой ядерной физике, так и в ее технических приложениях. В сцинтилляционных счетчиках в качестве рабочего вещества иногда используются жидкие прозрачные сцинтилляторы, которые могут иметь неограниченно большой эффективный объем (вырастить большой кристалл трудно). [c.501]

Представление о линиях тока возникает непосредственно из наблюдений за движением жидкости. Для этого нужно сделать течение видимым. Подмешаем, например, в воду алюминиевый порошок. Фотографический снимок, сделанный с небольшой выдержкой, покажет путь частицы индикатора в виде короткого штриха. Каждый штрих можно рассматривать как вектор скорости. Совокупность штрихов образует семейство линий тока, которые в целом дают на-глядную картину течения (рис. 34). [c.62]

Путь частицы вороха за один оборот кривошипа можно определить из условия равенства живой силы частицы и работы силы трения на пути s, равной Geos a-f-s, [c.115]

Для осуществления той или иной системы со взвешенным материалом (псевдоожижениым слоем, взвешенным слоем и т. д.) важное значение имеют расположение мест подачи и отвода взвешивающей среды и материала, наличие и расположение решетки, ограничивающей движение материала, интенсивность подачи материала и среды. Лапидус и Элджин [Л. 692] приводят примерную классификацию вертикальных систем со взвешенным материалом свободных и с механическим сдерживанием материала (restrained). Свободные системы — те, где поток материала не сдерживается никакими специальными устройствами внутри трубы (колонны), а регулируется извне подачей материала (при достаточной для взвешивания подаче текучей среды). Системы с механическим сдерживанием материала— те, где путь частиц в трубе ограничен решетками, а расход материала через систему регулируется в месте его выхода. По взаимному направлению движения материала и текучего различают, как обычно, прямоточные и противоточные системы, по направлению движения материала — системы с восходящим и нисходящим перемещением его. [c.136]

Т, о., все расположенные вблизи пути частицы атомы будут излучать когерентно. Это и происходит в случае излучения Черенкова — Вавилона. Во всех др. направлениях, для к-рых OS У)-= г= с/и)У е, возбуждённые атомы излучают некогерентно. То же самое происходит при скорости частицы и<с/Ув. В однородном веществе И. разных излучателей полностью погашается. Если в веществе присутствуют микроскопич. неоднородности, то полного погашения волн от разных излучателей в точка наблюдения не происходит. Наличие поверхности раздела двух сред препятствует взаимному погашению полей в точке наблюдения от излучателей, находящихся по разным сторонам поверхности раздела и увеличивает интенснвность некогерентного высвечивания возбуждённых атомов, т. е. переходного И. [c.104]

Из-за диффузии электронов и ионов, образованных на пути частицы, их дрейфа в электрич. поло, утсгирения сгустков ионизации в процессе усиления (или следа в трековом К. д.), а также вследствие дискретной структуры К. д. (рис, 2, а) измеренная координата х к.-л. точки траектории частицы отличается на величину Дя- от её истинного значения. Среднеквадратичное отклонение значений Да (рис. 2, 6) определяет координатное разрешение а детектора. Как правило, 0 1 мм (табл.). [c.458]

Спектрометрия тяжёлых ядер и осколков деления ядер имеет ту особенность, что в этом случае высока уд. ионизация. Это приводит к более медленному разделению положит, и отрицал, зарядов и, следовательно к большой вероятности рекомбинации зарядов на пути частицы, из-за чего возникает ошибка в определении энергии. Степень рекомбинации существенно зависит от ориентации траектории (трека) относительно элек-трич, поля Е. Ошибка меньше для трека, расположенного перпендикулярно силовым линиям электрнч. поля. Для уменьшения эффекта рекомбинации необходимо увеличивать напряжение V на П. д. При спектрометрии тяжёлых ядер и осколков деления важно также иметь мин. толщину входного окна. [c.50]

На микрозонде М5/46 фирмы Сатеса количественный металлографический анализ проводят следующим образом. Электронный зонд совершает возвратно-поступательные перемещения по оси х одновременно образец линейно перемещается по оси у, в результате чего зонд на шлифе проходит пилообразную траекторию, пересекая встречающиеся по пути частицы. Концентрация фазы на площади сканирования определяется из отношения времени, в течение которого зонд находится на исследуемой фазе, к времени общего сканирования. Для этого используется генератор импульсов (60 Гц). При сканировании определяется общее число импульсов за время сканирования исследуемой площади на образце и число импульсов генератора за время, когда зонд находится на анализируемой фазе. Из сигнала от счетчика спектрометра дискриминатором выделяется лишь та часть, которая отвечает заданной интенсивности характеристического излучения, зависящей от концентрации элемента. Дискриминаторы трех каналов настраивают на разные уровни характеристического излучения одного элемента или на излучение различных элементов. Анализ ведется в режиме сканирования по площади с фоторегистрацией (изучение характера распределения) или с регистрацией на соответствующих пересчетных устройствах (получение Количественных характеристик). [c.149]

При нормальном зацеплении ножка зуба ведущего колеса скользит по головке зуба ведомого колеса, а ножка зуба ведомого колеса скользит по головке зуба ведущего колеса. Вектор скорости скольжения профилей зубьев изменяет направление на полюсной линии, поэтому частицы износа зуба сбрасываются с его профиля по обе стороны от полюсной линии. Путь частицы при удалении из зоны зацеплеяия равен длине дуги профиля головки зуба или длине дуги рабочего участка ножки зуба. При небольшом коэффициенте коррекции, но отличном от нуля, описанная картина сохраняется в том смысле, что вектор скорости скольжения меняет направление на полюсной линии. Так как соотношение длин дуг дополюсного и за-.полюсного участков изменилось, то в общем путь для большинства частиц износа увеличивается. [c.210]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...