Примеры (цилиндр и сфера)

Примеры (цилиндр и сфера). Случаи сохранения главных направлений имеют место при осесимметричной деформации круглого цилиндра и радиально-симметричной деформации сферы. [c.772]

Методы асимптотического построения дифрагированных полей можно проиллюстрировать на простых классических примерах, таких, как клин с конечным поверхностным импедансом, круговой цилиндр и сфера. Дифракция на клине представляет особый интерес, поскольку [c.403]

Пример 2. Построить линию пересечения цилиндра и сферы (рис. 133, а). Боковая поверхность цилиндра является горизонтально проецирующей, следовательно, горизонтальная проекция линии пересечения известна. Она совпадает с проекцией боковой поверхности цилиндра. Так как пересекаются две поверхности второго порядка, линией пересечения будет пространственная кривая-кривая четвертого порядка. [c.97]

Пример чертежа тела вращения с построенными линиями среза приведен на рисунке 9.14. На чертеже оставлены некоторые вспомогательные линии построений и точки. При выполнении построений прежде всего устанавливают границы заданных поверхностей вращения и определяют элементарные поверхности, цилиндр, конус, сфера, тор. Для этого достаточно мысленно или на черновике дополнить участки поверхностей, как показано на рисунке 9.15. (На рисунке все составляющие поверхности для наглядности раздвинуты вдоль оси вращения.) [c.120]

Однако известно ограниченное число излучающих систем, у которых выполняются условия (48), (49) и которые поэтому могут быть точно рассчитаны на основании уравнений (51). Примером могут служить системы из двух параллельных пластин, коаксиальных цилиндров, концентрических сфер с постоянными степенями черноты А на каждой поверхности. Условиям (48), (49) удовлетворяет также система из произвольного числа зон (с постоянной степенью черноты на каждой зоне), распо- ложенных на внутренней поверхности одной и той же сферы. [c.126]

В таблице применяемости (табл. 33) ЗЭ — множество зажимных элементов, из которых может быть сделан выбор, оно может быть расширено в любой степени J — коды элементов DT) — множество типов возможных обрабатываемых деталей, всего в данном примере 38 типов, например плиты, валы, рычаги и т. д., каждому типу присвоен числовой код DT Яв=зо — множество разновидностей поверхностей деталей, воспринимающих зажимное усилие, всего 28 типов, например цилиндр, плоскость, сфера и т. д., каждому типу присвоен код /7в=зо, где б = 30 — код, обозначающий поверхность под зажим DT, Яв=зо и другие — множества независимых признаков, необходимых для выбора типа зажима, их список может быть продолжен в любой степени, так же как и расширено число типов внутри каждого из множеств. [c.186]

Соосные поверхности вращения (т. е. поверхности с общей д осью) пересекаются по окружностям. На рис. 406 даны три примера а) цилиндр и конус, б) сжатый эллипсоид и усеченный конус, в) две сферы. Во всех этих примерах даны лишь фронтальные проекции, причем общая ось Рис. 405. поверхностей расположена параллельно пл. V. Поэтому окружности, получаемые при пересечении одной поверхности другою, проецируются на У в виде прямолинейных отрезков. [c.279]

На рис. 263, б дан еще один пример подобного построения. Задавшись на цилиндре окружностью радиуса с 4, находим фронт, проекцию центра сферы в точке О и радиус сферы, равный 0 4. При помощи этой сферы получены точки, общие для поверхностей конуса и цилиндра, с фронт, проекциями в точке /. [c.220]

Рассмотрим пример (рис. 4.44). Пересекаются квадрики. Следовательно, линия пересечения — кривая 4-го порядка. Для нахождения ее точек в качестве посредников выбраны плоскости, параллельные Пз (на рисунке показаны две плоскости — Г и Д). Цилиндр они пересекают по образующим а, Ь, сферу — по окружностям /г, д, их пересечения дают точки 3—Ю, принадлежащие линии перехода (точки А, /, 2 — опорные точки, заведомо принадлежат ей). Проведя несколько таких плоскостей-посредников, получают достаточное число точек, через которые и проводят плавные кривые. , [c.105]

Пример пересечения сферы (сегмента) с цилиндром приведен на рис. 6.6. Крайние образующие цилиндра не пересекаются с контурной образующей сферы, поэтому точки А и В определяют с помощью секущей плоскости е, проходящей через крайние образующие цилиндра. Профильная проекция окружности, полученная при пересечении плоскости е со сферой, пройдет через проекции и, пересекаясь с проекциями образующих цилиндра, даст точки и Bj. Проецируем их на горизонтальную проекцию с помощью координат у. Аналогично определяем опорные точки С и Д а также промежуточные точки. [c.122]

Относительно других примеров мы отошлем к сочинению Рауса, содержащему большое число изящных упражнений, в частности примеров качения шара по сфере, по цилиндру, по конусу и малых колебаний около положения устойчивого равновесия или устойчивого движения. [c.233]

Явления, в основе которых лежит инерция жидкости, конечно, не описываются уравнениями Стокса. Например, две од ина-ковые сферы, падаюш,ие вдоль линии центров, испытывают одинаковое сопротивление и движутся с одинаковой скоростью. Следовательно, при их падении расстояние между ними должно оставаться фиксированным [60]. Однако можно показать, что при любом ненулевом числе Рейнольдса верхняя сфера испытывает меньшее сопротивление, чем нижняя, и, следовательно, верхняя сфера в конце концов догонит нижнюю [24]. Другой пример соответствует нейтрально плавающей сфере, центр которой смещен относительно оси вертикального кругового цилиндра, в котором вязкая жидкость течет по закону Пуазейля. В соответствии с уравнениями Стокса [7] сфера будет находиться все время в постоянном положении относительно оси. Если, однако, принять во внимание инерционные члены, то боковая сила будет стремиться передвинуть сферу поперек линий тока [53]. Чем меньше число Рейнольдса, тем меньше при прочих равных условиях инерционные эффекты. Но так как течения, для которых число Рейнольдса тождественно равно нулю, не могут существовать, инерционные эффекты должны проявляться в некоторой степени во всех реальных системах. [c.60]

На рис. 30 показан пример чертежа с одним изображением. Знак 0 перед размером 50 и очертание первого слева элемента указывают на то, что это цилиндр с конической фаской на горце. Справа проточена цилиндрическая канавка шириной 3 мм, о ее форме свидетельствует знак 0 при размере 49 мм. Следующий элемент тоже имеет цилиндрическую форму (о чем свидетельствуют очертание и знак 0 перед размером 68), левый торец плоский, а правый сферический, выпуклый (надпись Сфера под размером 100 и закругленный контур). На боковой поверхности детали имеется канавка полукруглого профиля (знак 0 при размере 56, размер R6). Надпись Сквозное и знак 0 перед размером 10 указывают на то, что цилиндрическое отверстие нужно сверлить на проход , под прямым углом к геометрической оси детали. [c.18]

Теперь рассмотрим альбедо для тех случаев, когда геометрические условия симметричны (плоскость, сфера, цилиндр), однако в среде А источники распределены асимметрично. Любое асимметричное распределение источников всегда может быть осуществлено с помощью точечных источников. В качестве примера мы возьмем отражающую среду В в виде сферы радиуса а, точечный же источник расположен во внешней среде А на расстоянии й от начала. В этом случае альбедо, очевидно, будет изменяться по поверхности сферы радиуса а и зависеть от положения точечного источника. Заменим теперь точечный источник источниками, равномерно расположенными по сфере радиуса й. Результирующее альбедо не будет теперь зависеть от положения на сфере радиуса и от д., а будет вычисляться, как и в симметричной задаче. Однако по теореме о взаимности результат такой замены, при которой мы размазываем источник, будет эквивалентен результату, который мы получим, если будем считать, что источник закреп- [c.81]

Пример пересечения линейчатых поверхностей вращения, оси которых расположены в одной плоскости, дан на рис. 296. В этом случае вспомогательными поверхностями являются сферы, каждая из которых пересекает заданные поверхности конуса и цилиндров по окружностям (параллелям). На рис. 296 проекции окружностей имеют следующие обозначения афа проекции двух окружностей, по которым две сферы радиуса Яо касаются горизонтального цилиндра аф, и а Ь., — проекции параллелей, по которым вспомогательные сферы радиусов и Я2 пересекают тот же цилиндр d . [d,,ej и е,/, — проекции окружностей, по которым сферы пересекают конус и наклонный цилиндр. Попарно пересекаясь, эти прямые определяют точки фронтальных проекций искомых линий. Для построения высшей точки 10 линии пересечения двух цилиндров пришлось воспользоваться профильными [c.195]

Пример пересечения сферы с цилиндром дан на рис. 300. Здесь, прежде всего, найдены опорные точки / и II на контурных образующих цилиндра. Для этого через ось цилиндра проведена вспомогательная плоскость U , параллельная V". Плоскость t/j пересекает цилиндр по контурным образующим, а сферу — по окружности радиуса р . Последняя проектируется на V без искажения и, пересекаясь с проекциями крайних образующих цилиндра, определяет точки Г и 2. [c.197]

На основании изложенного можно найти круговые сечения эллиптического конуса и эллиптического цилиндра (см. стр. 194). Пример дан на рио. 405. Взята некоторая сфера так, чтобы она имела двойное соприкосновение с поверхностью эллиптического конуса. В пересечении сферы с конусом получаются две плоские кривые — окружности в профильно-проецирующих плоскостях 7 и Р (показаны профильные следы этих плоскостей). Плоскости, параллельные плоскостям Г и О, дают две системы круговых сечений эллиптического конуса [c.279]

Пример пересечения сферы с цилиндром дан рис. 321. Здесь, прежде всего, найдены опорные точки / и // [c.213]

На рис. 147, а показано построение проекций линий среза на примере головки тяги. Ее поверхность сочетает сферу, тор и цилиндр, попарно касающиеся по окружностям, определяемым точками М н N (рис. 147, б). Линий среза образованы в результате пересечения головки двумя фронтальными плоскостями Р и Рх, симметрично расположенными относительно оси ее поверхности. Эти плоскости пересекают сферу и частично тор, не затрагивая цилиндр. Горизонтальные и профильные проекции линии среза совпадают со следами-проекциями (Р ), (Рхн) и (Яг). Р х ) соответственно. Сфера пересекается плоскостями по окружности радиуса Д — I, определяемого на горизонтальной и профильной проекциях. В точке Г на фронтальной проекции дуга окружности переходит в линию среза тора. Фронтальную проекцию 3 крайней правой ее точки находим по горизонтальной [c.145]

Способ концентрических сфер. Проекции линии пересечения поверхностей вращения с пересекающимися осями, параллельными какой-либо плоскости проекций, удобно строить способом концентрических сфер. Сущность этого способа показана на примере построения линий взаимного пересечения поверхностей конуса и цилиндра (рис. 161). Линия пересечения симметрична относительно плоскости, определяемой осями поверхностей, поэтому фронтальные проекции видимой и невидимой ее частей сливаются в одну линию. Построение начинаем с определения фронтальных проекций V и 2 высшей и низшей точек линии пересечения (на пересечении очерков поверхностей) и их горизонтальных проекций 1 и 2. Проекции остальных точек находим посредством вспомогательных сфер с центром в точке Ох (оц о ) пересечения ос 158 [c.158]

Рассмотрим осесимметричное затупленное тело, помещенное в равномерный сверхзвуковой поток горючей смеси газов. Примем, что смесь воспламеняется при прохождении через головную ударную волну и сгорает в прилегающем к ней тонком слое. Предположим, что возникающая детонационная волна бесконечно тонкая и тепловыделение при сгорании смеси одинаково во всех ее точках. Исходную смесь и продукты сгорания будем считать совершенными газами с показателями адиабаты 71 и 72. В сформулированной постановке рассматриваемая задача подобна хорошо изученной задаче о сверхзвуковом обтекании тела адиабатическим потоком, и для ее решения можно использовать методы, разработанные для таких потоков. Для примера рассмотрим обтекание горючей смесью сферы и цилиндра со сферической головной частью. Численное решение этой задачи производится в два этапа. [c.55]

В рассматриваемом примере штанга состоит из полусферы, цилиндра, части кругового кольца (тора), сферы, конической поверхности, части кругового кольца и цилиндра. Все эти поверхности указаны в последовательности их расположения на детали. Сплошными тонкими линиями указаны границы для каждой поверхности. На видах сверху и слева линия среза проецируется прямыми, совпадающими со следами плоскостей а и 6. На главном виде линию среза необходимо построить. [c.97]

На рис. 73 дан пример построения линии пересечения двух цилиндров, оси которых пересекаются в точке М (т ) и расположены параллельно фронтальной плоскости проекций. Линия пересечения построена с помощью вспомогательных концентрических сфер с центром в точке М т ). Известно, что если ось поверхности вращения проходит через центр шара (обе поверхности соосны), то такие поверхности пересекаются по окружности если оси на-. званных поверхностей параллельны фронтальной плоскости проекций, то окружность проецируется на эту плоскость в виде прямой линии. Для определения радиуса наименьшей сферы следует из точки т пересечения осей. [c.44]

Пример, при псресеченли сферы jr -j-у + = и эллиптического цилиндра вырезаются [c.181]

Однако известно ограниченное число излучающих систем, у которых выполняются условия (8-23) —(8-25) и которые могут в связи с этим точно рассчитываться на основании (8-27). Примером могут служить системы из двух параллельных пластин, коаксиальных цилиндров и концентрических сфер с постоянными поглощательной а и излучательной е способностями на каждой поверхности. Этим же условиям удовлетворяет также система из произвольного числа зон (с постоянными значениями а и е в каждой зоне), расположенных на внутренней поверхности одной и той же сферы. В общем же случае использование приближенной системы уравнений (8-27) будет сопряжено с большими или меньшими ошибками. Поэтому при использовании (8-27) следует обращать внимание на то, какова степень неравномерности распределения симялексов Ae (Mj)/e i [c.232]

Отметим в заключение, что полученные результаты можно рассматривать как пример, иллюстрируюш,ий справедливость высказанного в п. 2.3 утверждения, что безмоментная теория не может давать правильных результатов, если радиусы кривизны срединной поверхности оболочки терпят разрывы. В самом деле, изображенный на рис. 2.8 цилиндрический резервуар, закрытый дниш,ами, можно рассматривать как единую замкнутую оболочку враш,ения, у которой на двух параллельных кругах (соответствуюш,их сопряжению цилиндра с днищами) имеются разрывы одного (эллиптические днища) или обоих (сферические днища) радиусов кривизны. У Коробовых днищ радиус кривизны меридиана имеет, кроме того, еще разрыв на параллельных кругах, соответствующих переходу от торообразной вставки к сфере. Таким образом, на всех этих параллельных кругах безмоментная теория приводит к разрывам в кольцевых усилиях и, соответственно, к нарушению сплошности деформации. [c.111]

В качестве второй задачи Максвелл исследует кручение стержней кругового профиля и использует результаты своего анализа для опытного определения модуля сдвига. В следующих, третьем и четвертом, примерах автор возвращается к поставленным Ламе проблемам о напряжениях в полом цилиндре и полой сфере, вызванных равномерным давлением. Максвелл использует полученные решения для оценки некоторых экспериментальных результатов, относящихся к определению сжимаемости жидкостей. Он замечает Некоторые из тех, кто отвергает математиче-, кие теории, как не отвечающие реальности, предполагали, что если стенки резервуара достаточно тонки, то при равных давлениях извне и изнутри сжимаемость резервуара не должна влиять на результат. Нижеследующие расчеты показывают, что кажущаяся сжимаемость жидкости зависит от сжимаемости резервуара л не зависит от толщины стенок при равенстве давлений . [c.324]

При взаимном пересечении поверхностей вращения второго порядка получается в некоторых случаях распадение линии пересечения на две плоские кривые второго порядка. Эго бывает в тех случаях, когда обе пересекаюшлеся поверхности вращения (цилиндр и конус, два конуса, эллипсоид и конус и т. п.) описаны вокруг общей для них сферы. В примерах, приведенных на рис. 403, [c.277]

Идеи Н. Е. Кочина были использованы М. Д. Хаскиндом (1945) для решения задачи о движении тела под поверхностью жидкости конечной глубины как для плоского, так и для пространственного случая. Выразив силы, действующие на подводное тело, через функции Н, Хаскинд решил в качестве примеров в первом приближении Кочина задачи о круглом и эллиптическом цилиндре и о сфере. В 1956 г. Хаскинд рассмотрел подводное крыло конечного размаха в виде несущей линии, изогнутой в плоскости, перпендикулярной к набегающему потоку. [c.14]

В качестве примера данные [7] измерения величины следа 5 за бесконечно длинным цилиндром приведены на рис. 5.11, а за сферой — на рис. 5.12. Заметим, что при одинаковых условиях обтекания (Не/ = соп81) протяженность отрывной области или гидродинамического следа за цилиндром существенно больше, чем за сферой. Кроме того, при обтекании цилиндра в диапазоне Ке = = 40-1-5000 гидродинамический след представляет собой систему несимметричных вихрей, вращающихся в противоположные стороны. Такую систему вихрей принято называть дорожкой Кармана (рис. 5.13). Дорожка Кармана перемещается обычно со скоростью На, несколько меньшей скорости невозмущенного потока Ноо, и является в общем случае неустойчивой. [c.248]

Ферромагнитный экран — лист, цилиндр, сфера (или оболочка к.-л. иной формы) из материала с высокой магнитной проницаемостью ji, низкой остаточной индукцией В г и малой коэрцитивной силой Н . Принцип действия такого экрана можно проиллюстрировать на примере полого цили1щра, помещённого в однородное магн. поле (рис.). Линии индукции внеи1. магн. поля внеш при переходе из среды с в материал [c.666]

Пример 2. Раструбовое сопряжение сферы с цилиндром. Заданы толщины цилиндрической и сферической оболочек 6i, 6, и угол раструба р. Необходимую площадь сечения кольца в узле сопряжения определим согласно формуле (31) [c.218]

ИЗ фторопласта — дополнительно прижимается к контртелу эластомерным кольцом 2. Другим примером УВ этого вида является комплект из двух фторопластовых колец с браслетной пружиной (см. рис. 5.3, а). Торцовое уплотнение трубопроодов (см. рис. 5.6, в) герметизирует соединение между подвижной частью 1 и неподвижной цапфой 3 с помощью кольца 2, поджимаемого давлением р и пружиной 5. Уплотнение рассчитано на высокое давление (50 МПа) и допускает некоторые осевые перемещения и перекосы соединяемых элементов, компенсируемые подвижной вдоль оси втулкой 4 с сферическим торцом [4]. Сопрягаемые поверхности деталей 1, 2 и 4 должны быть тщательно обработаны (погрешность формы менее 1 мкм). Это уплотнение является торцовым, оно рассчитано на высокое давление и малые скорости скольжения. Ограниченно подвижное в нескольких направлениях соединение трубопроводов (осевое перемещение, поворот, скручивание) герметизируют уплотнением, показанным на рис. 5.7. Здесь уплотнителем является эластомерное кольцо. Зазор между сферой и цилиндром, обработка посадочных мест должны соответствовать требованиям подвижных соединений кольцами круглого сечения. [c.181]

Контуром собственной тени будет кривая, по которой заданная поверхность касается лучевого цилиндра. Каждый из световых лучей, касаясь поверхности вращения в некоторой обыкновенной точке А, должен принадлежать касательной плоскости к поверхности, проходящей через эту точку. Таким образом, задачу можно свести копределению геометрического места точек, в которых данная поверхность касается плоскостей, параллельных световому лучу. Для рещения так сформулированной задачи в поверхность вращения вписывают сферы и строят проекции тех окружностей, по которым каждая сфера касается данной поверхности. Так, сфера с центром в точке С касается поверхности вращения по окружности радиуса г. Радиус вспомогательной сферы, проведенный в искомую точку касания, должен быть нормалью к касательной плоскости. Значит, фронтальная проекция радиуса с а должна составлять прямой угол с одноименной проекцией фрон-тали касательной плоскости. В нашем примере касательная плоскость должна быть параллельна фронтально расположенным световым лучам. Вот почему на рис. 484 a перпендикулярна к фронтальной проекции луча. Точка А, в которой радиус пересекает окружность касания сферы и поверхности вращения, будет при- [c.341]

Подробнее всего исследуем задачу о круговом металлическом цилиндре. На примере скалярной задачи рассмотрим два типа рядов, получающихся при использовании метода разделения переменных — ряды Релея и ряды Ватсона. Векторная задача интересна тем, что на ней иллюстрируется явление деполяризации. Решение скалярной задачи о диэлектрическом круговом цилиндре в форме Релея получается без привлечения новых идей, а задача о диэлектрическом некруговом цилиндре более сложна. Теория дифракции на сфере аналогична теории дифракции на круговом цилиндре, но при дифракции на сфере всегда происходит деполяризация. В теории дифракции на клиие интерес представляет аналитическое суммирование ряда Релея, преобразование его в контурный интеграл и исследование этого интеграла для различных точек пространства. Задачи о дифракции на цилиндре, сфере и клине иногда называют эталонными, подчеркивая этим, что некоторые характеристики полученных решений переносятся на более сложные задачи. [c.42]

Задача о сверхзвуковом обтекании затупленного тела горючей смесью с образованием детонационного фронта репталась в работах [1, 2]. Исходная смесь и продукты сгорания считались соверпЕенными газами с разными показателями адиабаты 7. В этих работах изучено влияние величины теплового эффекта реакции и скорости потока на картину течения и распределение газодинамических функций за детонационной волной. В частности, расчеты показали, что сильная детонационная волна, образующаяся перед сферой, ослабевая, быстро переходит в волну Чепмена-Жуге. Для плоского течения на примере обтекания кругового цилиндра показано, что режим Чепмена-Жуге устанавливается липеь асимптотически. Это соответствует выводам работ [3, 4], в которых дан теоретический анализ поведения нестационарных течений с плоскими, сферическими и цилиндрическими волнами детонации при их ослаблении. [c.78]

Отношение L/го при малых т очень велико. Так, при Сл = 1 (цилиндр, сфера) и 0=2,5 15°, или t = tg 6 =0,044- 0,27, имеем L/roi 60004-30 для клиньев (v = 0) и L/го —ЗУОч- Ю для конусов (v= 1). Оценки длины области влияния притупленного носка будут подтверждены ниже на многочисленных примерах. [c.252]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...