Первое приближение

В тех случаях, когда при расчете в число заданных сил не входят силы инерции звеньев, расчет называется статическим. Если в число заданных сил при расчете входят и силы инерции звеньев, то такой расчет называется кинетостатическим. Так как метод расчета для обоих случаев является общим, то в дальнейшем будем предполагать, что в число заданных сил входят и силы инерции, известные нам по величине, направлению и точкам приложения. Далее в первом приближении будем вести расчет без учета сил трения. [c.247]

Предположим в первом приближении, что моменты сил трения равны нулю — О, М . = —= О и = 0. Тогда задача сводится к ранее рассмотренному в 55 случаю расчета группы без учета сил трения в кинематических парах. Указанными там методами находим составляющие и F и строим план сил (рис. 13.11,6). Пусть на этом плане сил полученные реакции в парах В, С и D соответственно равны F21. F32 и F34. На рис. 13.11, б реакция F32 не показана, чтобы не загружать чертеж. Полученные значения реакций F , F32 и Fh подставляем в формулы (13.18). Имеем [c.259]

Тогда будут определены новые значения составляющих (Fi )" и (FI,)" и может быть построен новый план сил (рис. 13,11, б), в котором мы получим соответственно точки l , е-2, и, следовательно, определим новые реакции Fli,. и F . Указанный процесс может быть продолжен и дальше, но практически вполне достаточно бывает ограничиться вторым или даже первым приближением и найти силы F j], F 2 n F m или только F2, F32 и Fm. [c.260]

Можно показать, что наряду с предысторией градиента деформации следует также рассмотреть предысторию градиента температуры. Эта идея широко дискутировалась [12], и даже была построена термодинамическая теория [13], включаюш ая влияние предыстории градиента температуры. Однако такое включение предыстории градиента температуры противоречит принципу локального действия в применяемой здесь его ограниченной форме. Мы рассматриваем простые материалы, или материалы первой степени , которые, говоря широко распространенным языком, можно охарактеризовать как материалы, чувствительные в первом приближении к тому, что происходит и что происходило в прошлом по отношению к температуре и движению в окрестности рассматриваемой точки. В качестве характеристики движения можно в первом приближении рассмотреть первый градиент деформации (само положение материальной точки X рассматривать бессмысленно). По отношению к температуре соседних точек первым приближением будет температура рассматриваемой материальной точки. Рассмотрение первого градиента температуры было бы поправкой второго порядка, сравнимой с включением второго градиента деформации. [c.160]

В газовой турбине Т продукты сгорания адиабатно расширяются, в результате чего их температура снижается до Та, а давление уменьшается до атмосферного р . Весь перепад давлений р. — р используется для получения технической работы в турбине /тех. Большая часть этой работы /к расходуется на привод компрессора разность /тех — U является полезной и используется, например, на производство электроэнергии в электрическом генераторе ЭГ или на другие цели (при использовании жидкого топлива расход энергии на привод топливного насоса невелик, и в первом приближении его можно не учитывать). [c.59]

В первом приближении примем температуры стекол равными (i и и, тогда Г=0°С, д = = (/, —<2) = 40 °С, / = 5з и рассчитаем е,< = = 8,82. Суммарное термическое сопротивление будет равно [c.213]

Изменение скорости и объемной пористости вызовет изменение среднего коэффициента теплоотдачи в пристеночном слое. Приняв одинаковыми в первом приближении плотность р, [c.87]

В ранее использованной модели [163, 171] предполагалось, что элементарные слои, образующие стопу, имеют толщину, равную d, и их оптические характеристики принимались равными характеристикам частиц. Такая связь между свойствами элементарного слоя и образующих его частиц может быть использована по крайней мере в качестве первого приближения при плотной упаковке частиц. Если система частиц сохраняет высокую объемную концентрацию при неплотной упаковке, связь между параметрами элементарного слоя и образующих его частиц будет более сложной. Для расчета этой зависимости служит геометрическая модель элементарного слоя—двумерная модель дисперсной среды [177], в которой реальные частицы, расположенные случайным образом в одной плоскости, заменены системой регулярно расположенных в узлах плоской квадратной сетки с шагом 2ур сфер. В рамках геометрической оптики взаимодействие излучения с поверхностью не зависит от ее размеров [125], поэтому принято, что сферы имеют единичный радиус. Предполагается, что поверхность их диффузно отражающая, серая. Для расчета характеристик элементарного-слоя используется вспомогательная схема (рис. 4.1), образованная моделью 2 и двумя абсолютно черными плоскостями I и 3. Задав на а. ч. плоскости 1 поток излучения плотностью qb, можно найти коэффициенты отражения и пропускания модели rt и Т( по отношению потоков, попадающих на плоскости / и 5 после многократного отражения на частицах, образующих систему 2, к заданному потоку, а затем поглощательную способность и равную ей степень черноты. [c.149]

Первое приближение принимаем = 0,5 требуемая [c.110]

Задавшись кЬз.ффициентом ip, найти номер профиля б первом приближении. [c.172]

Расчетная толщина стенки в первом приближении [c.26]

Рассмотрим сильно упрощенную, однако важную систему, содержащую Пл молекул компонента А и Пд молекул компонента В. Предположим, что молекулы двух компонентов одинаковых размеров, так что каждая молекула А находится в непосредственной близости к а окружающим молекулам и каждая молекула В также находится в непосредственной близости к а окружающим молекулам. Если раствор очень разбавлен по отношению к компоненту В (т. е. Пв < Лд), большинством молекулярных контактов будут контакты Л — Ли раствор будет приближаться по своему поведению к идеальному со свойствами, близкими к свойствам чистого компонента А. Подобно этому, если раствор очень разбавлен по отношению к компоненту А (т. е. С пд), то большинством молекулярных контактов будут контакты В — В и раствор будет приближаться по своему поведению к идеальному со свойствами, близкими к свойствам чистого компонента В. Таким образом, отклонение от поведения идеального раствора будет наблюдаться Б области, где заметную роль играет число контактов А — В, и в первом приближении избыток свободной энергии можно принять пропорциональным числу контактов между молекулами А и молекулами В [c.258]

По приведенным ниже данным определить давление пара над твердым алюминием при 500 °К- В первом приближении скрытая теплота сублимации может быть взята как сумма скрытых теплот испарения и плавления [c.291]

При неизотермических условиях определять Ив и и по средней температуре и плотности газа ошибочно. В первом приближении можно улучшить результаты, подставляя значения скорости воздуха и и взвешивания Vb, определенные по средней, начальной и конечной плотностям газа. Так, например, взамен (2-43), добавляя индексы к и н к Ув и а, получим [c.67]

Воспользуемся принципом наложения потерь, принимая в первом приближении их аддитивность [c.123]

Для определения и .л, основываясь на данный о практической эквидистантности эпюр скоростей газа и частиц [Л. 115], примем в качестве первого приближения, что степенной закон типа (а) верен и для частицы [c.138]

Основываясь на допущении о равномерном распределении частиц по сечению и полагая в первом приближении, что скольжение [c.184]

Лй оси у (по нормали к поверхности нагрева). Продольная теплопроводность мала и ею можно для рассматриваемого слоя пренебречь. Далее для дисперсных потоков с небольшой концентрацией твердых частиц можно принять, что отклонения реологических свойств от ньютоновских будут учтены кажущейся вязкостью дисперсного потока т)п в соответствии, например, с (4-43). Принимая на стенке скорость движения нулевой, а профиль скорости в районе ламинарного подслоя толщиной 6л.п —прямолинейным, находим в порядке первого приближения изменение скорости потока в рассматриваемом подслое равным v —v i = v x = v x. Тогда [c.186]

Определение симплекса скоростей v jv вызывает трудности, особенно для сред с Ргп>1 (капельные жидкости). Для газов выбор метода оценки этой величины не может вносить заметной погрещности, так как комплекс согласно (6-16) меньше единицы всего на несколько процентов и в первом приближении может вообще не учитываться. Как известно, для однородных потоков по Прандтлю и7 = 0,3, а по Лейбензону при параболическом изменении скорости в ламинарном пограничном слое v jv = 0,33. Известны рекомендации иного рода, например u /v = l,74 Re- или в более общем виде по Гофману v lv=, 5 Re- / Pr / . [c.190]

Эффект нагнетающего воздействия падающих частиц на заключенный в канале газ был изучен, по- видимо-му, впервые в [Л. 241], а затем в [Л. 96, 286, 64]. Скорость га-примерно постоянна по длине канала и несколько больше в самом начале из-за большей истинной концентрации частиц. На рис. 8-2 [Л. 96, 286] представлен характер изменения скорости газа и частиц по высоте канала, который был подтвержден экспериментально. Число участков изменялось в этих опытах от 2 до 7, что соответствует высоте канала от 0,7 до 6 м. Диаметр канала при этом изменялся от 35,5 до 15 мм. В опытах применялись частицы алюмосиликата (4 мм), песка (0,526 мм и 0,408 мм), графита (10 мк) и смеси частиц графита (от 5 до 2 000 мк). На рис. 8-2 отметим три характерных участка. Для 1-го участка уравнение движения частиц (силы взаимодействия частиц со стенкой в первом приближении не учтены) [c.250]

Как отмечалось в гл. I и 6, качественные изменения структуры потока и механизма теплопереноса в дисперсных потоках предложено определять лишь в первом приближении по характерной величине концентрации. По мере накопления опытных данных дальнейшие исследования позволят определить и оценить значения более общего, чем л((5), критерия качественных переходов, например по критерию проточности системы (Кп) или частиц (Кст)-262 [c.262]

Получить удовлетворительную корреляцию между механическими свойствами и обрабатываемостью не удалось, но приближенно можно считать, что повышение твердости или прочности снижает обрабатываемость (определяемую по скорости резания) и в первом приближении даже мало зависит от состава стали (рис. 160). [c.201]

Таким образом, твердость (прочность) феррито-цементитной (или другой двухфазной) смеси будет складываться из природной твердости основы плюс приращение твердости за счет объемов металла с искаженной решеткой, которое в первом приближении пропорционально повер.хности раздела фаз, т. е. [c.276]

Примем в первом приближении D= 120 мм (ранее определено D= 112...192 мм). Тогда [c.333]

Поверхность корродирующего металла представляет собой обычно многоэлектродный, т. е. состоящий из нескольких (более двух) отличающихся друг от друга электродов, гальванический элемент (рис. 131). В первом приближении эту поверхность можно [c.188]

Расчеты показывают, что в пределах диффузионного пограничного слоя концентрация раствора быстро изменяется (см. рис. 146). В первом приближении закон изменения концентрации можно считать линейным (т. е. d /dx = Ас/б). Поэтому уравнение для диффузионного потока т на единицу поверхности электрода можно приближенно представить в следующем виде [c.210]

Таким образом, на данной стадии возможны два подхода к гидромеханике неньютоновских жидкостей. С одной стороны, можно сконцентрировать внимание на проблемах течения, для которых (в некотором смысле требующем определения) используется лишь кажущаяся вискозиметрическая вязкость, так что неадекватность уравнения (2-3.4) считается несущественной. Такая система представлений характерна для предмета, который мы будем называть обобщенной ньютоновской гидромеханикой. Этот подход может быть оправдан либо вследствие того, что в рассматриваемом течении существенна лишь вискозиметрическая вязкость (к этой категории относятся ламинарные течения, по крайней мере в первом приближении), либо вследствие того, что рассматриваемый материал имеет зависящую от сдвига вискозиме-трическую вязкость, но не обладает никакими другими неньютоновскими свойствами. (К этому типу зачастую относятся суспензии твердых частиц, но, к сожалению, нельзя отнести более важные в практическом отношении полимерные расплавы и растворы.) [c.66]

В частности, оказаться полезным для получения возмущенных решений относительно чисто вязких приближений член fijAj отражает в первом приближении влияние памяти на поведение реальных жидкостей. [c.146]

Во-вторых, следует подчеркнуть, что, в то время как распределение скоростей в предельном случае = О не зависит от свойств материала (например, от т ), корректирующий инерционный член дает даже в первом приближении зависимость от т] (см. уравнение (5-4.30)). Следовательно, реометрический расчет лучше всего выполнять при условиях, когда инерция учитывается корректирующим членом, значение которого можно вычислить, используя для т] приближение нулевого порядка (т. е. результат, полученный при пренебрежении инерцией). [c.198]

Эти оценки получены в предположении, что справедливо соотношение (7-2.22) — по крайней мере как очень грубое первое приближение. Таким образом, очевидно, что следует рассматривать два подслучая [c.278]

Выше о1мечалось, что излучение газов носит объемный характер. Способность газа излучать энергию изменяется в зависимости от плотности и толщины газового слоя. Чем выше плотность излучающего компонента газовой смеси, ои-ределяемая парциальным давлением р, и чем больше толщина слоя 1 аза /, тем больше молекул принимает участие в излучении и тем выше его излучательная способность и коэффициент погло1цения. Поэтому степень черноты газа е, обычно представляют в виде зависимости от произведения р1 ими приводят в номограммах [15]. Поскольку полосы излучения диоксида углерода и водяных паров не перекрываются, степень черноты содержащего их топочного газа в первом приближении можно считать по формуле [c.96]

Для расчетов коэффициентов т плоотда-чи в первом приближении температуру стенки трубки примем равной средней между температурами теплоносителей с= г2 = (Л + + Г2)/2 100 °С. Согласно ропультатам расчетов, приведенных для данных условий в примерах (10.3) и (10.1, ai = = 8980 Вт/(м -К) и 2 = 6260 Bт/(м K). [c.109]

На рис. 3.6 показано влияние размера частиц на вклад коэффициентов теплообмена минимально псев-доожиженного слоя, ао, и максимальной конвективной составляющей переноса тепла частицами, tap, в обш,ий максимальный коэффициент теплообмена слоя с поверхностью [88]. Величина ао, как указывалось выше, соответствует газокомвективной составляющей. Причем в первом приближении она взята независимой от скорости фильтрации газа, так как избыточный газ проходит через слой в виде пузырей. Вместе с тем в работе [69] указано, что с ростом давления псевдоожиженный слой становится более однородным, размеры пузырей и скорость их движения заметно уменьшаются. Максимальная конвективная составляющая переноса тепла частицами определялась как разность между коэффициентами общим а и оо. С ростом диаметра частиц up уменьшается, а а = коив увеличивается, следствием чего является минимум на кривой a=f(d) [18, 20, 76]. [c.73]

В связи с изложенным выше в качестве первого приближения можно предложить следующую модель теплообмена псевдоожиженного слоя крупных частиц, в том числе и под давлением, с поверхностью. Исходной посылкой ее, как и в [76, 90, 93], служит рассмотрение общего коэффициента теплообмена как состоящего из трех аддитивных компонент конвективной составляющей коив, отражающей перенос тепла от поверхности движущимся потоком газа кондуктивной конд, учитывающей распространение тепла теплопроводностью, и лучистой. [c.92]

Так как в литературе отсутствуют уравнения, описывающие изменение норозности слоя у погруженной поверхности в процессе псевдоожижения как функцию скорости фильтрации газа, очевидно, логично в первом приближении допущение об идентичности темпа изменения ее у стенки и в ядре слоя, что дает возможность воспользоваться соотношением (2.54), т. е. рассчитывать порозность псевдоожиженного слоя у стенки согласно формуле [c.100]

Согласно уравнению (5-71), величина 2кр вандерваальсов-ского газа постоянна и равна 0,375. Все газы Ван-дер-Ваальса имеют одинаковый фактор сжимаемости при данных приведенных температуре и давлении. Действительно, величина Z p для большинства веществ падает в узком пределе с 0,25 до 0,30. Следовательно, в первом приближении фактор сжимаемости может быть выражен как функция только приведенной температуры и приведенного давления [c.170]

Очевидно, что ЛУп становится бесконечно малым лишь при —vO, т. е. при переходе к квазиоднородным средам. С физической точки зрения гетерогенная элементарная ячейка должна быть достаточно большой, чтобы быть достаточно представительной в пределах ДУп за время Ат (At — время, превышающее среднюю продолжительность пульсаций компонентов потока в AVn) должна возникнуть возможность учета макродискретности, реальной структуры дисперсной системы. В дальнейшем протекание различных процессов будет рассматриваться в пределах подобной ячейки. Ранее принятое в [Л. 75, 78] допущение р = onst (постоянство модели расположения частиц) приемлемо для стабилизированных и стационарных дисперсных потоков лишь в первом приближении. В более общем случае dfi/dx, d jdy, d jdz, d ldx не равны нулю. [c.28]

Рассмотрим использованный выше в порядке первого приближения прием расчленения общего коэффициента сопротивления на слагаемые. Оценка только по об дает лишь количественный результат, поскольку этот коэффициент является интегральным. Поэтому стремление дифференцировать сложный шроцеюс привело к коэффициентам I, п, которые, однако, в определенной мере условны. Сложность заключается (В том, что все составляющие 1об не являются независимыми друг от друга величинами. Действительно, сопротивление трения чистого газа будет при наличии частиц и прочих равных условиях иным, чем при их отсутствии в связи с изменением обстановки в пристенном слое. По этой же причине т может иметь место и в тех случаях, когда движение твердых частиц не приводит к их сухому трению и ударам о стенки (Фт О), а лишь вызовет внутренние силы межкомпонентных взаимодействий. Вот почему при выбранном методе расчленения об коэффициент т(Арт) учитывает все (за исключением Ара) дополнительные потери давления, которые появляются из-за наличия частиц в потоке. Оценка общего коэффициента сопротивления дисперсного потока по зависимости типа об=ф1 [Л. 283] пригодна лишь для горизонтальных потоков, где п=0. Согласно (Л. 283] <р= 1 +1,6р 10иви +(1+2р)]. Нетрудно показать, что такая обработка опытных данных приводит в итоге также к расчленению об на составляющие. Действительно, [c.125]

Проверка по предельному условию показывает пра-вильнрсть этого выражения для щара /=1 k = и согласно (5-9) получим Nu = Num. Следовательно, относительная (по сравнению с щаром) интенсивность теплообмена неправильной частицы в первом приближении определяется [c.150]

Для определения Е использовался метод последовательного приближения. Уже первое приближение — подсчет выражения (7-21) по о, далее определение Опр по зависимости (7-20), а затем оценка Е по Опр — давало достаточно хороший результат. Это объясняется применением сравнительно толстых и коротких ребер. Для чистого воздуха три Дн/Лвн = 2,4н-3 Dt = 28- 42 мм, feop = 3,33- 5,63 LIDt = = 64н-100 Re = 6 000ч-12 ООО получено [c.241]

ТО элементариая ячейка решетки увеличивается, если меньше, то сокращается. В первом приближении это иэменение пропорционально концентрации растворенного компоиента, выражен- [c.101]

Графит по сравнению со сталью обладает низкими механическими свойствами, и иоэтому графитные включения можно считать в первом приближении просто пустотами, трещинами. Отсюда следует, что чугун можно рассматривать как сталь, испещренную большим количеством пустот и трещин. [c.212]

Н. Д. Томашов показал, что при расчете количества диффундирующего к отдельному катоду К кислорода в первом приближении весь неограниченный объем электролита, принимающий участие в диффузии кислорода к поверхности катода (рис. 163), может быть заменен некоторой условной фигурой FGDE (рис. 164), дающей ту же скорость диффузии кислорода, но с изо-концентрационными поверхностями, параллельными поверхности катода и поверхности раздела диффузионного слоя, т. е. эта фи- [c.236]

Если в первом приближении допустить, что указанный на рис. 164 объем FGDE представляет собой усеченный конус, то, согласно схеме рис. 165, q связано с х следующей зависимостью [c.237]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...