След за сферой

След за сферой и круглым диском [c.96]

Течение в следе за сферой аналогично течению в следе за цилиндром, поэтому в данном разделе будет указана только разница между этими двумя течениями. На фиг. 24 [63] представлены размеры следа за сферой в зависимости от числа Рейнольдса. [c.96]

Фиг. 24. Размеры следа за сферой в зависимости от числа Рейнольдса [18].

Из следов за осесимметричными телами наиболее интенсивно изучался след за сферой, хотя исследован он в меньшей степени, [c.120]

Температура, плотность и скорость равновесного воздуха а следе за сферой получены в функции скорости полета. [c.128]

Используя уравнение квазиравновесного состояния для высокотемпературного воздуха, Фельдман [83] получил численное решение для ламинарного следа за сферой, определяемого процессом теплопроводности. [c.131]

Энтальпия СЛ/Л ) -1 Фиг. 47. Профили энтальпии определяемого процессом теплопроводности ламинарного следа за сферой [83]. [c.132]

Фиг. 53. Расстояние, на котором следует учитывать молекулярную диффузию в следе за сферой, в зависимо-стж от диаметра и высоты [84].

Фиг. 54. Концентрации электронов в следе за сферой нри скорости 6,7 ки/с на высоте 60 ки [84].

Ядро следа имеет неровные границы. Поэтому для определения его ширины требуется специальный метод. Ламинарный след растет медленнее по сравнению с турбулентным. С уменьшением атмосферного давления скорость роста уменьшается. При атмосферном давлении ширина следа за сферой растет пропорционально на расстоянии до 3500 калибров, но при давлении 41 и 100 мм рт. ст. ширина следа увеличивается пропорционально д з на расстоянии до 50 калибров [97]. Профиль ламинарного следа за тонким телом несимметричен нри М , = 2,5, и можно утверждать, что в общем случае скорости расширения и затухания хорошо совпадают с соответствующими скоростями в несжимаемой среде [981. Однако, по-видимому, существует исключение, поскольку эксперимент при М. 6 показал, что ширина ламинарного следа остается постоянной на расстоянии десяти или более размеров донного среза за клиньями с различными углами [92]. [c.144]

Фиг. 61. Рост турбулентного ядра следа за сферой и конусом (результаты подучены в баллистической установке NOL) [96]. i/)/2d /

С л e т e p и. Клей, Переход ламинарного течения в турбулентное и последующее движение в следе за сферой при гиперзвуковых скоростях, Ракетная техника и космонавтика, № 9 (1962). [c.188]

Фиг. 5.13, 5.14, 5.15. Кавитация в следе за сферой диаметром 25,4 мм. (Снимки Калифорнийского технологического института.)

Характеристика событий и их связен определяется в два этапа из стандартизованных таблиц с помощью групповой классификации. Важной предпосылкой систематического совершенствования сетевого планирования является расчленение изделия, планируемого к выпуску. Работу по составлению сетевого плана можно начинать только тогда, когда образование групп, соответствующих различным задачам, выполняемым отдельными сферами производства, например, сферами механической обработки и сборки, уже завершено. Если, например, в конструкторских чертежах группы образованы по другому принципу, чем эти группы изготовляются и проходят предварительную сборку, то такое расчленение конструкции изделия неприемлемо для календарного планирования сфер производства, следующих за сферой конструирования. Разграничение групп при расчленении изделия должно учитывать требования всех сфер производства. [c.226]

Рассматриваемый тип движения газовых пузырьков в жидкости соответствует области 2 рис. 5.6. В этой области строгий анализ требует, вообще говоря, решения полного уравнения Навье—Стокса (1.4г) или (1.4д). Однако интерпретация границы сферического пузырька как свободной поверхности жидкости с нулевым касательным напряжением на ней позволяет использовать следующий приближенный подход. При обтекании газового пузырька чистой (без поверхностно-активных веществ) жидкостью, как уже отмечалось, практически отсутствует зона отрыва потока от поверхности раздела фаз (в отличие от обтекания твердой сферы, которое при Re > 1 сопровождается отрывом потока практически сразу за ее миделе-вым сечением). В силу этого вихревое движение локализуется в весьма тонком пограничном слое на поверхности обтекаемого пузырька и в следе за пузырьком. Во всей остальной области течение может рассматриваться как потенциальное. Толщина пограничного слоя 5 на границе пузырька радиуса а по порядку величины должна [c.216]

Движение будет несколько иным, если маятник подвешен на нити, так как в этом случае односторонняя связь действует только до тех пор, пока остается положительной, т. е. до тех пор, пока точка остается ниже критической параллели (соответствую-шей рассматриваемому движению). Если Р в своем движении достигает этой параллели, то в этот момент связь перестает действовать и остается только сила тяжести. Если же в непосредственно следующий за этим момент нить благодаря действию на маятник силы тяжести останется ненатянутой, то точка будет двигаться свободно под действием силы тяжести, описывая дугу параболы (или, в частности, отрезок прямой), которая плавно сопрягается (см. п. 39 гл. I) с предшествующей дугой траектории на сфере. Это параболическое движение будет продолжаться до того момента, когда нить снова будет натянута с этого момента начнется новая фаза движения по законам сферического маятника. [c.155]

Таким образом, первая из падающих сфер тормозится в большей степени, чем следующая за ней. [c.325]

Возможность идентификации различных фаз в ЯГР-спектре позволяет следить за фазовыми превращениями. Важно подчеркнуть, что параметры ЯГР-спектра чувствительны к локальному окружению излучающего или поглощающего атома, отражая влияние на него ближайших соседей (в пределах нескольких координационных сфер). В этом смысле метод ЯГР — локальный и позволяет изучать про- [c.167]

Вебер также подробно исследовал зависимость между мгновенной деформацией и следующим за ней упругим последействием как функцию предыдущих нагружений, природа и время действия которых сильно влияют как на первичную, так и на вторичную деформацию. Эти работы положили начало исследованию памяти как параметра в механике твердого тела. Вебер подчеркивал, что уравнение (2.14) является эмпирическим, так как оно вначале было получено для случая постоянной нагрузки, а затем использовалось для переменной нагрузки. Он оправдывал это расширение сферы применимости медленным характером вторичной деформации. [c.87]

Радиометр работает следующим образом. С помощью координатного устройства радиометр устанавливается в поле излучателя. Если ультразвук попадает на радиометр, последний отклоняется от положения равновесия под действием сил радиации, что легко может быть отмечено по микрометрической шкале микроскопа. Для удобства наблюдения за сферой одна ее половина окрашена черной нитрокраской, а другая — белой (граница раздела черной и белой половин служит идеальной риской, по которой ведется отсчет на шкале микроскопа). [c.358]

Морфи, Д и К И п С О и, Развитие турбулентного следа за сферой, летящей со сверхзвуковой скоростью. Ракетная техника и космонавтика, № 2 (1963). [c.65]

Температуры и плотности следа за сферой на высоте 60 км при равновесном и замороженном течении сравниваются на фиг. 45 и 46 в заБнснмости от скорости полета. [c.131]

Для ламинарного равновесного потока воздуха на высоте 18 км при скорости Ксо = 5,3 км/с аа точкой, где р-+- р ,, Фельдман [83] построил профили полной и статической энтальпии, скорости, температуры и плотности для определяемого процессом теплопроводности следа за сферой в зависимости от г = = (г — радиус, — радиус носка). Для определяемого процессом теплопроводности следа длина, измеряемая вдоль следа от центра сферической носовой части, обозначается через х . Как видно из фиг. 47—50, эти профили не расширяЕотся в радиаль- [c.131]

Фиг. 48. Профили скорости определяемого процессом теплопроводности ламипарпого следа за сферой [83].

Ионизационная диффузия (или теплопередача) в квазиравно-весном ламинарном следе за сферой или за входящим в атмосферу телом при типичных условияз входа исследовалась Лином [84]. С помощью термодинамических таблиц Гилмора [85], Логана [86] и Тира [87] по известным равновесной температуре и плотности газа можно вычислить концентрацию электронов п, образовавшихся вследствие термической ионизации чистого воздуха. [c.134]

Кристаутас, Развитие турбулентного следа за сферами диаметром 76,2 им, Ракетная техника и космонавтика, № 8 (1964). [c.193]

Нередко высказывалось предположение о том, что след за сферой или диском может состоять из одной или двух срираль-ных вихревых нитей 2 2 ). Так, легко можно представить воздушные пузырьки, поднимающиеся вверх по спирали с относительным шагом около 0,3. В связи с такой возможностью Леви и Форсдайк ) рассмотрели вопрос об устойчивости винтовых линий. Однако в действительности эта схема не наблюдается кроме того, вихревая оболочка, ограничивающая след, [c.375]

Однако поведение даже подобных сферических пузырьков может вызвать удивление у неспециалиста 5). При Ре >100 (приблизительно), вместо того чтобы подниматься по прямой линии, пузырьки раскачиваются из стороны в сторону. (Этот эффект связывают с периодическим следом за сферой, рассмотренным в гл. XIII, п. 11.) В чистой жидкости в формулу (15.9) вместо 24/Ре следует ввести 16/Ре [51]. [c.414]

Основные параметры задачи. Неоднородная жидкость является неравновесной средой, в которой постоянно существует 1 олекулярный перенос стратифицирующей компоненты. На наклонных границах вследствие прерывания молекулярного потока формируются индуцированные диффузией нестационарные пограничные течения даже при отсутствии внешних возмущений [9]. Масштабы полей скорости и плотности (солености) в пограничных течениях различны, их отношение определяется значением числа Шмидта. При отрыве пограничного течения от тела образуются тонкие высокоградиентные прослойки, располагающиеся внутри более толстого слоя сдвига скорости на границах плотностного следа. Параметры прослоек в отстающем следе за сферой зарегистрированы при помощи высокоразрешающего лазерного сканирующего рефрактометра [10]. Из факта существования таких тонкоструктурных особенностей - внутренних пограничных течений - следует, что в стратифицированной жидкости существуют такие области течения, находящиеся как в непосредственной окрестности, так и на значительных расстояниях от тела, в которых проявляются молекулярные свойства среды. Учет молекулярных эффектов расширяет число определяющих параметров задачи и накладывает ограничения на выбор методики эксперимента. [c.40]

Видно, что выше значения Ве г 1 аналитическое описание поля течения усложняется. Становятся существенными инерционные силы, и при Ве 10 происходит отрыв пограничного слоя ) линии тока скручиваются и образуют стационарное вихревое кольцо у кормовой части сферы. Дальнейшее возрастание числа Ве приводит к увеличению размеров и интенсивности вихря. При Ве 100 систе.ма вихрен распространяется за сферой на расстояние около одного диаметра [7801. Влияние инерционных сил продол кает расти, п при Ве 1-50 систе.ма вихрей начинает колебаться. В ла.минарнодг потоке при Ве р 500 систе.ма вихрей отделяется от тела и образует след [822]. Это число Рейнольдса называется нгпкним критическим чпс,лоы Рейнольдса. Вихревые тсольца непрерывно образуются и отделяются от сферы, вызывая периодические изменения поля течения и мгновенной величины силы сопротивления. Линия отрыва пограничного слоя на сфере перемещается, что приводит также к флуктуация.м силы трения. [c.32]

Ведено на фиг. 2.2, где V — местное значение скорости, а Ко — скорость набегающего потока. Безразмерная радиальная координата представлена в виде (у а) Кдар/р, где у отсчитывается от поверхности сферы в радиальном направлении. Эти результаты не дают возможности определить коэффициент сопротивления, но имеют важное значение при рассмотрении. множества частиц (гл. 6). Следы за свободно висящей сферой, удерживае.мой магнит- [c.33]

Экспериментальное значение коэффициента сопротивления пластины, поставленной нормально к потоку, может достигать значений G = 2. Следует, однако, иметь в виду, что структура течения в ближнем следе, а значит, и давление на тыльной стороне обтекаемого тела существенно зависят от числа Рейнольдса. По рис. 10.2 можно проследить характер изменения структуры потока за сферой при изменении Re от 9,15 до 133, а по рис. 10.7 — за цилиндром при Re == 0,25. .. 57,7. Но возможны и другие конфигурации потока. Они в значительной степени определяются также формой и положением обтекаемого тела. Так, например, при обтекании цилиндрических тел крылового профиля при малом угле атаки (см. рис. 8.30, а) возможно практически безотрывное течение, при котором форма линий тока для вязкой жидкости близка к форме этих линий для идеальной жидкости. Но при возрастании угла атаки увеличиваются положительные градиенты давлений на выпуклой части поверхности профиля и это в итоге приводит и отрыву пограничного слоя, который быстро сверты- [c.391]

Ядерные силы обладают свойством насыщения (гл. И, 3). Насыщение проявляется в том, что энергия связи на нуклон в ядре при увеличении размеров ядра не растет, а остается примерно постоянной. Происхождение свойства насыщения долгие годы было загадочным. Сейчас считается установленным, что насыщение обусловлено совместным действием отталкивающей сердцевины и обменного характера ядерных сил. Отталкивающая сердцевина препятствует тому, чтобы в сферу действия сил одного нуклона попадало большое количество его соседей. Такова же и роль обменных сил. Дело в том, что у обменных сил притяжение чередуется с отталкиванием (например, притяжение при четных орбитальных моментах заменяется на отталкивание при нечетных). А всякое отталкивание способствует насыщению. Наиболее ярко влияние обменных сил на насыщение проявляется в легчайших ядрах. При переходе от дейтрона к а-частице энергия связи на нуклон резко растет (см. гл. II, 3, рис. 2.5). Здесь обменные силы еще не сказываются потому, что все нуклоны находятся в 5-состоянии. А вот в следующем за а-частицей ядре jHe один нуклон вынужден из-за принципа Паули находиться в / -состоянии, где обменные силы являются отталкивающими. Поэтому пятый нуклон не может удержаться в ядре, т. е. Не не является стабильным ядром. [c.200]

В качестве примера данные [7] измерения величины следа 5 за бесконечно длинным цилиндром приведены на рис. 5.11, а за сферой — на рис. 5.12. Заметим, что при одинаковых условиях обтекания (Не/ = соп81) протяженность отрывной области или гидродинамического следа за цилиндром существенно больше, чем за сферой. Кроме того, при обтекании цилиндра в диапазоне Ке = = 40-1-5000 гидродинамический след представляет собой систему несимметричных вихрей, вращающихся в противоположные стороны. Такую систему вихрей принято называть дорожкой Кармана (рис. 5.13). Дорожка Кармана перемещается обычно со скоростью На, несколько меньшей скорости невозмущенного потока Ноо, и является в общем случае неустойчивой. [c.248]

Погиб Архимед, как и жил погруженный в решение очередной задачи, он отказался следовать за римским солдатом, посланным главнокомандующим Мерцеллом, и солдат вонзил ему в спину меч. Сфера вместе с некоторыми другими машинами-трофеями была передана в [c.35]

Не только технические проблемы возникают в связп с использованием атомной энергии. Как, например, совместить развитие атомной энергетики и неизбежное накопление плутония — прекрасного материала для изготовления атомных бомб —с идеей нераспространения атомного оружия Не следует ли изымать накапливающийся плутоний, оставив лишь урановую атомную энергетику Эти законные опасения и естественные предложения выходят за сферу техники и вторгаются в область политики, в ту область, где наша страна уже давно зарекомендовала себя последовательным борцом за ядерное разоружение. [c.213]

Наиболее удивительным в картинах линий тока является полное отсутствие асимметрии относительно средней плоско-Рис. 4.18.2. Линии тока сти z == 0. Это возможно только при при обтекании сферы. малых числах Рейнольдса, когда жидкость лишена инерции. Экспериментальное наблюдение при более высоких числах Рейнольдса свидетельствует о наличии асимметрии, проявляюш,ейся в формировании вихрей и в существовании следа за кормовой частью сферы. [c.146]

Ввиду успешного применения ячеечной модели с цилиндрической ячейкой для описания влияния порозности в зернистых слоях [39] представляется целе)Сообразным попытаться использовать результаты Фейона и Хаппеля для получения полуэмпири-ческого соотношения для течений в зернистых слоях с учетом инерционных сил. Так как в их рассуждениях предполагалось, что влияние инерционных членов эквивалентно их влиянию в случае, если бы каждая из сфер находилась в неограниченной среде, то можно ожидать, что лучше всего такое соотношение УДет применимо к таким псевдоожиженным системам, где сферы расположены на достаточно больших расстояниях одна от другой для того, чтобы следы за ними могли развиваться более или менее [c.491]

Возможность идентификации различных фаз в ЯГР-спектре позволяет следить за фазовыми превращениями. Важно подчеркнуть, что параметры ЯГР-спектра чувствительны к локальному окружению излучающего или поглощающего атома и отражают влияние на него ближайщих соседей (в пределах нескольких координационных сфер). В этом смысле ЯГР-метод локальный и позволяет изучать процессы перераспределения атомов примесей в твердых растворах (возникновения ближнего порядка, образования сегрегаций), ранних стадий выделения зародышей избыточных фаз и т. д. [c.147]

Силы Бернулли. Аналогичные постоянные силы возникают между твердыми частицами, если они вследствие своей инерционности не успевают следовать за движением жидкости и обтекаются ею. Из гидродинамики известно, что если две неподвижные сферы находятся в потоке жидкости, которая протекает со скоростью v перпендикулярно линии, соединяющей их центры, то вследствие пониженного давления между сферами на них действует притягивающая сила F= 3l2)7ip R RilL )v (V.30) [c.116]

Картину течения в следе за осесимметричным телом, например ва сферой, можно представить следующим образом при очень малых числах Рейнольдса пшрина следа увеличивается с ростом числа Рейнольдса. При этом застойная зона, состоящая из заторможенной жидкости за телом, отделяется от основного потока вихре- [c.96]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...