Верхнее число Рейнольдса

Более тщательные экспериментальные исследования ао-казали, что существуют так называемые верхние и нижние числа Рейнольдса. Если при Ке < Ке реализуется ламинарный режим течения, то величину Ре называют нижним числом Рейнольдса. Если при Ре > Ре реализуется турбулентный режим течения, то величину Ре называют верхним числом Рейнольдса. [c.438]

Верхнее число Рейнольдса 438 [c.458]

В соответствии со сказанным о скоростях и, и и следует различать нижнее число Рейнольдса Re, в частности (Кес) [см. (3-136)] и верхнее число Рейнольдса Re , выражаемое через скорость v . При практических расчетах всегда полагают, что в переходной зоне имеет место турбулентный режим. [c.128]

Такое определение критического числа Рейнольдса соответствует встречающемуся в литературе термину нижнее критическое число Рейнольдса. Верхним критическим числом Re иногда называют то его значение, при котором устанавливается стабильный турбулентный режим. [c.156]

Re и Re2 — соответственно верхнее и нижнее критические числа Рейнольдса (Re ) = У 8")Л). [c.443]

Изложенный метод расчета можно использовать для расчета устойчивости ламинарного пограничного слоя при п <0,1, причем пределы его значений зависят от профиля скоростей. Для рассматриваемого параболического профиля при и 0,1 оказалось возможным получить только нижнюю ветвь кривой нейтральной устойчивости, поэтому нельзя определить критическое число Рейнольдса. По мере возрастания п (при п> 0) значения правой части уравнения (7.2.22) графически изображаются кривыми Е(а, с), которые не пересекают правую ветвь кривой F z). В результате область неустойчивости все более расширяется (рис. 7.2.3), а верхняя ветвь нейтральной кривой укорачивается. Это объясняется тем, что в основе ре- [c.459]

Границы существования того или иного режима движения жидкости определяются двумя критическими значениями числа Рейнольдса нижним критическим числом Re p и верхним крити- [c.108]

Переходный режим. Между верхней границей области ламинарного режима движения и нижней границей турбулентного в трубах существует область переходного реЖима. Если число Рейнольдса для потока в трубе равно Re 2-10 , то установится ламинарный режим, если же Re l-lO , то —турбулентный. Однако даже при малых числах Рейнольдса режим движения может стать турбулентным на большом расстоянии от входа в трубу, например при A /d 500 это происходит уже при Re 2,6-10 [c.190]

Следует отметить также, что выписанные выше системы уравнений справедливы только для ламинарных течений, т. е. при Ке <С Ке, где Ке — верхнее критическое число Рейнольдса, такое, что при Ре > Ре.,, реализуется турбулентный режим течения. Этот режим течения характеризуется неупорядоченностью траекторий частиц, в результате чего для установившихся турбулентных течений, вообще говоря, невозможно ввести понятие линии тока. Для турбулентных течений уже нельзя использовать обычные коэффициенты переноса молекулярных признаков, так как механизм переноса импульса и энергии здесь принципиально иной (см. 7.9). [c.381]

Верхнее критическое число Рейнольдса изменяется в довольно широких пределах. Переход в турбулентный режим зависит (помимо скорости движения, вязкости и размера живого сечения потока) от ряда факторов, а именно от возмущений, создаваемых у источников питания трубопровода, от резкого изменения скорости, от шероховатости стенок трубы, от местных сопротивлений и т. д. В лабораторных условиях удавалось сохранить ламинарный режим в трубопроводе при числах Рейнольдса, превышающих 12 000. Это обстоятельство необходимо иметь в виду при решении практических задач. [c.52]

Число Рейнольдса верхнее критическое Re [c.652]

Верхнее значение числа Рейнольдса, при котором формула остается справедливой, определяется соотношением Ре = 10", где п = 4,77 + 5,36-10- (й/Д) . Для Ке > 10" [c.22]

Аналитическое исследование ламинарной свободной конвекции для вертикальной пластины в среде неограниченного объема основано на предположении, что движение жидкости ограничивается тонким слоем, непосредственно прилегающим к поверхности. Чем больше число Грасгофа, тем достовернее это предположение. Сравнение экспериментальных данных с теоретическими для стационарной естественной конвекции показывает, что при числах Ra > 10 экспериментальные зависимости значительно отклоняются от зависимостей Nu = / (GrV i). Такое отклонение является следствием турбулизации потока. Первоначально турбулентность зарождается на верхней части пластин, а затем, по мере увеличения числа Грасгофа (Gr), распространяется вниз по пластине. В гидродинамике критерием, характеризующим режим течения, является число Рейнольдса. [c.145]

Верхнее возможное значение критического числа Рейнольдса пленки должно быть порядка 2000 при расчете по эквивалентному гидравлическому диаметру. Последняя величина для плоской, односторонне смачивающей пленки равна = 46. Следовательно, из общих соображений можно ожидать, что для пленки конденсата критическое число Рейнольдса (определенное в соответствии с формулой (15.8) по ординарной толщине пленки) лежит в пределах [c.303]

Другой момент, который представляет интерес при низких числах Рейнольдса,— это установление существенной разницы в температуре между верхней и нижней частями экспериментальной трубы, указывающей на постепенное наслоение более теплой воды над более холодной водой в трубе. [c.251]

Рис. 5. Изменение числа Нуссельта и разность температур верхней и нижней частей трубы при числе Рейнольдса порядка 2 100.

Тот или иной режим течения жидкости определяется нижним екр. н и верхним Re p. в критическими числами Рейнольдса. При значениях Re < [c.56]

Явления, в основе которых лежит инерция жидкости, конечно, не описываются уравнениями Стокса. Например, две од ина-ковые сферы, падаюш,ие вдоль линии центров, испытывают одинаковое сопротивление и движутся с одинаковой скоростью. Следовательно, при их падении расстояние между ними должно оставаться фиксированным [60]. Однако можно показать, что при любом ненулевом числе Рейнольдса верхняя сфера испытывает меньшее сопротивление, чем нижняя, и, следовательно, верхняя сфера в конце концов догонит нижнюю [24]. Другой пример соответствует нейтрально плавающей сфере, центр которой смещен относительно оси вертикального кругового цилиндра, в котором вязкая жидкость течет по закону Пуазейля. В соответствии с уравнениями Стокса [7] сфера будет находиться все время в постоянном положении относительно оси. Если, однако, принять во внимание инерционные члены, то боковая сила будет стремиться передвинуть сферу поперек линий тока [53]. Чем меньше число Рейнольдса, тем меньше при прочих равных условиях инерционные эффекты. Но так как течения, для которых число Рейнольдса тождественно равно нулю, не могут существовать, инерционные эффекты должны проявляться в некоторой степени во всех реальных системах. [c.60]

Однако в условиях, имеющихся в технических устройствах, при числе Рейнольдса больше 4000 в трубе наблюдается полностью развитое турбулентное течение. Это значение числа Рейнольдса носит название верхнего критического числа Рейнольдса. [c.83]

Зона режимов между нижним и верхним значением критического числа Рейнольдса соответствует переходной области течения жидкости. [c.83]

В технической литературе критические режимы рассмотрены только для ротационных вискозиметров типа цилиндр—цилиндр. Из многочисленных опытов известно, что ламинарный режим движения вязкой жидкости в зазоре между коаксиальными цилиндрами осуществим лишь до определенных чисел Рейнольдса. При этом существует два критических числа Рейнольдса нижнее Re и верхнее Re. При Re > Re режим течения будет чисто турбулентным, при Re режим течения ламинарный. Неравенство Re < Re < Re определяет собой область неустойчивости ламинарных течений. Для выяснения вопроса об устойчивости разработаны эффективные теоретические методы, из которых наи-О более общим является метод Ляпунова. [c.17]

В работе [М.28] описано экспериментальное исследование отрыва пограничного слоя и срыва потока на серии профилей при малых числах Маха, но сравнительно больших числах Рейнольдса. Во всех случаях при динамическом срыве происходил сход вихрей с передней кромки. При развитии срыва на большей части верхней поверхности образующиеся вблизи передней кромки зоны завихренности отделялись от нее и уносились в направлении задней кромки со скоростью в 2—3 раза меньшей, чем скорость набегающего потока. Для большинства профилей. [c.817]

Критическое число Рейнольдса определяется экспериментально и зависит от большого числа различных факторов. Явление этого перехода изучалось Г. Хагеном (1839 г.), Д. И. Менделеевым (1880 г.), однако систематические исследования возникновения турбулентного течения с установлением критерия перехода были проведены О. Рейнольдсом в 1883 г. для потока в круглой трубе. Критерием перехода оказался установленный анализом единиц измерения комплекс ршс11 1, где w — осредненная по поперечному сечению скорость, ай — диаметр трубы. Последующими многочисленными исследованиями было установлено существование двух чисел Рейнольдса — верхнего и нижнего. Нижнее значение равно примерно 2300 если Ке=ршй/р, 2300, то устойчивость ламинарного течения невозможно нарушить никакими возмущениями. В качестве верхнего числа Рейнольдса обычно принимают значение Ре=10 000, при котором в трубах с технической шероховатостью устанавливается развитое турбулентное течение. Однако в гладких трубах с плавным входом и отсутствием возмущений удавалось затягивать ламинарный режим до значительно больших значений Ре. [c.357]

Последующие эксперпменты привели к так называемой стандартной кривой сопротивления ]686] для одиночной твердой сферы, движущейся с постоянной скоростью в неподвижной изотермической несжимаелюй жидкости бесконечной протяженности. График на фиг. 2.1 показывает, что режим Стокса соответствует стандартной кривой сопротивления при Пе 1, а режим Ньютона в области 700 < Пе < 2-10 ]294]. По достижении Пе 10 (верхнее критическое число Рейнольдса) происходит резкое уменьшение коэффициента сопротивления, обусловленное переходо.м ла.минарного пограничного слоя на поверхности тела в турбулентный ). [c.30]

Число Рейнольдса, при котором один режим переходит в другой, называется критическим. Существуют нижнее и верхнее критические числа Рейнольдса, т. е. до Некр.н=2320 — устойчивое ламинарное движение, а после Нкр.в= 13800 — устойчивое турбулентное. В инженерных расчетах для труб круглого сечения принимают значение Некр = 2320, а для потоков, где характерный линейный размер выражен через гидравлический радиус,— Кекр = 580. [c.35]

Значение числа Рейнольдса Ре, соответствуюигее нижней критической точке К, называется нижним критическим числом Рейнольдса, а число Ре, соответствующее верхней критической точке В,-— верхним критическим числом Рейнольдса. [c.52]

Не следует смешивать критические числа Рейнольдса (нижнее и верхнее) с предельными числами Рейнольдса, выделяющими область доквадратичного сопротивления. [c.167]

Отчетливо видные на рис. 7 нерегулярные колебания представляют собой довольно грубую турбулентность. Это также заметно в верхнем конце плиты на обеих фотографиях с дымом. Чтобы проследить дальней-щее развитие пограничного слоя в направлении потока, в сосуде диаметром 1 м и высотой 2 м, наполненном газообразным фреоном (дихлорди-фторметаном) под давлением 3,2 ат, была вертикально подвешена плита высотой 915 мм и шириной 185 мм. Плита обогревалась электрическим током. Пограничный слой, образовавшийся на поверхности плиты, визуально исследовался с помощью интерферометра. Использование фреона позволило повысить примерно на 20% число Грасгофа, которое по аналогии с числом Рейнольдса в вынужденном потоке является определяющим критерием при свободной конвекции. Для сохранения свободной конвекции сосуд оказался слишком малым, в связи с чем электрический обогрев включался только на короткое время. Тем не менее удалось установить, что процесс развития турбулентности происходит так же, как и в воздухе. На рис. 10 и И даны две интерференционные фотографии верхнего края пластины. Рис. 10 сделан с помощью той Ае интерференционной установки, что и для воздуха. Для получения фото, изображенного на рис. 11, стеклянная пластина интерферометра была установлена та- [c.355]

R Kp. н возможен только ламинарный режим, а при значениях Re > > R Kp. в турбулентный режим (рис. 17). В интервале между нижним и верхним критическими числами Рейнольдса, т. е. при ReKp. н < Ren. 8 < [c.56]

Соответствующие его величины показаны верхней кривой па рис. 15-3. Для рассматриваемого частного типа ирос[)илей и указанного значения числа Рейнольдса минимальное сопротивление при заданной [c.402]

Ползущее течстие внутри клина. Жидкость приводится в движение равномерным вращением по часовой стрелке кругового цилиндра. нижняя часть которого видна непосредственно под свободной поверхностью в верхней части снимка. Визуализация осуществлялась с помощью алюминиевого порошка в воде. Число Рейнольдса, рассчитанное по окружной скорости и высоте клина, равно 0,17. Девяностоминутная экспозиция выявляет первые два вихря из теоретически бесконечной цепочки вихрей (последовательно уменьшающихся), простирающейся до вершины угла. Для данного клина с полным углом раствора 28,5 каждый вихрь оказывается в 1000 раз слабее своего соседа сверху. Третий вихрь всегда настолько слаб, чго не1 никакой уверенности в том, что его кто-либо когда-либо наблюдал. [Тапеёа, 1979] [c.15]

Отрыв у передней кромки пластинки с ламинарным обратным присоединением. Плоская пластинка относительной толщины 2" с кромками со снятой фаской наклонена под углом атаки 2,5 к потоку. Ламинарный пограничный слой отрывается о1 верхней поверхности у передней кромки. При данном числе Рейнольдса, рассчитанном по д/1ине [c.28]

Глобальный отрыв над пластинкой под углом атаки. По мере увеличения угла атаки локальная зона ламинарного отрыва у передней кромки, показанная выше, быстро распространяется в направлении задней кромки. В данном случае, при числе Рейнольдса 10000 и угле атаки 20, огрыв течения имеет место на всей верхней поверхности. Фото ОМ КА. Werle. 1974] [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...